Требования к эталонным длинам волн

ТРЕБОВАНИЯ К ЭТАЛОННЫМ ДЛИНАМ ВОЛН [c.43]

Требования к повышению точности эталона длины (платиноиридиевый прототип метра не может дать точности воспроизведения выше 0,1 - 0,2 мкм), а также целесообразность установления естественного и неразрушимого эталона привели к принятию (1960) в качестве эталона метра длины, равной 1 650 763,73 длины волны и вакууме излучения, соответствующего переходу меж- [c.36]

В 1953 г. состоялась первая сессия Консультативного комитета по определению метра. Ее рассмотрению были предложены результаты исследований излучений Кг и d в сравнении с длиной волны красной линии естественного d, а также результаты попыток определить воспроизводимость этих длин волн в зависимости от разности хода в интерферометрах. Требования к первичной длине световой волны еще не были четко сформулированы. Достаточно было простоты линии и воспроизводимости длины ее волны с точностью не ниже 2—5- 10 , т. е. с точностью определения длины волны красной линии естественного d. Призванная рассмотреть задачу перехода на новое определение метра с научной точки зрения сессия Консультативного комитета прежде всего поставила вопрос о своевременности этого перехода, а затем уже о формулировании требований к точности воспроизведения нового эталона. В рекомендациях сессии было записано Время пришло положительно рассмотреть новое определение метра, основанное на длине световой волны, с целью одновременно придать эталону единицы длины более высокую точность воспроизведения, универсальность и неизменность , и далее Когда придет время, метр следует определить длиной волны светового излучения, распространяющегося в вакууме при относительном состоянии покоя как наблюдателя, так и излучателя. Это излучение должно быть определено двумя спектральными термами атома, спектр которого не имеет сверхтонкой структуры и термы не подвергаются никаким внешним возмущающим воздействиям . Таким образом, первая сессия Консультативного комитета фактически только сформулировала для метрологов задачи исследования спектральных линий, длина волны которых могла бы быть выбрана в качестве эталонной. Представленные на сессию комитета результаты работ по исследованию излучений изотопов Hg, d и Кг оказались недостаточными. [c.45]

Более высокие параметры, необходимые для голо-графических съемок, имеют ионные газовые лазеры на аргоне, криптоне и их смесях. Они обеспечивают большую длину когерентности, высокую по сравнению с гелий-неоновыми лазерами мощность и возможность генерирования на одной из многих длин волн выборочно или одновременно на нескольких, что имеет существенное значение для цветной голографии. Ионный лазер имеет призму, эталон, регулируемую диафрагму (рис. 22). Активным элементом служит газоразрядная трубка, в которой накачка осуществляется дуговым разрядом в ионизированном газе с высокой плотностью тока (например, ток разряда достигает 30—50 А при диаметре канала около 3 мм). Поэтому в конструкции разрядной трубки предъявляются высокие требования к катоду и устойчивости стенок трубки к действию разряда. Необходимо принудительное водяное охлаждение (например, мощность, потребляемая лазером, составляет 25 кВт и выше). [c.42]

При проведении описанных выше измерений следует соблюдать ряд предосторожностей. Ввиду того что в приведенное выше выражение входит показатель преломления, необходимо, чтобы он оставался постоянным при измерениях как стандарт-ной, так и неизвестной длин волн. Это требование можно отчасти выполнить, если интерферометр поместить в герметичную и термостатированную камеру. Однако, даже если давление и температура совершенно одинаковы при измерении обеих длин волн (например, если экспозицию эталонного и неизвестного излучения производить одновременно), при обработке результатов необходимо учитывать дисперсию показателя преломления воздуха [75]. Если эталон вакуумирован, необходимо внести поправку на дисперсию в покрытиях зеркал эталона. В случае серебряных и алюминиевых зеркал этот эффект весьма мал и имеются достаточно хорошо разработанные методы уменьшения вносимых при этом ошибок. В случае же диэлектрических покрытий необходимые поправки значительно больше. Для полного ознакомления с данным вопросом читателю следует обратиться к литературе [46]. [c.356]

Требования к повышению точности эталона длины (платиноиридиевый прототип метра не может дать точности воспроизведения выше 0,1 - 0,2 мкм), а также целесообразность установления естественного и неразрушимого эталона привели к принятию (1960) в качестве эталона метра длины, равной 1 650 763,73 длины волны в вакууме излучения, соответствующего переходу между уровнями 2p и 5(15 атома криптона-86 (криптоновый метр). Этот эталон мог воспроизводиться в отдельных метрологических лабораториях, точность его по сравнению с платиноиридиевым прототипом была на порядок выше. [c.41]

Требования к повышению точности эталона единицы длины (с помощью платино-иридиевого прототипа метра нельзя воспроизводить единицу длины с погрешностью менее 0,1—0,2 мкм), а также целесообразность установления естественного и неразрушимого эталона привели к тому, что XI Генеральная конференция по мерам и весам в 1960 г. приняла в качестве эталона единицы длины метр, выраженный в длинах световых волн оранжевой линии спектра криптона-86, соответствующей переходу между уровнями 2/010 и 5 5 этого атома. [c.74]

В период между XI Генеральной конференцией и П1 сессией Консультативного комитета по определению метра в Международном бюро мер и весов и в национальных лабораториях были повторены работы по изучению контура оранжевой линии Кг и изучены смещения длин волн в зависимости от направления наблюдения свечения в капиллярах лампы. Было установлено, что с погрешностью 1 10 , в относительной мере, длина волны линии, определяемой термами 2рю и 5ds, воспроизводилась в соответствии с требованиями, предъявляемыми к первичной эталонной длине волны при условии возбуждения спектра Кг в соответствии со специфи- [c.75]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Требования к монохроматичности света не зависят от способа деления волнового поля, определяясь только порядком интерференции. Как отмечалось выше, И. с. в низких порядках наблюдается даже в белом свете. В свете изолированных спектральных линий газоразрядных источников света можно наблюдать интерференцию в очень высоких порядках —10 , т. е. при разностях хода в десятки см. Ото ещё недавно имело большое практич, значение для создания и контроля вторичных эталонов длины, опирающихся па длину волны онредел. атомной линии в качестве первичного эталона. В 80-е гг. для этой цели исно.чьзуется излучение одночастотных лазеров, позволяющих наблюдать интерференцию при практически неограниченной разности хода. [c.167]

Значительные успехи достигнуты в развитии и применении двух спектроскопических методов эмиссионного спектрального анализа и атомной абсорбционной спектрофотометрии [60 ]. В установках для эмиссионного спектрального анализа требуемая энергия возникает в процессе электрического возбуждения атомов, обычно проводимого с помощью дуги или искры. В результате таких разрядов анализируемый материал испаряется, происходит возбуждение атомов и генерируется светойое излучение, характеризующее эти атомы. Излучение затем разлагается призмой или дифракционной решеткой на отдельные спектральные линии, располагающиеся на приемной фотопластинке (фотопленке) в порядке следования длин волн в приборах с непосредственным отсчетом линии проектируются на фотокатоды установленных соответствующим образом фотоумножителей. Поскольку соотношение между концентрацией элемента в исследуемом материале и интенсивностью спектра его излучения неизвестно, это соотношение находят эмпирически сопоставлением с калибровочной кривой, получаемой аналогичным возбуждением стандартных образцов (эталонов) с известным химическим составом. Точность спектрального анализа всецело определяется исследуемым образцом, поэтому к нему предъявляют. определенные требования [75]. [c.86]

Это новое определение метра через длину световой волны принято XI Генеральной конференцией по мерам и весам в 1960 г. с целью получения естественного и неразрушимого эталона длины, определяемого с высокой точностью, соответствующей современным требованиям метрологии. Старое определение метра, принятое I Генеральной конференцией по мерам и весам в 1889 г. и VII Генеральной конференцией в 1927 г.1, отменяется. Новое определение, основанное на длине волны светового излучения криптона в определенных условиях, позволяет повысить точность воспроизведения метра примерно в 100 раз (погрешность такого определения не превышает 10", в то время как межд5шародный прототип метра определяется с погрешностью не менее 10 ), что очень важно с точки зрения требований, предъявляемых современным точным прибо-—ростроениемл мадшшостроснием.----- [c.81]

Условия применимости полученного выше равномерного асимптотического разложения поля в окрестности каустики состоят, во-первых, в требованиях плавности и малости изменения свойств среды на расстояниях порядка длины звуковой волны, что необходимо и для применимости лучевой акустики вдали от каустики, и, во-вторых, в отсутствии других особенностей лучевой структуры в окрестности каустики, где kV t I. Так, формула (17.19) не работает в типичном для дальнего волноводного распространения звука случае сближения каустики (см. [52, 45]). Условия применимости асимптотики (17.19) рассматривались также в работе [107]. Придать им количественную форму позволяет метод эталонных интегралов. Именно, критические точки подьштегрального выражения в (17.1 ) должны быть изолированы от и а второй член асимптотического разложенияр должен быть мал по сравнению с приведенным в (17.14) и (17.19) главным членом. Соответствуюшие неравенства нетрудно выписать, используя материал 11. Так, малость второго приближения означает вьшолнение неравенств (см. (17.11 )-(17.13)) f j Ф1( 1,2)1 1Ф( 1,2)1- [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...