Потенциальное рассеяние

Б. Реакция без образования составного ядра — упругое потенциальное рассеяние. [c.281]

Потенциальное рассеяние нейтронов п, п ). Для тепловых нейтронов (( 0,02 эв), если вблизи нет резонанса, все величины в формуле Брейта—Вигнера (УП.ЗЗ) можно считать постоянными по сравнению с шириной Г . При рассеянии на ядре медленных нейтронов в случае, когда вблизи нет резонанса, множитель Г входит дважды в выражение сечения (VII.33) и зависимость сечения а от энергии, выражаемая квадратом длины [c.282]

Кроме того, рассеяние медленных нейтронов происходит за счет процесса потенциального рассеяния величина сечения для которого равна (1—10 барн). Поэтому при рассмотре- [c.329]

Взаимодействие быстрых нейтронов с ядром не ограничивается процессом неупругого рассеяния. Волновая природа частиц позволяет предполагать также существование упругого потенциального рассеяния, которое должно носить дифракционный характер. Возможность такого явления связана с тем, что при I = I ядро можно рассматривать как черный шарик, на котором нейтронная волна длиной должна претерпевать дифракционное рассеяние. [c.349]

Процесс упругого рассеяния нейтрона представляется состоящим из двух частей чисто резонансного с образованием составного ядра и потенциального рассеяния, при котором нейтрон не проникает в ядро, а отражается от его поверхности. Резонансное и потенциальное рассеяния когерентны и интерферируют. Согласно формуле Брейта — Вигнера для упругого рассеяния [c.1102]

Полное нейтронное сечение помимо Стс содержит сечение т. н. потенциального рассеяния Оп = 4лЛ , слабо зависящее от энергии нейтронов. Величина Л примерно равна радиусу ядра Л = ГрА (гр — 1,3х ХЮ" см — размер нуклона), но на плавную зависимость от А накладываются периодич. отклонения, объясняемые в рамках оптической модели ядра. [c.277]

Взаимодействие первого типа сопровождается только перераспределением кинетической энергии и импульса нейтрона и ядра-мишени. Такой процесс называют потенциальным рассеянием. [c.233]

Сечения процессов, не приводящих к изменению структуры ядра, объединяют в сечение рассеяния. Оно включает в себя сечения потенциального рассеяния, резонансного рассеяния и неупругого рассеяния. [c.233]

Неупругое рассеяние Потенциальное рассеяние [c.234]

НЕУПРУГОЕ И ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ РАССЕЯНИЕ [c.237]

Потенциальное рассеяние происходит при всех энергиях нейтронов (от энергии деления до энергии, соответствующей тепловому движению ядер) как с тяжелыми, так и с. легкими ядрами. Для большинства ядер сечение потенциального рассеяния Ор слабо зависит от энергии нейтрона. [c.237]

При потенциальном рассеянии нейтроны при столкновении с ядрами отдают им часть своей энергии. Происходит уменьшение скорости нейтронов. [c.237]

Мерой взаимодействия нейтронов с ядрами является микроскопическое сечение о. В зависимости от вида взаимодействия вводятся сечения деления Оу радиационного захвата а , неупругого рассеяния потенциального рассеяния <3 , резонансного рассеяния Эти сечения называются парциальными. Сечения процессов, не приводящих к изменению структуры ядра, объединяют в сечение рассеяния а . Оно включает в себя сечения потенциального рассеяния,резонансного рассеяния и не- [c.257]

Если энергия стремится к нулю, то потенциальное рассеяние стремится к пределу [c.233]

Резонансное рассеяние (24.10) мало по сравнению с исключая случай близкого резонанса, поэтому обязано главным образом потенциальному рассеянию. [c.233]

Мы получили формулу, которая совпадает с формулой (3.15), определяющей сечение рассеяния нейтронов протонами с учётом конечности радиуса действия ядерных сил. При этом р выступает как эффективный радиус действия ядерных сил, введённый в 3. Если ср (0) = О, то мы получим формулу, соответствующую случаю Гд- О. То обстоятельство, что при ср (0) ф. О учитывается конечность радиуса ядра, находится в соответствии с выражением (24.11), определяющим потенциальное рассеяние. [c.234]

Последняя формула отличается от формулы (24.9) только тем, что в числитель амплитуды резонансного рассеяния вместо полной ширины входит теперь величина Ys- Если не учитывать потенциальное рассеяние, то формула (24.17) даёт [c.235]

Так как эффективные сечения различных процессов (исключая потенциальное рассеяние) имеют резкие максимумы вблизи резонансных уровней, то в интеграле (27.1) главную роль играют значения энергии, лежащие вблизи резонансных уровней. [c.260]

Перейдём теперь к рассмотрению среднего эффективного сечения упругого рассеяния нейтронов. Мы должны при этом учитывать как резонансное, так и потенциальное рассеяние, амплитуды которых складываются. При усреднении по энергии интерференционный член, возникающий от наложения обеих амплитуд, исчезает поэтому среднее сечение упругого рассеяния выражается в виде суммы сечений, соответствующих потенциальному и резонансному рассеянию. [c.263]

В области энергий Е радиационной шириной нейтронная ширина определяется формулой (27.6). Усреднённое сечение резонансного рассеяния в этих условиях не зависит от энергии. Сечение потенциального рассеяния также не зависит от энергии (см. 24) поэтому общее сечение упругого рассеяния в интервале энергии Е <С Eq также не зависит от энергии нейтрона. [c.263]

Сечение потенциального рассеяния по порядку величины равно R — радиус ядра) и составляет 2—ЗХ X 10 Сечение резонансного рассеяния может рав- [c.263]

В области энергии Е Е быстрый рост нейтронной ширины, отвечающей неупругому рассеянию, приводит к падению сечения упругого резонансного рассеяния. Что касается потенциального рассеяния, то оно постепенно, с ростом энергии, переходит в рассмотренное ранее диффракционное рассеяние ( 20) (с ростом энергии нейтрона постепенно включаются более высокие значения орбитального момента нейтрона I вплоть до значения — /%)- [c.264]

Упругое рассеяние нейтронов в общем случае есть результат интерференции потенциального и резонансного рассеяний. При потенциальном рассеянии процесс происходит без образования составного ядра. Резонансное рассеяние происходит через стадию промежуточного ядра. [c.904]

В случае тяжелой частицы (протон, а-частица и др.), когда ее энергия достаточно велика для преодоления кулоновского барьера ядра, может произойти также процесс потенциального рассеяния на ядрах или же ядерная реакция, сопровождающаяся вылетом из ядра различных частиц, испусканием у-квантов, делением ядра и др. [c.131]

А. ф, (1) учитывает только потенциальное рассеяние излучения (без учёта воз.можныгс резонансных механизмов рассеяння). [c.157]

ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ РАССЕЯНИЕ частиц— рас-сениие частиц, в процессе к-рого не возникает промежуточной стадии образовании компаунд-системы (рассеивающий центр - - частица) с последующим её распадом. В отличие от резонансного рассеяния характеризуется плавной зависимостью его сечения от энергии частиц. См. Рассеяние микрочастиц, Рассеяние нейтронов, [c.93]

Приведённые П. с. применяются при анализе прямых зкёперимевтов по измерению спектральной плотности < ) дня рассеяния электронов Л — В = о — плотность заряда для нейтронов А — В п — плотность частиц при потенциальном рассеянии и А — М , В — Mf при магн. рассеянии для рассеяния света А = Д, В = — проекции вектора Поляризации [c.98]

Мерой взаимодействия с ядрами является микроскопическое сечение а. В зависимости от вида взаимодействия вводятся сечения деления а/, радиационного захвата Ос, неупругого рассеяния atn, потенциального рассеяния Стр, резонансного рассеяния Сг. Эти сечения называются парциальными. Сечения де.пе-ния и радиацнонного захвата объединяют в сечение поглощения Оа. [c.234]

Заметим, одняко, что Од изменяется немонотонно с ростом атомного номера.. Это обстоятельство указывает, повидимому, на то, что потенциальное рассеяние скорее соответствует рассеянию от потенциальной ямы, нежели рассеянию от барьера, так как в последнем случае рассеяние менялось бы монотонно с ростом атомного номера (оно равнялось бы 4т / ). [c.233]

Бэрк Ф. Потенциальное рассеяние в атомной физике. — М. Атомиздат, 1980. [c.542]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...