Длина волны пирометра эффективная

Нормальный спектральный коэффициент излучения измеряется на эффективной длине волны пирометра путем сравнения результатов измерения температуры образца пирометром, нацеленным на отверстие в образце, моделирующее абсолютно черное тело, и пирометром, нацеленным на поверхность образца. [c.429]

Примечание. Эффективная длина волны пирометра определяется формулой оо [c.57]

Примечание. Применение красного светофильтра в пирометрах с исчезающей нитью обеспечивает эффективную длину волны пирометра, равную (0,65 0,05) мкм. [c.59]

Выше отмечалось, что при повышении температуры тела в соответствии с законом смещения Вина максимум энергии излучения смещается в сторону коротких волн это в свою очередь обусловливает уменьшение эффективной длины волны пирометра. Для пирометра, использующего для монохроматизации красный светофильтр, [c.272]

Для ознакомления с устройством фотоэлектрических пирометров в качестве примера рассмотрим применяемые пирометры ФЭП-4. В пирометрах этого типа с диапазоном измерения яркостной температуры от 800 до 4000°С используется вакуумный сурьмяно-цезиевый фотоэлемент типа СЦВ-51, чувствительный к излучению только видимой области спектра. На рис. 7-4-1 представлены кривые спектральной чувствительности сурьмяно-цезиевого фотоэлемента 1 и пропускания красного светофильтра 2. Из этого графика видно, Что фотоэлемент СЦВ-51 в сочетании с красным светофильтром КС-15 реагирует на излучение с длиной волны от 0,60 до 0,72 мкм. При этом эффективная длина волны пирометра в диапазоне измеряемых температур остается практически постоянной (0,65 0,01 мкм). Вследствие этого температура, показываемая фотоэлектрическим пирометром, как отмечалось выше, будет совпадать с яркостной [c.281]

При градуировке второго вида шкала опирается на черное тело в точке золота и выполняются прямые измерения, с использованием набора фильтров или секторных дисков с известной величиной X. При градуировке этим способом к определению длины волны предъявляются значительно более высокие требования. Рассматривать подробно воспроизведение шкалы с помощью пирометра с исчезающей нитью не имеет смысла, поскольку этот метод применяется теперь редко. Вместо этого мы рассмотрим проблему эффективной длины волны, а затем перейдем к устройству и характеристикам точного фотоэлектрического пирометра. [c.368]

Для измерения яркостной температуры в видимой части спектра широко используются оптические пирометры с исчезающей нитью переменного и постоянного накала. Яркостная температура тела измеряется путем сравнения спектральной интенсивности излучения объекта измерения с интенсивностью излучения нити пирометрической лампы при одной и той же эффективной длине волны Хэ -При этом яркостная температура нити лампы устанавливается градуировкой по абсолютно черному телу (по его модели) или по специальной температурной лампе. [c.185]

Различают две разновидности фотоэлектрических пирометров. К первой из них относятся пирометры, использующие сравнительно узкий спектральный интервал с эффективной длиной волны 7 = = 0,65 мкм (как и у оптических пирометров). Во второй разновидности фотоэлектрических пирометров используются щирокие -спектральные интервалы с различными значениями эффективной длины волны, зависящими как от спектрального состава излучения объекта измерения, так и от спектральных свойств применяемого фотоэлемента. Отсутствие в настоящее время полных сведений о значениях степени черноты тел в различных интервалах длин волн создает серьезные трудности для пересчета яркостной температуры, измеренной пирометрами этой разновидности, на действительную, поэтому такие пирометры используют главным образом для контроля температуры, когда знание действительной температуры необязательно. [c.187]

На рис. 9.10 показана схема фотоэлектрического пирометра типа ФЭП, основанного на использовании узкого спектрального интервала с эффективной длиной волны Яэ = 0,65 мкм. Поток излучения от объекта измерения 1 через объектив 2 и диафрагму 3, одно из двух отверстий в диафрагме 7 и красный светофильтр 5 попадает на фотоэлемент 9. Наведение пирометра и фокусировка изображения объекта измерения в плоскости отверстия диафрагмы 7 контролируются визуально с помощью визирного устройства, состоящего из окуляра 5 и зеркала 4. [c.188]

На рис. 15-8 представлена зависимость энергии полусферического излучения светящегося пламени Е от его цветовой Тр и яркостной температур. Этот график построен для измерения оптическим пирометром с эффективной длиной волны А. = 0,58 при /г =1,2. На оснований приведенного графика по измеренным значениям цветовой и яркостной температур определяется энергия излучения Е. В случае абсолютно черного тела цветовая и яркостная температуры равны истинной температуре. Этому условию отвечает проведенная на графике пунктирная кривая, описывающая излучение абсолютно черного тела. [c.237]

Квазимонохроматический пирометр с эффективной длиной волны 0,65 мкм (см. табл. 9.5) можно применять без учета поправок только при степени черноты объекта больше 0,9, что практически не всегда выполняется. Для справедливости указанного условия необходимо создание или наличие у объекта полостей, приближающих величину его излучения к излучению черного тела [c.326]

Для получения надежных поправок необходимо предварительное изучение спектральной характеристики излучения объекта. Это позволит выбрать оптимальный для данного объекта спектральный участок, в котором поправки для пирометра спектрального отношения окажутся минимальными. Следует не только выбирать оптимальные эффективные длины волн, при которых отношение близко к единице [c.328]

При измерении температуры деталей в герметичных печах приходится проводить измерения сквозь смотровое стекло. Ослабляющее действие смотрового стекла — пирометрическое ослабление А — для квазимонохроматического пирометра определяется по формуле А — — 1/Tq — 1/Т. Поправка А практически не зависит от измеряемой температуры, так как эффективная длина волны квазимонохроматического пирометра незначительно изменяется с изменением измеряемой температуры, поэтому ею можно пренебречь.Если нельзя провести измерение температуры сквозь смотровое стекло и без него, то следует использовать другое стекло, идентичное смотровому по материалу и толщине. [c.330]

Эффективная длина волны в пирометрии. Сигнал, возникающий в приемнике пирометра, как мера температуры объекта, определяется температурой объекта, спектральной характеристикой его излучения, спектральной чувствительностью самого приемника пирометра. [c.333]

Замена излучения конечного участка спектра на монохроматическое и определение эффективной длины волны неприемлемы при проведении абсолютных энергетических расчетов. Введение с соответствующим упрощением ее вычисления допустимо только при относительных расчетах, связанных с определением отнощений световых потоков или относительного изменения светового потока при изменении условий измерения. Теория эффективной длины волны детально разработана применительно к точной (в пределах возможности человеческого глаза) визуальной пирометрии сравнения. [c.335]

В технических пирометрах выбор рабочего участка спектра обусловлен необходимостью наибольшей точности измерения действительной температуры реальных объектов. В каждом случае рабочий участок спектра определяется присущими только ему разнообразными условиями измерения и не может быть полностью связан с понятием эффективной длины волны. Ширина рабочего участка спектра также зависит от условий эксперимента, что в значительной мере определяет чувствительность прибора. Однако проблема эффективности длины волны накладывает определенные ограничения на ширину рабочего участка. [c.335]

Анализ источников ошибок измерения температур с помощью технического оптического пирометра, проведенный в гл. VHI этой книги, приводит к результату, что погрешность единичного измерения яркостной температуры Л5 = +Ю°. Неточность соблюдения обычной эффективной длины волны = 0,65 ц у различных технических оптических пирометров составляет Д >. = 0,005 ц. Коэфициент черноты технических материалов может быть установлен с относительной погрешностью не менее — = +0.1 [c.23]

Данное выше определение понятия эффективной длины волны оптического пирометра справедливо только длл того случая, если хотят определить, к какой длине волны относится данное измерение яркостной темперагуры. Такая длина волны носит название предельной . Смысл этого термина будет выяснен ниже. [c.281]

Величина эффективной длины волны оптического пирометра может несколько измениться при переходе визирования от черного тела к селективному излучателю с монотонно меняющимся коэфициентом черноты х с длиной волны Вычисление предельной длины волны в этом случае может быть, проведено с помощью выражения [c.283]

Нужно заметить, что почти все металлы в красной области спектра обладают небольшим изменением степени черноты с длиной волны. Поэтому переход от черного тела к. металлам вызывает изменение эффективной длины волны оптического пирометра, обычно не превышающее 1—2 м . [c.283]

При измерениях энтальпии в области 1400—1700°К температура ампулы с веществом определяется образцовым оптическим пирометром ОП-48 с исчезающей нитью. Измерения ведут с красным светофильтром при эффективной длине волны >1=0,66 мк. [c.423]

Область выше 1063° С. Выше 1063° С экстраполяция МШТ осуществляется посредством эталонного оптического пирометра. Этим способом можно сравнить интенсивность излучения абсолютно черного тела при неизвестной температуре, большей 1063° С, с интенсивностью излучения абсолютно черного тела при температуре затвердевания золота, причем сравнение должно проводиться при одной и той же длине волны. На практике невозможно обеспечить одинаковые длины волн при двух различных температурах вследствие зависимости спектрального распределения энергии от температуры. Поэтому необходимо вводить небольшую поправку на изменение эффективной длины волны. [c.19]

Эффективная длина вол- Длина волны монохроматического излучения, относительное изменение спектральной энергетической яркости которого и относительное изменение воспринимаемой пирометром энергетической яркости совпадают с заданной точностью [c.57]

В пирометрах с нижним пределом менее 800° С и верхним не более 1000° С используется кислородно-цезиевый фотоэлемент. Показания этих пирометров соответствуют условной температуре, измеренной по яркости излучения тела, при эффективной длине волны 1 мкм. [c.306]

По излучению в видимой области спектра температура измерялась методом обращения спектральных линий. Способ регистрации момента обращения — визуальный. В качестве спектрального прибора использовался спектрограф ИСП-51. Локальная окраска пламени производилась сухой солью Na l (как правило, наблюдалось обращение дублета натрия другие элементы — калий, литий — применялись редко). Источником сравнения служила ленточная вольфрамовая лампа СИ-10-300, яркостная температура которой измер ялась прецизионным пирометром ОП-48. При определении температуры учитывалось наличие линзы между источником сравнения и пламенем и то обстоятельство, что эффективная длина волны пирометра отличается от длины волны, на которой ведутся измерения. [c.188]

Описав свойства теплового излучения, полости черного тела, вольфрамовые лампы и эффективную длину волны, мы имеем теперь все элементы, которые требуются для того, чтобы обсудить воспроизведение МПТШ-68 фотоэлектрическим пирометром. [c.372]

На рис. 5-41 представлена зависимость энергии полного полусферического излучения светящегося пламени Е от его цветовой Тр и яркостной Т о температур. График построен для условий измерения указанных температур оптическим пирометром с эффективной длиной волны Хзфф = [c.233]

Особенности температурных измерений. Фотографические пиро метры по своим эксплуатационным возможностям существенно отличаются от обычно используемых оптических визуальных и фотоэлектрических пирометров. В частности, они являются практически единственными оптическими пирометрами, при помощи которых удается регистрировать температурное поле на поверхности объекта в нестационарном режиме. Объясняется это особыми свойствами фотографической пленки как датчика температуры. Фотокамера экспонирует оптически четкое изображение поверхности излучающего объекта (образца) на чернобелую фотографическую пленку. Постороннее освещение объекта не допускается, поэтому плотность почернения изображения объекта на проявленной пленке оказывается однозначно связанной с яркостью исследуемой поверхности. Фотокамеру обычно снабжают светофильтрами и с их помощью монохроматизируют попадающее на пленку излучение объекта при некоторой эффективной длине волны Л. Благодаря этому фотографический пирометр вполне пригоден для измерений яркостной температуры светящихся объектов, от которой всегда можно перейти к интересующей нас истинной (термодинамической) температуре. [c.88]

В комплект пирометра входят также светофильтр 8 и четыре нейтральных ослабителя 10. В качестве светофильтра можно использовать стекло КС-14 толщиной 2—5 мм. В паре с пленкой Изопан-МЗ оно обеспечивает измерение яркостной температуры в узком участке спектра с эффективной длиной волны Л = 0,64 мкм, которая остается практически постоянной во всем рабочем диапазоне температур. [c.91]

Длину волны, позволяющую при пирометрических расчетах заменить излучение в определенном спектральном диапазоне квазнмоно-хроматическим излучением, называют эффективной длиной волны (Яд). Для квазимонохроматических пирометров характерна одна единственная Яд, при которой зависимости спектральной плотности излучения или яркости от температуры для черного тела изменяются так же, как и аналогичные зависимости указанных величин, измеренных пирометрами, Эффективная длина волны не зависит от температуры, если половина полосы пропускания фильтра меньше 5 нм. Эффективную длину волны можно определить графическим интегрированием и вычислением координаты центра тяжести площади, ограниченной кривой пропускания фильтра. [c.334]

Пирометры частичного излучения, действие которых ограничено-сравнительно узким участком спектра, по свойствам можно отнести к квазимонохроматическим , следовательно, распространить на них выводы теории эффективной длины волны, разработанные длявизуаль-ной пирометрии. Если действие пирометра частичного излучения ограничено более щироким участком спектра (несколько десятых микрометра или больще), то его эффективная длина волны, рассчитанная по формулам визуальной пирометрии, оказывается нестабильной и значительно зависит от индивидуальных спектральных характеристик излучателя, особенно от значений его температуры. [c.335]

Проблема эффективной длины волны для пирометров спектрального отношения возникает по тем же причинам, что и для квазимоно-хроматических пирометров. Однако методы решения этой проблемы для пирометров спектрального отношения отличны от методов, применяемых для квазимонохроматических пирометров. Эффективная длина волны для пирометров спектрального отношения рассчитывается по тем же формулам, что и для квазимонохроматических пирометров. В пирометре спектрального отношения отдельно для каждого И8 световых потоков измеряют их отношение. [c.335]

Красный светофильтр выделяет узкий спектральный участок, в которо.м проводится сравнение яркостей. Ширина пропускания около 0,1 мкм. Она ограничена (рис. 9.9), с одной стороны, кривой спектральной чувствительности глаза а с другой — кривой пропускания красного светофильтра Тр. Для расчета шкал квазимонох рематических пирометров в формулу Вина подставляют эффективную длину волны, которая находится в диапазоне от 0,6 до 0,7 мкм и уточняется специальны.ми измерениями. сдвигается в сторону коротких волн при повышении измеряемой температуры. Зти изменения невели- [c.336]

Для получения истинной температуры объекта к исправленному отсчету яркостной температуры нужно придать вторую поправку на нечерноту излучения объекта. Эта поправка может быть вычислена с помощью формулы (VIII, 4), дающей соотношение между истинной температурой Т нечерного тела и его яркостной температурой 5. Из этой формулы видно, что если известны эффективная длина волны оптического пирометра и посто янна я излучения с, то для перехода от яркостной температуры 5 к истинной Т тела, достаточно знать коэфициент черноты тела гх,7- для соответствующей длины волны. [c.289]

В этом случае, если Si—яркостная те.мпсратура, приписанная,. в свете длины волны ленте температурной лампы при данной силе тока в ее цепи, то силе то,ка в цепи пиро.метриче-ской лампочки поверяемого пирометра с эффективной длиной волны л2 должна быть приписана яркостная температ ра S . отличающаяся от Si. [c.299]

Область длин волн от до Ц может быть сделана достаточно увкой (порядка 100—150 ц), я для получения зависимости между фототоком прибора и температурой черного тела можно в данном случае использшать формулу Вина так, как это делается в Случае пирометра с исчезающей нитью. Для этого, однако, необходимо распространить понятие об эффективной длине волны на случай фотоэлектрического пирометра. [c.304]

Приведенные выше рассуждения аналогичны относяш.имся к оптическому пирометру с исчезающей нитью. Так же, как и в том случае, понятие об эффективной длине волны может быть распространено на тот случай, когда Т2 — Т1. Тогда вместо величины Хдф приходится рассматривать Хцред, вычисление которой можно произвести по формуле [c.306]

Таким образо1м, пирометры второго типа являются практически более совершенными, чем пирометры -первого типа, так как позволяют определить истинную температуру нечерного тела. Поэтому при разработке новых конструкций фотоэлектрических пирометров идут по пути создания приборов второго типа, эффективная длина волны которых близка к эффективной длине волны оптического пирометра с исчезающей нитью. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...