Колебания электромагнитные

Секунда — это промежуток времени, в течение которого совершается 9 192 631 770 колебаний электромагнитного излучения, соответствующего переходу между двумя определенными сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия-133. Эталон времени и частоты состоит из атомно-лучевой трубки с пучком атомов цезия и радиотехнического устройства, которое дает набор электрических сигналов фиксированной частоты. Секунда приблизительно равна 1/86400 средних солнечных суток. [c.241]

Изменение частоты световых колебаний воспринимается нашим глазом как изменение цвета. Так, самые медленно меняющиеся из видимых глазом световых волн имеют частоту г=5- 10 Гц и соответствуют красному цвету. Самые быстроизменяющиеся световые волны имеют примерно в 1,5 раза большую частоту и соответствуют фиолетовому цвету. Свет распространяется в пространстве с наивысшей возможной скоростью с=300 тыс. км/с. Быстрее света ничто не может двигаться. За время одного периода световых колебаний, соответствующих красному цвету, световая волна проходит путь в к-=6- 10 м. Этот путь представляет собой длину световой волны — расстояние в пространстве, на котором повторяются одинаковые фазы колебаний электромагнитного поля, например максимумы электрического поля. [c.7]

Спектральная ширина излучения ОКГ очень мала и может быть на много порядков меньше, чем ширина линии атомного перехода. Эту особенность излучения ОКГ можно пояснить следующим образом. Колебания электромагнитного поля в резонаторе происходят не только на какой-либо из резонансных частот, но и в некоторой ее окрестности, называемой резонансной полосой частот, ширина которой зависит от коэффициента отражения зеркал резонатора Я и при его высоких значениях изменяется про- [c.281]

В простейшем случае оптического резонатора, образованного двумя плоскими зеркалами, расположенными на расстоянии I друг от друга, наибольшую добротность имеют аксиально симметричные типы колебаний. Электромагнитное поле таких колебаний медленно меняется в направлении, параллельном зеркалам, что позволяет ограничиться рассмотрением одномерной задачи, в кото- [c.360]

Электромагнитные волны характеризуют длиной волны % или частотой колебаний электромагнитного поля [c.141]

Согласно электромагнитной теории света, носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны, излучаемые телами. Эти волны в изотропной среде или вакууме распространяются прямолинейно со скоростью света, подчиняясь оптическим законам преломления, поглощения и отражения. Колебания электромагнитных волн направлены перпендикулярно к пути луча. При взаимодействии с веществом носители лучистой энергии проявляют себя как фотоны (кванты энергии), обладающие характером движущихся частиц. Данные о длинах волн некоторых видов излучения приведены ниже [c.181]

Из сказанного видно, что точное значение энергии стационарного состояния атомной системы не может быть получено без учета лэмбовского сдвига. Последний находит свое объяснение лишь в квантовой электродинамике Согласно представлениям современной квантовой электродинамики, существуют так называемые нулевые" колебания электромагнитного поля. Электроны атомной системы взаимодействуют с этими нулевыми колебаниями, что ведет к добавочной энергии bW . Для S-состояний водорода и сходных с ним ионов [c.154]

ВОЗБУЖДЕНИИ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНО-АКУСТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ ПРИ ПОВЫШЕННЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ [c.114]

I — корпус 2 — усилители 3 — штеккерный разъем для соединительного кабеля 4 — упругий шарнир с двумя степенями свободы 5 — возбудитель колебаний электромагнитный 5 — адаптер электромагнитный 7 — резонатор 8 — упругий элемент динамометра [c.524]

Большой интерес представляет частота собственных колебаний электромагнитного управляющего элемента, которая равна [c.332]

Излучение лазера когерентно, т. е. связанные с ним колебания электромагнитного поля имеют постоянный во времени сдвиг фазы для двух произвольных точек. Необходимо выделять временную и пространственную когерентность. Первая имеет место при наличии разности оптического пути лазерных лучей, а вторая — при рассмотрении фазовых свойств излучения из разных, разнесенных точек поперечного сечения пучка. [c.57]

Под теплообменом излучением понимается перенос энергии посредством фотонов или электромагнитных колебаний (электромагнитных волн). [c.135]

Итак, на практике мы можем измерить (хотя бы по степени почернения фотопластинки) только интенсивность волны. Но есть еще одна тонкость. Частота колебаний электромагнитной волны огромна. Ее легко оценить. Она обратно пропорциональна периоду колебаний, т. е. времени, за которое волна пробегает одну свою длину [c.61]

Второй метод проще, так как позволяет использовать стандартные генераторы колебаний (электромагнитные, ультразвуковые и др.). [c.208]

В вибрационных грохотах с большой эластичной поверхностью сита иногда применяют непосредственное возбуждение его колебаний электромагнитными вибраторами. При этом снижается мощность привода, расходуемая на возбуждение колебаний рамы, а также появляется возможность создания колебаний более сложных форм, что позволяет увеличить эффективность классификации, особенно по мелким границам разделения. [c.166]

Однако при расчетах в ряде случаев удобно ввести в уравнение поля феноменологический член б = уЕ, позволяющий учесть затухание колебаний электромагнитного поля, возникающих из-за дифракции, отражения и рассеяния. Это позволяет оптические потери формально рассматривать как потери фиктивного тока проводимости б на активном сопротивлении у. В этом случае можно сохранить исходную группу уравнений электромагнитного поля (1.45) и (1.51) для решения оптических задач. [c.23]

Итак, при параметрическом распаде излучения частоты соз в синхронизме имеет место совместное экспоненциальное усиление излучения на частотах oi и 2. При увеличении Ак усиление сменяется на синусоидальную зависимость от z. Указанное усиление — одно из проявлений эффекта бозе-конденсации фотонов [19]. Оно является аналогом вынужденного излучения в системе, где роль возбужденного состояния играет фотон частоты соз в нелинейной среде. Вероятность распада этого состояния пропорциональна интенсивности излучения на частотах oi и сог-При Ао1 == Ло2 = О классические уравнения (1.104) дают Ai(z) = = A2 z)=0. При учете в квантовом описании пулевых колебаний электромагнитного поля на частотах oi и 0J2 1,2(2) не равны нулю, даже если падающее на среду излучение на частотах со 1 и 052 отсутствует. Это явление называется спонтанной параметрической люминесценцией [20] и находится в том же отношении к параметрическому усилению, что и спонтанное излучение на резонансном переходе к вынужденному [21]. [c.40]

Мы рассмотрели механические колебания. Электромагнитные колебания могут быть получены, если собрать электрический контур из конденсатора, катушки, выключателя и соединительных проводов (рис. 10). Если предварительно зарядить конденсатор и замкнуть контакты выключателя, то конденсатор начнет разряжаться через катушку. Разрядный ток создаст в катушке магнитное поле. По мере разрядки конденсатора ток в катушке увеличивается, и как только напряжение на нем станет равным нулю, ток достигнет максимального значения максимального значения достигнет и магнитное поле катушки. В этот момент энергия, запасенная в конденсаторе, полностью перейдет в энергию магнитного поля катушки. [c.17]

Теперь можем подвести итог сказанному. Рассмотрев различные по своей физической основе явления, мы заметили, что для колебаний и в механике, и в акустике, и в оптике, и в радиотехнике действует одна математическая закономерность. Она связывает параметры колебаний (волн). Волны всегда есть вокруг нас, хотя мы порою их не замечаем. В настоящее время невозможно заниматься акустикой, оставляя в стороне ультразвук - акустические колебания с частотой более высокой, чем звуковые, и поэтому не слышимые человеком. Невозможно заниматься оптикой, не уделяя внимания ультрафиолетовому и инфракрасному излучениям, игнорируя радиоволны и рентгеновское излучение. Все эти не воспринимаемые человеческим глазом виды излучений отличаются от света лишь большей или меньшей частотой колебаний электромагнитного поля. Их часто называют невидимым светом. [c.19]

Колебания электромагнитных волн — поперечные, т. е. направлены перпендикулярно пути луча. Излучения различных видов отличаются друг от друга длиной волны. [c.15]

Взаимодействие волн приводит к тому, что амплитуды собственных колебаний электромагнитного поля меняются во времени и пространстве. Поэтому имеет смысл говорить об амплитудах почти монохроматических плоских волн [c.316]

Если интерпретировать звуковые колебания в твердом теле как набор квантовых осцилляторов, то получается, что при абсолютном нуле атомы твердого тела совершают нулевые колебания а не неподвижны. Это было подтверждено экспериментами по рассеянию света при низких температурах. Электромагнитную волну тоже можно рассматривать как набор осцилляторов. Следовательно, даже в вакууме — пустом пространстве, — где нет ни частиц, ни квантов, будут иметь место нулевые колебания электромагнитного поля. [c.81]

ХОДИТ ПО металлическому сектору, происходит включение первичного тока в катушку соответствующего цилиндра. Все время, пока ролик соприкасается с соответствующими контактами, происходит течение тока в первичной обмотке и, следовательно, беспрерывные колебания электромагнитного прерывателя. Таким образом, за это время в цилиндр посылается [c.500]

Тепловое излучение представляет собой процесс распространения внутренней энергии излучающего тела колебаниями электромагнитных волн. Электромагнитными волнами называют электромагнитные возмущения, исходящие из излучающего тела. Электромагнитные волны при поглощении другими телами вновь превращаются в тепловую энергию. [c.119]

Известно, что проблемы, связанные с колебаниями штампов на упругих телах, сложнее соответствующих статических задач, а также родственных задач теории колебаний электромагнитных волн. Причины этого, в частности, кроются в наличии двух независимых скоростей распространения упругих волн и в более сложной форме записи граничных условий. Однако, несмотря на эти трудности, с помощью метода парных уравнений оказывается возможным построить эффективное решение задач о вертикальных колебаниях гладкого жесткого штампа, лежащего на полуплоскости и полупространстве. [c.120]

Как подсчитать число различных нормальных колебаний электромагнитного поля в кубической полости, приходящихся на интервал частот от ш до шЧ-с)ш [c.444]

Принято считать, что фотоэффект дает наиболее прямое экспериментальное доказательство квантовой природы излучения. Квантовая гипотеза и в самом деле позволяет непринужденно объяснить все основные экспериментальные закономерности фотоэффекта. Но тем не менее следует отметить, что эти закономерности получают исчерпывающее объяснение и в полуклассической теории взаимодействия излучения с веществом, рассматривающей вещество квантово-механически, а излучение — как классическое электромагнитное поле. Это показал Г. Вентцель в 1927 г. С аналогичным положением вещей мы сталкиваемся и в проблеме равновесного излучения. Спектральное распределение энергии (формулу Планка) можно получить, рассматривая нормальные колебания электромагнитного поля в полости как набор квантовых осцилляторов, т. е. как идеальный газ частиц излучения — фотонов (см. 9.3). Но формулу Планка можно получить и иначе, рассматривая излучение как классическое электромагнитное поле и применяя квантовую гипотезу лишь к находящемуся в равновесии с ним веществу (осцилляторам). Именно так и поступал Планк (см. 9.2). Полуклассическая теория взаимодействия света с веществом, не привлекая понятия фотона, дает количественное объяснение большинству наблюдаемых явлений. Квантований электромагнитного поля принципиально необходимо для правильного описания некоторых явлений, включающих его флуктуации спонтанного излучения, лэмбовского сдвига, аномального магнитного момента электрона. [c.459]

Принцип радиочастотного нагрева состоит в том, что если поместить материал в переменное электрическое поле (обычно имеющее частоту 13,56 или 27,12 МГц), то он начнет равномерно нагреваться по всему объему в результате обращения полярности молекул, вызываемого колебаниями электромагнитного поля. Это означает, что изделия можно нагревать одновременно и с поверхности, и в цент-ае без всяких затруднений и задержек, которые являются неизбежными при обычном нагреве теплопередачей. Некоторые вещества не имеют, однако, соответствующей дипольной структуры, и на них не действует этот способ нагрева. Вода, например, чрезвычайно легко поглощает электромагнитную энергию, а большинство текстильных волокон удается нагреть лишь с очень большим трудом, и они поглощают гораздо меньше энергии из такого же самого радиочастотного поля. Это селективное восприятие оказывается весьма полезным, ко да радиочастоту применяют для сушки тканей. В общей массе текстильных волокон более влажные участки нагреваются сильнее, и количество поглощаемой электромагнитной энергии будет зависеть от содержания влаги, так что участки, которые не содержат несвязанную воду, практически не будут поглощать энергию. Следовательно, ткань перестанет высыхать, едва лишь будет достигнут уровень кондиционной глажности. [c.195]

Динамические расчеты этих машин, выполненные на стадии проектирования, показали, что амплитуда крутильных колебаний от кинематических возмущений, обусловленных погрешностями изготовления и сборки зубчатых колес привода, соизмерима с угловым смещением полюсов электродвигателей, соответствующим их номинальной загрузке. Поэтому при пусках следует ожидать значительных колебаний электромагнитных моментов и нарушений процессов входа двигателей в синхронизм. Кроме того, такая схема оказывается чувствительной к медленно изменяющимся возмущениям, вызываемым износом муфт, опорных подшипников и зубчатых колес привода. Вместе с тем применение синхрон- [c.104]

В качестве приемника гамма-излучения служил кристалл стильбен 8), который переводил рентгеновское излучение в видимую область колебаний электромагнитного поля, и фотоэлектронный умножитель типа ФЭУ-29 9). Напряжение на катод фотоумножителя подавалось от высоковольтного стабилизированного выпрямителя 10) типа ВС-22 и составляло 0.6—1 кв. Плечи делителя напряжения ФЭУ-29 собирались из сопротивлений, равных 100 ком. [c.99]

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ—электромагнитные колебания в квазистационарных цепях, размеры к-рых малы по сравнению с длиной эл.-магн. волны. Это позволяет не учитывать волнового характера процессов и описывать их как колебания электрич. зарядов Q (в ёмкостных элементах цепи) и токов I (в индуктивных и диссипативных элементах) в соответствии с ур-нием непрерывности dQjdt. В случае одиночного колебательного контура Э. к. описываются ур-нием [c.509]

Среди основных причин уменьшения когерентности пучка со временем и в пространстве необходимо назвать наличие меняющихся во времени оптических неоднородностей среды, а также несовершенство оптических элементов лазерных систем. Однако даже при их отсутствии время и область существования когерентности лазерного излучения будут ограничены из-за неизбежного ушире-ния линии генерации. Действительно, так как колебания электромагнитных волн можно представить в виде Е г, ) = о( ) os (2лу + ф( , t)), то изменение относительной фазы ф(г, t) синхронных в момент времени t = 0 колебаний с частотами, отличающимися на Avj, будет возрастать со временем oo2nAvj и станет равным 2п через время [c.58]

Чесиоков А. Е, Колебания электромагнитного вибратора при наличии в его цепн последовательно подключенного конденсатора. — Научные записи Одесского политехнического института, 1959, т. XVI, с. 134 — 155. [c.269]

Замет1 м в заключение, что исследования в области физики твердого тела в настоящее время распространились на важную смежную область —взаимодействие электрических и тепловых (электронных) колебаний, электромагнитных (световых) волн и весьма высокочастотных (10 °—10 Гц), называемых часто гипер-звуковыми, механических колебаний кристаллической решетки в твердых телах. [c.9]

При этом решения уравнения (П.III.13) соответствуют слабозатухающим колебаниям тогда, когда антиэрмитовская часть диэлектрической проницаемости относительно мала. Соответственно этому частота о) (Л ) (чисто действительная) собственных колебаний электромагнитного поля определяется уравнением (П,III.13), в котором удерживается лишь эрлштовская часть диэлектрической проницаемости. [c.316]

При прохождении электрического тока через катушки электромагнита 5 возникает периодически действующая сила, притягивающая якорь. Сила упругости плоских пружпн (рессор) 4, подобранных в резонанс с частотой колебаний электромагнитной системы, возвращает якорь, соединенный жестко с лотком, в первоначальное состояние. Таким образом совершается одни цикл работы питателя. Амплитуда колебаний лотка составляет 0,8—1,0 мм при частоте колебаний 3000 в минуту. [c.441]

Все перечисленные источники оптического излучения принципиально отличаются от источников радио- и СВЧ-диапазонов. Излучение электромагнитных волн радиодиапазона происходит при ускоренном движении электронов в антенне радиопередатчика. Все электроны в антенне движутся согласованно они совершают вынужденные колебания в одинаковой фазе. Так как эти колебания могут поддерживаться очень долго и с высоким постоянством частоты, то излучаемые при этом волны с большой степенью точности можно считать монохроматическими (когерентными). Но любой из упомянутых источников света — это скопление множества возбужденных или все время возбуждаемых атомов, излучающих волновые цуги конечной протяженности. Даже в том случае, когда эти цуги можно характеризовать одной и той же длиной волны, из-за независимого характера актов спонтанного испускания света отдельными атомами со(5тнон1ения фаз между цугами волн имеют совершенно случайный характер и непрерывно изменяются. Излучение обычных источников света, таких, как раскаленные тела, возбуждаемые электрическим разрядом газы и т. п.. представляет собой наложение огромного числа не согласованных между собой цугов волн, т. е. фактически световой шум — беспорядочные, некогерентные колебания электромагнитного поля. [c.8]

Аналогично, стоячую электромагнитную волну между двумя параллельными идеально отражаюшими плоскостями, находяшимися на расстоянии I друг от друга, можно рассматривать как нормальное колебание электромагнитного поля в таком плоском резонаторе. Частоты нормальных мод плоского резонатора образуют эквидистантный спектр и выражаются той же формулой (1.38), если скорость V в ней заменить на скорость света с. [c.26]

Какой частотный спектр имеют нормальные колебания электромагнитного поля в резонаторе, образованном плоскими параллельными идеальными зеркалами, находяшимися на расстоянии I друг от друга [c.29]

В основе математической модели излучения обычного (нелазерного) источника света лежит статистическая гипотеза о том, что в случае спонтанного излучения различные атомы источника испускают отдельные цуги волн независимо друг от друга в случайные моменты времени. Фазы колебаний электромагнитного поля в излучении различных атомов не скоррелированы друг с другом. Поэтому оказывается, что распределение интенсивности излучения всех атомов источника в такой некогерентной суперпозиции определяется суммированием распределений интенсивности для индивидуальных атомов. В частности, если цуги волн, испускаемые различными элементарными излучателями в случайные моменты времени, одинаковы (или отличаются амплитудами), то спектр излучения источника как целого будет таким же, как и распределение интенсивности для изолированного излучателя (атома). [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...