Волна период

Крутизной волны называется отношение hJX] фронтом волны — линия вершин гребня в плане (в случае плоских волн фронты отдельных волн в плане параллельны) разгоном ветровой волны D -протяженность водной поверхности, охваченной ветром, который вызывает образование и развитие волн периодом волны т — время, по истечении которого повторяется весь процесс колебания водной поверхности в данном вертикальном сечении. В случае и = О частица воды, находящаяся в точке а, за время т опускается в положение Ь и затем снова поднимается в начальное свое положение (т. е. в точку а). Для так называемых прогрессивных волн (см. 19-4) за время т вершина волны перемещается на расстояние X. [c.613]

Минимальное расстояние между двумя зонами волны, в которых частицы находятся в одинаковых колебательных состояниях (фазе), называется длиной волны. Длина волны X связана со скоростью распространения волны, периодом колебаний и частотой [c.20]

Расстояние, на которое перемещается волна за один период колебаний, называют длиной волны. Скорость распространения волны связана с длиной волны, периодом колебаний и частотой следующим соотношением [c.111]

Обычно поляризаторы данного класса работают в режиме, когда существуют лишь нулевые гармоники Флоке в свободном пространстве и Н -, Е - ГЕМ-волноводные волны в щелях решетки. Это накладывает следующие ограничения на длину волны, период решетки и сектор сканирования [c.212]

Формирование соединения можно проследить на полосах толщиной 2 мм при длительном нагреве рельефа М (см. рис. 56, 6). После протекания двух волн (периодов) переменного тока рельеф расплавляется по наружному кольцу контакта (рис. 58) и начинает деформироваться в сторону углубления. Обратная деформация завершается полностью к 14 периоду. Расплав в центре рельефа появляется в [c.81]

Фиг. 14. Зависимость между длиной ВОЛНЫ, периодом виляния, скоростью движения колёсной пары

Примеры могущественных эффектов изохронизма знакомы каждому. Они часто имеют большое значение в областях, весьма далеких от тех, которыми интересуется акустика. Так, например, немногое является для судна в открытом море более опасным, чем действие волн, период которых близок к его собственному периоду для бортовой качки. [c.90]

Первое по важности упрощение состоит в пренебрежении эффектом дисперсии. Это вполне справедливо, если взрыв произведен вдалеке от наклонного участка дна, и протяженность этого участка невелика. Это справедливо также на мелкой воде, так как здесь групповая скорость приближается к фазовой. Далее цуг волн можно рассматривать как квазипериодический, т. е. как последовательность волн, период которых на самом деле очень [c.108]

Если процесс теплообмена происходит с последовательным нагревом и охлаждением тела, то в нем возникают периодические колебания температуры или температурные волны. Если периодическое воздействие на тело продолжается достаточно долго, то процесс становится стационарно-периодическим тепловые волны). Периоды теплового воздействия на тело различны. В поверхностном слое зем- [c.466]

В основе современного понимания проводимости металлов лежит идея Блоха [4, 5], что свободные электроны проходят через металл как плоские волны, модулированные некоторой функцией с периодом, равным периоду решетки. Это позволяет преодолеть противоречия простой теории электронного газа, согласно которой атомы решетки сами должны являться главными центрами рассеяния электронов проводимости В результате длина свободного пробега может достигать нескольких миллиметров, что и наблюдается при низких температурах в особо чистых металлах. Сопротивление металлов, согласно теории Блоха, обусловлено только неидеальностью решетки. Наличие примесных атомов, точечных дефектов и границ зерен приводит к дополнительному рассеянию и, следовательно, к увели- [c.189]

Первое (главное) квантовое число п, равное числу волн электрона, укладывающихся на орбите, определяет номер электронной оболочки и период в периодической системе Д. И. Менделеева. Оно может быть только целым числом п=, 2, 3, 4,. .., 7. Соответствующие этим значениям электронные оболочки обозначают буквами К, L, М, П, О, [c.7]

Это уравнение синусоиды. Обозначим длину волны этой синусоиды (рис. б) через I. Тогда время одного полного колебания (период) будет [c.311]

Интерференция волн (случай, когда колебания в слагаемых волнах происходят вдоль одной линии). Волны называются когерентными, если в произвольной точке их встречи разность фаз колебаний остается постоянной. Монохроматические волны одинакового периода и частоты всегда являются когерентными. [c.71]

Для этого достаточно использовать какой-либо природный периодический процесс, дающий естественный масштаб как длины, так и времени, например одну из монохроматических волн, испускаемых определенными атомами, неподвижными в данной системе отсчета. Тогда в этой системе отсчета эталоном длины можно взять длину волны, а эталоном времени — соответствующий период колебания. С помощью этих эталонов можно построить эталон один метр как определенное число данных длин волн и эталон одна секунда как тоже определенное число периодов данных колебаний (заметим, что в настоящее время так и сделано). [c.182]

Явление увеличения или уменьшения амплитуды результирующей волны при сложении двух или нескольких волн с одинаковыми периодами колебаний называется интерференцией волн. [c.228]

При наблюдении через дифракционную решетку красный край спектра виден на расстоянии 3,5 см от середины щели в экране. Расстояние от дифракционной решетки до экрана — 50 см, период решетки — 10 мм. Определите длину волны красного спета. [c.290]

Оптика — учение о физических явлениях, связанных с распространением коротких электромагнитных волн. Как известно, длина любой волны л., ее частота v, скорость в среде и и период колебаний Т связаны соответственно соотношением X = u/v = иТ. Для волн, которые будут рассматриваться нами в вакууме, и = с = 3 10 см/с. [c.9]

Методы возбуждения и регистрации радиоволн приведены в курсах электро- и радиотехники и имеют лишь косвенное отношение к проблеме распространения коротких электромагнитных волн. Важно лишь отметить, что для частот v > 10 Гц (к < 30 см) электронная лампа типа триода, на использовании которой до недавнего времени была основана классическая радиотехника, уже становится непригодной. Действительно, в этой области частот время пролета электрона от катода до анода сравнимо с периодом изменения электромагнитного поля и сетка уже не может управлять анодным током. [c.10]

Из (2.22) следует, что при изменении h наблюдается периодическое изменение модулей коэффициентов прохождения и отражения с периодом Ah = л12к = к/4. С увеличением длины волны период колебаний пропорционально увеличивается. В рассматриваемом приближении (<-х <С 1) из (2.22) находим, что в точках, удовлетворяющих условию [c.80]

Направленная связь между двумя различными волноводами может быть сделана частотно-избирательной и весьма эффективной при условии, что достигнута синхронизация фаз с помощью периодичег ского пространственного возмущения показателя преломления. При этом в зависимости от периода решетки могут быть реализованы как попутная, так и встречная связи. Согласно условию (11.8.30), для попутной связи на длине волны требуется решетка с периодом Л = / п — л ), в то время как для встречной связи на такой же длине волны период решетки должен быть равен Л = /(п + -I- где /7 , п,, — эффективные показатели преломления для мод волноводов а и Ь соответственно. Поскольку относительная ширина полосы сильной связи порядка 1/N (т. е. ЛХ/А = 1/N), где N — число периодов, очевидно, что ответвитель на встречной связи обладает большей частотной избирательностью (т. е. узкой шириной полосы) на меньшей длине взаимодействия. Однако такой ответвитель труднее изготовить, так как для этого нужно иметь решетки с очень небольшим периодом. На рис. 11.26 показан схематически ответвитель на встречной связи для применения в волоконно-оптических линиях связи. Для подробного ознакомления со спектральными характеристиками и конструкциями направленных ответвителей на решетках мы отсылаем интересующегося читателя к работам [20, 21]. [c.510]

Если обратить внимание ва возможное увеличение амплитуды вследствие. резонанса, то интересно поставить вопрос о том, не может ли атмосфера иметь свободные периоды приблизительно в 12 солнечных или лунных часов. Маргулис находит для наиболее важных свободных колебаний, имеющих такой же, в общем, характер, как и полусуточные приливные волны, период 11,94 звездного часа в предположении постоянной температуры О С. С другой стороны, Хоф в своих исследованиях по теории приливов находит, что глубина Л океана, для которого период в точности равен 12 звездным часам, определяется иэ формулы [c.701]

Пример 3.5. Для исследования была выбрана 11-порядковая бинарная дифрак-щюнная решетка с ццубиной штрихов к X/4 к с координатами штрихов (.тх, С1) = = (0,0,06857), (х2,С2) = (0,20885,0,23582), (жз,сз) = (0,5293,0,19171), (ж4,С4) = = (0,72854,0,13583). Приведенные координаты штрихов нормированы на период решетки. Согласно работе [11] данная решетка в приближении Кирхгофа имеет энергетическую эффективность Е 76,6% при среднеквадратичной ошибке формирования равной интенсивности порядков менее 1%. Для оценки применимости приближения Кирхгофа был проведен расчет интенсивностей порядков решетки при следующих значениях периода (к 7,2Л, 15,2А, 25,2Л, 35,2Л. Расчет проводился для ТЕ-поляризации по формулам (3.27)-(3.32) при нормальном падешш плоской волны-. Значения среднеквадратичной ошибки и энергетической эффективности Е составили 30,2% и 83,8% при (1 - 7,2Л, 17% и 78,9% при (I - 15,2Л, 12,1% и 78,5% при с1 = 25,2А, 10,6% и 83,8% при ё = 35,2Л. Приведенные результаты расчетов показывают, что для 11-порядковой решетки при периоде (I > 15А ошибка 6 15%, то есть скалярное приближение дает приемлемую точность. В то же время при й = 7,2Л расчет в скалярном приближении приводит к значительной ошибке 5 > 30%. Проведенный пример наглядно демонстрирует актуальность точных процедур синтеза решеток в рамках электромагнитной теории при малых (относительно длины волны) периодах. [c.177]

Пример 6. Цепь, натяжепне которой равно Т, состоит из чередующихся звеньев длиной 2а и 26, соединенных гладкими шаровыми шарнирами. Звенья длиной 2а представляют собой соединительные стержни пренебрежимо малой массой, а звенья длиной 26 — симметричные гиростаты. Масса каждого гиростата равна единнце, моменты инерции гиростата относительно его оси вращения и перпендикулярной к ней оси равны С и Л, а угловая скорость вращения вокруг его оси равна (о. Исследовать общие уравнения малых колебаний этой цепи и показать, что вдоль нее будут распространяться волны периода 2п р со скоростью V, определяемой из уравнений [c.327]

Расчеты предсказывают характерные осцилляции амплитуд волн основной С01 и комбинационной частот с расстоянием, что является результатом интенсивного обмена энергией между волнами. Период этих пространственных осцилляций Ь или расстояние между двумя последовательными минимумами амплитуд может быть оценено с помощью результатов, полученных в четырехчастотном приближении. Наиболее просто выражение для Ь получается при В этом [c.92]

Трудно решить на основании имеющихся данных, какой из трех механизмов наиболее важен, поскольку существует очень мало количественных измерений роста волн. Снайдер и Кокс [25] измерили рост волн периода 3,3 сек под действием ветра в различных условиях. Они нашли, что волны растут вначале линейно и что скорость начального роста не противоречит механизму Филлипса, если результаты измерений флуктуаций давления над сушей [22] можно использовать и для океана. Начальная линейная стадия сменяется периодом более.быстрого экспоненциального роста, на который приходится основная часть волновой энергии. Скорость роста в этот период почти на порядок больше, чем предсказанная Майлсом или более ранней теорией Джеффриса [12]. [c.126]

Величина г называется амплитудой синусоиды, L-длиной волны или периодом синусоиды. Длина волны синусоидь[ L = 2яг [c.46]

На рис. 1.7, а представлены зависимости продольного смещения конца стержня (длина /=15 мм, высота к = 115) во времени при мгновенном снятии нагрузки Р = 3000 Н. Расхождение решения МКЭ с аналитическим решением Тимошенко [228] йри размерах КЭ A.t = ft/3, Ay = hj и шаге интегрирования по вре-мени Ат = 0,05 мкс (приблизительно T v/200, где Tv —период собственных колебаний) составило 2 % по схеме интегрирования I [формула (1.41)] и 10 % для схемы интегрирования II [формула (1.47)] в первом периоде колебаний. В дальнейшем для схемы II развивается процесс численного демпфирования (уменьшение амплитуды и увеличение периода колебаний), обусловленный выбранной для данной схемы аппроксимацией скорости и ускорения на этапе Ат (принята линейная зависимость скорости от времени). В данном случае при внезапно приложенной нагрузке ускорение на фронте волны теоретически описывается б-функцией. Численное решение занижает ускорение, что приводит к постоянному снижению значений кинетической энергии и энергии деформации в процессе нагружения по сравнению с аналитическими значениями (рис. 1.7,6). В связи с тем что с помощью предложенного метода предлагается решать за- [c.37]

Аналитические решения такого рода уравнений получены для задач в идеализированной постановке (плоскость с полу-бесконечной или конечной трещиной, пространство с дисковидной трещиной и т. д.) при воздействии гармонических и ударных нагрузок (достаточно полный их обзор дан в работах [148, 177, 178, 199, 220, 271]. Однако эти решения дают представления о реальном поведении конструкции конечных размеров только в начальный период времени (до прихода в вершину трещины волн напряжений, отраженных от границ тела). Кроме того, они не учитывают разнородности материала конструкции по механическим свойствам, изменения граничных условий по-берегам трещины в процессе ее продвижения траектория трещины считается прямолинейной, а удельная эффективная энергия, затрачиваемая на образование новых поверхностей yf, принимается постоянной и не зависящей от скорости деформирования. Очевидно, что с помощью методов, имеющих указанные ограничения, навряд ли можно дать надежные оценки работоспособности элементов конструкций сложной формы и характера нагружения. Поэтому широкое распространение получили численные методы расчета динамических параметров механики разрушения [177, 178]. [c.241]

Некоторые анизотропные кристаллы, облучаемые светом с длиной волны переизлучают свет с большими длинами волн (т. е. с мепыпими частотами). Например, кристалл ниобата лития, освещенный аргоновым лазером (Хо 5000 А), светится зеленым, желтым н красным светом в шггервале длин воли 5500—7500 А ji, кроме того, излучает инфракрасные волны (А,2 = 15 ООО—40 ООО А). Подобное рассеяние света называется параметрическим рассеянием или параметрической люминесценцией. Параметрическая люминесценция прекращается сразу же (через несколько периодов световых колебаний) после выключения источника возбуждения — лазера, поэтому правильнее использовать термин параметрическое рассеяние . [c.410]

Имея своим истоком идеи древних философов, теория атомного или дискретного строения вещества получила всеобщее признание только в начале 20-го столетия. Это было связано с успехами в области рентгеноскопии, когда для изучения микроструктуры вещества последнее помещалось в пучок рентгеновского излучения и на фотопластинке фиксировалось отображение пучка после прохождения его через слой исследуемого вещества. Диапазон длин волн рентгеновского излучения был сопоставим с межатомным расстоянием, и, при условии абсолютного равенства этих параметров, дифракция у - лучей на отдельных атомах приводила к появлению интерференционной картины. Это было интерпретировано следующим образом вещество состоит из дискретных элементов (атомов), которые образуют строго упорядоченную пространственную решетку с определенным значением периода реше1ки, характерного для данного вещества. Подобные исследования были проведены для различных веществ. Практически все твердые тела обнаруживают при рентгеновском облучении наличие интерференционной картины, тогда как в газах, жидкостях и стеклах интерференционную картину обнаружить не удавалось. В связи с этим возникло разделение вещества па упорядоченное, или кристаллическое, и неупорядоченное, или аморфное. [c.47]

К. Бутусов в 1978 году рассчитал средние периоды обращения планет Солнечной системы и сопоставил их с геометрической прогрессией со знаменателем, равным золотой пропорции. Получилось очень точное соответствие (оп1ибка около 4%). Из сопоставления величин видно, что отношение периодов вращения планет вокруг Солнца равны либо Ф, либо Ф . Частоты обращения планет и их разности образуют спектр, подчиненный золотой пропорции [5]. К. Бутусов приходит к выводу, что спектр гравитационных и акустических возмущений, создаваемых планетами, является наиболее совершенным из всех возможных вариантов. Ученый математически доказал, что при резонансе волн [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...