Звука источники

Точечный источник звука—источник звука, излучающий как бы нз одной точки. [c.157]

Зная исходный уровень мощности звука источника и звукоизолирующую способность ограждающей конструкции в производственном помещении, уровень шума в соседнем помещении можно определить методом, предложенным С. П. Алексеевым. Обычный способ определения передаваемого уровня шума при известном поглощении и звукоизолирующей способности ограждения полагает в качестве исходного параметра значение плотности звуковой энергии в диффузном звуковом поле. Однако эта концепция неопределенна, так как не учитывает локального положения источника по отношению к стене, разделяющей помещения. Известно из опытов, что квазиточечный источник, имеющий под собой амортизатор со статической осадкой 3 см (собственная частота порядка 3 гц), перемещаемый по комнате, показывает (при неизменном положении приемника звука в соседнем помещении) различные уровни звуковой энергии, принимаемой в камере низкого уровня. Это обстоятельство заставило пересмотреть существующую теоретическую концепцию. [c.93]

РЕВЕРБЕРАЦИЯ — звук, образующийся в помещении в результате многократных отражений от ограждающих поверхностей. Реверберационный звук продолжает некоторое время звучать еще и после прекращения излучения звука источником (см. ВРЕМЯ РЕВЕРБЕРАЦИИ). [c.298]

Фпг. 138. При движении со скоростью распространения звука источник все время находится на границе возмущенной области. [c.344]

Элементы пневмоники, в которых специально используются акустические эффекты. Изменение под действием акустических сигналов характеристик течений в струе использовано для дистанционного управления струйными элементами при создании звуков, источник которых находится в удалении от струйного элемента (согласно рис. 48.2, а в точке С), происходит переключение элемента с одного режима работы на другой. Первые исследования, направленные на использование акустических сигналов для управления элементами пневмоники, были проведены с рассмотренными в 19 струйными элементами, процесс работы которых связан с турбулизацией течения. Замечено, что при настройке элементов этого типа на работу с большими коэффициентами усиления элементы реагируют на звуки высокой частоты, причем по данным, имею- [c.438]

Следующее простое рассуждение позволяет ответить на этот вопрос. Окружим источник Q сферой радиуса Я поверхность этой сферы имеет величину 5 = Если сила звука источника равна и со временем она не изменяется, то через эту поверхность будет проходить столько же звуковой энергии, сколько её испускает источник, т. е. [c.80]

Послс прекращения излучения звука источником акустическая интенсивность уменьшается до нулевого значения за время, теоретически равное бесконечности. Однако практически считается, что звук полностью затухает, когда интенсивность после выключения источника уменьшится в 10 раз, что соответствует снижению акустического давления на 60 дБ. Время, необходимое для указанного выше уменьшения значений напряженности или соответственно акустического давления, называется временем реверберации 7р и выражается в секундах. [c.43]

Два одинаковых по уровню звука источника шума создадут уровень шума на 3 дб больший, чем каждый из них (10 lg 2 3). [c.225]

На границе между воздухом и каким-либо твердым телом или жидкостью отражение обычно бывает, вследствие большого различия в плотности, почти полным Звуки, произведенные в воз-д хе, не легко сообщаются воде и, наоборот, звуки, источник которых находится под водой, с трудом слышимы в воздухе. Деревянный стержень или металлическая проволока действуют подобно разговорной трубе, передавая звуки с очень малыми потерями на значительные расстояния. [c.94]

Если колебания необходимо поддерживать для того, чтобы обеспечить непрерывное испускание звука, то колеблющееся тело должно быть соединено с источником энергии ( 68 ) при этом взаимодействие между источником и телом должно быть таким, чтобы имело место правильное соотношение фаз. Вопрос о том, что именно является источником звука — источник энергии или резонатор,—не имеет особенного значения, и на него можно ответить по-разному, в зависимости от точки зрения в данный момент. В органе источником звука является скорее труба, нежели сжатый воздух внутри мехов или даже струя воздуха, но когда звучание подобной трубы поддерживается пламенем, то преимущественная роль в их соединенном эффекте обычно отдается последнему. [c.213]

Прежде чем обратиться к непосредственно интересующей нас задаче об излучении звука источником, движущимся со сверхзвуковой скоростью, мы остановимся на тех особых явлениях, которые возникают при обтекании тела, имеющего скорость движения, превосходящую скорость звука в среде с. [c.107]

В этом параграфе мы рассмотрим излучение звука источником, движущимся со скоростью у >с и имеющим малое лобовое сопротивление. Теория такого источника [c.114]

Излучение звука точечным источником, расположенным на жесткой цилиндрической поверхности. Рассмотрим излучение звука источником малых волновых размеров, расположенным на поверхности абсолютно жесткого цилиндра в точке с координатами фо, z . В этом случае распределение колебательной скорости по поверхности цилиндра можно записать в форме произведения дельта-функций [c.160]

Излучение звука источниками, расположенными на стенках двугранных углов [c.176]

Звуковое давление в дальнем поле. Приведенные выше выражения для функции Грина могут быть использованы и для решения задачи излучения звука источниками, находящимися на стенках клина. В качестве примера рассмотрим излучение звука пульсирующими источниками, расположенными на стенках системы двугранных углов, изображенных на рис. 3.12 [27]. Все грани имеют конечную длину. Нормальная составляющая колебательной скорости V (г) одинакова на всех гранях. Таким образом, мы имеем периодическую систему источников с периодом а = 2я-/Л/ по углу ip, где М - количество полуплоскостей. Заметим, что в частном случае М = 1 мы получаем задачу об излучении звука полосой шириной а, при Ж = 2 — ту же задачу при ширине полосы 2а. [c.176]

Глава 2. ВИБРАЦИЯ И ЗВУК - ИСТОЧНИКИ ПАТОЛОГИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ [c.68]

Имитирует изменение высоты, громкости и реверберации звука, источник которого проносится или просто перемещается мимо слушателя. Окно настроек модуля показано на рис. 9.68. [c.417]

К прочим устройствам относятся акустические и резистивные устройства. Принцип работы акустических устройств основан на измерении времени распространения звука от источника (рабочего органа) до приемника. Недостатки акустических устройств — низкие помехоустойчивость н точность. В резистивных устройствах используется планшет из проводящего материала с равномерной проводимостью. Стороны планшета последовательно подключаются к стабильному источнику питания. Носитель информации прокалывается зондом до касания с резистивным слоем. При этом напряжение на зонде пропорционально соответствующей координате. Из-за низкой точности н необходимости прокалывать чертеж такие устройства не нашли широкого применения. [c.54]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

Если волны от точечного источника колебаний распространяются на поверхности воды, то волновые поверхности имеют форму окружностей. При распространении волн от точечного источника звука в воздухе волновые поверхности имеют сферическую форму, луч здесь является радиусом сферы. [c.225]

Следовательно, если скорость V положительна (источник движется по направлению к приемнику), то частота, воспринимаемая приемником, больше, чем излучаемая частота. Если скорость V отрицательна (источник движется в направлении от приемника), то воспринимаемая частота меньше, чем излучаемая. Этот сдвиг частот называется эффектом Доплера или смещением Доплера. Для реактивного самолета V имеет тот же порядок величины, что и скорость звука в воздухе, и эффект Доплера довольно велик. Если V/Узв 1, то, ограничиваясь слагаемыми порядка У/ьзъ, можно приближенно преобразовать (16) в следующее выражение [c.325]

С ПОМОЩЬЮ формулы (68,1) можно рассмотреть эффект Доплера, заключающийся в том, что частота звука, воспринимаемого наблюдателем, движущимся относительно источника, но совпадает с частотой колебаний последнего. [c.371]

Пусть звук, испускаемый неподвижным (относительно среды) источником, воспринимается наблюдателем, движущимся со скоростью U. В покоящейся относительно среды системе К имеем /г=о)о/с, где соо — частота колебаний источника. В системе же К, движущейся вместе с наблюдателем, среда движется со скоростью—и, и частота звука будет согласно (68,1) со = с/г — ик. Вводя угол 9 между направлением скорости и и волнового вектора к и полагая к = юа/с, найдем, что воспринимаемая движущимся наблюдателем частота звука равна [c.371]

Этой формулой определяется связь между частотой соо колебаний движущегося источника звука и частотой со звука, слышимого неподвижным наблюдателем. [c.371]

Если в начале координат нет источника звука, то потенциал [c.379]

Точечный источник, излучающий сферическую волну, находится на расстоянии I от твердой (полностью отражающей звук) стенки, ограничивающей заполненное жидкостью полупространство. Определить отношение полной интенсивности излучаемого источником звука к интенсивности излучения, которое имело бы место в неограниченной среде, а также зависимость интенсивности от направления на больших расстояниях от источника. [c.405]

Среди неразрушаюш,их механизмов оптической генерации звука наиболее универсальным является термоупругий, связанный с деформацией кристалла при его оптическом нагреве. Поглощенная оптическая энергия в процессе термализации частично передается в акустическую подсистему твердого тела, распределяясь между когерентными и случайными волновыми движениями решетки. При термоупругой генерации звука источники акустических волн являются объемными — возбуждение акустических волн происходит во всей области нагрева. Поэтому термоупругая генерация акустооптических импульсов описывается неоднородным волновым уравнением. В простейшей ситуации, когда лазером облучается свободная поверхность полупространства 2 0 (рис. 3.34), в кристалле возбуждаются только плоские продольные волны для колебательной скорости имеем уравнение [c.161]

Электроакустическая аппаратура радиовещания и телевидения микрофоны-преобразователи звука источников вещательной и телепрограммы в электрические колебания (модулирующие сигнал радиотракта) и громкоговорители-преобразователи электрических колебаний низкой частоты на выходе приемников тракта в звук. Радиовещательные электроакустические аппараты чрезвычайно широко распространены, технические требования к ним, связанные с необходимостью высокого качества воспроизведения музыкальных и речевых программ, весьма высоки и специфичны поэтому естественно выделить эти аппараты в отдельную группу. [c.104]

Возбуждение боковой волиы направленным источником. При отражении звука от границы раздела в боковую волну преобразуются лишь компоненты поля с углами падения, лежашими в узкой окрестности критического уГла полного отражения. Позтому для эффективного возбуждения боковой волны целесообразно использовать соответствующим образом ориентированный источник с узкой диаграммой направленности. Чтобы наиболее просто описать физические особенности возбуждения боковых волн направленным источником, исследуем звуковое поле в однородном жидком полулространстве 2 > О, граничащем с другим однородным жидким полупространством 2 < О с большей скоростью звука. Источник расположен в вер.хней среде (г > 0). Эта задача рассматривалась в работах [522,521,383,93 идр.]. [c.316]

Фи икт и тех ика мо i ного ультр звука. Источники мощного ультра- [c.255]

Недостаток места не позволяет полностью изложить теорию акустического интерферометра. Рассмотрим основные вопросы и главные источники погрешностей. Подробное изложение данной проблемы содержится в серии работ Колклафа [12, 13, 15— 18]. Сложность акустического интерферометра стала очевидной лишь после того, как акустический метод стал развиваться в качестве альтернативы газовой термометрии для снижения уровня систематических погрешностей. Потребовалось несколько десятилетий, чтобы достигнуть полного понимания физической сущности происходящих процессов, несмотря на то что основные принципы были сформулированы еще Рэлеем в 1877 г. в работе Теория звука . [c.102]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Принцип суперпозиции. Наблюдения за распространением волн на поверхности воды от двух или большего числа источников показывают, что волны проходят одна через другую, совершенно не влияя друг на друга. Точно так же не влияют друг на друга и звуковые волны. Когда играет оркестр, то звуки от кансдого инструмента приходят к нам точно такими же, как если бы играл отдельно каждый инструмент. [c.227]

Скорость звука относительно среды зависит только от механических свойств этой среды и совсем не зависит от скорости движения источника относительно среды. Это чем-то напоминает движение предметов на ленте конвейера. Независимо от того, как быстро вы бежите параллельно ленте в момент, когда кладете на нее предмет, скорость этого предмета, как только он лег на ленту, будет в точности равна скорости движения самой ленты конвейера. Если имеется какая-то определенная среда, то определенной является и скорость звука Узв в этой СрбДб. Известно следующее соотношение между длиной волны, частотой и скоростью распространения волнового процесса [c.324]

Заметьте, что в этом отношении распространение света отличается от распространения звука. При анализе эффекта Доплера для звука мы должны были знать скорость среды Относительно источника и приемника. Опыты Майкельсона и Морли говорят нам, что, рассматривая распространение света в свободном от вещества пространстве, мы должны забыть об эфире. [c.336]

Еслн уравнение (67,3) решено и эйконал ij) как функция координат и времени известен, то можно найти также и распре-деленне интенсивности звука в пространстве. В стационарных условиях оно определяется уравнением divq = 0 (q — плотность потока звуковой энергии), которое должно выполняться во всем пространстве вне источников звука. Написав q = сЕп, где Е — плотность звуковой энергии (см. (65,6)), и пмея в виду, что п есть единичный вектор в направлении к = У115, получим следующее уравнение [c.367]

Решение. Вдоль изотермической атмосферы (рассматриваемой как идеальный газ) скорость звука иостояина. Плотность потока энергии, очевчл-но, падает вдоль луча обратно пропорииоиально квадрату расстояния ог источника [c.369]

Если источник удаляется от наблюдателя, то угол 0 между его скоростью н направлением приходящей в точку наблюдения волной заключен в пределах л/2 <С 0 я, так что os О <С 0. Из (68,5) следует, таким образом, что если нсточнич движется, удаляясь от наблюдателя, то частота слышимого наблюдателем звука уменьшается (по сравнению с соо). [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...