Волны, длина интенсивность

Сплошной спектр интегрально дает наибольшую часть излучения дуги. Однако интенсивность отдельных линий линейчатого спектра на фоне сплошного спектра гораздо выше. По частоте (длине волны) и интенсивности определенных спектральных линий, излучаемых в разных зонах дугового разряда, можно судить [c.48]

Формула (4.14) выражает зависимость результирующей интенсивности в каждой точке экрана от разности хода слагаемых волн. Как следует из (4.14), при — разности хода, равной целому числу длин волн, результирующая интенсивность достигает максимального значения [c.72]

Таким образом, ширина ударных воли большой интенсивности оказывается порядка величины длины свободного пробега молекул газа ). Но в макроскопической газодинамике, трактующей газ как сплошную среду, длина свободного пробега должна рассматриваться как равная нулю. Поэтому, строго говоря, чисто газодинамические методы непригодны для исследования внутренней структуры ударных волн большой интенсивности. [c.494]

Это соотношение Брэгга, выведенное также Ю. В. Вульфом, указывает, какие длины волн могут интенсивно отражаться от кристалла при данном угле падения. Волны другой длины рассеиваются более или менее равномерно по всем направлениям, давая лишь общий фон на пластинке и не приводя к образованию на фотоэмульсии макси- [c.409]

Если на пути пучка светового излучения с длиной волны и интенсивностью / поставить дифракционную решетку. то. этот пучок света разложится на три пучка 1 и [" (рис. 2, а). Строго говоря, дифракционных пучков света может быть гораздо больше, но их интенсивность будет значительно меньше. При этом пучок пройдет через дифракционную решетку без изменения направления, а пучки 1 и /" отклонятся на угол ф, значение которого зависит от длины волны и шага решетки D. Пучок /о называется пучком (или лучом) нулевого дифракционного порядка, пучки 1 и 1 называются пучками первого дифракционного порядка и содержат всю информацию о дифракционной решетке. В частности, по углу q, зная длину волны, можно определить шаг решетки, так как 0=к/(2 sin ср), а по отношению ///(I можно определить прозрачность решетки. 14 [c.14]

Область физики, в которой изучают звуковые явления и их взаимосвязь с другими явлениями физики, называется акустикой. Она изучает волны с частотой от 1 до 10 Гц. Физическая природа волн в этом диапазоне едина, однако в зависимости от частоты им присущи некоторые особенности. Например, при высоких частотах длина волн столь мала, что становится сравнимой с размерами комплексов молекул и даже крупных молекул. Поэтому такие короткие волны особенно интенсивно взаимодействуют с веществом, в котором они распространяются. [c.223]

Яркостная (спектральная) пирометрия основана на измерении интенсивности (яркости) излучения тел при фиксированной длине волны. Если для длины волны X интенсивность излучения тела и интенсивность излучения АЧТ равны, то температура АЧТ будет равна яркостной температуре Тя излучающего тела. С термодинамической темиературой Т связана соотношением [c.191]

Рис. 6.4.6. Изменение длины осцил-ляционных волн Z, и их амплитуды Др1 в стационарной ударной волне с интенсивностью ре = 3,3 (остальные параметры см. рис. 6.4.4) нри различных значениях коэффициентов межфазного трения йГц и теплообмена Nu . Пунктирные кривые без указателей соответствуют расчету с учетом нестационарного сферически-симметричного раснределения температур внутри пузырька (см. 5)

Рис. 6.4.6. Изменение длины осцил-ляционных волн Z, и их амплитуды Др1 в <a href="/info/192550">стационарной ударной волне</a> с интенсивностью ре = 3,3 (остальные параметры см. рис. 6.4.4) нри <a href="/info/673251">различных значениях</a> коэффициентов межфазного трения йГц и теплообмена Nu . Пунктирные кривые без указателей соответствуют расчету с учетом нестационарного сферически-симметричного раснределения температур внутри пузырька (см. 5)

Решение. Интенсивность падающего излучения на волне длиной 1,5 мкм но закону Планка равна [c.287]

Источниками ультрафиолетового излучения являются специальные газоразрядные лампы, в которых возникает электрический разряд в атмосфере паров ртути при том или ином давлении. Трубка или колба такой лампы изготавливаются из кварцевого или иного специального стекла, хорошо пропускающего ультрафиолетовые лучи. Лампы снабжаются устройствами для зажигания разряда (напряжение зажигания примерно в два раза больше напряжения при нормальной работе лампы) и другими регулирующими и защитными устройствами. Лучи от лампы проходят через светофильтр (стеклянный, пластмассовый или жидкостный), пропускающий ультрафиолетовые лучи определенного интервала длин волн, но интенсивно поглощающий видимые лучи, почему фильтрованные ультрафиолетовые лучи иногда называют черным светом. Пример состава стекла для такого фильтра 50% ЗЮа, 25% ВаО, 16% КгО, 9% N10. Для испытаний на воздействие ультрафиолетовых лучей могут быть использованы приборы люминесцентного анализа с мощными источниками ультрафиолетового излучения. [c.195]

Бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляют с помощью интерферометра [39]. Луч лазера 1 (рис. 1.39) расщепляется полупрозрачным зеркалом 2 на два луча они отражаются от неподвижного зеркала 3 и изделия 4, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи принимаются фотоумножителем 5. Разность хода лучей в плечах интерферометра равна нечетному числу четвертей световых волн. Длина волны выбирается довольно большой (6,328-10 м от гелий-неонового лазера). Косинусоидальный закон изменения интенсивности интерферирующих лучей при колебаниях поверхности изделия аппроксимируется линейной зависимостью при амплитуде до 3-10" м. [c.68]

Для иллюстрации возможностей разработанных алгоритмов приведем результаты расчетов элементов двухслойной конструкции, выполненных из стекла и стали, полученные для случая воздействия короткой подводной волны, длина которой приблизительно равна толщине слоя. При этом в стенке возникают интенсивные волны окружных (рис. 2) и радиальных напряжений, уровень которых может более чем в 6 раз превышать амплитудное значение давления в падающей волне. Появление растягивающих и сдвиговых напряжений, соизмеримых с давлением падающей волны, может привести к отрыву слоев, разгерметизации конструкции и ее разрушению. [c.255]

Рентгеновское и -излучения охватывают спектр электромагнитных волн длиной —10" м и частотой 10 — 10 2 Гц. Одним из свойств рентгеновского и -излучения является способность их проходить через многие тела, непрозрачные для видимого света. Это свойство положено в основу рентгеновской и v-дефектоскопии, сущность которой заключается в измерении интенсивности рентгеновского или -излучения после прохождения его через изделие. [c.525]

Во-первых, для решения вопроса о том, какое из неустойчивых колебаний при заданных условиях приведет к распаду, необходимо знать длины волн и интенсивность колебаний, существующих в струе. Эти колебания задаются начальными условиями истечения струи, т. е. характером течения струи в форсунке, конструкцией распылителя, обработкой и состоянием поверхности сопла и др. [c.6]

Рассмотрим задачу о вынужденных колебаниях двух бесконечно длинных упругих пластин толщиной hi и Лг, скрепленных между собой жесткими стенками, отстоящими друг от друга на равном расстоянии 21. Части пластинок, заключенные между стенками, имеют форму пологой цилиндрической оболочки радиуса R для верхней и радиуса R2 для нижней. Пространство между пластинка ми и стенками заполнено упругой средой толщиной h. Пологие ци линдрические оболочки жестко соединены с жесткими стенками В некоторый момент времени >0 на всю поверхность верхней пла СТИНЫ воздействует акустическая волна сжатия, интенсивности /(/) Предполагается, что контакт между воздушной средой и пологой пластиной не нарушается, а между наполнителем и упругими пологими пластинами в любой момент времени полное прилипание. Трение между стенкой и наполнителем отсутствует (рис. 39). [c.213]

С повышением температуры максимумы изотерм смещаются в область меньших длин волн. Длина волны которой при данной температуре соответствует максимальная интенсивность До, определится из условия = О- Произведя диффе- [c.388]

Т. к. размеры нелинейного кристалла много больше длины световой волны, то процесс параметрич, возбуждения в оптике носит ярко выраженный волновой характер. Под действием электрич. поля Е световой волны большой интенсивности меняется диэлектрич. проницаемость 8 нелинейного кристалла г Яд in%E, [c.539]

В этом разделе мы рассмотрим работу лазерного усилителя с помощью скоростных уравнений. Допустим, что плоская волна постоянной интенсивности / падает (в точке z = 0) на лазерный усилитель длиной I вдоль оси z. Ограничимся рассмотрением случая, когда падающее излучение имеет вид импульса длительностью Тр, причем т, < < (т, Wp ), где ti — время жизни нижнего, а т — время жизни верхнего уровня активной среды и Wp — скорость накачки усилителя. Это, по-видимому, наиболее подходящий набор условий, необходимых для лазерного усиления. Он применяется, например, когда нужно усилить импульс излучения Nd YAG-лазера в режиме модуляции добротности. Поэтому мы не будем здесь рассматривать случай непрерывного режима усиления (стационарного усиления), а читателю советуем обратиться к соответствующей литературе [7,8]. [c.485]

Изменение коэффициента интенсивности Kii, отнесенного к в зависимости от волнового числа для падающей волны сдвига (1 2=л/2) показано на рис. 6.8. Можно отметить, что в обоих случаях наблюдается диапазон волновых чисел, при которых коэффициент интенсивности превышает статическое значение. Для волны, длина которой равна примерно половине длины трещины, превышение является максимальным и достигает 20—30 %. [c.138]

Фотохимические процессы. При действии на органические вещества света и особенно ультрафиолетового излучения происходит поверхностная фотохимическая деструкция, степень которой зависит от длины волны и интенсивности облучения. В результате действия света на поверхности материала меняется структура, твердость, появляется сетка трещин. Единицей дозы поглощенной световой энергии — лучистой экспозиции — является Дж/м . [c.201]

Подобная картина получится при поршневых колебаниях кварцевой пластинки, когда она излучает плоские волны. Но в кварцевых пластинках обычно возникают волны изгиба, интенсивность которых зависит от характера возбуждения и от соотношения ширины и длины пластинки с ее толщиной. Эти волны изгиба создадут высшие моды колебаний, дающие в трубе косые волны, для которых длина волны по оси трубы уже [c.136]

При падении звуковых волн с интенсивностью /пад на какую-либо перегородку больших размеров в сравнении с длиной волны интенсивность звука с другой стороны перегородки /др в условиях отсутствия отражения звука в пространстве за перегородкой будет определяться только звукопроводностью перегородки. Коэффициент звукопроводности [c.178]

При падении звуковых волн с интенсивностью /пад на какую-либо перегородку больших размеров по сравнению с длиной звуковой волны интенсивность их с другой стороны перегородки /щ, в отсутствия отражения звука в другом помещении будет определяться только проводимостью перегородки. Эта проводимость характеризуется коэффициентом звукопроводности [c.188]

Квантовый выход Uxle)l(Fy lhv), электрон/фотон — число вышедших в вакуум фотоэлектронов, приходящихся на каждый падающий на поверхность фотокатода фотон. Здесь /х — фототок насыщения на данной длине волны х — интенсивность излучения на данной длине волны. [c.575]

Рис. 6.4,7. Изменение длины осцил-11ЯЦИ0ННЫХ волп L и их амплитуды pi в стационарной ударной волне с интенсивностью jh = ,32 (остальные параметры см. рис. 6.4,5) при различных значениях коэффициентов межфазного трения (обозначения те же, что и па рис, 6,4.6) и теплообмена Nu

Рис. 6.4,7. Изменение длины осцил-11ЯЦИ0ННЫХ волп L и их амплитуды pi в <a href="/info/192550">стационарной ударной волне</a> с интенсивностью jh = ,32 (остальные параметры см. рис. 6.4,5) при <a href="/info/673251">различных значениях</a> коэффициентов межфазного трения (обозначения те же, что и па рис, 6,4.6) и теплообмена Nu

Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больцмана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = s o0 = С0. [c.177]

РСМА основан на регистрации рентгеновскими спектрометрами эмиссионного рентгеновского излучения, возбужденного пучком электронов с энергиями 1—50 кэВ, сфокусированных на образце в пятно диаметром 1 мкм. Измеряя длину волны и интенсивность характеристического рентгеновского излучения, отнесенную к интенсивности эталона, определяют, какие элементы присутствзпот в выбранном мнкрообъеме и каковы их концентрации. Относительная интенсивность ё-того элемента ki=Ii I У определяется измерением интенсивностей (за вычетом интенсивностей фона) Л-для образца и для эталона, содержащего 100 % -того элемента (при использовании в качестве эталона химического соединения с известным содержанием -того элемента ki = = , где —расчетная интенсивность [c.144]

Органические красители, как правило, имеют сильные полосы поглощения в УФ- или видимой области спектра и при возбуждении светом соответствующей длины волны дают интенсивные щиро- [c.387]

ЦВЕТ — свойство тел вызывать опреде-, лепное зрит, ощущение в соответствии со спектральным составом отраженного или испускаемого излучения. Человеч. глаз реагирует на электромагнитные волны длиной от 3800 до 7500А (видимая часть спектра). Смешение в определ. пропорции световых потоков, соответствующих раз личным участкам видимой части спектра, дает свет, воспринимаемый как белый. Преобладание в такой смеси световых волн предел, длины дает окрашенный свет, причем длина волны определяет цветовой тон или цветность, степень преобладая я волн данной длины — насыщенность цвета, а общая интенсивность излучения — яркость. Ц. предметов, не излучающих свет, обусловлен преимуществ, поглощением той или иной части спектра падающего на них света и вследствие этого зависит от спектрального состава освещения. [c.427]

Предположим, что образованная при интерференции плоских волн гармоника интенсивности записана на голограмме, в результате чего мы получили структуру, диэлектрическая проницаемость которой также изменяется по гармоническому закону. Как известно, в соответствии с условием Брэгга такая пространственная решетка отражает только те плоские волны, угол падения которых 9 и длина волны К удовлетворяют соотношению, совпадающему Б точности с выражением (26). Остальные плоские волны проходят черег эту структуру беспрепятственно. [c.701]

В такой ситуации, как известно, одна из составляющих при отражении теряет по фазе половину длины волны, а вторая сохраняет ту же фазу. Та компонента, которая, отразившись от склона гармоники показателя преломления, потеряла половину периода, сложится с прошедшей сквозь склон волной с обратным знаком. Амплитуды этих двух волн вычтутся друг из друга, и интенсивность соответствуюш,ей выходяш,ей из кристалла суммарной волны уменьшится. Интенсивность другой покидаюш,ей кристалл волны, в которую входит компонента, не изменившая фазу при отражении от структуры голограммы, соответственно увеличится. [c.718]

Условие когерентности (47) строго ограничивает доступные сегодня интенсивности. Главным образом в силу этой причины приложения метода восстановленных волновых фронтов будут, вероятно, ограничены световыми волнами длиной, не сильно отличающейся от длин волн видимого диапазона, и электронами. Рентгеновские лучн, протоны и другие частицы должны быть исключены, так как в настоящее время нет соответствующих источников достаточной интенсивности. Даже в случае электронов потребуются длительные экспозиции, пока не будет улучшена современная техника. [c.257]

Рис. 6.19. Интерферограмма при облучении монокристалла GaAs излучением He-Ne лазера на двух длинах волн. Соотношение интенсивностей в линиях 1,15 и 1,08 равно 3 1

Рис. 6.19. Интерферограмма при облучении монокристалла GaAs излучением He-Ne лазера на двух <a href="/info/12500">длинах волн</a>. Соотношение интенсивностей в линиях 1,15 и 1,08 равно 3 1

Для ударного уширения длина когерентности в тысячи раз больше длины светоъой волны. При других механизмах уширения линий длина когерентности также много больше длиньисве-товой волны. Длина когерентности является пространственным масштабом флуктуаций интенсивности светового пучка. От картины изменения флуктуации во времени (рис. 55) можно перейти к картине их изменения в пространстве, прЗиняв ось I за ось Z с положительным направлением этой оси в сторо отрицательных значений 1. [c.80]

Поверхности пластины покрываются тонкими металлическими слоями с достаточно большой отражательной способностью, но частично пропускающие свет. В результате получается миниатюрный интерферометр Фабри—Перо, причем для выбранной длины волны 5/2 = л, sin (р/2) = 0. Следовательно, при достаточно высокой отражательной способности металлических слоев эта система действует как узкополосный фильтр. Типичная ширина полосы пропускания, определяемая на половине максимальной интенсивности, составляет около 20 нм, что для такой простой системы является хорошим показателем. Падение света предполагается нормальным к поверхности. Ширина полосы пропускания может уменьшаться примерно вдвое, если имеется интерференционньш максимум второго порядка. Однако в этом случае наряду с волной длины X будет пропущена и волна длины 2Х (см. также 29). [c.179]

Основная идея метода электронного зонда проста. Пучок электронов диаметром около 0,5 мкм попадает на поверхность образца и, взаимодействуя с его атомами, генерирует рентгеновское излучение. Измеряя длину волны и интенсивность этого излучения, можно определить, какие элементы присутствуют в образце и каковы их концентрации. Надо сказать, что площадь, в пределах которой генерируются рентгеновские лучи,, может значительно превосходить площадь поперечного сечения падающего электронного пучка, поскольку электроны способны преодолевать в образце относительно большие расстояния, прежде чем они взаимодействуют с атомами и генерируют рентгеновские лучи. Доля поглощенного рентгеновского излучения зависит от глубины проникновения Электрэнов в объект (от ускоряющего напряжения), угла выхода рентгеновского излучения, попадающего затем в спектрометр, и химического состава образца. Обычно минимальный диаметр исследуемой площади и глубина исследуемого объема находятся в пределах соответственно 0,2—2,0 и 2,0—-10,0 мкм. Чувствительность анализа в среднем 0,1 %, [c.84]

Конечно, пористые материалы поглощают звук, а так как они частично уменьшают энергию звука, они уменьшают и энергию волны, проходящей через них. Но для того чтобы получить мало-мальски стоящее затухание, толщина слоя поглощающего материала должна быть сравнима с длиной звуковой волны. Так как на практике часто приходится иметь дело со звуковыми волнами длиной в несколько метров, ясно, что об использовании поглощающих материалов непосредственно в качестве звукоизоляторов не может быть и речи. Что же применить в таком случае Из какого вещества изготовить звуконепроницаемость По-видимому, требуется нечто необыкновенное, поскольку вполне разумное значение звукоизоляции 40 дБ означает, что интенсивность звука нужно уменьшить в десять тысяч раз [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...