Длины волн L-серии

Частным случаем реальных тел являются серые тела, спектр излучения 2 которых подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Поверхностная плотность потока монохроматического излучения для каждой длины волны серого тела Е% составляет одну и ту же долю поверхностной плотности потока излучения черного тела Еах, т. е. [c.232]

В табл. 12 приведены значения длины волн серии К характеристического излучения для [c.154]

Длины ВОЛН /.-серии [c.18]

В таблице приведены длины волн -серии характеристического рент ала возбуждения характеристического спектра, схемы электронных перехо Величины длин волн получены путем умножения значений длин волн [c.18]

Обыкновенные и оптические стекла представляют собой соединения, в которых главным компонентом является кремний. Большинство их хорошо пропускают видимое и инфракрасное излучения с длиной волны 2—2,5 мкм. При больших длинах волн серия полос поглощения делает их фактически непрозрачными. Середина первой полосы сильного поглощения соответствует 2,7 мкм. Она вызвана резонансным поглощением за счет колебаний молекул воды, которая в небольших количествах растворена в стеклах. Если для удаления воды переплавить стекло в вакууме, то может быть достигнуто хорошее пропускание, в особенности при чистом кремнии, до волн длиной 4,4 мкм. После этого появляется первая полоса поглощения 510. Затем кремний и все стекла на его основе становятся непрозрачными вплоть до дальней области инфракрасного излучения, ознакомление с которой выходит за рамки настоящей главы. [c.464]

Тело, поглощающее все падающее на него излучение, называется абсолютно черным. Для этого тела А=. Тела, для которых коэффициент Л< 1 и не зависит от длины волны падающего излучения, называются серыми. Для а б-солютно белого тела У = 1, для а б-солютно п р 03 р а ч н о г о 0= 1. [c.90]

Величину С = еС вт/ м -°К ) называют коэффициентом излучения серого тела. Величина С реальных тел в общем случае зависит не только от физических свойств тела, но и от состояния поверхности или от ее шероховатости, а также от температуры и длины волны. Значения 25-2 коэффициентов излучения и степеней [c.464]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

В задаче изучаются основные закономерности сериальной структуры спектра алюминия. С этой целью фотографируется спектр излучения алюминия и определяются длины волн его спектральных линий. Линии группируются в серии и находятся значения эффективных квантовых чисел и квантовых дефектов энергетических уровней. [c.64]

Разность энергий верхних термов Еп+1—Еп равна разности волновых чисел v - -I—v линий, испускаемых с уровней п+1 и п на общий нижний уровень серии и, следовательно, может быть подсчитана, поскольку длины волн линий известны. Аналитическое ре-щение уравнения (2.30) относительно п довольно сложно. Поэтому для отыскания п применяют графический метод. По оси абсцисс откладывают значения п, а по оси ординат — величины [c.65]

Рис. 88. Спектр испускания угольной дуги. Видны полосы N. Длины волн указаны для первой полосы каждой серии

Если величина имеет одинаковое значение для всех длин волн, то тело называют серым. [c.252]

Рис. 7.32. Коэффициент затухания Г сейсмических воля Лява (I) и релеевских волн (2) в зависимости от периода (частоты, длины волны). Данные получены после обработки записей серии землетрясений [252]

Таблица 35.3. Длина волны X, нм, /.-серии диаграммных линий [3]

Рассмотрим пример применения метода итераций. Пусть имеется п тел, обменивающихся лучистой энергией. Предположим, что эти тела абсолютно серые, т. е. их степень черноты 8 не зависит от длины волны излучения. Пусть далее k-e тело имеет площадь поверхности степень черноты и темпера-ТУРУ 7"(постоянную для всех точек его поверхности). Введем коэффициенты облученности как долю энергии, излученной (-м телом и достигшей /-го тела. Эти коэффициенты зависят от формы и взаимного расположения тел. Будем считать, что все они известны. Очевидно, что [c.93]

Найти длины волн коротковолновых границ серий Лаймана и Пашена в спектре излучения атома водорода. [c.96]

Тела, у которых коэффициент поглощения 0<А<1 и поглотительная способность не зависит от длины волны падающего излучения, называются серыми телами. Большинство твердых тел можно рассматривать как серые тела. [c.56]

Поверхность стального изделия имеет температуру 1(,=727°С и степень черноты е =0,7, Излучающую поверхность можно считать серой. Вычислить плотность интегрального излучения поверхности изделия, максимальную спектральную плотность потока излучения и соответствующую ей длину волны. [c.66]

Температура поверхности тела, которое можно считать серым, равна 1 =827 °С, При этой температуре максимальная спектральная плотность излучения равна 1,37-10 Вт/м . Определить степень черноты тепа, плотность потока интегрального излучения и длину волны, при которой наблюдается максимум спектральной плотности потока излучения, [c.66]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривые зависимости интенсивности излучения от длины волны реального и абсолютно черного тел подобны, то такое тело называют серым. Для серых тел степени черноты и коэффициенты поглощения неизменны во всем спектре излучения е, = г и =А. [c.409]

Строго говоря, серых тел, так же, как и абсолютно черных, в природе не существует. Однако с некоторым приближением многие тела (диэлектрики, окиси металлов с шероховатыми поверхностями и др.) могут быть отнесены к серым, при этом чем уже рассматриваемый интервал длин волн, тем с большей степенью точности тело может считаться серым. [c.409]

Для упрощения практических расчетов введено понятие о так называемом сером- излучении или сером теле. Под серым излучением понимается такое излучение, которое аналогично черному имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волн при любой температуре в определенное число раз меньше, чем у черного тела. [c.251]

Найти разницу АХ между длинами волн серии Бальмера у дейтерия, образующуюся в результате перехода электрона с уровня и = 3 на уровень и = 2. [c.206]

Химические сосуды — Сборка — Т ехнологиче-ские карты 5—516 Химические элементы — Длина волн серии К характеристического излучения 3—155 [c.329]

Серым называется тело, которое поглощает одну и ту же долю падаюи1его на него излучения во всем интервале длин волн. Серые тела обладают сплошным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела, а их поглощательная способ- [c.197]

Светофильтры. Представляют собой оптические приспособления, ослабляющие излучение во всех диапзонах длин волн (серый фильтр) или излучение в определенном диапазоне длин волн (селективный фильтр) [47]. [c.177]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

И та же постоянная, упоминавшаяся выше. Число п определяет серию, т — отдельную линию этой серии при п= 1 получаем серию Лаймана, при п = 2 — серию Бальмера, при п = 3 — серию Пашена, при п = 4 — серию Брэккета, при п — 5 — серию Пфунда. На рис. 38.1 схематически изображен полный спектр водорода и отдельные серии, на которые его можно разложить. Каждая серия состоит из ряда линий, расстояния между которыми, как и следует из формулы, уменьшаются в сторону коротких длин волн. [c.716]

Анализируя затруднения модели Резерфорда, ученые обратили внимание на еще одан непонятный факт. Электроны, вращающиеся вокруг ядра, должны излучать с частотой, равной частоте их обращения. Но при падении электрона на ядро радиус орбиты электронов уменьшается, частота вращения возрастает, следовательно, спектр излучения резерфордовского атома должен был бы быть непрерывным. Между тем многочисленные исследования спектров различных атомов показывали, что они представляют совокупность дискретных линий, характерных для каждого атома (рис. 48). Этот своеобразный паспорт атомов составляет основу для химического анализа различных веществ. Были и первые попытки найти определенные закономерности в расположении спектральных линий. В 1885 г. швейцарский ученый И. Бальмер установил, что длины волн, соответствующих некоторым линиям спектра водорода, образуют серию, которая хорошо описывается с помощью формулы [c.163]

В монохроматоре (или спектрометре) нужная длина волны определяется положением выходной щели относительно диспергирован,ного спектра. В спектрографе на месте выходной щели ставится фотографическая пластинка с широким интервалом чувствительности, на которой интенсивность света на каждой длине волны регистрируется в виде серии более или менее непрозрачных полос или линий. Полученная таким образом спектрограмма сканируется световым пятном,, и детектор регистрирует плотность полос на спектрограмме в зависимости от длины волны. Прибор, работающий по такому принципу, называется микрофотометром. [c.167]

Длина волны резонансной линии в спектре атомарного водорода равна = 121,5 им, а длина HOJHH.i раниц . серии Бальмера составляет = 365 нм. Найти ионизационный потепциил атома водорода. [c.95]

Рассчитать для атома позитрония границу серии Бальмера, энергию ионизации и длину волны резонансной линии излучения. [c.206]

Схема расщепления уровней главной серии натрия приведена на рис. 83. Длины волн дублета, возникающего в результате перехода 3P->3S, равны 589,593 и 588,996 нм. Пользуясь схемой расщепления уровней в магнитном поле, найти индукцию магнитного поля, при которой нижний подуровень терма / 3,2 сольется с верхним подуровнем терма [c.268]

Найти длины волн первых двух линий в спектре однократно ионизованного атома гелия, соответствуюишх первым двум линиям серии Бальмера в спектре атома водорода. Энергия полной (двукратной) ионизации атома гелия равна 78,98 эВ. Найти энергию однократной ионизации атома гелия и энергию ионизации иона гелия Не , [c.296]

Для серых тел спектральная поглощательная способность не зависит от длины волны (a i = onst < 1). При расчете теплообмена [c.275]

Для серых тел спектральная поглощательная способность не зависит от длины волны (а , = onst < 1). При расчете теплообмена излучением между реальными телами иногда для упрощения принимают, что они обладают свойствами серых тел. [c.404]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...