Длина волны 14 (см. также Волна)

Дисперсия скорости звука 248, 309 Дисперсионное уравнение 310 Длина волны 14 (см. также Волна) Добротность газоструйных генераторов [c.682]

На рис. 14 рассмотрен более сложный случай, когда стоячую волну образует не одна монохроматическая составляющая, а излучение, характеризующееся сплошным спектром в интервале длин волн ЛЯ от длины волны о ДО (см. график в верхней части рисунка). Каждая из монохроматических составляющих такого излучения, взаимодействуя с зеркалом, образует стоячую волну. На рисунке приведены распределения интенсивностей (квадратов амплитуды) стоячих волн, соответствующих четырем монохроматическим составляющим рассматриваемого излучения — крайним длинам волн спектрального интервала и -причем выбранным так, что Хр = Яо + W7, а также двум промежуточным длинам волн Я и Яг, выбранным так, что Я = Яо + Яо/9 и Яг = = Яо Ь о/11 [c.36]

Строгое соблюдение правил техники безопасности необходимо не только при работе с лазерами импульсного действия, но также и с лазерами непрерывного действия. Например, если длительность воздействия света аргонового лазера при длине волны света Х = = 0,514 мкм достигает т=0,1 с, а угловой размер источника излучения а<10- рад, то, согласно табл. 14, предельно допустимая энергетическая экспозиция составляет Hi = 2,2-10 Дж/см для максимального значения диаметра зрачка глаза ( з = 0,7 см). [c.104]

Лазер на АИГ Nd с синхронизацией мод при непрерывной накачке имеет по сравнению с лазерами на ионах благородных газов с синхронизацией мод ряд существенных преимуществ. Особенно здесь следует отметить меньшую длительность импульсов (около 50 пс) и большие значения средней мощности (около 10 Вт) [4.11], а также более слабые флуктуации параметров импульсов в цуге — особенно на частотах выше 100 кГц. Это объясняется сглаживающим действием медленно релаксирую-щей активной среды. По этим причинам наряду с лазерами на ионах благородных газов в качестве источников синхронной накачки (см. гл. 5) применяются и лазеры на АИГ Nd. Длина генерируемой лазером на АИГ Nd волны позволяет использовать эти лазеры для накачки лазеров на кристаллах с центрами окраски, работающих в диапазоне длин волн от 0,8 до 3,8 мкм [2.14, 4.13], а также лазеров на специальных красителях, излучающих волны длиной до 1,45 мкм [4.12]. Для накачки лазеров на красителях, работающих в видимом диапазоне, используют вторую и третью гармоники излучения (А = 0,53 мкм и А,= = 0,355 мкм) лазера на АИГ Nd (см. гл. 8). [c.148]

Температура, определяемая с помощью зондирующего светового пучка, характеризует область, размеры которой в плоскости образца обычно совпадают с размерами светового пятна, а размер в глубину близок к толщине (/г) слоя, в котором формируется сигнал. Для некоторых методов (например, основанных на измерении коэффициента отражения или параметров поляризации света) значение /г совпадает с глубиной 3 проникновения света в материал. Для металлов, облучаемых светом видимого диапазона, 6 34-30 нм, т. е. порядка 54-50 постоянных кристаллической решетки. Для полупроводников и диэлектриков в области поглощения 3 0,014-10 мкм в области прозрачности 6 14-100 см (отражение от поверхности в этом случае формируется в слое толщиной порядка нескольких длин волн). В ряде методов (например, интерферометрическом, а также по положению края поглощения света в кристалле) определяется температура, усредненная по толщине прозрачного или полупрозрачного образца, имеющего форму плоскопараллельной пластины. [c.198]

Такие же соображения о длинных волнах, основанные на применении этого ]>е9ультата, указаны в примерах 68— 70 ктл. 14 см. также п. 14.70. [c.395]

В первом эксперименте [6] по параметрическому усилению в световодах фазовый синхронизм был обусловлен использованием многомодового световода. Пиковая мощность импульсов накачки на длине волны 532 нм составляла 100 Вт, а длина волны непрерывного сигнал мощностью 10 мВт перестраивалась вблизи 600 нм. Усиление было небольшим из-за малой длины световода (9 см). В недавнем эксперименте [14] использовалась накачка на длине волны 1,319 мкм, лежащей недалеко от длины волны нулевой дисперсии, что и обусловило выполнение условия синхронизма (см. рис. 10.7). При пиковой мощности импульсов накачки в пределах 30 - 70 Вт измерялась мощность усиленного непрерывного сигнала на длине волны 1,338 мкм на выходе световода длиной 30 м. На рис. 10.11 показано усиление как функция мощности накачки Pq при трех значениях входной мощности сигнала Р . Отклонение от экспоненциальной формы кривой обусловлено насыщением усиления вследствие истощения накачки. Отметим также, что существенно падает при увеличении мощности сигнала от 0,26 до 6,2 мВт. При мощности накачки Р = 70 Вт усиление сигнала мощностью 0.26 мВт составило 46 дБ. Эта цифра говорит о потенциальной возможности использования волоконных световодов в качестве параметрических усилителей при выполнении условия фазового синхронизма. Контролировать выполнение этого условия при заданных частотах накачки и сигнала удобно с помощью двулучепреломляющего световода, в котором двулучепреломление меняется при воздействии внешнего [c.305]

Метод апертурного сопряжения предполагает такую гео.мет-рию записи и восстановления оптической схемы, при которой его изображение щели синтезируется на противоположной стороне пластинки. При восстановлении голограммы это создает ортоскопическое представление об изображении. В случае освещения голограм.мы белым светом >/ будет длиной волны, выбранной наблюдателем для просмотра. Если выбрать в оптической схеме записи и восстановления следующие параметры 234=16,5 СМ, Zi4=120 см, 24= 14 см, (А, А)=0,83, то 2 14 = = —40 см, то синтезированная щель будет восстанавливаться н противоположной стороне голограммы. Заметим, что изображение любой точки объекта также будет удовлетворять соотно-шённю апертурного сопряжения (3.3,11). Поскольку расстояние от объекта О до голограммы намного короче, чем расстояние от изображения sine — функции SF. как видно на рис. 3.12, то изображение будет восстанавливаться близко к исходному положению объекта. Например, если расстояние Zo4 взять равным 4 см., то как следует из выражения (3.3.11) расстояние от голограммы до восстановленного изображения объекта будет равно 3,8 см. [c.90]

Выражения (2.3), (2.4) дают представление о том, каким образом на величины интерференционных экстремумов могут влиять различие пленок, нанесенных на поверхность, шероховатость поверхности, а также поглош ение света в объеме пластинки. На рис. 2.4, 2.5 приведены коэффициенты отражения и пропускания света монокристаллом кремния толш иной 0,5 мм при изменении длины волны в диапазоне 2 нм вблизи Л = 1,05 мкм п = 3,56, а 14 см ). Видно, что с увеличением длины волны растет амплитуда осцилляций отражения (Дщах т1п) и пропускания Тта.х — Ттш)- Это связапо с уменьшением коэффициента поглош ения света кристаллом (а = 14,3 см при Л = 1,05 мкм ж а = = 13,4 см при Л = 1,052 мкм) и улучшением резонансных свойств пластинки. [c.27]

ИЛИ скорости волны расширения, или скорости волны искажения в зависимости от типа импульса. Когда образцы берутся в форме стержней, импульсы отражаются от боковой поверхности, и на детектор поступает большое число различных импульсов, которые распространялись различными путями. Это происходит потому, что, как показано в гл. И, при наклонном падении волны расширения на свободную поверхность возникают как отраженная волна расширения, так и отраженная волна искажения. Хагс, Пондром и Мимс [62] провели опыты по распространению импульсов в металлических стержнях и показали, что такая серия импульсов действительно получается. Мезон и Мак-Скимин [93] также нашли, что отражения от боковой поверхности образца делают результаты запутанными при использовании продольных импульсов они установили, что волны искажения распространяются при этих условиях без дисперсии, так как они падают на свободную поверхность под углами, большими критического угла, и поэтому отражаются без искажения формы,— образец действует как волновод. Распространение непрерывных волн в очень длинных стержнях было рассмотрено в главе П1, причем было показано, что скорость распространения стремится к скорости поверхностных волн Релея, когда длина волны становится малой по сравнению с поперечными размерами стержня (см. фиг. 14 и 15). [c.136]

Оба эти свойства аналогичны свойствам волн на мелкой воде в соответствии с этим было обнаружено, что дисперсия, так же как и для скачка в открытом канале, препятствует образованию ударных волн. Далее, динамические уравнения этой упругой системы можно преобразовать в уравнение Кортевега — де Фриза (см. [14], 7), которое описывает распространение длинных волн на воде. Поэтому вопрос об устойчивости периодических волн в этой новой системе решается немедленно ссылкой на исследование возмущений, которое Уизем применил к периодическим решениям (т. е. кноидальным волнам) уравнения Кортевега — де Фриза его результаты показывают, что в обеих физических системах однородные цуги волн устойчивы. Однако для волн растяжения с большими волновыми числами неустойчивость заведомо остается возможной, в частности, ввиду того, что функция f"(k) дважды меняет знак при увеличении к от нуля. (Но при к-> оо стационарные цуги волн постоянной амплитуды становятся невозможными, поскольку / ( )->- onst и дисперсия волн исчезает.) Заслуживает исследования также [c.103]

В простейшем варианте пучок непрерывного лазера пропускается через кристалл ВаТЮз, в котором он испытывает сильное ослабление в результате светоиндуцированного рассеяния ( 2.2). Достижение нужной степени ослабления осуществляется управлением усиления за проход при изменении угла падения пучка на кристалл. Пучок легко ослабляется в десятки раз. Допустимые пределы интенсивности 1 I 100 Вт/см . Нижний предел определяется темновой проводимостью ( 2.1), верхний — тепловым разрушением сегнетоэлектрической фазы (для ВаТЮз точка Кюри равна Т 120 °С). Свет, выводимый из пучка, не поглощается, а только изменяет направление своего распространения. Необходимые потери связаны лишь с записью решеток. Естественно, что некогерентный свет в указанном процессе не участвует. При необходимости эффективного использования всего излучения (в том числе и выводимого из падающего пучка) выгоднее использовать двухпучковые схемы, а также все схемы саКюнакачиваю-щихся лазеров на четырехволновом смешении. В эксперименте пучок Аг -лазера (488 нм, 12 мВт) фокусировался на кристалле ВаТЮз. прозрачность которого через 120 мс выходила на стационарное значение 2 % в схеме с рассеянным светом и 5 % в схеме с ФРК-лазером с полулинейным резонатором (отметим более эффективное ослабление пучка в отсутствие лазерной генерации). Описанный нелинейный ограничитель мощности лазерных пучков обладает рядом достоинств [14] работа во всем видимом и ближнем ИК диапазонах, возможность одновременного ослабления нескольких пучков с различными углами падения и/или длинами волн (в том числе с малыми длинами когерентности), многократное использование одного кристалла путем стирания наведенных решеток и др. [c.238]

Одним из наиболее показательных и физически наиболее прозрачных примеров термической генерации звука при автоколебаниях, на котором проще всего познакомиться с особенностями этого рода задач и возникающими здесь трудностями, служит явление, открытое еще в 1859 г. Рийке [14]. Это явление состоит в следующем. Если в вертикально расположенной открытой с обоих концов трубе длиной L поместить достаточно частую металлическую сетку на расстоянии приблизительно четверти длины трубы от ее нижнего конца и затем при помощи газовой горелки нагреть эту сетку, то после того, как горелка убрана, труба будет звучать на частоте своего основного тона, соответствующего длине волны к 2L после охлаждения сетки звучание прекратится. Сетку можно накаливать электрическим нагревателем, и тогда звучание может продолжаться неограниченно долго, если только каким-либо путем охлаждать стенки трубы. В горизонтально расположенной трубе звучание не возникает это говорит о том, что существенную роль играет поток воздуха через трубу благодаря конвекции (тяга). Если на расстоянии четверти длины трубы от верхнего ее конца поместить не сетку-нагреватель, а сетку-охладитель, то труба также начинает звучать эти эксперименты были осуществлены в опытах Босша (см. [17]) и Рисса [15, 16]. [c.494]

На рис.8.13 приведены результаты измерений эвол1оции ударных волн в тротиле с плотностью 1 г/см при размере зерен 0,1 мм и 0,37 — 1,0 мм [58]. Видно, что с уменьшением размера зерна длина преддетонационного участка сокращается. Из сопоставления кривых, полученных при разных начальных давлениях, видно отс тст-вие единой закономерности усиления ударной волны. Результаты Экспериментов показывают также, что при равных давлениях инициирующей ударной волны длина преддетонационного участка возрастает с увеличением плотности заряда ВВ. Соответствующие данные приведены на рис.8.14 из [39]. [c.287]

Процесс проведения эксперимента происходит следующим образом. На спектрографе 11 устанавливается подобранная ранее ширина щели и длина волны. Образец устанавливается на место и нагревается до определенной температуры. Снимается суммарный сигнал, пропорциональный 5с [формула (4)], свет от ртутника перекрывается, и снимается сигнал от образца, пропорциональный 5т. После этого зеркало 5 откидывается, и снимается сигнал на И, пропорциональный яркости образца. Таким путем снимается вся температурная кривая при данной длине волны. Затем устанавливается другая длина волны и, соответственно, щель, и весь процесс повторяется. И так для всех исследованных длин волн. В промежутках между съемками снимается несколько раз сигнал от ртутной лампы, пропорциональный 5о, для чего вместо образца устанавливается плоское зеркало с известным коэффициентом отражения т [см. формулу (4)]. Для калибровки приборов на место образца ставится черное тело, при этом расстояние от заглушки и от образца до зеркала должно быть одно и то же. Температура черного тела замеряется пирометром 14, при этом зеркала 5 и 5 занимают также другие положения. [c.64]

В основу положены принцип измерения и блок-схема, описанные выше (фиг. 21-42). Для измерения и 1й 8 используется прямоугольный резонатор с внутренним сечением 28,57X12,50 мм, рассчитанный на колебания типа Ню при длине волны >0=3,17 см в рабочей части резонатора укладывается 14 полуволн указанного типа. Резонатор расположен вертикально и состоит з двух бесконтактно сочлененных волноводных секций он замыкается с двух сторон подвижными поршнями на основание нижнего поршня через окно помещают образец. Через полый шток нижнего поршня введена термопара. Нижняя секция резонатора от верхней отделена пластинкой из слюды толщиной 0,3 мм и помещена в вакуумную колбу, которая позволяет предо.чра-нить нижнюю секцию от конденсации паров воды при низких температурах. На дно колбы помещен хлористый кальций, поглощающий пары воды пластинка слюды защищает также верхнюю часть установки от нагрева во время испытаний при повышенных температурах. Описанная конструкция позволяет изменять температуру всей нижней секции с помещенным в ней образцом в широких пределах. В качестве образцов [c.50]

Определить погонные индуктивность и емкость, а также скорость распространения волны в. линии. Ответ 0,2 мкГн/м 65,5 пФ/м, о — =3-10 м/с. 0.14. Определить предельные размеры коаксиальной линии передачи,— при которых может распространяться только, волна типа Т. Длина волны передаваемых колебаний 15 см, волновое сопротивление 50 Ом. Диэле -трик — воздух. [c.124]

Условия применимости полученного выше равномерного асимптотического разложения поля в окрестности каустики состоят, во-первых, в требованиях плавности и малости изменения свойств среды на расстояниях порядка длины звуковой волны, что необходимо и для применимости лучевой акустики вдали от каустики, и, во-вторых, в отсутствии других особенностей лучевой структуры в окрестности каустики, где kV t I. Так, формула (17.19) не работает в типичном для дальнего волноводного распространения звука случае сближения каустики (см. [52, 45]). Условия применимости асимптотики (17.19) рассматривались также в работе [107]. Придать им количественную форму позволяет метод эталонных интегралов. Именно, критические точки подьштегрального выражения в (17.1 ) должны быть изолированы от и а второй член асимптотического разложенияр должен быть мал по сравнению с приведенным в (17.14) и (17.19) главным членом. Соответствуюшие неравенства нетрудно выписать, используя материал 11. Так, малость второго приближения означает вьшолнение неравенств (см. (17.11 )-(17.13)) f j Ф1( 1,2)1 1Ф( 1,2)1- [c.369]

Верхняя граница не может быть больше 0,3 м из-за отсутствия приемлемых волноводов и больших габаритов излучающих апертур. Нижняя граница определяется таьсже возможностями волноводной техники, структурными возможностями приемной части, и, в принципе, ограничена длинами волн ближнего ИК-диапазона, т.е. порядка единиц миллиметров, а реально >0,8.. 0,9 см. В такой, достаточно широкой, полосе длин волн и следует выбирать набор рабочих длин волн, также и в зависимости от структуры алгоритма измерений, который может быть, как будет видно далее, и многомодовым [14]. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...