Необходимый диапазон длин волн

Необходимый диапазон длин волн [c.156]

Однако для получения достаточно большой эффективной мощности генерированного излучения необходимо, помимо инверсии населенности энергетических уровней, выполнять ряд соответствующих условий. Активное вещество помещается в объемный резонатор — своего рода ящик с отражающими стенками. Как известно, для эффективного усиления колебаний определенной частоты резонатор должен иметь размеры порядка длины волны. Однако в оптическом диапазоне длин волн резонатор, настроенный на одну единственную волну, будет иметь слишком малые размеры. [c.507]

В заключение перечислим еще раз положительные и отрицательные свойства рубиновых лазеров. К первым необходимо отнести генерацию лазера в видимом диапазоне длин волн и возможность достаточно частого повторения импульсов. Среди недостатков нужно указать высокую энергию накачки, низкий КПД, ограничение энергии излучения на уровне нескольких Дж, плохая расходимость излучения, невозможность реализации ста- [c.176]

Необходимо для области длин волн рентгеновского излучения провести сравнительные оценки R, Rs и Rp. Расчеты коэффициентов отражения и оценка выражений для Rs и Rp были проведены в работе [20]. Ее авторы показали, что в области скользящих углов падения различием между и Rp можно пренебречь, поскольку оно составляет 10 —10 в диапазоне длин волн 10—0,1 нм для области углов ПВО. К аналогичному выводу пришли авторы работы [11], анализируя необходимость учета поляризации излучения в более длинноволновой области спектра. Было показано, что для б = у = 0,2 (такими оптическими постоянными характеризуется золото в области Я 19 нм) в интервале углов падения от 6° до 25° компоненты Rs и различаются на 3—5 %. Таким образом, в области малых углов скользящего падения можно не учитывать поляризацию рентгеновского излучения при отражении и использовать при расчетах формулу Френеля (1.7). [c.15]

Специалисты в области голографической микроскопии редко пользуются изменением масштаба изображения за счет применения различных длин воли для записи голограмм и восстановления изображения. Действительно, в диапазоне длин волн видимого света, применяемого для записи и восстановления, величина находится в пределах 0,57—1,75. Даже при использовании когерентного ультрафиолетового лазера для регистрации величина остается меньше 10. Ограниченный диапазон изменения величины и меры, которые необходимо предпринимать, чтобы избежать аберраций, связанных с применением различных длин волн при записи и восстановлении, приводит к тому, что увеличение изображений таким способом редко используется в голографической микроскопии. [c.621]

Для создания лазеров потребовались новые, ранее не применявшиеся материалы, системы охлаждения и электропитания, принципиально новые оптические устройства для измерения параметров излучения. Лазерная техника стимулировала разработку новых радиоэлектронных устройств и методов измерений импульсных сигналов наносекундной длительности. Требовалась разработка высокочувствительных быстродействующих фотодетекторов как в видимом, так и в инфракрасном диапазонах длин волн. Высокие потенциальные точности измерения координат цели, свойственные лазерным локаторам, определили необходимость создания сверхточных оптико-механических узлов для наведения лазерного излучения. Одновременно с развитием элементной базы совершенствовались и отрабатывались схемные решения лазерных локаторов, проверялись на практике основные положения теории. [c.6]

Так как при возбуждении, а также и при измерении часто требуется резонансное взаимодействие между светом и объектом воздействия, то необходимо иметь возможность выбора подходящей длины волны импульсного излучения. Излучение многих лазеров, таких, как рубиновые, на стекле с неодимом и на ЛИГ Nd, газовые, может перестраиваться лишь в узком диапазоне длин волн. Напротив, благодаря широкой линии люминесценции соответствующих органических молекул излучение лазеров на красителях может перестраиваться в более широком диапазоне длин волн, примерно в пределах 100 нм. Выбор нескольких красителей и их последовательное применение в качестве активной среды позволяют перекрыть весь видимый диапазон длин волн (см. гл. 2). Однако для возбуждения электронных, колебательных и вращательных уровней различных веществ требуется излучение в диапазоне от ультрафиолетовой до инфракрасной частей спектральной области. Для этого используются разнообразные методы преобразования частоты, применение которых позволяет преобразовать импульс со средней частотой 0)0 в подобный импульс со средней частотой ш. Специальный метод преобразования частоты уже был описан в связи с рассмотрением генерации импульсов посредством синхронной накачки лазера на красителе. Изменение частоты первичного излучения происходит при этом в результате двухфотонного процесса, разделяющегося на следующие этапы после поглощения фотона с высокой энергией излучается фотон с малой энергией. Разность энергий фотонов выделяется в виде тепла и передается люминесцирующим молекулам. При этом преобразовании одновременно существенно уменьшается длительность импульсов. [c.272]

Число генерирующих мод в лазерах можно исследовать разными методами. Во многих случаях для этого подходит стандартное спектроскопическое оборудование. Но наряду с необходимостью в широком диапазоне длин волн имеются дополнительные трудности, связанные с различием типов лазеров. [c.77]

Поляризация часто наблюдается и в дифрагированном свете, при отражении от штрихов дифракционной решетки. Благодаря тому, что решетки поляризуют свет, может оказаться, что энергия дифрагированного пучка зависит от состояния поляризации падающего луча. Такого рода эффекты исследовались в ряде работ [213—215]. Объяснение их весьма сложно и до сих пор нет теории, которая могла бы объяснить целый ряд экспериментально полученных закономерностей. Так, например, прямоугольная форма штриха приводит к максимальной поляризации света, при изменении профиля штриха (при угле между гранями 110—120°) поляризация практически не наблюдается. Для уменьшения поляризации света, отраженного данной решеткой, необходимо, чтобы свет падал нормально к граням штриха и чтобы решетка использовалась под углом блеска. При нормальном падении света на решетку в диапазоне длин волн [c.184]

Как видим, выражения (8.3.5)-(8.3.8) имеют одинаковую структуру, но сильно отличаются значениями численных коэффициентов. Структурная характеристика показателя преломления воздуха С входит в них в качестве сомножителя, что позволяет рассчитать ее величину оптическим способом, например, при экспериментальном определении дисперсии пульсаций логарифма амплитуды волны в оптическом диапазоне длин волн. Естественно, в каждом конкретном случае необходимо предварительно задать каким-либо способом высот- [c.297]

Ф. А. Королевым и В. И. Гридневым был предложен оригинальный вариант интерферометра Фабри—Перо с отражателями, представляющими собой дифракционные решетки. Такие интерферометры применяются для длинноволновой инфракрасной области спектра и для миллиметрового диапазона длин волн. Дело в том, что в этих областях спектра практически отсутствуют подходящие материалы для изготовления полупрозрачных покрытий. В качестве таких отражателей можно использовать дифракционные зеркала . Они представляют собой тонкие металлические пленки серебра (толщиной 20—30 нм), нанесенные испарением в вакууме на кварцевые или другие подложки. В этих металлических слоях с помощью резца наносятся прозрачные штрихи. Прозрачные штрихи обеспечивают необходимое пропускание, а отражение от непрозрачных частей решетки оказывается вполне достаточным для обеспечения нужных характеристик интерферометра. [c.131]

Нейтральные фильтры необходимы для ослабления или разделения потока излучения без изменения спектрального состава. Они должны иметь равномерную спектральную характеристику пропускания в рабочем для фотометрического прибора диапазоне длин волн и интегральный коэффициент пропускания меньше единицы. [c.210]

При получении интерференции в белом свете или от источника, излучающего энергию в широком диапазоне длин волн, оказывается необходимым компенсировать разность хода в стекле или других средах, находящихся в ветвях интерферометра. [c.155]

Для устранения рассеянного излучения можно пользоваться светофильтрами. Однако светофильтры имеют достаточно большую полуширину пропускания по сравнению со спектральным интервалом, выделяемым монохроматором. Кроме того, они значительно ослабляют проходящий пучок лучей. Для работы в широком диапазоне длин волн необходимо иметь достаточно большой набор светофильтров. [c.407]

Для того, чтобы работать в различных порядках спектра, которые налагаются один на другой, необходимо определить свободный спектральный интервал АХ — диапазон длин волн, заключенный в интервале между двумя соседними порядками одной и той же длины волны. Из основного уравнения решетки (УП.71) при постоянных значениях углов аир имеем ХАк — ЙАА,,-.откуда при Ак = 1 получим [c.367]

Аналогичным образом строятся оптические модели молекулярной атмосферы для любых спектральных участков оптического диапазона длин волн. Огромная практическая потребность в таких моделях, вызванная бурным развитием оптических и лазерных средств для исследования атмосферы, поставила вопрос о создании автоматизированных систем для проведения оперативных расчетов характеристик атмосферного поглощения. Принципы построения таких систем и примеры их конкретной реализации являются темой следующего параграфа. Здесь необходимо отметить некоторые направления дальнейших исследований, преследующих цель повышения точности оптических моделей молекулярной атмосферы. [c.214]

Прежде всего, обратим внимание на то, что функция 1)11( 0 ) в (1.54а) формально определена в бесконечной области значений Я, а именно, (О, оо). Конечно, практически, когда область размеров Я = [Я1, Я2] конечна, а это, как правило, всегда выполняется для реальных дисперсных сред, естественно ограничиться конечными интервалами оптического зондирования Л. Однако в этом случае выбор границ интервала Л=[А.тш, тах] должен существенно зависеть от границ области Я чем шире ее размеры, тем шире должен быть и спектральный интервал Л. Оптическое зондирование в широких спектральных интервалах влечет необходимость учета зависимости показателя преломления от Я, т. е. введения в обратные задачи по существу нового распределения т Х), Напомним, что распределениями мы называем любые положительные функции. В последнем примере имеются в виду условия гп (К)>0 и т"( ) 0 для всех X из спектрального интервала Л, Ядро интегрального уравнения (1.54а) усложняется и становится функционалом от т(А.), что подчеркивается при необходимости записью Кп[т к), г, Х]. При этом подразумевается, что значение угла рассеяния фиксировано. Для того чтобы избежать указанной зависимости, существенно усложняющей решение обратной задачи, а в ряде случаев делающей ее просто неопределенной, пытаются выбрать интервал Л очень узким. К сожалению, практически это не всегда удается. Например, для атмосферной дымки в приземном слое область возможных размеров охватывает интервал (0,05 3 мкм), поэтому выбор в качестве Л видимого диапазона длин волн (0,4 0,7 мкм) может быть неэффективным. В соответствующем оптическом эксперименте по зондированию атмосферной дымки мы просто не получим информации, которая позволяла бы нам судить о всем спектре размеров частиц с требуемой достоверностью. Это специфика оптического зондирования аэрозольных систем, осуществляемого в конечных спектральных интервалах. В силу этого обстоятельства теория микроструктурного анализа дисперсных сред, осуществляемого на основе численного обращения уравнения (1.54а), включает в себя методики оптимального выбора интервала оптического зондирования Л. [c.33]

Имеются два типа приборов с частотным разделением и без него. Приборы первого типа имеют устройство для выбора длин волн — призму или дифракционную решетку для частотного разложения излучения. Приборы этого типа аналогичны спектрофотометрам ультрафиолетового и видимого спектра с двойным лучом, как на Рис. 11.86. В приборах без разложения частот для выделения узкой полосы длин волн обычно используются фильтры, что необходимо для исследования узкой конкретной области волн без сканирования всего спектра поглоше-ния. На Рис. 11.9 показана блок-схема устройства таких приборов. Излучение от источника расщепляется на две части, одна проходит через исследуемый образец, другая — через сравнительный эталонный образец. Два луча затем комбинируются при помощи прерывателя так, что на выходе происходит чередование сигналов от образца и эталона. После этого сигнал пропускается через фильтр, чтобы выделить диапазон длин волн, который будет фиксироваться детектором, информация с которого поступает на устройство отображения. Такие приборы используются для серийных исследований известных веществ. [c.178]

Богатейшие потенциальные возможности лазерной связи пока еще не используются. Отсутствуют необходимые технические средства. Переход к новому диапазону длин волн всегда требует от связистов колоссальных напряжений — качественно новой аппаратуры, новых механизмов, устройств и, можно сказать, новой психологии мышления. [c.90]

Для восприятия лучистой энергии используют различные приемники термобатареи, болометры, термисторы II т. д. Спаи термопар, чувствительные элементы болометров и термисторов хорошо зачернены с целью создания неселективности термоприемников в широком диапазоне длин волн. Однако следует заметить, что к данным, полученным радиационным методом, следует относиться с осторожностью. Необходимо учитывать, что для увеличения чувствительности метода применяют линзы и другие фокусирующие устройства кроме того, часто используют радиационные пирометры. Использование оптических элементов приводит к тому, что приемник воспринимает излучение неполно и в ограниченной области спектра. Поэтому, как оправедливо отмечено в [131], использование пределов интегрирования, показанных в формуле (6-69), не правомерно. В этом случае степень черноты интегральна лишь в пределах полосы пропускания оптической системы, т. е. [c.164]

Когда подобраны активный ион и матрица, следует рассмотреть диаграмму состояний, которая показывает, что получается в результате взаимодействия двух (и более) веществ. В твердотельной электронике в качестве активной среды применяют сложные оксиды (например, 5 А12О,, X 3 У,Оз — гранат), так как они обладают высокими прозрачностью в нужном диапазоне длин волн, теплопроводностью и температурой плавления, а также отсутствием взаимодействия с агрессивными средами. При выборе оптимального состава активной среды необходимо учитывать изоморфное замещение с минимальным искажением кристаллической решетки матрицы ее ионов ионами редкоземельного элемента и метод выращивания монокристаллов. [c.58]

В другом типе этой группы химических лазеров осуществляется продув газа через резонатор со скоростями, близкими к звуковым. Представителем такого типа ОКГ является лазер на фтористом водороде. Атомы фтора в этом лазере образуются при электрическом разряде в смеси N2—Не—SF . Азот увеличивает напряжение на разрядной трубке, что необходимо для разложения молекулы SFfl. Гелий уменьшает температуру смеси. Атомы фтора поступают в прямоугольный канал со скоростью потока 40 m- 1. Ось лазерного резонатора ориентирована поперек потока. Атомы фтора вступают в реакцию с водородом, который подается через соответствующее отверстие в поток атомов фтора при входе в резонатор F + На HF + Н HF является активной лазерной молекулой, на переходах которой осуществляется генерация в диапазоне длин волн 2,6—3,5 мкм. [c.67]

Прежде чем обсуждать то, что было достигнуто в этом диапазоне длин волн, укажем на те трудности, которые необходимо преодолеть для получения генерации в рентгеновском лазере. Обращаясь к основным принципам, заметим, что в соответствии с формулами (5,35) и (2.146) пороговая мощность накачки четырехуровневого лазера в единичном объеме дается выражением [c.434]

Приложение I содержит таблицы фундаментальных констант, позволяющих для любого вещества с известным составом определить вещественную и мнимую части диэлектрической проницаемости в диапазоне длин волн от 0,6 нм до 12,4 нм. Впервые в таком виде эти таблицы были опубликованы Хенке, Ли, Танакой и другими в 1981 г. С тех пор таблицы Хенке широко используются для выбора оптических покрытий всевозможных устройств рентгеновской оптики, хотя на необходимость продолжать обширные и тщательные измерения оптических констант указывают многие авторы. [c.9]

В заключение на рис. 7.25 приведены данные о чувствительности наиболее известных приборов для регистрации излучения космических источников в различных диапазонах длин волн [66, 18]. Наиболее высокой чувствительностью в вакуумной УФ-мяг-кой рентгеновской области спектра обладают спектрометры космического телескопа им. Хаббла, обсерваторий Лайман и АКСАФ. Однако их чувствительность на 3—5 порядков ниже той, которая необходима для наблюдения спектров, наиболее удаленных источников-квазаров с большим красным смещением. Эти данные показывают задачи и перспективы развития спектроскопии космических источников, которая в настоящее время является одной из важнейших областей астрофизических исследований. В частности, развитие рентгеновской космической спектроскопии в будущем будет в значительной степени определяться прогрессом в создании приборов с использованием новых типов дифракционных решеток, оптимизации их сочетания с зеркальной оптикой и улучшением характеристик трактов регистрации. [c.297]

Приведенные выше два примера показывают, что величина индекса (или глубины) модуляции пропорциональна приложенному напряжению. Полуволновые напряжения прямо пропорциональны длине волны света и обратно пропорциональны электрооптическо-му коэффициенту. Для света в видимом диапазоне длин волн эти напряжения имеют величину порядка нескольких киловатт. Увеличение толщины пластинки приводит к увеличению длины взаимодействия, но и к уменьшению напряженности электрического поля. Следовательно, полное увеличение модуляции за счет увеличения толщины пластинки при продольной модуляции отсутствует. Для излучения ИК-диапазона из-за большой длины волны света (скажем, 10,6 мкм) возникает необходимость в приложении высоких напряжений. Продольные модуляторы используются только тогда, когда требуются большие площади устройства и большое поле зрения. Можно показать, что угол поля зрения продольного модулятора из Z-среза кристалла с группой симметрии 43т составляет почти 2тг (см. задачу 8.1). [c.303]

Для совершенствования сверхскоростных оптических информационных систем и их метрологического обеспечения необходимы сверхкороткие импульсы в диапазоне длин волн X l,3 мкм. В [54] сообш,ает-ся о 50-кратном сжатии (от 100 до 2 пс) импульсов YAG Nd= лазера, работаюш,его на длине волны Я=1,319 мкм. Для создания дисперсионной ФСМ использовался световод длиной 2 км, причем длина волны Ядр, соответствуюш.ая нулевой дисперсии групповой скорости, была сдвинута в область 1,59 мкм подбором легируюш,их добавок и профиля показателя преломления. Получена пиковая мош,ность выходного импульса Ро=615 Вт. Добавление второго отрезка световода 1 = =40 м) с аномальной дисперсией групповой скорости (А р = 1,275 мкм) позволило получить фемтосекундные импульсы (т =90 фс) в режиме солитонного самосжатия. Итоговая степень сжатия 5 = 1100. [c.262]

Рассмотренные лазерные системы работают на фиксированной длине волны излучения СО2 лазера, в то время как для спектроскопических приложений необходимы источники, перестраиваемые по частоте. Здесь хорошо зарекомендовали себя схемы генерации разностной частоты [89]. Мощные пикосекундные импульсы лазера на фосфатном стекле (Я = 1,055 мкм, е — поляризация) и излучение параметрического генератора =0.7—1,4 мкм, о — поляризация) смешиваются в кристалле прустита AggAsSg по неколлинеарной схеме. При повороте кристалла на угол 22° реализуется плавная перестройка в диапазоне длин волн 3,7—10,2 мкм. Генерация разностной частоты позволяет достичь сравнительно высокую энергетическую эффективность — до 30 % от энергии сигнальной волны. Дальнейшее продвижение в ИК диапазон до 20 мкм осуществляется генерацией разностной частоты в кристалле dSe. [c.278]

Укажем теперь на некоторые применения ГОЭ в тех случаях, когда они действительно необходимы. Другие применения, обсуждаемые в данной главе, касаются выполнения произвольных очень точных преобразований волновых фронтов ( 10.5), изготовления высокодисперсионных решеток с малым рассеянием ( 10.9) и мультиплицирования изображений ( 10.11). Теме данного параграфа более соответствуют такие применения ГОЭ, как создание необычных оптических схем (голографическое устройство воспроизведения информации, устанавливаемое на шлеме оператора), изготовление большого оптического элемента с малым в<"гом (голографические приборы ночного видения), создание элементов высокой прозрачности и одновременно высокой отражательной способности в узком диапазоне длин волн (голографический экран для проектора, устанавливаемого на шлеме оператора), осуществление дополнительных оптических функций без введения новьь. поверхностей (формирование пучков). Эти примеры мы обсудим в разд. 10.8.6. [c.643]

В настоящее время лазеры работают в широком интервале длин волн, приблизительно от 2000 А до 0,4 мм, но большинство из них характеризуется чрезвычайно малой шириной линии излучения. И хотя открыты уже сотни переходов, в большей части спектрального диапазона лазеры еще не созданы. Чтобы измерять параметры пучка света в таком огромном интервале длин волн, необходимы чрезвычайно разнообразные экспериментальные методы. Очевидно, что в некоторых областях спектра экспериментальные возможности ограничиваются типами доступных приемников. Наиболее изученная часть спектра— это область от 0,25 примерно до 1 мк. В данной области имеется большое число разнообразных приемников. Это фотографические пленки, приемники с внешним и внутренним фотоэффектом и самые разнообразные актинометрические материалы. Были достигнуты большие успехи и создано много приемников в диапазоне длин волн от 0,7 до 1000 ж/с, обычно называемом инфракрасным. Основные свойства некоторых из наиболее широко применяющихся инфракрасных приемников рассматриваются в гл. 4. [c.34]

Например, можно подумать, что в случае большой дифракционной решетки с разрешением 10 и эмульсии с пределом разрешения 100 лииий1мм для достижения максимальной разрешающей силы всего прибора в целом необходима обратная линейная дисперсия при к = 5000 А, равная 0,5 А/мм. Практически же оказывается, что в случае больших решеток обратная линейная дисперсия должна быть вдвое больше той, которую дает соотношение (6.15). Лишь в этом случае можно полностью использовать возможности прибора. При работе с фазочувствительными приборами очень важное практическое значение имеет дисперсионная область Fg, или диапазон длин волн, в котором можно получать с тектры без перекрытия высших порядков. Поэтому приборы с дифракционными решетками не очень пригодны для дальней инфракрасной области. В самом деле, рассмотрим уравнение для дифракционной решетки [c.332]

К числу малопрозрачных стеклопластиков можно отнести некоторые типы тканых (стеклотекстолиты) и ориентированных стеклопластиков на основе полиэфирных, эпоксидных и эпоксифенольных связующих. Прозрачность этих стеклопластиков в значительной степени зависит от толщины, дефектов структуры, состояния поверхности и других факторов. Для их исследования необходимо знать окна прозрачности, т. е. диапазон длин волн, на которых наблюдается прохождение видимого или инфракрасного излучения. [c.62]

В процессе ТНК необходимо регистрировать объемное распределение температуры в объектах. Одним из методов измерения температуры приповерхностных и глубинных слоев изделий из диэлектриков, прозрачных в радиодиапазоне (диапазон длин волн от 1 до 100. ..150 мм), может быть СВЧ термометрии (СВЧТ). [c.545]

Оптические бистабильные устройства и логические элементы, чтобы не возникало проблем из-за выделяемого тепла, должны при выполнении большого числа параллельных операций работать с малыми затратами мощности. Расчеты, проведенные с учетом статистических свойств света, показывают, что необходимо по крайней мере примерно 300 фотонов на бит и тогда частота появления ошибок будет менее 10" . При этом, например, затраты энергии для устройства, работающего в видимом диапазоне длин волн, составят приблизительно 0,1 фДж. А при условии, что мы хотим достичь скоростей переключения порядка 1 ПС, величина потребляемой мощности должна составлять 0.1 мВт (если, конечно, такие энергии и скорости достижимы). Устройства должны иметь малые размеры (несколько квадратных мкм), работать при удобных значениях температуры (например, комнатной) и ДЛ1ШЫ волны [c.56]

Описанная методика расчетов молекулярного поглощения позволяет строигь оптические модели для любых спектральных участков оптического диапазона длин волн. Отметим здесь основные направления дальнейшего развития исследований, связанных с построением и уточнением оптических моделей поглощения. Первое из них связано с усовершенствованием и разработкой новых методов получения спектроскопической информации. Второе направление касается развития методов расчета корреляционных функций характеристик поглощения. Эта информация необходима для оценки влияния вариаций метеорологических параметров на поглощение, а также для создания статистических методов расчета атмосферного поглощения. Третье направление исследований в этой области связано с разработкой методов пространственного и временного прогноза молекулярного поглощения оптического излучения в атмосфере. [c.232]

Выставшь призму в резонаторе достаточно просто. Один нз методов, удобный для видимого диапазона длин волн, состоит в том, что в резонатор в промежуток А (с.м. рнс. 11.3) вставляют белый экран с небольшим отверстием диаметром около 2 мм, не нарушая при этом генерации лазера. Ближайшее к экрану зеркало убирают и помещают призму так, чтобы свет, выходящий из отверстия в экране, проходил через призму с иапмеиьшим отклонением. Затем зеркало устанавливают в положение С ц настраивают его так, чтобы отраженный луч совпадал с отверстием. Обычно система начинает генерировать сразу, как только убирают экран. Для систем с высоким усилением, таких, например, как аргоновый лазер, призму достаточно лишь установить па одном уровне и передвигать ее далее вручную, хотя для некоторых целей очевидно необходимо осуществлять точный механический контроль и реализовать стабильность. [c.318]

Концентрацию водяных паров от ЫО до 1 10 можно считать достаточно малой и, следовательно, пренебречь ее влиянием для оптических волокон, предназначенных для диапазона длин волн 0,8.... .. 0,9 мкм. Однако для волокон, разрабатываемых для окон в окрестности 1,2 1,3 или 1,6 мкм, необходимо уменьшить концектрацию этой примеси до 1 10 и менее. Достичь этого чрезвычайно трудно. На рнс. 3.3. воспроизведена экспериментальная кривая noj ного поглощения для одного из самых малопоглощающих волокон, производимых до 1980 г. На нем также показан вклад в потери, вюсимый различными процессами поглощения и рассеяния. Только когда примесное поглощение уменьшено до приведенных здесь уровней, только тогда другие источники потерь могут быть идентифицированы с достаточной степенью достоверности. [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...