332 — Длина волны 48 Скорость

Расстояние, на которое перемещается волна за один период колебаний, называют длиной волны. Скорость распространения волны связана с длиной волны, периодом колебаний и частотой следующим соотношением [c.111]

Когда ВКР-лазер накачивается цугом импульсов, каждый стоксов импульс после обхода резонатора должен быть достаточно точно синхронизован с одним из следующих импульсов накачки. Однако добиться такой синхронизации относительно легко. Из множества длин волн, лежащих в широкой полосе ВКР-усиления, в лазере может генерироваться излучение на некоторой длине волны, удовлетворяющей требованию синхронности накачки. Кроме того, длину волны генерации можно подстраивать простым изменением длины резонатора. Этот метод можно считать основанным на временной дисперсии [34], чтобы отличить его от призменной подстройки (см. рис. 8.4), основанной на пространственной дисперсии в призме. Метод временной дисперсии весьма эффективен при перестройке импульсных волоконных ВКР-лазеров в широком диапазоне длин волн. Скорость перестройки можно получить следующим образом. Если длина резонатора меняется на AL, временная задержка А/ должна компенсироваться таким изменением длины волны А , чтобы выполнялось [c.227]

Вероятность спонтанного перехода пропорциональна вероятности индуцированного перехода. Коэффициент пропорциональности равен произведению плотности мод в единице частотного интервала на энергию перехода. Таким образом, хотя скорость индуцированных переходов не зависит от длины волны, скорость спонтанных переходов в более коротковолновой области возрастает. [c.229]

Имеются и другие короткие волны, которые проявляются тогда, когда берега будут наклонными эти волны мы можем отличать названием краевых волн , так как их амплитуда уменьшается по экспоненциальному закону при увеличении расстояния от берега. Действительно, если амплитуда на краях будет лежать в пределах, допускаемых нашим приближением, то она становится мало заметной на расстоянии, проекция которого на откос превышает длину волны. Скорость волны здесь будет меньше скорости волн той же длины на глубокой воде. Поэтому нет оснований считать этот тип волн очень важным. [c.557]

Найти скорость распространения капиллярно-гравитационных воли па поверхности раздела двух бесконечно глубоких жидкостей разных плотностей р и р. Определить, для какой длины волны скорость распространения наименьшая, и найти значение этой минимальной скорости. [c.489]

Изменяя скорость электронов, можно изменять и длину волны. Скорость электронов можно изменять, если пропускать их через электрическое поле высокой напряженности тогда [c.72]

С учетом соотношения между длиной волны, скоростью звука и частотой как для. модели, так и для объекта в натуре формулу (3-18) можно записать [c.62]

Период волны т — промежуток времени, в течение которого гребень волны перемещается по горизонтальному направлению на расстояние длины волны. Скорость распространения волны с —скорость переме- [c.514]

Звуковые измерения и анализ 3. Объектами акустич. измерений служат сила 3. (или звуковое давление), частота, длина волны, скорость распространения [c.249]

Несколько моментов делают истинную картину более сложной, чем вышеописанная. Некоторые из них являются следствием на первый взгляд удивительного результата, приведенного в гл. 3 для волн, фазовая скорость которых (скорость распространения любой заданной фазы синусоидальной волны, например гребня) уменьшается с уменьшением длины волны, скорость распространения энергии оказывается меньше фазовой скорости. При равновесном распространении прыжка все образовавшиеся волны имеют на самом прыжке одну и ту же фазу следовательно, их фазовые скорости равны скорости прыжка. Стало быть, они имеют фазовую скорость V — щ относительно жидкости за прыжком, и эта величина, будучи, как показывает рис. 47, меньше, чем скорость длинных волн С1, определяет длину генерируемых волн это волны такой длины, что каждый гребень может оставаться на постоянном расстоянии за прыжком. Их энергия, однако, распространяется более медленно и, таким образом, утекает назад относительно прыжка, а амплитуда этих волн должна подстраиваться так, чтобы эта скорость убыли энергии имела требуемое значение (236). [c.224]

Когда же Л > Я (волны в мелкой воде или длинные волны), скорость распространения волны не должна зависеть от Л, поскольку движение всех частиц в тонком слое жидкости практически одинаково. В этом случае в (5.41) /2 (Я/Л) = С2(Я/Л) / и [c.100]

Приводимая таблица содержит несколько соответствующих друг другу значений длины волны, скорости и частоты вблизи критической точки [c.335]

Физическая природа найденных мод совершенно ясна и схематически проиллюстрирована на фиг. 19, а. Нормальным модам колебаний соответствует распространение вдоль линейной цепочки волн сжатия. Следует ожидать, что при больших длинах волн скорость распространения нормальных колебаний постоянна и равна скорости распространения продольных звуковых колебаний по цепочке. Мы полагаем, следовательно, что в этом случае частота пропорциональна волновому числу к. Однако число нормальных мод ограничено тем, что волновое число должно лежать в зоне Бриллюэна, и поэтому существует лишь конечное число нормаль- [c.64]

Заметим, что выражения (6.15), (6.16) можно получить и более простым способом, если сразу считать пластинки бесконечно тонкими [1]. В другом предельном случае, при малых длинах волн, скорости обеих мод, низшей симметричной и низшей антисимметричной, стремятся к скорости рэлеевской волны Сд. Физически это вполне очевидно. Графики зависимости скоростей и Сд двух указанных низших мод от величины уЬ изображены на рис. 8.7. Видно, что при малых уЬ или при низких часто- рис, 8.7. Дисперсионные кривые для двух тах скорость изгибной моды низших лэмбовских мод в пластинках. [c.211]

Капиллярные волны. При анализе зависимости скорости от волнового числа, изображенной на рис. 6.4, возникает вопрос до какой величины падает скорость с при увеличении волнового числа к (или уменьшении длины волны). Опыт показывает, что с уменьшением длины волны скорость достигает минимума, а затем начинает возрастать. Это связано с тем, что при малом радиусе К кривизны поверхности К X) начинают [c.127]

V (и к является ф-цией магнитного поля и длины с. в. А. = 2п к. При больших длинах волн скорость С. в. мала, она оказывается значительна меньше, чем скорость распространения упругих волн (см. Скорость звука) , с уменьшением длины волны скорость С. в. увеличивается и при определённых условиях может превысить скорость звука. [c.332]

Существует по меньшей мере два типа поверхностных волн, обладающих повышенной скоростью распространения и проявляющихся иногда при интерференции, с которой необходимо бороться (п. 2). Наконец, в стержне, диаметр которого намного меньше, чем длина волны, скорость распространения продольных [c.259]

Тепловое излучение как процесс распространения электромагнитных волн характеризуется длиной волны X и частотой колебаний v = /X, где с — скорость света (в вакууме с = 3-10 м/с). [c.90]

Еще в 1925 г. де Бройль по аналогии предположил, что любой частице с массой т и скоростью v должна соответствовать длина волны, выражающаяся соотношением [c.75]

Длина волны электронных лучей (X) зависит от скорости движения электронов [c.38]

В поле напряженностью 50000 В электронам сообщается скорость 124000 км/с, что соответствует длине волны, равной сотым долям ангстрема. Разрешающая способность современного электронного микроскопа порядка [c.38]

До сих пор не говорилось о том, каким образом может быть измерена скорость звука. Выше мы обращали внимание на отклонение свойств газа от идеального состояния и отмечали, что скорость Со относится к безграничному пространству. На практике, особенно в области низких температур, скорость звука измеряется в относительно небольшой колбе, которая должна иметь постоянную температуру. В настоящее время наиболее точные измерения скорости звука осуществляются при помощи акустического интерферометра с цилиндрическим резонатором. Акустические волны возбуждаются в трубе излучателем, расположенным на ее конце длина волны находится измерением перемещения отражателя между соседними резонансными максимумами. Положение стоячих волн определяется по импедансу излучателя. В этом состоит одна из трудностей акустической термометрии по сравнению с газовой. В газовой термометрии измеряемые величины, объем и давление, являются величинами статическими, хотя и существуют проблемы, связанные с сорбцией, о которой говорилось выше. В акустической термометрии измеряемые величины носят динамический характер — это акустический импеданс излучателя, например, при 5 кГц, вязкость и теплообмен со стенками трубы. Все это оказывается источником специфических трудностей при измерении, и для правильной интерпретации результатов измерения необходимо полное понимание физической сущности процессов распространения акустических волн. [c.101]

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Лучистая энергия возникает за счет энергии других видов в результате сложных молекулярных и внутриатомных процессов. Природа всех лучей одинакова. Они представляют собой распространяющиеся в пространстве электромагнитные волны. Источником теплового излучения является внутренняя энергия нагретого тела. Количество лучистой энергии в основном зависит от физических свойств и температуры излучающего тела. Электромагнитные волны различаются между собой или длиной волны, или числом колебаний в секунду. Если обозначить длину волны через X, а число колебаний через N, то для лучей всех видов скорость w в абсолютном вакууме буд т равна w к-N = 300 000 км сек. [c.458]

Можно показать [63], что соотношение (5. 3. 41), представляет собой линеаризованные фазовые скорости возмущений типа длинных волн, распространяющихся в газожидкостной смеси в режиме расслоенного течения. [c.202]

Таким образом, в отсутствие электрического поля режим равномерного всплывания пузырей неустойчив, при этом наиболее быстро будут возрастать амплитуды коротковолновых колебаний. Электрическое поле, направленное вдоль движения газовых пузырей, способствует стабилизации барботажных процессов. С ростом электрического поля а )> 0) скорость возрастания амплитуд малых возмущений становится ограниченной для любых длин волн. При дальнейшем увеличении напряженности электрического поля Е > р), если режим равномерного всплывания пузырей реализуется, то он будет устойчивым относительно малых возмущений. Если электрическое поле направлено под углом к вертикали, режим равномерного всплывания пузырьков неустойчив. [c.236]

Частица мала по сравнению с наименьшей длиной волны турбулентности движением частицы, вызванным поперечным градиентом скорости, можно пренебречь. [c.47]

Величины о и Но называются амплитудами волн v — ее частотой % = с/ — длина волны (где с — скорость света). Если частота v и длина волны % постоянны и не зависят от времени t, волна монохроматична. Реальные колебания и волны не являются идеально монохроматическими. [c.117]

Итак, показатель преломления среды определяется через оптическую поляризуемость атома (поляризуемость, обусловленную полем световой волны), и, таким образом, задача дисперсии — нахождение зависимости п от X — сводится к нахождению вида зависимости оптической поляризуемости от длины волны (или от частоты, так как ы = 2пс/1, где с— скорость света). Поскольку поляризуемость связана со смещением электрона г из положения равновесия, задача дисперсии сводится к нахождению г из уравнения движения электрона. [c.270]

Если фазовые скорости распространения левой и правой волн и и р выразить через соответствующие коэффициенты преломления м., и /г р (и,,,, = /fi p и Ул = с/п ) и принять во внимание, что со/с —2п/сТ = 2л/Яо, где — длина волны в вакууме, то имеем [c.297]

Особые свойства лазерного излучения — высокая спектральная чистота и пространственная когерентность — позволяют, сильно увеличивая давление света, найти ему разные применения. Это стало возможным благодаря фокусировке лазерного луча в пятно с радиусом, равным одной длине волны. Оказалось, что силы давления, вызываемые сфокусированным лазерным светом, достаточно велики для перемещения маленьких частиц в различных средах. Используя сфокусированный лазерный пучок, удается сообщить как крошечным микроскопическим частицам, так и отдельным атомам и молекулам ускорения, в миллионы раз превосходящие ускорение свободного падения. Подобное увеличение давления света в луче лазера может найти весьма широкие применения в разных областях науки и практики. Так, например, используя такое высокое давление, в принципе возможно производить разделение изотопов, разделение частиц в жидкости, ускорение до больших скоростей электрически нейтральных частиц, проведение анализа атомных пучков и т. д. [c.353]

Длина волны. Скорость рас-аространевия волны. Скорость распространения колебаний о в пространстве называется скоростью волны. Расстояние между ближайшими друг к другу точками, колеблюпхимися в одинаковых фазах (рис. 221), называется длиной волны. Свяаь между длиной волны X, скоростью волны [c.222]

Уравнение типа (4.51) или (4.52) является волновым уравнением, оно описывает волну, распространяющуЕося в жидкости вдоль канала с не зависящей от длины волны скоростью с, равной квадратному корню из коэффициента при производной d lldx . [c.323]

Длины дебройлевских волн электрона, движущегося в потенциальной яме, могут принимать лишь определенные значения, обратно пропорциональные ряду целых чисел п дискретные ) значения длин волн). Скорость электрона в потенциальной яме по формуле де Бройля (VI. 1.1.3°) [c.426]

Скорость с распространения В. на п. ж. зависит от длины волны Я. При возрастании длины волны скорость распространения гравитацирн-но-капиллярных волн сначала убывает до нек-рого мин. значения Сх= [c.89]

Численные значения силовой постоянной и характеристические частоты свяли для ряда широко известных связей представлены в табл. 5 [22]. Силовая постоянная является непосредственной мерой величины силы связи. Следует заметить, что силовые постоянные для ординарных, двойных и тройных связей углерод — углерод очень близки к отношению 1 2 3. Вследствие весьма высоких численных значений частот молекулярных колебаний характеристические частоты связи, представленные в табл. 5, выражены через волновое число (ш), определяемого как частота (v), деленная на скорость света, или как величина, обратная длине волны [c.125]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

На рис. 3.11 показан график зависимости ктп1коо и атп/аоо от Хтп Ькоо. При Хтп/Ькоо- -1 — коэффициент поглощения резко возрастает, а волновое число убывает это означает увеличение длины волны и скорости. В этой точке мода тп перестает распространяться. Частота, при которой наблюдается подобный эффект, определяется уравнением [c.109]

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...