Длина волны эффективная

Дифференциальный параметрический измерительный преобразователь 144 Длина волны эффективная 185 Доверительная вероятность 40, 261 Доверительный интервал 40 Достоверность математической модели 54, 55 [c.355]

Локальные и накапливающиеся нелинейные эффекты. В протяжённой среде, характерный размер к-рой существенно превышает длину волны, эффективность нелинейного взаимодействия определяется величиной локального нелинейного отклика (величиной в квадратичной среде и — в кубичной) и усло- [c.297]

Т. е. для длинных волн эффективное сечение составляет лишь малую долю сечения сферы [c.262]

Для металлической сферы диаметром, много большим длины волны, эффективная площадь рассеяния равна площади поперечного сечения сферы [c.25]

При градуировке второго вида шкала опирается на черное тело в точке золота и выполняются прямые измерения, с использованием набора фильтров или секторных дисков с известной величиной X. При градуировке этим способом к определению длины волны предъявляются значительно более высокие требования. Рассматривать подробно воспроизведение шкалы с помощью пирометра с исчезающей нитью не имеет смысла, поскольку этот метод применяется теперь редко. Вместо этого мы рассмотрим проблему эффективной длины волны, а затем перейдем к устройству и характеристикам точного фотоэлектрического пирометра. [c.368]

Проблема эффективной длины волны [c.368]

Для решения уравнения (7.69) использовались и различные другие способы. Накануне появления компьютеров, когда численное интегрирование являлось трудоемким процессом, для сокращения объема численного интегрирования были разработаны приближенные методы. В наиболее известном из них используется понятие средней эффективной длины волны Ке, определенной следующим образом для двух температур Г) и Г2 [c.371]

Когда Т - Т2=Т, средняя эффективная длина волны приближается к величине, известной как граничная эффективная длина волны Кь(Т). [c.371]

Хотя ясно, что граничная эффективная длина волны обратно пропорциональна температуре, было бы удобно иметь явное соотношение, которое их связывает. Предлагались различные формы этого соотношения, например [49] [c.372]

Твердые частицы излучают как черное тело. Их размеры находятся в пределах диапазона эффективных длин волн спектра излучения при соответствующей температуре. Частицы, размеры которых меньше длины волны на коротковолновой границе падающего излучения, становятся частично прозрачными (гл. 5). [c.77]

Два электрода (один в виде сетки, другой — плоский), находящиеся в вакууме, подсоединены к батарее. Включенный в цепь амперметр служит для измерения возникающей силы тока. Облучая катод светом различных длин волн, Столетов пришел к выводу, что наиболее эффективное действие оказывают ультрафиолетовые лучи. Кроме того, было установлено, что сила тока, возникающего под действием света, прямо пропорциональна его интенсивности. [c.342]

Излучение лазера представляется наиболее близким к идеальной монохроматической волне. Эффективная ширина каждой из компонент линии газового лазера в результате ряда причин оказывается даже меньше указанного выше предела (10 —10 А, тогда как естественная ширина линии составляет -10 А), а мощность, излучаемая в столь узком интервале волн, относительно велика. Так, неон-гелиевый лазер, генерирующий излучение с длиной волны 6328 А, обычно имеет мощность порядка нескольких милливатт. В некоторых других газовых лазерах [c.34]

Известно, что для идеального проводника глубина проникновения волны в металл ничтожно мала, тангенциальная составляющая электрического поля исчезает Е,, = 0), а тангенциальная составляющая магнитного поля (Н п) терпит разрыв. В результате прозрачная дифракционная решетка с чередованием проводящих и непроводящих элементов ведет себя (для достаточно длинных волн) как весьма эффективный поляризатор, пропускающий лишь ту волну, в которой вектор Е перпендикулярен штрихам решетки ( х)- Такие поляризаторы все шире используются в оптических экспериментах. [c.303]

I — длина L — длина, число Лорентца Я —длина волны, длина свободного пробега т — масса электрона т — эффективная масса М — масса атома, масса яд-ра [c.377]

Чтобы передача колебаний камертона воздушному столбу в ящике была более эффективна, используют явление резонанса. Для этого длина резонансного ящика должна быть равна четверти длины волны, создаваемой камертоном в воздухе. При этом условии основная частота колебаний воздушного столба в ящике близка к частоте колебания камертона и возникает акустический резонанс. [c.234]

В задаче изучаются основные закономерности сериальной структуры спектра алюминия. С этой целью фотографируется спектр излучения алюминия и определяются длины волн его спектральных линий. Линии группируются в серии и находятся значения эффективных квантовых чисел и квантовых дефектов энергетических уровней. [c.64]

Для измерения яркостной температуры в видимой части спектра широко используются оптические пирометры с исчезающей нитью переменного и постоянного накала. Яркостная температура тела измеряется путем сравнения спектральной интенсивности излучения объекта измерения с интенсивностью излучения нити пирометрической лампы при одной и той же эффективной длине волны Хэ -При этом яркостная температура нити лампы устанавливается градуировкой по абсолютно черному телу (по его модели) или по специальной температурной лампе. [c.185]

Для выделения достаточно узкой спектральной области излучения служит стеклянный красный светофильтр 5, обеспечивающий выделение участка с эффективной длиной волны около 0,65 мкм. Для облегчения наводки и фокусировки объектива и окуляра, особенно при небольшой яркости объекта измерения, этот светофильтр может быть выведен из поля зрения — его можно установить на место непосредственно перед измерением. [c.186]

Различают две разновидности фотоэлектрических пирометров. К первой из них относятся пирометры, использующие сравнительно узкий спектральный интервал с эффективной длиной волны 7 = = 0,65 мкм (как и у оптических пирометров). Во второй разновидности фотоэлектрических пирометров используются щирокие -спектральные интервалы с различными значениями эффективной длины волны, зависящими как от спектрального состава излучения объекта измерения, так и от спектральных свойств применяемого фотоэлемента. Отсутствие в настоящее время полных сведений о значениях степени черноты тел в различных интервалах длин волн создает серьезные трудности для пересчета яркостной температуры, измеренной пирометрами этой разновидности, на действительную, поэтому такие пирометры используют главным образом для контроля температуры, когда знание действительной температуры необязательно. [c.187]

На рис. 9.10 показана схема фотоэлектрического пирометра типа ФЭП, основанного на использовании узкого спектрального интервала с эффективной длиной волны Яэ = 0,65 мкм. Поток излучения от объекта измерения 1 через объектив 2 и диафрагму 3, одно из двух отверстий в диафрагме 7 и красный светофильтр 5 попадает на фотоэлемент 9. Наведение пирометра и фокусировка изображения объекта измерения в плоскости отверстия диафрагмы 7 контролируются визуально с помощью визирного устройства, состоящего из окуляра 5 и зеркала 4. [c.188]

Такие приборы, как правило, работают при эффективной длине волны, отличающейся от (<5=0,65 мкм. [c.189]

Как правило, кристаллы до внедрения в них ионов-активаторов прозрачны на длине волны накачки, однако в ряде случаев в кристалл кроме ионов-активаторов вводятся также ионы-сенсибилизаторы, роль которых сводится к поглощению энергии накачки и передаче ее лазерному иону, что повышает эффективность лазера. [c.924]

Полоса Эффективная длина волны, мкм Эффективная ширина, мкм Плотность потока, соответству юща я m = 0, Ян [c.1197]

Работа выхода различна для различных металлов и составляет обычно несколько электрон-вольт. Например, красная граница фотоэффекта (в длинах волн) равна для калия, натрия и меди 551 543 и 277 нм, что соответствует работам выхода 2,25 2,28 и 4,48 эВ. Время запаздывания при фотоэффекте на основании изложенных представлений равно времени движения электронов до поверхности металла после столкновения с фотоном, т. е. чрезвычайно мало и находится в согласии с экспериментом. Если бы фотоэффект объяснялся постепенной раскачкой электронов электрическим полем волны, то время запаздывания было бы чрезвычайно большим. Для того чтобы преодолеть силы, удерживающие его в металле, электрон должен накопить энергию, равную работе выхода А. Если средняя плотность потока энергии световой волны <5), а эффективная площадь, на которой поглощается энергия световой волны, сообщаемая электрону, Сзф, то в течение времени At электрону сообщается энергия Д и, следовательно, время запаздывания равно А л А/(азф<5)). Эффективная площадь Сзф имеет порядок квадрата атомных размеров. Для условий эксперимента А и (S ) имеют такие значения, что время запаздывания оказывается чрезвычайно большим. Например, для А = 1 эВ азф=10-2°м = 10-3 Вт/м получаем Л/ 10" с. [c.22]

Среди них важнейшее значение имеют опыты по селективному фотоэффекту. На рис. 22, а показана зависимость силы фототока насыщения от длины волны для нормального фотоэффекта, подробно рассмотренного в 2, а на рис. 22, б-для селективного. Из рис. 22 можно заключить, что более энергичные коротковолновые фотоны значительно эффективнее выбивают электроны из катода. Однако зависимость, представ- [c.35]

На основании общих термодинамических представлений Кирхгоф показал (1895), что е = а независимо от температуры тела, причем зто равенство справедливо для каждой длины волны в отдельности. Это означает, что коэффициент излучения черного тела равен единице (е = 1), т. е. черное тело является наиболее эффективным излучателем тепловой радиации. Соотношение (11.1) при е= I для черного тела было теоретически получено Больцманом (1884) н поэтому называется законом Стефана-Больцмана, а ст - постоянной Стефана-Больцмана. Закон Стефана-Больцмана показывает, что мощность излучения поверхности черного тела зависит только от температуры и не зависит от физических свойств поверхности. [c.69]

После прохождения излучения абсолютно черного тела, имеющего температуру 3000 К, через слой углекислого газа толщиной 2 см, находящегося под давлением 0,1 МПа, интенсивность излучения на длине волны 4,2 мкм составляет 1.34-10 Вт/м . Определить эффективный коэффициент ослабления на данной длине волны. Собственным излучением газа пренебречь. [c.286]

Если бы не было дифракционных явлений, то из плоской волны переизлучалась бы мощность, задержанная полоской, ширина которой равна удвоенному радиусу цилиндра. Однако в волновых процессах существенную роль играют процессы дифракции и интерференции волн. Поэтому эффективная ширина рассеяния зависит от ка, т.- е. от отношения длины окружности поперечника сечения к длине волны. Эффективная ширина цилиндра может быть как больше, так и меньше геометрического поперечника. Для того чтобы в этом убедиться, вычислим эффективный поперечник рассеяния для длинных и коротких волн. [c.295]

Описав свойства теплового излучения, полости черного тела, вольфрамовые лампы и эффективную длину волны, мы имеем теперь все элементы, которые требуются для того, чтобы обсудить воспроизведение МПТШ-68 фотоэлектрическим пирометром. [c.372]

В технологических применениях все большее значение приобретают компактные и сравнительно дешевые лазеры на YAG Nd с длиной волны 1,06 мкм. Использование ближней ИК области спектра обеспечивает более эффективную доставку энергии к обрабатываемой поверхности, чем в случаях примения СОг-лозеров. Кроме того, что на меньшей длине волны возможна более тонкая фокусировка излучения, важное значение имеет и тот факт, что на длине волны 1,06 мкм ка < (хравило легче забежать экранировки обрабатываемой поверхности плазмой оптического пробоя [I]. Это обеспечивается как более высокими чем для длины волны 10,6 мкм, порогами оптического пробоя, так и тем, что плАзменная чистота при полной однократной ионизации воздуха атмосферного давления недостаточна для того, чтобы плазма становилась полностью непрозрачной для излучения в видимом и ближнем ИК диапазоне. [c.154]

СОг-лааера, генерирующих на длинах волн 1,06 и 10,6 мкм соответственно. Вспомогательный маломощный ИАГ М(1-лазер с пассивной модуляцией добротности кристаллом LiF. Fa за счет коротких мощных импульсов, длительность которых 120 не, пиковая мощность 30 кВт при средней мощности 30 Вт удаляет поверхностный окисный слой и создает затравочную зону разрушения. Основной непрерывный СОг лазер излучением мощностью до 500 Вт осуществляет процесс обработки. Наличие затравочной зоны разрушения резко увеличивает поглощательную способность обрабатываемого материала на длине волны основного излучения и повышает эффективность использования энергии СОг-лазера. [c.157]

Голот рафические методы обработки измерительной информации находят широкое применение при построении измерительных преобразователей (датчиков) положения, линейных размеров, формы, а также деформации и скорости перемещения объектов. Перспективность применения этих методов объясняется тем, что информация о геометрических параметрах и физическом состоянии объекта непосредственно и полно выражается в световых полях, рассеянных. этим объектом. Измерительная информация заключена во всех характеристиках отраженной объектом световой волны амплитуде, фазе, длине волны, а также ее поляризации. Существенной особенностью задачи контроля геометрических параметров объектов при этом является необходимость регистрации и обработки многомерных входных сообщений, содержащихся в световых полях или изображениях объектов. Эти сообщения отличаются высокой информативностью, причем повышение требований к точности и быстродействию измерительной системы приводит к необходимости увеличения количества принимаемой и обрабатываемой информации. Поэтому применение обычных оптических методов обработки измерительной информации с одномерным кодированием. электрических сигналов, вырабатываемых фотоэлектрическим преобразователем датчика в процессе сканирования изображения контролируемого объекта, либо недостаточно. эффективно, либо вообще не решает поставленной задачи. [c.87]

Из (1.3.18) следует, что эффективность массообмена на волновой поверхности пленки жидкости определяется среднерасходовой скоростью (мо), амплитудой (а) и длиной волны (А,). Значительно позже к этому пришли известные специалисты в области тепломассообмена [36], [c.24]

На основании дифракционных явлений были созданы приборы, позволяющие измерить с большой точностью длины волн рентгеновского излучения. Это открыло дорогу к широкому кругу экспериментов в области физики рентгеновских лучей, приведших к открытию новых явлений, например эффекта Комптона (см. 2). Основанный на этих явлениях рентгеноструктурный анализ остался и до настояидего времени одним из очень эффективных методов изучения структуры вещества. Использование дифракции на кристаллах для управления рентгеновскими лучами лежит в основе рентгеновской оптики, получившей особенно большое развитие в последние годы. [c.52]

Смотреть страницы где упоминается термин Длина волны эффективная : [c.5] [c.609] [c.113] [c.37] [c.367] [c.378] [c.163] [c.393] [c.350] [c.265] [c.841] [c.33] [c.198] [c.410] [c.1102] [c.155] [c.556]

Теория и техника теплофизического эксперимента (1985) -- [ c.185 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

ПОИСК

Волна длинная

Длина волны

Длина волны пирометра эффективная

Эффективная длина

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...