Длина волны де Бройля

Расчет показывает, что сечение равно не просто nR , а удвоенному значению. Формула (III.]]) выполняется хорошо в том случае, когда длина волны де Бройля налетающего нейтрона [c.89]

Длина волны де Бройля для нуклона [c.706]

Дифференциальное сечение 222 Диффузионная длина 313 Диффузия нейтронов 312 Длина волны де Бройля 490 [c.715]

В отличие от диэлектриков, где длина свободного пробега фононов при низких температурах, в основном, определяется размерами образца, Б металлах длина свободного пробега электронов при этих температурах определяется дефектами и примесями. Это связано с тем, что энергия электронов (вблизи энергии Ферми), переносящих теплоту, слабо зависит от температуры [формула (6.57)]. Длина волны де Бройля Х=И/(mv ) таких электронов — порядка средних межатомных расстояний, поэтому электроны сильно рассеиваются на дефектах атомных размеров и средняя длина свободного пробега <Хэл> ограничена этими размерами. [c.196]

Величина А- получила название длина волны де Бройля . [c.89]

Длина волн де Бройля. Волновые свойства наиболее отчетливо проявляются в явлениях дифракции, условия наблюдения которой определяются длиной волны. Длина волн де Бройля частиц очень мала. Первоначально покоящаяся частица с зарядом е и массой т в результате прохождения разности потенциалов U приобретает скорость V, которую можно определить из закона сохранения энергии, имеющего в случае нерелятивистских скоростей v вид [c.59]

Опыты с нейтронами и молекулярными пучками. Длина волны де Бройля обратно пропорциональна массе частицы. Следовательно, при той же скорости длина волны нейтрона или молекулы в тысячи раз меньше, чем длина волны электрона. Для успешного наблюдения дифракции волн на кристаллах необходимо, чтобы длина волны была порядка расстояний между узлами кристаллической решетки. Поэтому для наблюдения дифракции тяжелых частиц необходимо пользоваться частицами с достаточно малыми скоростями. [c.63]

Какова длина волны де Бройля протона и электрона, энергия которых равна средней кинетической энергии теплового движения молекул при комнатной температуре [c.66]

Определить длину волны де Бройля электрона, кинетическая энергия которого 1,6- 10 Дж. [c.66]

Найти энергию и импульс рентгеновского фотона с длиной волны 0,1 нм, а также кинетическую энергию и импульс электрона, длина волны де Бройля для которого имеет то же значение 0,1 нм. [c.66]

Чему равна длина волны де Бройля электрона, релятивистская масса которого 5,25 10 кг [c.66]

Чему равны волновое число к и длина волны де Бройля электрона с кинетической энергией Е. = 240 эВ [c.66]

Найти длину волны де Бройля для электрона, находящегося на третьей орбите (и = 3) атома водорода. [c.96]

Длина волны де Бройля здесь обратно пропорциональна квадратному корню из энергии [c.17]

Из соотношения неопределенностей ясно видна связь между малыми расстояниями и большими энергиями чем меньшие расстояния мы хотим исследовать, тем больше должна быть энергия частиц, с помощью которых ведется исследование. Именно поэтому физика сверхмалых расстояний — это физика сверхвысоких энергий. Подобно тому как в микроскопе можно наблюдать детали, не меньшие длины волны света, так и пучком частиц можно прощупывать детали структуры на расстояниях, не меньших длины волны де Бройля этих частиц. [c.19]

Из (4.24), (4.25) следует, что при низких энергиях, когда длина волны де Бройля значительно превышает радиус действия сил, сечения могут быть (но, конечно, могут и не быть) очень велики. Наглядно, хотя и очень грубо, этот вывод может быть объяснен тем, что частица способна зацепляться за рассеивающий центр своей волной де Бройля. Резкое возрастание сечений проявляется при резонансном взаимодействии очень медленных нейтронов с ядрами (см. 2). [c.126]

Главное упрощение происходит за счет того, что при низких энергиях в системе центра инерции существенно только S-рассеяние, поскольку длина волны де Бройля в этом случае превышает радиус действия сил (см. 1, п. 5 и гл. IV, 2, п. 4). Поэтому угловое распределение в СЦИ будет изотропным, т. е. дифференциальное сечение не будет зависеть от углов и выразится через полное сечение о соотношением [c.177]

Так как абсолютная величина волновой скорости равна и = /v, то длина волны де Бройля такова [c.426]

При малых энергиях электронов в тяжелых благородных газах взаимодействие электронов с атомами сильно ослабляется в связи с эффектом Рамзауэра. Это объясняется волновым характером поведения электрона в процессе его упругого взаимодействия. При определенном соотношении между длиной волны де Бройля [c.41]

Этот результат позволяет выразить постулат Бора о стационарных состояниях в такой форме стационарным состояниям атома соответствуют такие орби гы электронов, на которых укладывается целое число длин волн де Бройля. [c.340]

Для получения дифракционной картины существенно, чтобы длина волны используемого излучения была сравнима с этим средним межатомным расстоянием. В рентгенографии для исследования атомной структуры применяют рентгеновские лучи с длинами волн 01 0,7-10- ° до 3-10- ° м, в электронографии электроны с длинами волн де Бройля —от 3-10 до м, в нейтроно- [c.35]

Как известно из квантовой механики, квантовость системы определяется безразмерным параметром — отношением длины волны де Бройля K = hjp к характерным размерам системы / a = X/lh, и чем этот параметр больше (т. е. чем сильнее неравенство Х 4), тем больше проявляются квантовые свойства системы. Обратное неравенство — Х< 1и — характеризует классичность системы. [c.220]

Для классичности свойств многочастичной системы существенна сильная пространственная локализация частиц, при которой можно пренебречь интерференцией одночастичных волновых функций. Соответствующий этому свойству характерный размер представляет собой среднее расстояние между частицами 1= — = Среднее значение длины волны де Бройля у [c.220]

Чему равна длина волны де Бройля электрона, движу1цегося со скоростью 0,9 скорости света [c.66]

Из (26.7) видно, что минимальная энергия с уменьшением линейных размеров ямы увеличивается. Физическая причина этого заключается в том, что при yM HbUjeHHH линейных размеров ямы уменьпшется длина волны де Бройля частицы, соответсгвующая основному состоянию, а уменьшение длины волны де Бройля означает увеличение энергии частицы. [c.165]

В случае одномериого (случайного) потенциала все состояния частицы локализованы, каким бы слабым ни был случайный потенциал. При этом для состояния с большой анергие длина локализации L равна по порядку величины длине I свободного пробега частицы (в приближении однократного рассеяния). В двумерном случае все состояния также локализованы, но длина локализации экспоненциально возрастает при возрастании энергии. В трёхмерном случае спранодлив т. н. критерий локализации Иоффе — Роге л я — М о т т а если длина волны де Бройля Л частицы, в частности электрона, меньше, чем длина свободного пробега I, то состояния являются подвижными при имеется порог подвижности Sg и все состояния с энергией S <. g локализованы. [c.83]

Неравновесные носители можно локализовать в значительно меньшей области, чем световое поле. Так, в ДГС-лазерах толщину d узкозонного активного слоя удаётся довести до размеров длины волны де Бройля электрона с кинетич. энергией, близкой к высоте потенц. барьера на границах 8 нм). Ширина ак-тнБного слоя такого Г. порядка длины волны генерируемого излучения и контролируется независимо изменением показателя преломления п среды. Т. о., Г. можно рассматривать как планарный оптич. волновод со встроенным в него активным усиливающим слоем. Волновод образован за счёт изменения п в плоскости, перпендикулярной гетеропереходу, а локализация электронно-дырочной плазмы в слое заданной толщины обес- [c.445]

Если кинетич. энергия частицы велика, то она способна выбить атомы кристалла из равновесных положений, сообщая им значит, энергию и превращая их в движущиеся дефекты. Они, в свою очередь, создают вторичные смещения атомов и смещения более высоких порядков, в результате чего возникает каскад точечных дефектов. Однако существуют такие направления, параллельные атомным рядам и атомным плоскостям ( каналы ), вдоль к-рых быстрые заряж. частицы с длиной волны де Бройля, значительно меньшей а, диижут-сн, практически не вызывая смещения атомов. Явление каналирования частиц различно для частиц раз-HOi O знака зарядов (электронов и позитронов и т. п.). [c.620]

При кваптовомехаиич. описании атомов и молекул И. г., кроме классич. параметров (давления, теми-ры, плотности, массы частиц и т. д.), вводится дополнительно длина волны де Бройля kj-=hlmu для частицы, движущейся как целое, и k(,—h/ x.U(, для внутримолекулярных движений (щ и — масса и приведенная масса молекулы, У(, и 1> скорости внутримолекулярных перемещений и движения молекулы как целого соответственно). Квантовые эффекты нроявляются при Xj-. При движение частицы как целого опи- [c.98]

И. и. интересен тем, что обладает более высокой раз-решающьм способностью по сравнению с электронным микроскопом. Длина волны де Бройля для ионов в [c.209]

Первоначально К. я. ч. наблюдалось для пучков положительно, 1аряженпых лёгких ионов (протоны, дейтроны, а-частицы) при энергии порядка 1 МаВ. В этом случае из-за малости длины волны де Бройля движущегося иона характер его движения можно описать классически В виде последовательности столкновений с упорядоченно расположенныл1и атомами Kpn Tajijia, [c.236]

TOBoii механики (Венцеля — Крамерса — Брил.т1юэна метод, ВКБ метод) — приближённый метод нахождения волновой ф-ции и уровней энергии квантовой системы при условии, что длина волны де Бройля А, частиц системы много меньше характерных размеров R изменения потенциала. В условиях К. п. квантовое неопределенностей соотношение позволяет построить волновой пакет, в к-ром неопределенности координаты и импульса гораздо меньше самих этих величин. Такой пакет будет двигаться, подчиняясь законам класснч. механики с точностью до малых величин порядка Х/Я. В простейшем случае- точечной частицы массы т с заданной энергией < , движущейся по законам классич. механики во внеш. поле с потенциалом U r), модуль импульса р (г) в данной точке пространства г равен р (г) = 2т S — и (г))] Длина волны связана с импульсом соотношением де Бройля X r) hjp r). Критерий применимости К. п. таков [c.252]

КВАНТОВЫЕ РАЗМЕРНЫЕ ЭФФЕКТЫ — изменение термодинамич. и кинетич. свойств кристалла, когда хотя бы один из его геом. размеров становится соизмеримым с длиной волны де Бройля лектронов. К. р. э. обусловлены квантованием движения электрона в направлении, в к-ром размер кристалла сравним с Xg (размерное квантование). [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...