Влияние длины волны излучения

ВЛИЯНИЕ ДЛИНЫ ВОЛНЫ ИЗЛУЧЕНИЯ И ФРАКЦИОННОГО СОСТАВА ЧАСТИЦ [c.49]

Основное влияние на величину оказывает в рассматриваемой области значений р размер частиц углерода х. Влияние длины волны излучения, связанное с дисперсией оптических констант углерода, невелико. Пренебрегая слабой зависимостью Ох от Л, можем на основании (4-9) написать [c.119]

Что же касается влияния длины волны излучения, следует заметить, что это влияние проявляется лишь в области значений параметра дифракции р от 0,25 до 2. Для области значений р < 0,25, так же как и для области р > 2, изменение длины волны излучения при постоянном р, как и следовало ожидать, практически не влияет на величину Т1 з. Это связано с тем обстоятельством, что в указанных областях значений р, т. е. для частиц малых и больших размеров, дисперсия комплексного показателя преломления не оказывает заметного влияния на характер индикатрисы рассеяния. При >, = = 1 мкм значение параметра 1Г)нз может быть[определено для частиц[углерода по формуле вида , [c.121]

ВЛИЯНИЕ длины волны ИЗЛУЧЕНИЯ [c.335]

Рис. 5.7. Влияние длины волны излучения на ширину интерференционных полос в случае (а) длина волны вдвое меньше, чем в случае (б)

Обычно, как показывает опыт, комплексные показатели преломления, особенно в инфракрасной области спектра, заметно зависят от длины волны падающего излучения. Поэтому в общем случае, рассматривая влияние длины волны падающего излучения на коэффициенты ослабления, необходимо, наряду с параметром р, учитывать также возможное изменение комплексного показателя преломления в зависимости от длины волны X. [c.18]

Непосредственное влияние на ki размера частиц d и длины волны излучения X показано для сажистых и коксовых частиц соответственно на рис. 4-8 и 4-9. [c.110]

Обычно, как показывает опыт, комплексные показатели преломления, особенно в инфракрасной области спектра, заметно зависят от длины волны падающего излучения. Поэтому в общем случае, говоря о влиянии длины волны падающего излучения на коэффициенты [c.150]

Известны вещества, где велики одновременно как диссипативные, так и недиссипативные нелинейности. Это сегнетоэлектрич. или жидкие кристаллы с примесями из оптически активных атомов, ионов или молекул, в к-рых существенно взаимное влияние равновесных и неравновесных фазовых переходов. Так, когерентное излучение способно индуцировать обычное упорядочение, и наоборот, обычный фазовый переход приводит к понижению порога генерации и уменьшению длины волны излучения. [c.329]

В то время как спектральный коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения X, средние интегральные коэффициенты поглощения ар и являются функциями температуры. Природа температурной зависимости для интегральных коэффициентов ар и a J определяется двумя обстоятельствами особенностями спектральной зависимости для и собственно зависимостью от температуры комплексного показателя преломления частиц. Наиболее существенным является здесь влияние селективных свойств частиц, связанных со значением параметра дифракции р. [c.15]

В [57] проанализирована динамика развития модуляционной неустойчивости в условиях сильного влияния дисперсии третьего порядка. Показано, что приближение длины волны излучения к длине волны нулевой квадратичной дисперсии позволяет значительно повысить частоту повторения импульсов при фиксированной входной мощности излучения. Из анализа структуры сформированных импульсов следует, что с точки зрения достижения максимального контраста оп- [c.219]

В общих чертах причину сохранения конфигурации восстановленного голограммой изображения при изменении свойств регистрирующего фотоматериала можно объяснить следующим образом. Структуру голограммы с некоторым приближением можно представить в виде решетки, составленной из криволинейных штрихов, характеризующихся переменным шагом d, и считать, что восстановленное голограммой изображение О формируется из лучей Li, претерпевших дифракцию первого порядка на структуре этой решетки (рис. 25,а). Однако форма волнового фронта излучения, дифрагировавшего на решетке, определяется только разностью хода лучей, принадлежащих различным штрихам, т. е. зависит только от шага штрихов и формы их образующей, структура самого штриха влияния а форму волны не оказывает. Наиболее наглядно этот процесс можно представить на примере плоской решетки с постоянным шагом d (рис. 25,Ь). Углы распространения излучения различных порядков, дифрагировавшего на такой решетке, зависят от шага решетки и длины волны излучения, профиль штриха влияет только на соотношение интенсивности излучения различных порядков. Совершенно аналогичный процесс имеет место и на голограмме изменение свойств фотоматериала влечет за собой изменение профиля штрихов периодической структуры, возникшей в результате регистрации картины интерференции объектной и референтной волн. Пространственный период повторения штрихов и форма линии, идущей вдоль штриха, при этом не изменяются. Соответственно остается неизменной и конфигурация восстановленного голограммой изображения. [c.70]

В спектре принимаемого лидарного сигнала всегда присутствуют компоненты на смещенных частотах, обусловленные чисто вращательным и колебательным КР. Если сигналы колебательного КР удалены по спектру от частоты зондирующего излучения Ve довольно значительно, то сигналы чисто вращательного КР от молекул основных газовых компонент азота (N2) и кислорода (О2) расположены вблизи Ve. В [27] показано, что пики в спектрах вращательного комбинационного (Д/ = =Ь2) и молекулярного (Л/ = 0) рассеяния из воздуха (N2-1-02) при Т = 300 К в районе длины волны излучения Хе = 728 нм, отстоят друг от друга примерно на 5 нм, при этом интегральная интенсивность сигналов вращательного КР составляет 3,45 % от интенсивности рэлеевского сигнала на несмещенной частоте Ve. Оптические фильтры с шириной полосы пропускания 1 нм позволяют полностью отсекать сигналы чисто вращательного КР. Если же в приемной антенне лидара используются более широкополосные фильтры, то следует учитывать влияние сигналов вращательного КР. [c.159]

Для лидаров дифференциального поглощения важно, чтобы время между последовательными лазерными импульсами с длинами волн излучения Я) и Яг было минимальным. Это необходимо, чтобы уменьшить влияние атмосферной турбулентности на коэффициент обратного рассеяния и коэффициент ослабления. В ранних конструкциях таких лидаров использовали один лазер с перестраиваемой длиной волны, с помощью которого последовательно получали серии измерений при разных значениях длин волн излучения. Затем сравнивались средние значения двух серий измерений. К сожалению, этот способ приводил к существенным ошибкам из-за изменения атмосферных характеристик. [c.348]

Для того чтобы источник испускал достаточно монохроматическое излучение с хорошо воспроизводимой средней длиной волны, нужно по возможности устранить все причины, возмущающие излучение. Свечение должно вызываться в парах низкого давления во избежание возмущений вследствие соударений атомов и при небольшом разрядном токе для ослабления возмущающего действия электрических полей (эффект Штарка), обусловленных электронами и ионами пара при значительной их концентрации. Наиболее трудно устранить влияние эффекта Допплера (см. 128), вызванного тепловым движением излучающих атомов, и осложнения, связанные со структурой излучающих атомов. Для ослабления эффекта Допплера желательно иметь в качестве излучателя вещество с атомами возможно большей массы, обладающее необходимой упругостью пара при возможно низкой температуре (см. 22). Сложность излучаемых [c.143]

В этом случае уравнения, учитывающие длину волны (частоту) излучения, его затухание в веществе, действие окружающих молекул на смещение электрона под воздействием внешнего поля, влияние свободных и связанных электронов, выводятся из теории дисперсии и имеют вид [c.767]

В месте скачкообразного изменения параметров возникают отраженные волны. Энергия падающей волны частично проходит дальше, частично отражается к источнику. Кроме того, в точке разрыва может возникнуть излучение, а также возбуждение волн высших типов. Эти явления нельзя учесть, оставаясь в рамках телеграфных уравнений. Однако если линейные размеры области скачкообразного изменения параметров (например, геометрических размеров на стыке двух линий) значительно меньше длины волны, то эффекты возбуждения волн высших типов малы. В случае волно-водных систем для уменьшения влияния волн высших типов необходимо так подобрать размеры волноводов, чтобы частоты этих волн оказались ниже критической частоты для данного волновода. [c.370]

Человек — существо макроскопическое. Разрешающая способность его органов чувств на много порядков ниже той, которая нужна для непосредственного познавания элементарных частиц, атомных ядер и даже гораздо более крупных агрегатов — атомов и молекул. Поэтому все наблюдения над событиями микромира — косвенные. Непосредственно мы не видим, не слышим и не ощущаем, как устроено атомное ядро. Но этим трудности опытного изучения микромира далеко не исчерпываются. Не видим мы и магнитного поля. Но изучать атомное ядро гораздо труднее, чем магнитное поле, из-за влияния квантовых свойств. Видим мы через посредство электромагнитных волн. Но с помощью волн можно увидеть лишь предмет, не меньший длины волны. Поэтому для изучения очень малых предметов надо брать очень короткие волны. Но чем короче волна, тем сильнее сказываются ее корпускулярные свойства, т. е. тем больше импульсы и энергии отдельных частиц — квантов излучения. При переходе к микромиру энергии и импульсы этих квантов настолько возрастают, что они становятся снарядами, расшвыривающими и разрушающими изучаемые объекты. [c.27]

Присутствующий в гидрогенизированном аморфном кремнии водород оказывает влияние не только на электрические, но и на оптические свойства материала. Одной из основных оптических характеристик кремния является коэффициент оптического поглощения и его зависимости от энергии фотонов (или длины волны) излучения. [c.18]

Поэтому, несмотря на сравнительно высокий спектральный коэффициент ослабления лучей к)аюгл мелкими коксовыми частицами, их влияние на степень черноты факела пламени мало по сравнению с влиянием крупных коксовых частиц. Учитывая, что основная масса углерода в пылеугольных пламенах приходится на частицы, большие 50 мк, можно на основании данных рис. 4-11 принять для таких пламен указанное выше постоянное значение безразмерного коэффициента поглощения ПОГЛ — 0,6, не зависящее от длины волны излучения Л, а следовательно, и от температуры пламени. Излучение таких частиц можно рассматривать как серое. [c.115]

Угловое распределение рассеянного излучения (индикатрисы рассеяния) приведено на рис. 3-4 и 3-5. Как видно из представленных данных, наиболее сильное влияние на характер индикатрисы рассеяния оказывает изменение параметра дифракции р. С увеличением р резко возрастает доля энергии, рассеиваемой частицами в узком телесном угле в направлении распространения падающего излучения. Уже при р = 1 доля энергии, рассеянной в переднюю полусферу, доходит до 70 %. Коэ ициент асимметрии индикатрисы рассеяния при этом достигает значения Т1вп/из I i- При постоянном р изменение длины волны излучения Я, а также вида [c.83]

На рис. 4-5 приведены типичные для частиц углерода индикатрисы рассеяния, относящиеся к различным значениям параметра р при длине волны излучения I = 1 мкм. Этому значению Я соответствуют оптические константы п = 1,96 и к — 1,01. Изменение длины волны излучения Я при р = idem приводит к незначительному изменению углового распределения рассеянного излучения. Основное влияние на характер индикатрисы рассеяния оказывает параметр дифракции р. [c.120]

Относительное влияние этих двух факторов было рассмотрено Розенблютом и Форсайтом [45 [. Они показали, что учет как поглощения, так и рефракции приводит к увеличению наблюдаемого брэгговского утла по сравнению со значением, определяемым (9). Причем, как правяло, в мягком рентгеновском диапазоне рефракция играет доминирующую роль за исключением случаев, когда длина волны излучения попадает в окрестность характеристических линий электронов, входящих в состав компонент МИС. [c.434]

Пример 3. Резонаторы ГЛОН. Как уже отмечалось, в ГЛОН могут быть использованы резонаторы двух типов открытые и волноводные. Расчет характеристик открытых резонаторов ГЛОН MIR- и // -излучение) не отличается принципиально ни по постановке задачи, ни по технике ее реализации на ЭВМ от задач открытых резонаторов в оптическом диапазоне. Поэтому при расчетах открытых резонаторов ГЛОН можно пользоваться методиками и программами, изложенными в гл. 2. Рассмотрим результаты расчетов и анализ волноводных резонаторов. Конструктивно волноводный резонатор заложен в любом газовом лазере с разрядной трубкой, которая может рассматриваться как диэлектрический полый волновод. Но в оптическом диапазоне влияние стенок трубки на формирование поля в резонаторе не учитывается, так как отношение (ИХ d — диаметр трубки, X —длина волны) в этом диапазоне очень велико и каустика эффективного поля резонатора при таких условиях меньше диаметра трубки. Однако в ИК-диапазоне с успехом используются волноводные СОг-лазеры, где отношение d/i много меньше, чем в обычных лазерах за счет уменьшения d (единицы мм) [37]. При расчете характеристик такого лазера учитывается влияние стенок на формирование поля в резонаторе. В лазерах с оптической накачкой при увеличении длины волны излучения вплоть до субмиллиметрового и миллиметрового диапазонов отношение d/X становится еще меньше, даже с учетом того, что диаметры их трубок для увеличения эффективности генерации делаются большими по сравнению с диаметрами трубок СО -лазеров. Поэтому роль стенок трубки в заполненных эффективным полем объеме резонатора увеличивается. Рассмотрим наиболее типичную схему волноводного резонатора ГЛОН (рис. 3.28). Зеркала этого резонатора, расположенные на торцах диэлектрического поля волновода (трубки), имеют отверстия di и dg соответственно для ввода излучения накачки в активную среду ГЛОН и вывода излучения генерации. Так как задача является осесимметричной, будем искать искомые поля в резонаторе как функцию от координаты U (г). В качестве базисных функций этой задачи выбираются радиальные ортонормированные собственные функции бесконечного полого диэлектрического волновода со следующими условиями. [c.163]

Макрошероховатостью называем такой случай шероховатости, когда величины выступов или впадин шероховатости и расстояния между ними значительно больше длин волн излучения. Влияние на излучение ловерхности ее макрошероховатости определяется законами геометрической оптики. [c.246]

Система регистрации длины волны и спектра излучения состоит из двух эталонов Фабри—Перо с фоторегистраторами. Грубое определение X осуществляется с помощью эталона с базой 10 мм. Измерение мгновенных значений X и ширины спектра излучения Лv производится эталоном с базой 100 мм и скоростной фоторегистрирующей установкой (СФР). Для иск 1ючения влияния колебаний давления и температуры в лабораторном помещении оба интерферометра помещаются в герметизированные камеры с откачиваемым внутренним объемохм. Абсолютная привязка длины волны осуществляется по излучению стабилизированного гелий-неонового лазера с поглощающей ячейкой в резонаторе. Погрешность измерения длины волны излучения составляет 3 X X 10 нм. [c.117]

Таким образом, наряду с чистотой исходных химических реактивов существенное влияние на мощность светоослабления стекол и ВС из них и на зависимость затухания от длины волны излучения оказывает технология синтеза стекол. Например, одним из способов синтеза МКС является [27, 66] перевод за-кисной примеси железа Ге + путем дополнительного окисления в окисную Ре +, что снижает светопоглощение стёкол (см. табл. 2.3) в рабочем диапазоне длин волн современных ВОЛС. Примеси ионов железа и меди являются особо интенсивными светоослабителями в натри-ево-боросиликатных и натриево-кальциево-силикатных МКС. Кроме того, в этих МКС, по сравнению с кварцевым стек- [c.45]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Открытие фотографии и ее успехи сыграли решающую роль в исследовании ультрафиолетовых лучей, ибо фотографическая пластинка оказывается к ним весьма чувствительной. Исследование ультрафиолетового излучения удобно также производить по его сп Усоб-ности возбуждать свечение многих тел (флуоресценция и фосфоресценция) и вызывать фотоэлектрический эффект. Фотографировать можно также и инфракрасное излучение, применяя особым способом обработанные фотопластинки (сенсибилизация, см. гл. XXXV). Таким путем удается, однако, дойти лишь до 1= 1,2—1,3 мкм. Значительно дальше простирается чувствительность к инфракрасным лучам у современных фотоэлементов и фотосопротивлений, с помощью которых можно регистрировать инфракрасное излучение примерно до 100 мкм. Используя влияние инфракрасных лучей на яркость фосфоресценции (см. гл. XXXVIII), удалось исследовать область спектра до 1,7 мкм. Однако тепловой метод, применимый для любой длины волны, является и доныне весьма распространенным при работе с инфракрасным излучением, особенно для длин волн больше 2 мкм. Конечно, при этом применяются весьма чувствительные термометры, особенно электрические (сверхпроводящие и обычные болометры и термопары), позволяющие констатировать подъем температуры на миллионную долю градуса (10 К). [c.401]

Контролируемая пластина располагается на трех сферических опорах параллельно эталонной грани с зазором 0,2—0,5 мм. Особенностью прибора является возможность контроля тонких прозрачных пластин, а также ]нлнфованных пластин за счет малых углов падения лучей на объект контроля. Точность измерения (цена одной интерференционной полосы) — 1 мкы для излучения с длиной волны 1 = = 0,63 мкм. Размер контролируемой пластины — до 100X100 мм . Контрастное изображение нн1ерферограмм наблюдается на телевизионном мониторе, причем может быть применена система его автоматической обработки на микроЭВМ. Пластина может располагаться вертикально для исключения влияния прогиба. [c.78]

Смотреть страницы где упоминается термин Влияние длины волны излучения : [c.118] [c.384] [c.240] [c.311] [c.135] [c.122] [c.85] [c.118] [c.188] [c.10] [c.186] [c.22] [c.393] [c.57] [c.67] [c.323] [c.314] [c.118] [c.178] [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...