Длина волны излучения

Для оценки значимости эффектов, обусловленных волновой природой света, необходимо определить характерные для данной системы диапазоны из.менения размеров частиц, длины волны излучения, расстояния между частицами. Для условий высокотемпературного псевдоожиженного слоя были выбраны следующие оценки границ изменения d, X, ур. [c.132]

В работах [164—166] уравнение переноса излучения было рассмотрено для случая крупных по сравнению с длиной волны излучения частиц. При решении использовался метод сферических гармоник. Полученные результаты предлагались для определения спектральных характеристик псевдоожиженного слоя, которые, как было показано, существенно отличаются от аналогичных характеристик одиночной частицы. [c.145]

В термометрии излучения в отличие от термометрии, основанной на применении термопары или термометра сопротивления, можно использовать уравнения в явном виде, которые связывают термодинамическую температуру с измеряемой величиной (в данном случае со спектральной яркостью). Это возможно потому, что тепловое излучение, существующее внутри замкнутой полости (излучение черного тела), зависит только от температуры стенок полости и совсем не зависит от ее формы или устройства при условии, что размеры полости намного больше, чем рассматриваемые длины волн. Излучение, выходящее из маленького отверстия в стенке полости, отличается от излучения черного тела лишь в меру того, насколько сильно отверстие нарушает состояние равновесия в полости. В тщательно продуманной конструкции это отличие может быть сделано пренебрежимо малым, так что равновесное излучение черного тела становится доступным для измерений. Таким образом, методы термометрии излучения позволяют в принципе измерить термодинамическую температуру с очень высокой точностью, что будет кратко рассмотрено в разд. 7.7. [c.309]

В случае плотного множества частиц в соответствии с теорией Ми при 2а < Лт (средняя длина волны излучения) поглощательная способность не зависит от а. Согласно результатам измерений [8071, поглощательная способность может отличаться от расчетной величины на 30 А, а в некоторых случаях в 2—3 раза. [c.252]

При подаче напряжения на выводы р-п-переход генерирует излучение, длина волны которого для арсенида галлия составляет X) = 0,82 мкм и 2 = 0,9 мкм (инфракрасная область). Для других материалов длина волны излучения может лежать в широком диапазоне — от ультрафиолетовой до инфракрасной области. [c.124]

На рисунке 320 представлена энергетическая диаграмма состояний атома водорода. Определите длину волны излучения, испускаемого при переходе атома с энергетического уровня 3 на уровень 2. [c.345]

За последнее время появились работы, в которых исследуются возможности значительно превзойти общепринятый пр дел разрешения оптической системы без увеличения диаметра объектива или уменьшения длины волны излучения. Это связано с применением для решения данной задачи методов теории информации. Охарактеризуем суть этих весьма перспективных исследований в приложении к рассматриваемой задаче — возможности увеличения разрешающей силы телескопа, хотя, конечно, они имеют более общее значение. [c.337]

Монохроматичность излучения некоторых газовых лазеров составляет (в относительной мере) 10" и даже 10" , что существенно лучше монохроматичности эталонного излучения (приблизительно 10" ). Однако воспроизводимость длины волны излучения этих лазеров (т. е. степень совпадения длин волн у лазеров, построенных в различных лабораториях) в настоящее время, по-видимому, не превосходит воспроизводимости эталонной длины волны. Можно думать, что усовершенствование лазерной техники и углубленное [c.144]

Важное значение имеет чувствительность фотоэмульсии, поскольку она определяет необходимую для получения голограммы экспозицию. Чувствительность фотослоя к различным длинам волн неодинакова. Кроме того, при изменении длины волны меняется разрешающая способность носителя, которая обычно падает при смещении длины волны излучения в сторону синего цвета. [c.37]

При условии равенства длин волн излучения, падающего на голограмму при восстановлении волнового фронта и используемого при записи голографического поля, а также при отсутствии масштабных преобразований голограммы (например оптического уменьшения или уве.ти-чения) формулу для расчета положений изображений можно представить в следующем виде [c.59]

Голографические дифракционные решетки используют в лазерной технике. Введенные в лазерный резонатор они служат хорошими селекторами длин волн излучения лазеров. В последнее время такие решетки находят широкое применение в интегральной оптике в качестве. элементов связи, обеспечивающих введение световых волн в тонкопленочные волноводы. [c.65]

Исходя из квантовых представлений, легко понять, что свет может вызвать такие химические превращения вещества, которые в обычных условиях требовали бы весьма высокой температуры. Действительно, комнатной температуре 290 К отвечает энергия поступательного движения молекул, равная Зй7/2 0,4 э15 = 6,4- 10 °Дж, в то время как энергия фотона зеленой области спектра (v=6 10 Гц) равна e = hv 2,5 эВ = 4 Дж. Таким образом, поглощение фотона видимого излучения эквивалентно нагреванию до многих тысяч градусов. Понятно также, что чем короче длина волны излучения, тем оно должно быть химически более активным. Если для первичного превращения одной молекулы (например, диссоциации) нужна энергия О, то, чтобы это превращение произошло, необходимо, чтобы энергия одного фотона была не меньше О, т. е. Следовательно, [c.190]

Спектральная ширина излучения жидкостных лазеров составляет 4—30 нм. Ее можно сделать значительно уже, если внутрь резонатора поместить какой-либо дисперсионный элемент, т. е. создать селективный резонатор. Такого рода резонаторы могут быть различных типов. Можно, например, поместить внутрь резонатора (между активным слоем и одним из зеркал) обычную призму или интерферометр. Часто заменяют одно из зеркал отражательной дифракционной решеткой. При наличии в резонаторе селективных элементов вдоль оси лазера может распространяться излучение лишь некоторых длин волн. Излучение других волн, отражаясь от решетки или проходя через призму, отклоняется от оси и выходит за пределы резонатора. [c.294]

Одним из пионеров ее исследования был выдающийся немецкий физик Г. Кирхгоф. В 1859 г. он показал, что отношение испускательной способности тел (А,7) к их поглощательной способности А Х,Т) является функцией длины волны излучения А и температуры Т и одинаково для всех тел [c.150]

Величина Ф(ю) называется испускательной способностью тела она является функцией частоты. Используют также испускательную способность, определяемую как функция длины волны излучения ее обозначают Ф (Х,). Величины Ф(со) и Ф (Х,) выражаются в разных единицах Дж/м и Дж/(м с) соответственно. Связь между Ф (ш) и Ф (X) нетрудно найти, если учесть, что [c.37]

Ка, молибден) на графите. В спектре рассеянного рентгеновского излучения четко видны две линии — одна имеет такую же длину волны, что и падающее излучение (несмещенная линия отмечена на рисунке цифрой 1), тогда как другая имеет более высокую длину волны (смещенная линия отмечена цифрой 2). По вертикальной оси здесь отложена интенсивность рассеянного излучения, по горизонтальной — длина волны излучения. На рисунке приведены три спектра — для трех углов рассеяния 45, 90, 135°. Видно, что чем больше угол рассеяния, тем больше смещение ISX. [c.74]

Не имеет смысла говорить о пространственных координатах фотона. Локализация фотона в пространстве возможна лишь с точностью до длины волны излучения. На языке квантовой механики это означает, что не существует волновой функции фотона в обычном, координатном, представлении. [c.80]

А и Б, рассматриваемых по отдельности, 2-е обусловлено интерференцией амплитуд. Благодаря наличию последнего слагаемого наблюдается интерференционное распределение попаданий электронов на экране-детекторе. Напомним, что в рассмотренном случае предполагалась достаточно большая длина волны излучения, поэтому фотоны не могли контролировать прохождение электронов через щели. [c.104]

Будем теперь уменьшать длину волны излучения. При этом будет уменьшаться вероятность попадания рассеянного электроном фотона в чужой приемник (например, вероятность попадания фотона, рассеянного у щели А, в приемник fa). Это означает, что с уменьшением длины волны излучения должна уменьшаться амплитуда яр2. Уменьшение же амплитуды яр2 понизит, как это видно из (5.1.12), относительный вклад интерференционного слагаемого. В результате наблюдаемая на экране-детекторе интерференционная картина начнет смазываться. [c.104]

При достаточно малой длине волны излучения возможен точный контроль за прохождением электронов через щели. В этом предельном случае фотон, рассеянный вблизи той или иной щели, попадает только в свой приемник. Это означает, что С учетом того, что il)2=0, выражение [c.104]

Последняя оценка получена в предположении, что Я=1 мкм, 0 = 10 см вероятность квадрупольных переходов быстро уменьшается с увеличением длины волны излучения. Несмотря на приближенный характер результатов (11.3.19) и (11.3.20), следует заключить, что если дипольные переходы не запрещены, можно уверенно пренебрегать переходами более высоких порядков. [c.274]

Может оказаться, что спектральный прибор, отображая монохроматическое излучение в виде распределения, отличающегося от истинного, не в состоянии передать два близких по длинам волн излучения в виде раздельно наблюдаемых спектральных линий. Инструментальные контуры таких линий будут перекрываться. В этом случае говорят, что прибор не разрешает две близкие спектральные линии. [c.15]

X, нм — длина волны излучения [c.866]

Подавляющее число лазеров на примесных кристаллах генерирует излучение на чисто электронных переходах. Интерес к лазерам на электронно-колебательных переходах (рис. 34.11) связан в основном с возможностью перестройки длины волны излучения. [c.924]

Зависимость поглощения от длины волны излучения приводит к покраснению света звезд, которое характеризуется избытком цвета (>ч, Хг), представляющим собой разность поглощений на длинах волн Я.1 и Я.2, выраженных в звездных величинах (рнс. 45.40). В качестве стандартных значений и А.2 принимают центры полос В п V, Соответствующий избыток цвета [c.1219]

Расширение Вселенной приводит к тому, что излучение далеких источников испытывает красное смещение тем большее, чем дальше источник (рис. 45.59). Поэтому положение источников характеризуется величиной 2= (Я—Яо)До, где Яо и Я — длины волн излучения, испущенного и принятого наблюдателем. Неевклидов характер Вселенной иллюстрируется рис. 45.60. Из него видно, что угол, под которым видно тело фиксированного размера, не падает до нуля с увеличением расстояния, а, достигнув определенного минимального значения, начинает расти. [c.1228]

Рассмотрим пример применения метода итераций. Пусть имеется п тел, обменивающихся лучистой энергией. Предположим, что эти тела абсолютно серые, т. е. их степень черноты 8 не зависит от длины волны излучения. Пусть далее k-e тело имеет площадь поверхности степень черноты и темпера-ТУРУ 7"(постоянную для всех точек его поверхности). Введем коэффициенты облученности как долю энергии, излученной (-м телом и достигшей /-го тела. Эти коэффициенты зависят от формы и взаимного расположения тел. Будем считать, что все они известны. Очевидно, что [c.93]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Падающий на поверхность вещества поток лучистой световой энергии частично поглощается, а частично отражается. Из оптики известно, что доля отраженной энергии зависит от длины волны излучения и состояния поверхности вещества. В табл. 3.2 приведены значения коэффициентов отражения (при полном отражении этот коэффициент равен 1) для чистых неокисленных полированных поверхностей металлов. [c.124]

Поглощательная и излучательная способности материала зависят от длины волны излучения, химических и механических свойств 1ПОверхности. Типичные изменения указанных характеристик в зависимости от температуры излучающего тела показаны на рис. 1-7 [14]. Поглощательная способность больщинства полированных металлических поверхностей возрастает почти линейно с увеличением температуры. Неметаллы проявляют противоположную тенденцию, что приводит к более [c.24]

Пигменты с вглсоким коэффициентом преломления (л> 1,5) в лакокрасочной промышленности называют кроющими. Способность покрытия перекрывать подложку — делать ее невидимой — называют укрывистостью. Укрывистость пигментов зависит от степени их дисперсности и формы частиц. Однако дисперсность имеет предел, который зависит от длины волны излучения. [c.90]

В СССР в качестве государственного стандарта принята Международная система единиц (СИ) (S/ от Le systeme international d uni-tes), в которой за основные приняты единицы длины, массы и времени. Таким образом, в области механики СИ относится к системе единиц, которую мы назвали физической системой. В качестве основных единиц этой системы в механике оставлены прежние единицы метр (м), килограмм-масса (кг) и секунда (сек.). С целью уточнения метр измерен не в долях земного меридиана, как это было при его установлении, а длиной волны излучения атома криптона, секунда определена как 1/31556925,9747 часть тропического года , а килограмм—как масса прототипа килограмма, хранящегося в Международном бюро мер и весов в Париже. [c.253]

Закон Стокса — Ломмеля. Первый закон люминесценции был установлен Стоксом в 1852 г. Согласно закону Стокса, длина волны излучения люминесценции всегда больше длины волны света, возбудившего люминесценцию. [c.363]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

По этому закону хлощность излучения должна непрерывно возрастать с уменьшением длины волны излучения. Это значит, что в тепловом излучении должно быть много ультрафиолетовых и рентгеновских лучей, чего на самом деле не наблюдается. Если бы этот закон выполнялся во всем диапазоне частот, то полная энергия излучения светящегося тела была бы бесконечно большой. [c.298]

Остановимся подробнее на описании этого интересного метода получения и восстановления голограммы. Для получения голограмм при облучении лазерным светом толсто( лойных фотографических пластинок используются встречные световые потоки опорной и предметной волны. После обработки фотопластинки в толще эмульсии возникает слоистая структура с расстоянием между слоями d = /./2, где /. — длина волны излучения лазера, используемого для освещения объекта и в качестве опорной волны. Если угол встречи опорной и предметной волны меньше [c.359]

Первые лазерные голограммы были получены с помощью гелий-неонового лазера с длиной волны излучения >,==0,6328 мкм, работающего на нейтральных атомах. Существующие гелий-неоновые лазеры могут генерировать непрерывные колебания также в ближней инфракрасной области спектра на следующих длинах волн 1,15 мкм и 3,36 мкм, имеющие узкие спектральные линии, что позволяет с их помощью получать 1олограммы сцен глубиной в несколько десятков метров. Однако малая мощность излучения таких лазеров (0,1—0,5 мВт) ограничивает возможность их применения, так как в. этом случае для получения голограммы требуется большое время. экспозиции, составляющее десятки минут. При увеличении мощности гелий-неоновых лазеров путем увеличения длины газоразрядной трубки увеличивается и ширина спектральной линии, так что при мощности 100 мВт гелий-неоновый лазер позволяет регистрировать сцены глубиной не более 20 см. [c.36]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Внешним фотоэффектом или, иначе, фотоэлектронной эмиссией называют испускание электронов веществом, про-исходяш,ее под действием электромагнитного излучения. Длина волны излучения должна находиться в диапазоне значений примерно от 10 до 10 м этот диапазон включает в себя оптическое излучение (без инфракрасной части спектра) и рентгеновское излучение. Энергия фотона в указанном диапазоне изменяется от 1 до 10 эВ (1 эВ = 1,6-Ю" Дж). Вещество может находиться в разных агрегатных состояниях — твердом, жидком, газообразном. В последнем случае используют термин фотоионизадия газа . Наиболее интересен в практическом отношении внеш- [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...