Амплитуда звуковой волны

Определение интенсивности звука или амплитуды звуковой волны может быть произведено по величине тех механических сил, с кото- [c.725]

При распространении звука в атмосфере на значительные расстояния существенную роль играет поглощение звука — часть энергии звуковой волны превращается в тепло. Эти потери энергии пропорциональны полной энергии волны, т. е. на каждой единице длины пути распространения рассеивается одна и та же относительная доля всей энергии волны. Вследствие этого амплитуда звуковой волны по мере распространения убывает по показательному закону, и уравнение (19.20) принимает вид [c.729]

Дислокац. ГГ. з. зависит от амплитуды звуковой волны. Изучение дислокац. поглощения позволяет исследовать дислокац. структуру кристалла и ее изменения при различных внеш. воздействиях — нагревании, ковке, прокате, ионизирующих излучениях и др. [c.658]

Теория второго приближения пригодна только для малых акустических чисел Маха и ламинарного акустического течения. При больших амплитудах звуковой скорости или смещения, когда течение еще остается ламинарным, характер обтекания цилиндра стационарным потоком перестает быть таким, как на рис. 46. В [2] обтекание цилиндра было определено с точностью до величин четвертого порядка малости. Линии тока показаны на рис. 47 для а / б = 7 и М / ка = 10. Как видно из сравнения рис. 46 и рис. 47, вихри в пограничном слое деформируются. Экспериментально такое изменение формы пограничных вихрей при увеличении амплитуды звуковой волны наблюдалось в [12]. [c.220]

Суммируя амплитуды звуковых волн всех трубок с учетом сдвига фаз аналогично предыдущему случаю,, получаем следующую характеристику направленности [c.91]

С точностью до членов порядка амплитуды звуковой волны уравнение неразрывности в этом случае будет [см. (3.40)] [c.300]

Коэффициент поглощения звука. Для того чтобы количественно судить о поглощении звука, вводят коэффициент поглощения т — величину, показывающую, как убывает амплитуда звуковой волны с расстоянием. Амплитуда волны Ад на расстоянии х уменьшается и становится равной А . Это уменьшение, как показывает эксперимент, происходит по так [c.83]

Пусть теперь поршень, гнавший перед собой газ слева направо, мгновенно остановился. Тогда перед ним образуется разрежение, которое также будет распространяться слева направо. Однако в этом случае ударная волна не образуется действительно, при разрежении каждая последующая элементарная волна будет двигаться медленнее, чем предыдущая наклон кривой АВ будет всё более пологим (рис. 156, б). Таким образом, мы приходим к выводу, что ударные волны разрежения не могут существовать ). Другой вывод заключается в том, что волны конечной амплитуды в отличие от волн малой амплитуды (звуковых волн) при движении изменяют свою форму. [c.250]

Чтобы определить затухание не амплитуды звука, а его интенсивности, вспомним, что интенсивность звука пропорциональна квадрату амплитуды. Если, например, амплитуда звуковой волны уменьшится в 2 раза, сила звука уменьшится в 4 раза. Поэтому коэффициент поглощения по интенсивности будет в 2 раза больше, чем коэффициент поглощения звука по амплитуде. Для рассмотренного нами примера (/ == 1000 гц) расстояние, на котором сила звука уменьшится в воздухе до 37%, будет равно 40,3 км. [c.87]

Теория распространения плоских звуковых волн в газах без учета затухания, но с учетом нелинейности уравнений движения и уравнения состояния была еще дана Пуассоном и в более законченном виде — знаменитым немецким математиком Риманом. В этой теории, в отличие от обычной в акустике постановке вопроса, когда считается, что амплитуда давления мала (или лучше сказать — бесконечно мала) по сравнению со средним давлением в среде и акустическая скорость мала по сравнению со скоростью звука, не делалось такого ограничения. Другими словами, учитывалась конечность амплитуды звуковых волн и тем самым нелинейность процесса их распространения. По этой причине те звуковые (или ультразвуковые) волны, которые достаточно интенсивны и для которых начинают проявляться нелинейные эффекты, называют волнами конечной амплитуды. Волны конечной амплитуды — это все же не сильные [c.375]

Источник нагрева электрический ток, генератор высокой частоты и преобразователь (электроакустический преобразователь), интервал частот 20—40 кГц, эффективная мощность 100—1300 Вт. Средняя амплитуда звуковой волны 0,025 мм выбор генератора высокой частоты зависит от выбранного типа преобразователя (пьезоэлектрический или магнитострикционный преобразователь), волноводы ступенчатые, экспоненциальные, цилиндрические. [c.220]

Однако это отличие, скажем, приращение температуры, пропорциональное приращению энтропии, есть величина второго порядка малости по отношению к малой амплитуде звуковой волны Ар или АТ, поскольку [c.430]

Воздействие воздушного потока качественно аналогично, но количественно может быть более сильным. Скорость воздушного потока V (z) может возрастать с высотой значительно более резко, чем возрастает или убывает Сц (z). В таком случае распространение волн против потока (с отрицательным os г ) влечет за собой суш ественное уменьшение величины (171) с высотой лучи отклоняются вверх, а амплитуды звуковых волн на уровне земли соответственно уменьшаются. Наоборот, распространение, направленное по потоку (с положительным os г ), усиливается на уровне земли снова благодаря свойствам захваченных волн, как и предполагалось на основании того, что лучи, приближающиеся к критическому уровню, где [c.405]

Этот же самый метод применим, когда плотность среды медленно изменяется от точки к точке. Так, например, амплитуда звуковой волны, перемещающейся вверх в атмосфере, может быть определена из условия, что энергия остается неизменной. Из 245 видно, что амплитуда изменяется обратно пропорционально квадратному корню из плотности 1). [c.74]

В экспериментах Красильникова измерялись временная структурная функция флуктуаций фазы <[5 (< + т) — (<)] > и средний квадрат флуктуаций логарифма амплитуды звуковой волны <[1пЛ — <1пЛ>] >. [c.412]

Рис. 67. Зависимость среднеквадратичной величины флуктуаций логарифма амплитуды звуковой волны от расстояния.

Весьма подробные измерения флуктуаций амплитуды звуковой волны были произведены Б. А. Сучковым [132] в 1954 г. Измерения флуктуаций амплитуды звука сопровождались одновременными измерениями профилей средней температуры и средней скорости ветра, что позволило рассчитать С , пользуясь формулой (1). [c.415]

Эксперименты Б. А. Сучкова находятся в хорошем согласии с изложенной в гл. 3 теорией флуктуаций. Сопоставление намеренных и рассчитанных значений величины о л иллюстрирует возможность количественных оценок величины флуктуаций амплитуды звуковых волн на основании простых измерений профилей скорости ветра и температуры в атмосфере. [c.417]

Зависимость флуктуаций амплитуды звуковых волн от метеорологических условий в приземном слое воздуха изучалась Сучковым (1958). измерявшим величину для волн с частотами от 3 до 76 кгц [c.587]

ПОГЛОЩЕНИЕ ЗВУКА — явление необратимого перехода энергии звуковой волны в другие виды энергии, в частности в тепло. П. з. обычно характеризуется коэфф. П. з. а, определяемым как обратная величина того расстояния, на к-ром амплитуда звуковой волны спадает в е раз. Амплитуда плоской звуковой волны, бегущей вдоль оси х, убывает с рас- [c.257]

В реальных твердых телах возможны и другие механизмы поглощения звука, приводящие к сильной зависимости поглощения от амплитуды звуковой волны, связанные, например, с изменениями структуры вещества (см. [73, 74]), но рассмотрение этих весьма интересных вопросов выходит за рамки настоящей части. [c.46]

Мы видим, что нелинейное искажение, обусловленное конечной амплитудой звуковой волны в рупоре, пропорционально квадратному корню из удельной нагрузки входного отверстия [c.142]

Отметим, что при л == О и л = 1 скорость звука испытывает скачок при переходе от однофазной системы к двухфазной. Это обстоятельство приводит к тому, что при очень близких к нулю или единице значениях х обычная линейная теория звука вообще становится неприменимой уже при малых амплитудах звуковой волны производимые волной сжатия и ра.чрежения в данных условиях сопровождаются переходом дву.хфазной системы в однофазную (и обратно), в результате чего совершенно нарушается существенное для теории предположение о постоянстве скорости звука. [c.356]

Чрезвычайно чувствительным приемником звуковых колебаний является человеческое ухо. Как уже указывалось выше, нормальное человеческое ухо начинает воспринимать звуки при давлении звуковой волны порядка 10" бар. Этой наиболь. шей чувствительностью ухо человека обладает при частотах около 3500 гц. К звукам большей и меныпей частоты ухо оказывается менее чувствительным. В сторону низких частот чувствительность человеческого уха быстро уменьшается, и самый низкий топ, соответствующий частоте около 20 гц, ухо начинает различать, только когда давление звуковой волны достигает примерно 1 бара в сторону высоких частот чувствительность уха медленно падает вплоть до частот порядка 15000—20 ОООгг . В этой области лежит предел, выше которого человеческое ухо вообще перестает воспринимать звуки (для разных людей этот предел несколько различен). Очень большие звуковые давления вызывают в ухе человека болезненные ощущения. Для очень низких частот (порядка 50 гц) эти болезненные ощущения наступают при звуковых давлениях в несколько сот бар. На частотах порядка 3500 гц болезненные ощущения возникают только при давлениях порядка 1000 бар. Таким образом, ухо человека может приспосабливаться к изменениям амплитуды звуковых волн в 10 раз при этом количество звуковой энергии, попадающей в ухо, изменяется в 0 раз, [c.727]

Очевидно, что чем меньше угол конуса, т. е. чем уже пучок звуковых волн, создаваемых пластиной, тем медленнее падает амплитуда звуковой волны в направлении иормали к пластине. Поэтому во многих случаях (например, чтобы озвучить длинную, но узкую площадь) выгодно применять источники звука, дающие узкий пучок волн, т, е. направленные источники звука. Для этого потребовались бы пластины, например мембраны громкоговорителей, размеры которых больше длины звуковой волны. Однако даже для средних звуковых частот (волны длиной 20—30 см) это условие выполнить невозможно. Мембраны сами по себе практически не могут дать направленного излучения звуковых волн. Более того, так как мембраны практически приемлемых размеров оказываются много меньше длины волн для длинных звуковых волн, то на низких частотах явление дифракции играет заметную роль уже в непосредственной близости к мембране. Даже вблизи мембраны создаваемые ею волны существенно отличаются от плоских. Поэтому приведенный выше расчет мощности, излучаемой пластиной, в этом случае неприменим. [c.741]

Расчеты показывают, что если учитывать только влияние вязкости возду.та па зату.ханпе в нем звука, то расстояние, на котором амплитуда звуковой волны с частотой 100 Гп при 20° С уменьшится в е раз (т. е. до 37% от начального значения), равно 11,5 кн. Если же учитывать еще и зату.чание, обусловленное теплопроводностью возлу.ха, то вместо 115 км получим 80,6 км. Расстояние, на котором интенсивность звука в этом слу чае уменьшится в с раз, равно всего лишь 40,3 км. [c.229]

Принципы оптической голографии могут быть распространены и на ультразвуковые колебания. На рис- 38 приведена схема установки акустической голографии. Объект в виде буквы прозвучивается ультразвуковыми колебаниями. В плоскости звукового изображения перемещается сканирующий приемник, из меряющий диафрагированную звуковую волну. Поскольку звуковой приемник измеряет непосредственно амплитуду звуковой волны (в противоположность оптическим приемникам, измеряющим интенсивность), опорная волна непосредственно снимается со звукового генератора и в виде электрических сигналов пересылается в приемник. Таким образом, отдельный опорный луч не нужен. Голограмма состоит из электрического сигнала, характеризующего интенсивность интерферирующего акустического распределения в зависимости от положения. Сигнал может воспроизводиться с помощью только электронных устройств. [c.117]

Амплитуды звуковых волн выводятся на основании того, что восходяш ая составляюш ая потока волнового действия [c.404]

Ограничимся таким приближением, когда стоксова и антистоксова колшоненты не взаимодействуют между собой. Это условие хорошо выполняется при не слишком малых углах рассеяния. В этом случае, подставляя выражение (V.4.8) в уравнение (V.4.3) и пренебрегая, где возможно, членами, содержащими малый параметр Vo Ji/ o (г = О, 1, 2), получим следующую систему укороченных уравнений для медленно изменяющихся с координатой X амплитуд звуковых волн [c.142]

Б. А. Сучков производил также измерения временной автокорреляционной функции флуктуации амплитуды звуковой волны, В том случае, когда направление ветра перпендикулярно направленшо распространения звука и когда время корреляции [c.416]

В 5 мы пренебрегали нелинейным членом пЁ в уравнении для тока (5.6). В результате выражения для коэффициентов электронного поглощения и усиления получились не зависящими от амплитуды звуковой волны. На самом деле подобная зависимость экспериментально наблюдается, например, в ограничении коэффициента усиления при больших интенсивностях звука или в явлении насыщения. Величина дцпЁ, которую обычно называют токовой, а также концентрационной нелинейностью ), ответственна и за описание ряда других эффектов, связанных с нелинейными взаимодействиями волн, в том числе параметрических взаимодействий и акустоэлектрического эффекта. [c.330]

Из формул (9.24) и (9.26) мы видим, что в окрестности горизонта поворота 5 = О имеется узкая по сравнению с Ь область 15" I ( / о) . где амплитуда поля зависит от частоты. С ростом со ширина этой области сокращается пропорщ10 1ально со / , а амплитуда звуковой волны растет пропорционально со / и стремится к своему значению при со = о°, соответствующему лучевому приближению. [c.180]

Методы измерения П. з. разнообразны и зависят от вещества, в к-ром П. 3. измеряется, диапазона частот и величины коэфф. П. з. Во всех методах измерения важно выделить истинное поглощение и отделить его от других явлений, приводящих к уменьшению амплитуды звука, таких, как сферич. расхождение, дифракционные эффекты, рассеяние (см. Затухание звука), а также потери на склейках и пр. Основные группы методов измерения П. з. методы, основанные на измерении радиационного давления звука или же непосредственном измерении амплитуды звуковой волны в зависимости от расстояния (часто используется в жидкостях), метод УЗ-вого интерферометра (используется в газах при измерении на высоких частотах), метод реверберации (используется на низких частотах), оптич. метод, калориметрич. метод и импульсный метод. Из всех перечисленных методов импульсный является наиболее точным и универсальным. Он позволяет измерять поглощение с точностью до нескольких процентов. [c.263]

Теперь ясно, какова добавочная граница применимости картины сплошной среды в акустике амплитуда звуковой волны должна быть много больше броуновского движения объема среды, малого по сравнению с длиной волны звука. Таким образом, среду нельзя считать сплошной для очень слабых звуков. Новое требование появилось потому, что в акустике встречаются с исключительно малыми смещениями среды, в то время как в обычной гидродинамике сами движения среды макроскопичны. [c.43]

Недостаток этих методов получения изображения с помощью звука — двумерность изображения. Она объясняется тем, что фиксируется только интенсивность (квадрат амплитуды) звуковых волн в звуковом изображении. При этом невозможно регистрировать фазовую информацию, т. е. время прихода гребня волны от объекта относительно гребня опорной волны той же самой частоты. Главное преимущество голографии состоит в том, что она сохраняет фазовую информацию, как и информацию об интенсивности. Вся информация может быть обратно преобразована в оптическое изображение, которое в результате окажется трехмерным. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...