Длина волны света при получении

Длина волны света при получении голограммы 14, 17 [c.281]

Как известно, информация об объекте фиксируется на голограмме в виде совокупности интерференционных полос, причем расстояние между соседними полосами имеет порядок длины волны света, используемого в процессе получения голограммы. Следовательно, максимально возможная плотность записи информации обратно пропорциональна квадрату длины волны света с коэффициентом пропорциональности порядка единицы. Например, если для записи информации используется излучение гелий-неонового лазера (с длиной волны равной 0,6.3 мкм =, = 0,63- 1() см), то на I см голограммы можно записать до 3- К)" бит (бит — это двоичная единица информации, принимающая значения 0 или I). При этом, естественно, предполагается, что регистрирующая среда, на которой записывается голографическое поле, обладает разрешающей способностью, превышающей 2000 линий/мм. Такие вещества, как указывалось ранее, существуют и широко используются в голографии. [c.96]

Отклонения длины волны света и направления восстанавливающих лучей при воспроизведении изображения от значений этих величин при получении голограммы вызывают, отклонения направления дифрагированных лучей. Наблюдается также изменение интенсивности дифрагированного пучка в зависимости от толщины слоя голограммы, где происходит дифракция света. [c.21]

Т1 — дифракционная эффективность голограммы в случае, когда длина волны света и направление восстанавливающих лучей отличается от длины волны и направления опорных лучей при получении голограммы d — толщина слоя голограммы, в котором происходит дифракция света при воспроизведении изображения с кр— критическая толщина слоя голограммы, при которой [c.21]

Если при воспроизведении изображения направление падающих лучей света сохраняется таким же, как при получении голограммы, а длина волны света изменяется, критическая толщина слоя голограммы может быть определена по формуле [c.22]

Если при воспроизведении голографического изображения направление падающих лучей света отличается от того, которое имело место при получении голограммы, а длина волны света также отличается или сохраняется неизменной, для определения критической толщины слоя голограммы можно воспользоваться следующей формулой [c.22]

Приведенные соотношения выражают количественно важное свойство голограмм, имеющих толщину слоя, существенно большую длины волны света (толстослойных голограмм). Максимальная дифракционная эффективность голограмм достигается в том случае, если длина волны света и направление падающих лучей при воспроизведении изображения имеют такие же значения, как при получении голограммы. [c.23]

Интерференционная картина, возникающая в светочувствительном слое при получении голограммы, характеризуется пространственной частотой, т. е. количеством интерференционных полос, приходящихся на единицу длины. Значения пространственных частот зависят от длины волны света и от направления опорных и объектных пучков и для видимой области спектра при получении отражательных голограмм могут достигать (см. раздел 1.1.1) следующих величин [c.56]

Свет при получении отражательной голограммы Длина волны света, мкм Пространственна я частота, лин/мм [c.56]

В разделе (II.2.2) рассмотрена дифракция света на подобной голограмме с учетом только основного (минус первого) и нулевого порядков, когда точно или приближенно соблюдается условие Брэгга для данного порядка дифракции. Однако, если направление или длина волны света падающих лучей при воспроизведении изображения существенно отличаются от таковых при получении голограммы, могут возникнуть весьма интенсивные пучки света дифракции плюс первого порядка или заметные по инте сивности пучки света дифракции вторых порядков. [c.210]

Согласно уравнению (1.4), отклонение угла дифрагированного луча Д ,1 от номинального значения, соответствующего углу объектного луча при получении голограммы jxs при небольшом отклонении длины волны света АХ от имевшей место при получении голограммы Vs, может быть подсчитано по следующей формуле [c.227]

Пока что мы предполагали, что коэффициент увеличения равен единице. Придадим ему теперь значение М, которое можно получить для электронного пучка в микроскопе или же путем оптического увеличения голограммы. Обозначим, как и в статье I, одним штрихом все параметры, относящиеся к получению голограммы, например к — длина волны де-Бройля, а двумя штрихами — параметры, относящиеся к восстановлению, например К — длина волны света. Мы можем получить теперь все параметры процесса восстановления из выражения (7) или из более простого выражения (9), постулируя, что все фазы, измеренные в интерференционных полосах, должны быть в процессе восстановления такими же, как и при получении голограммы. Следовательно, мы получим, например, из первого множителя перед знаком интеграла в выражении (9) условие == или г = [c.287]

На практике профиль поверхности обычно исследуют при помощи щупа, приводимого в контакт с поверхностью. Вертикальные перемещения щупа преобразуются в изменения электрического напряжения, которые после усиления подаются на регистрирующее или вычислительное устройство. Высокочастотная фильтрация электрического сигнала позволяет сохранить только высокие частоты, т. е. только информацию о шероховатости поверхности. Основным недостатком такого типа устройств является необходимость механического контакта между щупом и поверхностью. Этот контакт может приводить к возникновению дефектов на исследуемой поверхности. Оптические же методы свободны от данного недостатка, так как оптический щуп не требует механического контакта, это просто микроскоп, наведенный на поверхность. Мы не будем здесь излагать классические оптические методы исследования шероховатости поверхности, а ограничимся лишь методами оптики спеклов. Информацию о шероховатости, вообще говоря, получают, исследуя корреляцию между двумя спекл-структурами, полученными от исследуемой поверхности либо при изменении ориентации лазерного пучка, либо при изменении длины волны света лазера. Были предложены и другие методы, которые основаны на анализе контраста спекл-структуры, создаваемой шероховатостью поверхности, в зависимости от пространственной или временной когерентности освещающего ее светового потока. [c.130]

С другой стороны, хорошо известно, что если длина волны света мала по сравнению с размерами препятствия, то возможно получение общей формулы, описывающей диффракционные явления. Основываясь на этой оптической диффракционной формуле, найдём сперва диффракционную картину, возникающую при рассеянии быстрых нейтронов, а затем убедимся, что та же картина получается, если исходить из строгой квантовомеханической теории рассеяния. Прежде всего напомним эту формулу и, пользуясь ею, установим диффракционную картину в том случае, когда свет падает на абсолютно чёрный, поглощающий шар радиуса R. [c.187]

Влияние растра сканирования на качество изображения и разрешающую способность. Голограмма, полученная методом сканирования, имеет линейную структуру, которая при восстановлении изображения действует подобно дифракционной решетке. Это означает, что при освещении ее пучком света возникают дифракционные порядки, угловое расстояние между которыми зависит от длины волны света и расстояния между линиями. При восстановлении каждый из дифрагированных пучков создает изображение. Для того чтобы эти изображения не перекрывались и не мешали основному, должно выполняться, как [c.166]

По мере осознания необходимости получения мощных источников когерентного света физики исследовали различные способы их генерации и аналогично генерации радиоволн пытались применить для этой цели электронные потоки и объемные резонаторы. Однако размеры резонатора должны быть соизмеримы с длиной волны, что в данном случае трудно осуществимо. Традиционное для радиотехники генерирование колебаний при помощи электронных потоков в данном случае оказалось неосуществимым и получение когерентных электромагнитных колебаний в оптическом диапазоне было осуществлено средствами квантовой электроники. [c.118]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

В дальнейшем мы рассмотрим конкретные методы получения наибольшей величины отношения сигнал/шум при использовании различных приемников света, а сейчас имеет смысл остановиться на вопросе о границах всевозможных видов излучения внутри оптического диапазона спектра. Обычно считают, что длины волн видимого спектра лежат в интервале 4000—7000 А. Хорошо известно, что внутри этого интервала чувствительность глаза изменяется по закону, представленному на рис. 1, достигая максимального значения в зеленой области (л 5000 А). Хотя такая чувствительность глаза связана с длительным приспособ- [c.12]

В экспериментах по получению спектров обычно используют призму или дифракционную решетку. Хорошо известно, что, создав примерно 150 лет назад первые дифракционные решетки, Фраунгофер сразу же применил их для изучения спектров различных источников света в частности, он заметил линии поглощения в сплошном спектре Солнца линии Фраунгофера). Еще раньше был осуществлен классический опыт Ньютона, впервые разложившего призмой солнечный луч. И по сей день призмы и дифракционные решетки играют основную роль при создании спектральных приборов. Эти диспергирующие элементы обеспечивают разложение излучения по длинам волн. [c.67]

Полученные в 61 соотношения, позволяющие вычислить положение изображений, не следует понимать в том смысле, что каждой точке объекта будет соответствовать точка (в математическом смысле этого слова) в изображении. Как и в любой другой оптической системе, ограничение размеров волнового фронта приводит к тому, что изображение точечного источника имеет вид дифракционного пятна большего или меньшего размера, пропорционального длине волны (см. гл. IX, XV). Упомянутые соотношения описывают только положения центров дифракционных пятен. Что касается их формы, размеров, распределения в них энергии и т. д., то все эти важные свойства изображения определяются формой голограммы и ее раз.мерами, если, разумеется, при наблюдении изображения полностью используется весь свет от голограммы. Если же система, регистрирующая изображение (фотоаппарат или глаз), пропускает часть восстановленной волны, то свойства дифракционного пятна определяются регистрирующей системой. [c.256]

ИЗ которой видно, что она не зависит от силы звука и длины пути света в звуковом поле. Величина й пропорциональна квадрату длины звуковой волны и обратно пропорциональна длине волны света. Эксперименты, результаты которых легли в основу табл. 17, производились при Л=5460,7 А иХ=0,778жл . Это дает для с теоретическое значение, равное 55,7 см, в то время как среднее значение, полученное из измерений, равно 56,25 см. Ввиду того что с1 зависит от длины волны света, для получения контрастных изображений ультразвуковой решетки необходимо [c.196]

Синтез голограммы включает обычно четыре зтапа. На первом. этапе рассчитывают параметры световой волны амплитуда и фаза) при распространении ее от объекта к голограмме. При. этом исходят из того, что объект, освещенный когерентным светом, может быть адекватно описан ограниченной совокупностью точек, рассеивающих свет. Второй. этап состоит в том, что амплитуду и фазу кодируют с 1К)мощью действительной неотрицательной функции, 1 рафическое отображение которой и представляет собой синтезированную голограмму. Результирующая информация записывается в памяти вычислительной машины и на третьем. этапе отображается на выходном устройстве ЭВМ—графопостроителе или электронно-лучевой трубке, что. дает увеличенное изображение голограммы. Увеличение необходимо вследствие недостаточного разрешения печатных и отображаЮ1Цих устройств. На последнем — четвертом. этапе полученный на ЭВМ рисунок 10Л01 раммы уменьшается оптическим методом до размеров, соответствующих длине волны, использованной при расчете, и регистрируется фотографически в виде транспаранта (который представляет собой синтезированную голограмму). Если полученную таким образом голограмму осветить когерентным светом (от лазера), то восстановится изображение объекта. [c.69]

Рентгеновы лучи, полученные при обычных условиях, неоднородны в отношении частоты колебаний э или длины волны X и представляют собой набор лучей с различными длинами волн. Такое рентгеновское излучение по аналогии с видимым белым светом называют белым рентгеновским излучением (спектр торможения). Спектральный состав белого рентгеновского излучения и интенсивность его при различных длинах волн, измеренная при помощи ионизационной камеры, показаны для различных напряжений на фиг. 2,5. [c.154]

Обычно в полярископе применяется белый или монохроматический свет. Белый свет можно считать состоящим из различных цветов с разными длинами волн. Поэтому при исследовании модели в белом свете каждая его составляющая будет интерферировать после прохождения через анализатор, причем составляющие могут взаимно усиливаться и уменьшаться, давая на экране полосы различной окраски. Полосы одного цвета, полученные на экране, называются изохромами и соедршяют точки с одинаковой разностью главных напряжений. При применении монохроматического света, т. е. света определенной длины волны, на экране вместо цветных полос будут наблюдаться чередования темных и светлых полос. [c.22]

Минимальные допускаемые отклонения от плоскопараллель-ности на концевых мерах длины первого разряда 0,1 мкм, плоскостности контрольного бруска 0,06 мкм. Минимальные практически полученные отклонения от плоскостности на образцах 050 мм из плавленого кварца и монокристаллического кремния при полировании—(0,01. .. 0,1) Я/2, где = 0,6 мкм — длина волны света. [c.7]

Фазовая модуляция света в аналогичной структуре с dS осуществлялась также на основе отиентационного 5-эффекта [79]. Использование в структурах ФП —ЖК 5-эффекта и поли-кристаллических ФП-слоев в виде твердого раствора сульфидов кадмия и цинка состава Znoj do.aS (максимум спектральной чувствительности на длине волны 442 им), полученных термическим испарением в вакууме, позволило достичь нувствигельности около 10 Дж,см2 При глубине модуляции фазы считывающего света п (на длине волны 633 им) и контрасте в скрещенных поляроидах не менее 2о 1, [c.143]

Если при воспроизведении изображения угол падения восстанавливающих лучей сохраняется таким же, как при получении голограммы, а длина волны света немного изменяется, формула (1.4) приобретает другой, также более простой вид. Для объектных лучей, перпендикулярных к поверхности фотопластинки при записи ГП.ЛПГПЯММЧ, получается следующее соотношекке [c.19]

Толщина чувствительного фотографического слоя большинства изготавливаемых материалов для голограффии имеет значение от 5 до 16 мкм и, следовательно, существенно больше, чем длина волны света. Поэтому фотографические слои можно также использовать при получении объемных голограмм, [c.146]

При выполнении заданных логических операций оптическим устройством оптические характеристики нелинейного материала должны измениться на определенную величину. Это находит свое отражение в том, что уровень возбуждения в материале, например плотности экситонов или свободных носителей, достигает определенного уровня. Отсюда следует, что ключевым подходом к минимизации затрат энергии на переключение является сведение объема материала к минимуму. Данная стратегия, кроме того, приводит к повышению быстродействия и степени интеграции. Однако здесь будут возникать трудности чисто технологического характера, если качество материала не отвечает предъявляемым требованиям. Тем не менее в устройствах на основе резонаторов Фабри —Перо лучшие характеристики удается получить именно благодаря применению особо малых толщин резонатора [36], однако возможности технологии все же ограничивают минимально возможные толщины, поскольку толщину резонатора подбирают исходя из реально достижимых параметров поглощения и рассеяния света в материале [23]. Толщина резонатора Фабри — Перо должна составлять не менее половины длины волны света (для GaAs около 1/8 мкм). Если бы материалы обладали исключительно высокой степенью нелинейности, тогда было бы выгодно использовать даже еще меньшую толщину резонатора, чтобы сократить время нарастания поля в резонаторе и чувствительность к температуре и длине волны. Следует заметить, что уменьшение поперечного размера до величины порядка длины волны представляет гораздо более трудную проблему по сравнению с получением минимальной толщины резонатора. При этом дифракционные потери света могут быть уменьшены за счет применения соответствующих волноводных структур, для изготовления которых, по-видимому, можно использовать метод травления [26], или, возможно, имплантацию. Хотя все это может быть непосредственно выполнено для активного материала, следует помнить, что создание структур [c.72]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Используя полученные выше формулы, легко вычислить распределение освещенности при дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии шириной Ь и высотой а. Напомним, что при расчете освещенности дифракционной картины от бесконечно длинной щели все элементы вдоль оси Y считались некогерент ными источниками и создаваемые ими освещенности просто складывались. Очевидно, что в случае дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии так делать нельзя. Надо осветить отверстие удаленным точечным источником или параллельным пучком света. При описании опыта необходимо провести суммирование амплитуд также и вдоль оси У, т.е. вычислить еще [c.286]

Остановимся подробнее на описании этого интересного метода получения и восстановления голограммы. Для получения голограмм при облучении лазерным светом толсто( лойных фотографических пластинок используются встречные световые потоки опорной и предметной волны. После обработки фотопластинки в толще эмульсии возникает слоистая структура с расстоянием между слоями d = /./2, где /. — длина волны излучения лазера, используемого для освещения объекта и в качестве опорной волны. Если угол встречи опорной и предметной волны меньше [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...