Измерение длины волны теория

В нашей книге мы не затронем ни первой, ни третьей из названных работ, так как, во-первых, здесь мы занимаемся только вопросами оптики неподвижных сред, и, во-вторых, после Майкельсона более точные измерения длин волн были выполнены другими методами (см. 7.7). Метод Майкельсона, касающийся анализа спектральных линий, также был заменен позднее более прямыми методами, но вследствие его значительного теоретического интереса и вследствие его связи с теорией частичной когерентности мы позже рассмотрим его подробно (см. п. 7.5.8). [c.280]

Представление об И. з. используют в теории дифракции звука, выражая дифрагированное поле в виде суперпозиции полей от вторичных источников. И. 3. применяют для измерения длины волны звука (а следовательно, и скорости звука) при помощи звуковых интерферометров. И. з. имеет место также и для сдвиговых волн в твёрдом теле, однако в этом случае интерферируют только волны с одинаковой поляризацией (одинаковым направлением смещения частиц). [c.151]

В случае плотного множества частиц в соответствии с теорией Ми при 2а < Лт (средняя длина волны излучения) поглощательная способность не зависит от а. Согласно результатам измерений [8071, поглощательная способность может отличаться от расчетной величины на 30 А, а в некоторых случаях в 2—3 раза. [c.252]

Из теории Мотта следует, что максимум на кривых изменения удельного электросопротивления при старении связан с образованием скоплений критического размера, равных длине волны электронов проводимости, поскольку скопления вызывают сильное их рассеяние. Измерение зон в сплаве А1 + 5,3% Zn при максимуме удельного электросопротивления дало среднее значе- [c.225]

Отражающая способность МИС на плоских подложках измерялась в спектральном диапазоне 0,6—200 А при заданном угле скольжения как функция длины волны или при заданной длине волны как функция угла скольжения. Причем имеются два типа измерений — абсолютного коэффициента отражения и интегрального коэффициента отражения. В рентгеновском диапазоне абсолютные измерения коэффициента отражения можно проводить как на синхротронных [29, 66, 67 ], так и на лабораторных источниках [26, 29, 33, 39, 49—52, 60, 62]. В мягком рентгеновском диапазоне интегральный коэффициент отражения, как правило, измеряют на лабораторных источниках [24, 52, 62, 69—73]. В вакуумном ультрафиолетовом диапазоне абсолютные измерения проводят как на лабораторных [74], так и на синхротронных источниках [69, 71, 75, 76] Целью измерений отражающей способности, как правило, было сравнение теории с экспериментом. [c.441]

Замена излучения конечного участка спектра на монохроматическое и определение эффективной длины волны неприемлемы при проведении абсолютных энергетических расчетов. Введение с соответствующим упрощением ее вычисления допустимо только при относительных расчетах, связанных с определением отнощений световых потоков или относительного изменения светового потока при изменении условий измерения. Теория эффективной длины волны детально разработана применительно к точной (в пределах возможности человеческого глаза) визуальной пирометрии сравнения. [c.335]

Этот метод (метод Орнштейна) позволяет определить температуры пламени по результатам измерения отношения интегральных интенсивностей двух спектральных линий, принадлежащих одному и тому же излучающему элементу. Согласно квантовой теории излучения, отношение интенсивностей Ех и двух спектральных линий, соответствующих длинам волн и 2, определяется выражением [c.420]

Поляризационная неустойчивость наблюдалась в эксперименте [34], где 80-пикосекундные импульсы на длине волны 532 нм проходили через световод длиной 53 см (измеренная собственная длина биений Lg 50 см). Входные импульсы были циркулярно поляризованы и проходили через циркулярный анализатор, расположенный на выходе световода анализатор пропускал излучение, поляризованное по кругу в противоположном направлении. Когда пиковая мощность превыщала критическую величину, форма выходных импульсов значительно изменялась. Измеренные критическая мощность и форма выходных импульсов находились в согласии с теорией, основанной на уравнениях (7.1.28) и (7.1.29). [c.188]

Для создания лазеров потребовались новые, ранее не применявшиеся материалы, системы охлаждения и электропитания, принципиально новые оптические устройства для измерения параметров излучения. Лазерная техника стимулировала разработку новых радиоэлектронных устройств и методов измерений импульсных сигналов наносекундной длительности. Требовалась разработка высокочувствительных быстродействующих фотодетекторов как в видимом, так и в инфракрасном диапазонах длин волн. Высокие потенциальные точности измерения координат цели, свойственные лазерным локаторам, определили необходимость создания сверхточных оптико-механических узлов для наведения лазерного излучения. Одновременно с развитием элементной базы совершенствовались и отрабатывались схемные решения лазерных локаторов, проверялись на практике основные положения теории. [c.6]

Поскольку в некоторых задачах нелинейного распространения упругих волн необходимы абсолютные измерения и сравнение с теорией, геометрия звукового поля имеет существенное значение. Большинство измерений обычно проводится в ближнем поле излучателя, где волну еще можно считать плоской. Поскольку ближнее поле чрезвычайно неоднородно, такие измерения возможны только тогда, когда размеры приемника существенно больше неоднородностей поля и, следовательно, приемник усредняет эти неоднородности. С приемниками, размеры которых меньше или порядка длины волны, измерения обычно проводятся в дальнем поле [24], где уже начинает сказываться расходимость, что обычно учитывается при сравнении теории с экспериментом. [c.154]

Теория диффракции длинных волн в двух измерениях вб5 [c.664]

Длину волны А,в в резонаторе без образца можно найти измерением, перемещая поршень из одного резонансного положения в другое можно также воспользоваться рмулой (5-31), справедливой при малых потерях и [а = 1. Длины 1 и находят измерением длин при резонансах (5-61). Поэтому в уравнениях (5-63) правые части известны и можно найти г и р для диэлектрика. Далее из теории волноводов следует, что [c.140]

АКТИНОМЕТРИЯ, отдел физики, изучающий вопросы измерения радиации, если под радиацией понимать распространяющиеся в пространстве излучения, рассматриваемые волновой теорией как электромагнитные волны. Иногда под А. понимают более узкую дисциплину, напр, отделы геофизики или фотографии. Радиация представляет совокупность электромагнитных колебаний с различными длинами волн. Для полной характеристики радиации необходимо знать распределение ее интенсивности по длинам волн. Большинство приемников радиации обладает спектральной селективностью, т. е. неодинаковой чувствительностью к радиации различных длин волн. Напр, глав человека чувствителен к радиации с А = 0,4 0,8 фотографич. пластинки — с А = 0,25 0,7 /х. Характеристикой спектральной селективности является кривая спектральной чувствительности приемника. [c.257]

Фрай [2836, 2839], а также Гринспан и Томпсон [2925] показали недавно, что отражатель ультразвукового интерферометра можно заменить пьезоэлектрической пластинкой, возбуждаемой падающими на нее звуковыми волнами. Резонансы, возникающие при перемещении приемной пластинки, проявляются в виде максимумов развиваемого на ней напряжения, что и может служить способом измерения длины волны. Теория такого интерферометра с двумя кристал- [c.159]

Зеркала Френеля и другие аналогичные устройства. Исторически опыты Юнга сыграли важную роль в становлении волновой теории свега Они также дали метод (хоти и небольшой точности) измерения длины волны монохроматического света с помощью исключительно простой аппаратуры Для этого необходимо только измерить с1, а и расстояния между полосами, которые [c.247]

Заметим в заключение, что теория относительности вообще была бы невозможна, если бы не был установлен фундаментальный факт конечности скорости распространения света. Изучение методов и результатов измерения скорости света представляет громадный, не только исторический интерес. В частности, уточнение численного значения этой постоянной необходимо для точных измерений астрономических расстояний методами радиолокации. Это в свою очередь необходимо для целей космонавтики. Однако мы не будем касаться этих вопросов. Ограничимся замечанием, что в 1972 г. скорость света была определена на основе независимых измерений длины волны X и частоты света V. Источником света служил гелий-неоновый лазер, генерировавший излучение с длиной волны 3,39 мкм. Длина волны измерялась интерферометрически сравнением ее с эталоном длины, т. е. с длиной волны в вакууме оранжевой линии изотопа криптона-86. Ошибка таких измерений 10 нм. Частота лазерного излучения измерялась путем сравнения ее с атомным стандартом частоты, т. е. с частотой перехода между двумя сверхтонкими квантовыми уровнями атома цезия-133 в нулевом магнитном поле. При этом использовались методы нелинейной оптики — генерация излучений с суммарной и разностной частотами. В итоге [c.631]

В описанных выше интерферометрах измерение длины волны производилось путем перемещения отражающей пластинки. При таких измерениях требуется строго соблюдать параллельность отражателя излучающей поверхности излучателя (по этому вопросу см. соображения, развитые в гл. IV, 1, п. 2). Кроме того, образующиеся в интерферометре стоячие волны выражены тем резче, чем больше коэффициент отражения на границе среда-отражатель. Согласно данным табл. 1, коэффициент отражения на границе вода—металл равен приблизительно 86—89%, а на границе жидкость—воздух—около 99%. Поэтому Фокс и Хантер [2813, 3090] описали ультразвуковой интерферометр для жидкостей, в котором звуковые волны отражаются от границы жидкость— воздух. Если при помощи трех юстировочных винтов установить горизонтально расположенный излучатель строго по ватерпасу, то поверхность находящегося над излучателем столба жидкости оказывается абсолютно параллельной поверхности излучателя. Меняя высоту столба жидкости, можно изменять расстояние от излучателя до отражающей поверхности при этом, как и в описанных выше конструкциях, периодически меняется сопротивление прибора. Теория такого интерферометра со свободной поверхностью жидкости приведена в работе Хантера и Фокса [3091]. [c.159]

В результате обоих эффектов получится картина, асимметричная относительно несмещенной линии. Измерив наблюденные результирующие смещения а = — (Av + и 6 = Av — — бv, можно вычислить смещение бм = — V2 (а + б), характеризующее поперечный эффект Допплера и соответствующее изменению длины волны в сторону красного конца спектра на величину б>1. Измерения Айвса действительно обнаружили такой эффект и дали для величины бХ значение, весьма близкое к предсказанному теорией относительности, а именно [c.466]

Вычисление ошибок проводится следующим образом. К значению одной из координат опорных линий (например, 1) добавляется величина М, равная ошибке измерений, после этого вычисляются новые ошибочные константы формулы Гартмана и находится разница между ошибочными и истинными константами АА.02, Асо2, и Аб о2. Такой расчет проводится еще два раза при изменении координат двух других опорных линий 2 и 3. По найденным разностям между ошибочными константами и истинными А 10г Асо и Ай(о1, где = 2, 3, 4, находят выборочную стандартную ошибку расчетов длины волны по основной формуле Гартмана, пользуясь формулой, полученной на основании теории ошибок [c.133]

Распространение упругих однородных волн в стержнях было рассмотрено в элементарной постановке в 2.10 и 6.7. В 13.7, 13.8 были выявлены те ограничения, при которых элементарная теория применима (длинные волны) и в первом приближенни те поправки, которые нужно внести в результаты элементарной теории, относящейся к предполагаемой возможности распространения фронтов, несущих разрыв деформаций, напряжений и скоростей. Эти ограничения естественным образом снимаются, если рассматривать не волны в стержнях, а плоские волны в нолу-бесконечном теле, возникающие в том случае, когда к границе полубескопечного тела внезапно прикладывается нормальное давление или этой границе сообщается мгновенная скорость. Практически эксперименты подобного рода делаются на толстых плитах, заряд взрывчатого вещества укладывается на поверхности плиты и подрывается либо вторая плита бросается путем взрыва на первую так, что контакт возникает по всей поверхности одновременно. Создание действительно плоского фронта при этом довольно трудно, с одной стороны. С другой — измерения перемещений и скоростей возможны только на второй свободной поверхности плиты, от которой отражается приходящая ударная волна. Поэтому информация, извлекаемая из опытов подобного рода, довольно ограничена. [c.565]

За пределами теории Бора также остается и область дисперсии, связанная с поглощением света. Д. С. Рождественский весьма точными измерениями показал полную применимость формулы Зельмейера, дающей зависимость коэффициента преломления pi от длины волны X, к парам щелочных металлов. Вместе с тем формула Зельмейера, выводимая из классических представлений [c.57]

Ниже рассматриваются элементы теории оптической пирометрии, основанной на измерении яркости только в видимой части спектра излучения (Х = 0,4 -0,8 мк). В этом диапазоне длин волн при температурах излучателей, обычно встречающихся в печах, (<3 000° К) для определения спектральных характеристик интенсивности пзлучепия может быть использована формула Вина (3-3). Спектральная яркость излучения черного тела при температуре Т на основе этой формулы представляется в следующем виде [c.42]

СПЕКТРОМЕТРИЯ оптическая (от спектр и Греч, metres — измеряю) — совокупность методов и теория измерении спектров эл.-магн, излучения и изучение спектральных свойств веществ и тел в оптич. диапазоне длин волн ( 1 нм — 1 мм). Измерения в С. осуществляются с помощью спектральных приборов. Оса. задачи С. теория спектральных приборов, мо- [c.621]

СПЕКТРОФОТОМЕТРИЯ совокупность методов фо-тометрированин потоков оптич. излучения от источников излучения или после его взаимодействия с образцами в зависимости от длины волны объединяет разделы спектрометрии, фотометрии и метрологии. С. источников излучения наз, спектрорадиоме т-р и е й она занимается измерениями энергетич. характеристик изл чения и излучателей (потока силы света, светимости, яркости, освещённости и т. и.). В узком смысле под С. понимают теорию и методологию измерений фотометрия, характеристик образца, безразмерных коэф., определяемых отношением потоков X = Ф/Фд (где Фо — поток, падающий на образец, Ф — поток, наблюдаемый после взаимодействия с образцом) в зависимости от направлений освещения и наблюдения величина X — коэф. пропускания, отражения или рассеяния. Специфич. случай С.— метод нарушенного полного внутреннего отражения. [c.626]

Микроволновое фоновое излучение (6 10 Гц<у< 10 Гц 300 мкм<Х<50 см). Измерения в сантиметровой и миллиметровой областях длин волн, проводившиеся с 1965, привели к обнаружению изотропного излучения, имеющего спектр абсолютно чёрного тела и темп-ру ок. 2,7 К. Это открытие, по-виднмому, наиб, важное в космологии со времени установления Хаббла закона, подтвердило предложенную в 1948 Г. Гамовым горячей Вселенной теорию. Микроволновое Ф. к. и. даёт гл. вклад в плотность энергии и концентрацию фотонов Ф. к. и. (подробнее см. Микроволновое фоновое излучение). [c.336]

Уже в 1827 г., в год торжества волновой теории света, французский физик Ж. Бабине предложил определить единицу длины длиной волны света натрия, соответствующей желтой линии, выделяемой спектроскопом . Ж. Бабине мог говорить только о свете натрия, так как в это время натриевое пламя было почти единственным источником монохроматического света. Реальная же возможность такого использования длины световой волны появилась лишь после 1887 г., когда американский физик Майкельсон разработал первые методы применения явления интерференции световых волн для измерения длины. Классическая работа Майкельсона, выполненная им в Международном бюро мер и весов з 1892—1893 гг., явилась первым сравнением метра с длиной световой волны. В этой работе в качестве источника света Майкельсо-ном была использована специально сконструированная им для этой цели лампа, излучающая спектр кадмия, длина волны крас- [c.6]

В большинстве работ, где измерение шероховатости поверхности проводилось этим методом [3, 26, 40, 17], использовалась теория рассеяния Бекмана, рассмотренная в гл. I. Наиболее подробный анализ экспериментальных данных на базе этой модели был проведен Хайзингером [40], который показал, что наблюдаемые интегральные интенсивности и угловые индикатрисы рассеяния поверхности с шероховатостью а = 0,2-г-10 нм хорошо согласуются с расчетом для широкого диапазона длин волн и углов скольжения. Однако в рамках теории Бекмана оказалось невозможным объяснить некоторые наблюдаемые особенности рассеяния, в частности, резкий рост значения о, определяемого по интегралу рассеяния, при малых улах скольжения, а также появление в некоторых случаях. нескольких максимумов в угловой индикатрисе рассеянной компоненты. [c.238]

В центре каждой запрещенной зоны период слоистой среды приблизительно равен целому числу световых длин волн. Поскольку при последовательных отражениях от соседних границ раздела свет оказывается сфазированным и, следовательно, интерферирует конструктивно, световые волны будут сильно отражаться. Это явление аналогично брэгговскому отражению рентгеновских лучей от кристаллических плоскостей. Такая высокая отражательная способность была продемонстрирована на брэгговском отражателе, изготовленном из чередующихся слоев GaAs и Alg jGao As, выращенных на подложке из GaAs методом эпитаксии из молекулярных пучков (рис. 6.9, а). Измеренный коэффициент отражения представлен на рис. 6.9, в и хорошо согласуется с теорией [3]. [c.195]

Рис. 3.91. Опыты Белла (1960) сравнение радиальных перемещений, полученных на основе расчетов н измерения в условиях использования экспериментальной установки, схема которой представлена на рис. 3.86, в момент времени, когда ведущая (дилатацнонная) волна достигла расстояния от места удара, равного пяти длинам диаметра стержня. Расчеты были основаны на анализе распределения волн в соответствии с рис. 3.89 и 3.90 кружок — эксперимент, линия — расчет, х — расстояние от места удара (единица измерения длины равна длине диаметра стержня). Ur — радиальное перемещение точек контура поперечного сечения. 1 — эксперимент, 2 — теория.

Рис. 3.92. Опыты Белла (1960) сравнение данных измерений осевой деформации с результатами расчета в условиях использования экспериментальной установки, схема которой представлена на рис. 3.86, для момента, когда ведущая дилатациониая волна прошла расстояние от места удара, равное двадцати длинам диаметра стержня. Расчеты основаны иа анализе распределения воли в соответствии с рис. 3.89 и 3.90 (Белл, 1960). Штриховая линия соответствует решению иа основе элементарной теории сплошная линия — расчет, кружок — эксперимент, к — расстояние от места удара (единица измерения длины равна длине диаметра стержня), в — осевая деформация стержня. 1 — эксперимент, 2 — теория.

ЭТОГО высокая чувствительность. Интервал времени задержки, при котором волна черенковского излучения и пробный импульс максимально перекрываются, зависит от расстояния между пробным лучом и лучом возбуждения и от значения угла Че-ренкова. Поэтому, варьируя указанное расстояние, можно определить угол Черенкова. В эксперименте с танталатом лития определенное таким путем значение угла составило около 70°, что хорошо согласуется с теорией. Действительно, для значений скоростей 1, = 0,428с и у = 0,158с теоретический угол Черен-ковй составляет 68°. Измеренная форма импульса электрического поля показана на рис. 8.8, б, а соответствующий ему спектр — на рис. 8.8, в. Можно ожидать, что при ультракоротком возбуждении будет получен приблизительно один период волны с частотой 1 ТГц. Отметим, что эта частота соответствует длине волны около 300 мкм. Таким образом, впервые могут быть получены отдельные периоды инфракрасного излучения, что, безусловно, представляет большой физический интерес. Следует, например, напомнить, что в этом случае теряет смысл приближение медленно меняющихся амплитуд или огибающих, которое постоянно используется в этой книге (см. п. 1.3.1). [c.294]

I — оценочный расчет по теории порогов нзохорной каскадной ионизации в парах частицы корунда (а=5 мкм), II — экспериментально измеренный порог пробоя иг. длине волны 1,06 мкм [c.36]

Визуальные наблюдения и температурные измерения показали, что при Сг = 7400 еще происходит параллельное течение с режимом теплопроводности, а при Сг = 9100 имеет место многоячеистая осесимметричная структура в виде системы кольцевых вихрей. Скорс сть дрейфа и длина волны удовлетворительно согласуются с результатами линейной теории устойчивости. Волновая неустойвдвость в цилиндрических слоях водных [c.82]

Девис [25] показал, что данные опытов по распространению импульсов напряжения вдоль цилиндрических стержней согласуются с тем, что предсказывается теорией Похгаммера — Кри. Измерения фазовой скорости дают наиболее прямой метод проверки теории, и на протяжении последних лет многие исследователи провели такие измерения. Во всех этих исследованиях использовался метод настройки стержня из данного материала в резонанс фазовая скорость получается тогда как произведение частоты и длины волны. Для заданного стержня можно было бы наблюдать много положений резонанса, соответствующих фундаментальным частотам и ряду гармоник. [c.92]

Некоторые старые измерения перехода ламинарного течения в турбулентное. Теория устойчивост] [, изложенная в предыдущей главе, впервые дала для предела устойчивости критическое число Рейнольдса такого же порядка, как и экспериментальные исследования. Согласно представлениям этой теории, малые возмущения, для которых длина волны, а также частота лежат в некоторых вполне определенных интервалах, должны нарастать, в то время как возмущения с меньшей или большей длиной волны должны затухать при условии, что число Рейнольдса больше некоторого предельного значения. При этом особо опасными должны быть длинноволновые возмущения, длина волны которых в несколько раз больше толщины пограничного слоя. Далее, принимается, что нарастание возмущений приводит в конце концов к переходу ламинарной формы течения в турбулентную. Процесс нарастания колебаний является своего рода связующим звеном между теорией устойчивости и экспериментально наблюдаемым переходом ламинарного течения в турбулентное. [c.439]

В (2-29) V — коэффициент пре.вдм.чения световых лучей не — диэлектрическая проницаемость. Теория Максвелла не учитывает явления дисперсии света, т. е. изменяемости коэффициента преломления V при изменении длины волны. Поэтому при более строгом рассмотрении вопроса в (2-29) следует подставлять значения V и е, измеренные при одной и той же длине электромагнитной волны, или, во всяком случае, величину V, измеренную на сравнительно коротких световых волнах. Впрочем, в связи с тем, что изменения V и (как мы увидим далее) е у неполярных диэлектриков от частоты электромагнитных колебаний выражены незначительно, этим обстоятельством на практике часто пренебрегают и в расчет вводят, например, коэффициент преломления гв, измере1г-ный при желтом свете, соответствующем спектральной волне Р натрия. [c.104]

Излучение, испытавшее многократное рассеяние, обычно не удается полностью устранить, однако его можно обнаружить, измеряя интенсивность при различных длинах волн падающего света. На фиг. 4 приведены взятые из работы [116] диаграммы рассеяния для бинарной смеси полистирол — циклогексан при температуре примерно на 0,2 °С выше критической, для длин волн падающего света 3650, 4360 и 5460 А. Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна ее значение при Я-о = 3650 А почти в пять раз превьппает значение при Хо = 5460 А. На фиг. 4 изображена зависимость величины, обратной коэффициенту рассеяния, от 8Ш (0/2). Если бы рассеяние было однократным и подчинялось теории Орнштейна — Цернике, все графики были бы прямыми линиями, как при Я.0 = 5460 А. Наклон графиков при разных длинах волн, конечно, был бы различным, так как, строго говоря, независимой переменной является не 81п (0/2), а = (16л /А. ) 81п (0/2). Однако, как видно из фиг. 4, изменение наклона не соответствует такой зависимости от а при Яо = 3650 А наклон даже становится отрицательным. Таким образом, даже очень малое изменение длины волны сильно меняет картину рассеяния, что очень затрудняет интерпретацию измерений вблизи критической точки. В работе [116] доказано, что ошибочную кривизну можно исключить, применяя рассеивающую ячейку, в которой длина пути очень мала (0,1 мм). Графики, полученные для той же смеси с ячейкой размером 0,1 мм и согласующиеся с теорией Орнштейна — Цернике, изображены на фиг. 5. [c.115]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...