Время зависимость от длины волн

Для частиц малых размеров (x< O,l мкм) поглощательная способность запыленного потока % не зависит от размера частиц х. В то же время она сильно изменяется в зависимости от длины волны излучения к. Учитывая, что для частиц малых размеров фактор рассеяния пренебрежимо мал по сравнению с фактором поглощения, можем написать [c.119]

Голографические решетки не имеют ограничений на форму штрихов, присущих нарезным решеткам, и также могут изготовляться на подложках любой формы. В то же время форма линии и распределение штрихов связаны между собой и находятся в зависимости от длины волны лазера, используемого при голографировании. Это ограничивает возможности оптимизации решеток, предназначенных для рентгеновской области спектра, поскольку в настоящее время применяются лазеры видимого и ближнего УФ-диапазона. Получение штрихов о углом наклона, необходимым для концентрации энергии при скользящем падении, также связано о технологическими трудностями. [c.262]

Исследования коэффициентов ослабления и основных угловых характеристик в контролируемых условиях, сопровождавшиеся измерением микроструктурных параметров, показали их хорошее согласие с соответствующими расчетными данными [8]. В видимой области спектральный ход коэффициентов ослабления (и угловых зависимостей компонент матрицы рассеяния) полностью соответствует оптическим характеристикам крупных прозрачных частиц. В инфракрасной области спектра их зависимость от длины волны показана на рис. 4.4 и имеет более сложный характер. Эта зависимость определяется микрофизическими характеристиками ат и а также спектральным ходом т к). С увеличением среднего радиуса частиц ат максимум к Х) смещается в сторону больших значений А., а амплитуда изменения / тах( ) — —йтш( ) в инфракрасной области уменьшается. В то же время, [c.122]

Таким образом, характер зависимости к от длины волны % различен для сажистых и коксовых частиц. При этом для малых частиц изменение к% в зависимости от % связано главным образом с влиянием истинного поглощения, в то время как для больших частиц заметное влияние оказывает также рассеяние. Как видно из рис. [c.111]

В то время как спектральный коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения X, средние интегральные коэффициенты поглощения ар и являются функциями температуры. Природа температурной зависимости для интегральных коэффициентов ар и a J определяется двумя обстоятельствами особенностями спектральной зависимости для и собственно зависимостью от температуры комплексного показателя преломления частиц. Наиболее существенным является здесь влияние селективных свойств частиц, связанных со значением параметра дифракции р. [c.15]

Приведенные выше данные о радиационных свойствах пламени и загрязненных поверхностей нагрева показывают, что как пламя,, так и экраны обладают существенно селективными радиационными свойствами. Определенными селективными свойствами должен обладать и КТЭ. В то же время все имеющиеся опытные данные относятся лишь к средним интегральным значениям КТЭ. В нормативном методе [56] также используются эти значения. В этой связи дальнейшее развитие и совершенствование методов теплового расчета топок, связанное с использованием КТЭ, требует тщательного-изучения зависимости КТЭ от длины волны излучения для реаль- [c.181]

Экстремальный характер зависимости плотности потока собственного излучения от длины волны А, наиболее резко выражен для экранов в камере горения. Здесь максимум достигается при Я 2 мкм, в то время как для камеры охлаждения он располагается в более длинноволновой области спектра, при X 3,5 мкм. Относительно высокие значения плотности потока собственного излучения экранов в коротковолновой части спектра, характерные для камеры горения, объясняются более высокими значениями температуры, а также более высокой спектральной степенью черноты пленки жидкого шлака в этой области спектра. [c.225]

Когда развертка, содержащая линию лазера и эталонного источника, заканчивается, направление вращения изменяется на обратное. В результате получают ряд спектрограмм, из которых можно извлечь зависимость флуктуаций длины волны лазера от времени. Время усреднения равно длительности одной развертки. [c.430]

В зависимости от отношения к длине волны линейных размеров колебательных систем их условно можно разделить на одномерные струны, стержни, тонкие трубы, двухмерные тонкие пластины и оболочки, мембраны и трехмерные замкнутые достаточно протяженные объемы. В одномерных системах размеры по длине значительно больше поперечных размеров и в то же время сравнимы с длиной волны или больше нее. [c.93]

На фиг. 9 показана зависимость оптической плотности почернения от длины волны для двух спектрограмм, экспонированных при равной интенсивности света. Время экспонирования неокрашенной эмульсии составляло 0,01 сек., окрашенной эмульсии — 2 сек., так как десенсибилизация потребовала увеличения экспозиции в 200 раз. Можно видеть, что десенсибилизированный слой обнаруживает небольшой, но четкий пик сенсибилизации при [c.329]

Наиболее простые и согласующиеся с теорией зависимости показателя преломления от длины волны наблюдаются в атомарных парах, характеризующихся резкими линиями поглощения. В настоящее время данные по дисперсии света в парах используются для изучения структуры атомов. [c.459]

Поскольку время, которое требуется для вычисления, очень быстро растет с числом рассматриваемых дифракционных пучков, представляет интерес определение минимального числа пучков, необходимого для того, чтобы получить требуемую степень точности. Это число на практике будет широко меняться в зависимости от размера элементарной ячейки в проекции на направление пучка (т. е. от плотности точек рассматриваемой плоскости обратной решетки), от длины волны электронов и от атомных номеров присутствующих атомов. [c.228]

В настоящее время в качестве эталонов вращения плоскости поляризации используют поляриметрические пластинки из кристаллического кварца. Для кварца установлена в видимой области следующая зависимость удельного вращения ао (°/мм) от длины волны X (нм) [c.97]

Используемые в экспериментах по бистабильности и описанные выше нелинейные элементы Фабри — Перо способны выполнять большое число различных логических операций [23, 24]. Процедура получения логических операций достаточно наглядно проявляется при рассмотрении эксперимента по накачке и зондированию устройства. Сигнал накачки при сравнительно низких интенсивностях сильно взаимодействует с нелинейной средой, в то время как высоко интенсивный зондирующий сигнал, сравнительно слабо взаимодействующий со средой, настроен на область максимума пропускания. Сдвиг этого пика пропускания, вызванный накачкой входным пучком, изменяет пропускание зондирующего луча и в зависимости от начальной степени отстройки зондирующего пучка относительно максимума пропускания (рис. 2.5) может приводить к выполнению таких логических функций, как ИЛИ-НЕ, И-НЕ, ИСКЛЮЧАЮЩЕЕ ИЛИ, ИЛИ, И. Например, когда зондирующий луч изначально (т. е. в отсутствие входного сигнала) смещен вправо от максимума пропускания, реализуется функция ИЛИ-НЕ, потому что уровень входного сигнала 1 или 2 смещает максимум в сторону от длины волны зондирования. Коэффициент пропускания зондирующего пучка определяет выходной сигнал, поэтому он будет низким в обоих случаях. [c.59]

В дистанционном зондировании крайне важным является вопрос об отношении сигнала к шуму. Шум в этом контексте можно рассматривать как ложные сигналы, которые снижают точность данного измерения или даже полностью перекрывают истинный сигнал. Шум в общем случае может иметь оптическую или тепловую природу. В лазерном дистанционном зондировании важными являются четыре типа щума (табл. 6.3), первые три — это разные формы дробового шума. При работе в дневное время солнечная радиация, рассеянная атмосферой или земной поверхностью, часто может превышать все другие формы шума. Спектральный поток солнечной радиации по наблюдениям из космоса и с земной поверхности можно определить из рис. 1.1 или таблиц [269]. Зависимость спектральной яркости безоблачного неба от длины волны показана на рис. 6.7, Необходимо также иметь в виду, что в случае комбинационного рассеяния или флюоресценции к фоновому излучению можно отнести и рассеянное лазерное излучение, если отсутствует соответствующее спектральное подавление. [c.254]

В настоящее время нам известно, что зависимость между показателем преломления и дисперсией может быть весьма сложной, причем возрастание дисперсии не всегда идет рука об руку с увеличением преломления, хотя обычно подобный параллелизм наблюдается. Даже общий ход дисперсии — увеличение показателя преломления при уменьшении длины волны — не всегда имеет место. Леру (1862 г.), наблюдая преломление в призме, наполненной парами йода, обнаружил, что синие лучи преломляются меньше, чем красные (другие лучи поглощаются йодом и от наблюдения ускользают). Эту особенность Леру назвал аномальной дисперсией — название, удержавшееся и до нашего времени. Аномальный ход дисперсии наблюдается и в жидкостях исследуя спектр при помощи призмы, наполненной раствором фуксина, обнаружим, что фиолетовые лучи отклоняются меньше, чем красные. [c.541]

Отсюда следует, что по изменению сопротивления АД можно определить деформацию е . По сравнению с емкостными датчиками, используемыми в мерном стержне Девиса, датчики сопротивления имеют преимущество, а именно с их помощью возможно непосредственное измерение деформации и отпадает необходимость в дифференцировании кривой и ( . Однако датчики сопротивления обладают следующими недостатками конечная длина датчика ограничивает его разрешающую способность при быстро изменяющихся деформациях датчик сопротивления измеряет деформацию на поверхности стержня. В последнее время при исследовании процесса распространения волн напряжений широко используются датчики, основанные на пьезоэлектрическом эффекте. В зависимости от конструкции пьезодатчиков можно получить высокие частоты собственных колебаний (до 60 кГц), что находится в соответствии с указанными требованиями. Датчик содержит чувствительный элемент (цилиндрический или кольцевой) из поляризованной пьезокерамики, инерционный груз и контактное устройство, соединяющее пьезоэлемент с регистрирующей аппаратурой. Пьезоэлемент датчика, как правило, изготовляется из титаната бария. Недостатком таких датчиков является непостоянство чувствительности, что требует тарировки каждого датчика отдельно. Как и датчик сопротивления, пьезодатчик измеряет среднее напряжение на площадке контакта, поэтому при проведении эксперимента, в котором спектр волн напряжений содержит компоненты высокой частоты, должна быть обеспечена высокая точность его выполнения. В отличие от датчиков сопротивления, которые позволяют производить измерения в одном направлении, датчики с титанатом бария одинаково чувствительны к напряжениям в направлении длины и радиальном направлении. [c.26]

Сделанный вывод можно распространить и на тот случай, когда сила Р, приложенная к концу стержня, меняется во времени по произвольному закону. Заменяя плавную кривую ступенчатой, мы сведем задачу к рассмотрению последовательности волн, посылаемых вдоль стержня кратковременными нагрузками постоянной интенсивности, т. е. к уже рассмотренному случаю. Переходя к пределу, получим перемещающееся вдоль стержня распределение напряжений по длине, в точности повторяющее закон изменения силы P t) со временем. Если в некотором сечении с координатой х поставить тензометр, т. е. прибор, измеряющий деформацию, по закону Гука можно определить пропорциональные деформации напряжения а. Зависимость напряжения от времени в любом сечении будет повторять зависимость от времени напряжения, приложенного на конце, со сдвигом на время xJ . [c.73]

Огромное разнообразие задач, решаемых с помощью фотоэлементов, вызвало к жизни чрезвычайно большое разнообразие типов фотоэлементов с различными техническими характеристиками. Выбор оптимального типа фотоэлементов для решения каждой конкретной задачи основывается на знании этих характеристик. Для фотоэлементов с внешним фотоэффектом (вакуумных фотоэле-.. ментов) необходимо знание следующих характеристик рабочая область спектра относительная характеристика спектральной чувствительности (она строится как зависимость от длины волны падающего света безразмерной величины отношения спектральной чувствительности при монохроматическом освещении к чувствительности в максимуме этой характеристики) интегральная чувствительность (она определяется при освещении фотоэлемента стандартным источником света) величина квантового выхода (процентное отношение числа эмиттированных фотоэлектронов к числу падающих на фотокатод фотонов) инерционность (для вакуумных фотоэлементов она определяется обычно через время пролета электронов от фотокатода к аноду). Важным параметром служит также темновой ток фотоэлемента, который складывается из термоэмиссии фотокатода при комнатной температуре и тока утечки. [c.650]

На рис. 5-15 для ступенчатого профиля температуры показано, как изменяется в зависимости от длины волны к спектральная интенсивиость падающего излучения 1% (0) при различных значениях температуры центрального изотермического ядра Та и температуры пристенного участка слоя Т Видно, что в области значений длины волны = 4,2. . . 4,4 мкм изменение температуры пристенного газового слоя при Гц = onst существенно влияет на величину /х (0), в то время как на крыльях полосы при значениях X > 4,6 мкм это влияние является крайне слабым. Наоборот, изменение температуры Гц в центре слоя при = onst очень слабо влияет на величину [c.200]

Как уже ука.чывало( ь, закон Стефана —Больцмана и закон смещения Вина являются обобщением экспериментов по исследованию зависимости светимости черного тела от длины волны и температуры. В то же время они вполне согласуются с охарактеризованной выше термодинамической теорией равновесного теплового излучения. Для уяснения этого получим законы черного тела из термодинамической формулы Вина (8.6). [c.410]

Было предложено несколько способов получения довольно больших поверхностей, покрытых мелкими, одинаково ориентированными кристалликами герапатнта и представляющих, таким образом, поляризационное приспособление с большой площадью. Листы целлулоида, обработанные по такому методу, были выпущены в продажу в 1935 г. под названием поляроидов. В настоящее время существует несколько разновидностей дихроичных пластин, изготовленных по типу поляроидов, с использованием как герапатита, так и других соединений, а также в виде больших (с линейным размером до 60 мм) кристаллических пластинок герапатита и т. д. Недостатком дихроичных пластин является меньшая по сравнению с призмами из исландского шпата прозрачность и некоторая ее селективность, т. е. зависимость поглощения от длины волны, так что современные поляроиды пропускают фиолетовую, а также красную области спектра поляризованными лишь частично. Эти недостатки, однако, для многих практических целей искупаются возможностью пользоваться в качестве поляроида дешевым поляризационным приспособлением не только с апертурой, близкой к 180°, но и с очень большой поверхностью (в несколько квадратных дециметров). Одно из применений поляроиды нашли в автодорожном деле для защиты шофера от слепящего действия фар встречных машин (см. упражнение 150). [c.388]

Одним из блестящих достижений советских ученых в этой области явилось осуществление в 1939 г. Н. Ф. Алексеевым и Д. Е. Маляровым много-резонаторного кольцевого магнетрона (рис. 60). Используя подобные приборы, они смогли получить небывалые до того мощности. Так, например, с помощью четырехконтурных магнетронов в режиме непрерывных колебаний они на волне 9 см имели колебательные мощности до 300 ет, а на волнах длиной 5,5 и 2,6 см — 20 и 2 в г соответственно. Если эти результаты рассматривать с точки зрения возможности осуществления колебаний в импульсном режиме, то приведенные значения мощностей должны быть увеличены примерно в 1000 раз, т. е. такие магнетроны (при соответствующих катодах) в радиолокационных установках должны были бы давать импульсные мощности в несколько десятков или сотен киловатт в зависимости от диапазона волн. Ничего подобного в то время за границей не было. [c.342]

При этом сечение либо проходит через широкий максимум, либо осциллирует. Однако поскольку теплопроводность определяется широкой областью частот, то не следует ожидать, что осцилляции в зависимости сечения от частоты с необходимостью будут говорить о колебаниях теплопроводности. Шварц и Уолкер [209] аппроксимировали результаты Андерсона для случая осциллирующего сечения с помощью подходящих аналитических выражений и подставили соответствующие времена релаксации в интеграл для теплопроводности [выражение (4.96)]. Вычисленная теплопроводность менялась с температурой, причем характер зависимости соответствовал предположению о плавном переходе между рэлеевским и геометрическим рассеянием. Главные особенности вычисленных кривых теплопроводности хорощо воспроизводятся даже при еще более грубом предположении, что рэ-леевское рассеяние происходит при длинах волн, больших 2пО, где О — диаметр дефекта, и что при коротких длинах волн сечение не зависит от длины волны и равно постоянной, соответствующей рэлеев-скому рассеянию для длины волны 2пВ. [c.115]

При рассмотрении процесса полного отпуска автотормозов в поездах была подчеркнута необходимость выдержки ручки крана машиниста в I положении для создания требуемой скорости отпускной волны, более энергичного приведения в отпускное положение магистральных органов воздухораспределителей и ускорения зарядки рабочих объемов автотормозов. Однако следует помнить, что процесс полного отпуска и зарядки автотормозов в поезде не заканчивается за время выдержки ручки крана машиниста в I положении, а продолжается и заканчивается при поездном положении, причем у вагонов в головной части поезда этот процесс протекает быстрее, чем в хвостовой. Поэтому, если поезд был остановлен автотормозами, приводить его в движение разрешается только после их полного отпуска, на что требуется в зависимости от длины грузового поезда и типа воздухораспределителей время, указанное в табл. 15. Если это время не будет выдержано, то при трогании поезда с места с неотпущенными автотормозами в его хвостовой части возникают продольно-динамические усилия (кривая А — Б, рис. 25). Эти усилия приводят к разрывам рам и упряжи вагонов. Кроме того, при взятии такого поезда с места потребуется увеличенная сила тяги локомотива на преодоление сопротивления движению затормол<енных вагонов, что приведет к затрате дополнительного топлива или электроэнергии и к возможному образованию ползунов на поверхности катания колес у заторможенных вагонов. В целях предупреждения таких последствий Инструкцией по эксплуатации тормозов подвижного состава железных дорог № ЦТ, [c.126]

Гетерохромная фотометрия. Задача гетерохромной фотометрии состоит в определении относительной яркости спектральпых линий, значительно различающихся по длине волны (>. — X" > > 25 А), когда необходим учет зависимости параметров фотографической эмульсии и параметров спектрографа от длины волны. В настоящее время в практике гетерохромной фотометрии наиболее широкое распространение получил метод, в котором используется вспомогательный эталонный источник излучения с известной зависи.мостью яркости от длины волны или частоты. Для опреде.ления относительной яркости спектральных линий исследуемого источника достаточно знать зависимость яркости эталонного источника от длины волны лишь в относительных единицах, что значительно упрощает технику измерения. [c.348]

Спектральные линии испускания регистрируются спектральными приборами как зависимость интенсивности (она прямо пропорциональна числу испущенных квантов) от длины волны или волнового числа (рис. 1,16, а). Последовательность спектральных линий, образующихся при различных однофотонных переходах молекул из возбужденных состояний в нижележащие и расположенных по длинам волн или волновым числам, называется спектром испускания (или эмиссионным спектром). Для перевода молекул в возбужденные состояния необходимы либо высокая температура, либо условия газового разряда, когда имеется много свободных электронов и ионов с большой энергией, либо электромагнитное излучение, либо экзотермическая химическая реакция. В последних двух случаях спектры спз скания называются спектрами люмииесценцни (иногда фотолюминесценций) и хемилюминесценции. Спектры люминесценции подразделяются в зависимости от времени жизни молекул в возбужденном состоянии на спектры фосфоресценции (времена жизни более чем 10-3—10 2 с) и спектры флуоресценции (времена л изни 10 — 10 с). Далее на рис. 1.29 приведен электронно-колебательновращательный спектр испускания молекулы ВО в условиях газового разряда, а на рис. 1.34 схема образования спектра флуоресценции. [c.45]

Взаимодействие электромагнитной волны с веществом зависит от ее состояния поляризации. Например, если мы найдей вещество, в котором заряженные частицы могут свободно смещаться в направлении оси X и неподвижны в направлении у, то в таком веществе компонента Е падающей волны будет совершать работу над заряженной частицей, а компонента Е работу не совершит. Энергия электромагнитного излучения, связанная с Е , уменьшится (часть ее превратится в кинетическую энергию заряженных частиц и, в конечном счете, из-за столкновений между частицами — в тепло), в то время как амплитуда Еу от прохождения волны через вещество не изменится. Существуют вещества,. которые могут менять разность фаз компонент Е и Еу (но не вызывают заметного затухания этих компонент). В результате таких асимметричных (относительно Е - и -компонент) взаимодействий состояние поляризации электромагнитного излучения изменяется. Этот факт имеет много важных последствий. Зная, как вещество взаимодействует с излучением, мы можем определить состояние поляризации излучения, и, наоборот, наблюдая, как вещество меняет состояние поляризации, мы получаем возможность судить о его свойствах. Например, направление магнитного поля в нашем спиральном плече Галактики стало известно благодаря изучению зависимости поляризации радиоволн внегалактических источников от направления на источники и от длины волны излучения ). [c.352]

Естественное затухание свечения изолированных атомов и соответствующее ему уширение спектральных линий на опыте исследовалось В. Вином в 1919—1927 гг. В его опытах каналовые лучщ состоявшие из светящихся атомов, проходили через узкое отверстие (0,1 х 3 мм ) в пространство, где с помощью мощных насосов поддерживался высокий вакуум (< 0,001 мм рт. ст.). В этом пространстве атомы двигались без столкновений, но их свечение постепенно затухало по мере удаления от входного отверстия. По затуханию свечения можно было оценить время естественного затухания. Для этого надо было знать среднюю скорость движения атомов каналовых лучей. Она измерялась по допплеровскому смещению спектральных линий при наблюдении вдоль направления каналовых лучей и оказалась порядка 5-10 см/с (для атомов водорода). Из своих опытов Вин нашел для времени затухания X около 10 с. Эта величина несколько менялась от одного вещества к другому и от одной спектральной линии к другой. Полученные результаты совпадали с предсказаниями теории, но только по порядку величины, а простая зависимость (89.4) времени затухания от длины волны (т Х ) не подтвердилась. Впрочем, полного количественного согласия и нельзя была.ожидать от простой классической теории, основанной на модели гармонического осциллятора. [c.547]

Предположим теперь, что образец представляет собой смесь двух флуорофоров (Л и 5), времена затухания флуоресценции которых тд и тв не заь висят от длины волны испускания (рис. 4Л). Для того чтобы при измерениях методом ФЧРФ спектры А и Рне налагались, фазовые углы (ф и ф ) или времена затухания должны быть различными. Предположим, что а " д. Зависимость флуоресценции от времепи определяется выражением [c.108]

Большинство лидарных измерений, основанных на комбинационном рассеянии, производятся только в ночное время из-за сильной засветки в дневное время. Одним из путей, помогающих избежать помехи этого рода, является работа в интервале длин волн между 230 и 300 нм. Стратосферный озон поглощает приходящее солнечное излучение в этом спектральном интервале и, следовательно, определяет область спектра, нечувствительную к солнечной засветке. К сожалению, работа в этом спектральном интервале не всегда оправданна, так как поглощение излучения озоном, обусловливающее нечувствительность к солнечной засветке, вызывает также ослабление выходного лазерного импульса и комбинационного рассеяния в обратном направлении. Указанная проблема еще больше усугубляется сильной зависимостью поглощения молекулами озона от длины волны (полосы Хартли). В работах [328, 329] сделана попытка использовать для дистанционного определения содержания водяного пара в атмосфере и температуры атмосферы многочастотные лидарные измерения по спектру комбинационного рассеяния в интервале длин волн, нечувствительном к солнечной засветке. Автор работы [328] применил четырехчастотный неодимовый лазер на иттрий-алюминиевом гранате, а в работе [329] дано сравнение результатов, полученных с помощью четырехчастотного ИАГ-неодимового лазера, двухчастотного лазера на красителях и двух эксимерных лазеров. Сделан вывод, что удобные перестраиваемые лазеры на красителях позволяют оптимизировать отношение сигнал/шум. К сожалению, нечувствительный к солнечной засветке спектральный интервал является самым опасным для зрения (см. разд. 5.9), и это, возможно, ограничит его использование при дистанционном лазерном зондировании. [c.367]

Смотреть страницы где упоминается термин Время зависимость от длины волн : [c.422] [c.232] [c.298] [c.129] [c.256] [c.309] [c.132] [c.237] [c.240] [c.247] [c.370] [c.374] [c.375] [c.178] [c.586] [c.56] [c.258] [c.327] [c.564] [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...