Комптоновская длина волны

Гд — комптоновская длина волны мезона — кванта поля ядерных сил,— определяющая Г(, — радиус действия ядерных сил). [c.133]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Комптоновская длина волны электрона [c.391]

Комптоновская длина волны нуклона [c.391]

Комптоновская длина волны я-мезона [c.708]

Комплексный потенциал 354 Комптона опыт 246 Комптоновская длина волны нуклона 659 [c.716]

Количественные оценки радиуса я-мезонного облака дают значение порядка комптоновской длины волны я-мезона [c.264]

СР-четность 202, 204 Комптоновская длина волны я-мезо- [c.334]

Формула (27.8) совпадает с эмпирической формулой (27.1), если положить Хо = к/тоС. Эта величина является комбинацией трех универсальных постоянных и имеет размерность длины. Она носит название комптоновской длины волны и обозначается [c.181]

Комптоновская длина волны электрона h ( n, с) А. 2.426 310 58(22) 10-1= 0,089 [c.13]

Комптоновская длина волны [c.22]

Здесь V.— постоянная, получившая впоследствии название комптоновской длины волны, она равна 2,4-10-12 м. Из (3.3.1) следует смещение не зависит ни от длины волны падающего излучения, ни от свойств материала, на котором происходит рассеяние. [c.74]

Интересное определение элементарной частицы дано М. А. Марковым (1965). Согласно этому определению частица является элементарной в том и только в том случае, если ее размеры R не превыщают ее комптоновской длины волны R ЛШс. Все известные элементарные частицы удовлетворяют этому определению. Из этого определения следует ограничение на максимально возможную массу элементарной частицы. Именно, оказывается, что максимально возможное значение массы элементарной частицы составляет 10 г при радиусе 10 см. Частица такой массы постулирована М. А. Марковым и названа максимоном (см. также гл. XII, 1). [c.276]

Постоянная Планка Й Комптоновская длина волны электро-й [c.727]

Комптоновская длина волны прото. - = [c.727]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Наиб, изучены простейшие М. а., именно М. а. гелия Нер и водорода рц. Радиус орбиты р" в них сравним с комптоновской длиной волны электрона h m (т. е. в 200 раз меньше радиуса воровской орбиты электрона), поэтому для них эффекты поляризации вакуума [c.229]

Комптоновская длина волны. Предположим, что электрон, масса которого т 1-10- г, движется по круговой орбите радиусом R 4-10 см (этот радиус приблизительно равен величине hjinm , или Й/тс, представляющей собой фундаментальную длину в атомной физике, известную под названием комптоновской длины волны). С какой скоростью (в см/с) должен двигаться электрон, чтобы обладать наблюденным значением момента импульса, который равен (1/2)й (1/2) 10 эрг-с Здесь Й представляет собой постоянную Планка, деленную на 2я. Эту задачу удобно решать в общем виде, начиная с выражения для момента импульса m.R ui = (l/2)ft и затем находя [c.265]

Иногда комптоновской длиной волны называется величина Я,к = 2лХк- [c.277]

Кокрофта—Уолтона реакция 263 Комплексный потенциал 198 Комптоновская длина волны 35, 367 Комптононское рассеяние 33—35 Конверсия внутренняя 258 Космические лучи 73 Коэффициент упаковки 93 [c.393]

Мерой скорости убывания функции ( радиусом мезонного облака) можно считать величину = — комптоновскую длину волны. мезона. Для /п = 273те [c.13]

Величина Л называется комптоновской длиной волны электрона. Как мы увидим, этой величиной определяются размеры области, в которой протекают многие (но не все) квантовоэлектродинамические процессы. Из (7.84) ясно видно, что при комнтоновском рассеянии увеличивается длина волны, т. е. уменьшается частота v-кванта. Это уменьшение частоты, очевидное с точки зрения корпускулярной картины (уменьшение энергии фотона за счет передачи части энергии электрону), не поддается объяснению в классической электродинамике, где частота света при рассеянии не меняется. Соотношение (7.84) в свое время было подвергнуто тш,ательной экспериментальной проверке, которую оно с честью выдержало. [c.335]

Процесс рождения электронно-позитронных пар в поле ядра состоит в том, что квант поглощается, а рождаются и вылетают электрон и позитрон. При этом ядро получает некоторый импульс отдачи (см. также гл. VH, 6). Согласующийся с опытом квантовоэлектродинамический расчет показывает, что поглощение фотона и рождение пары происходит не внутри ядра, а около него в области, имеющей размер порядка комптоновской длины волны электрона. Передача импульса отдачи ядру происходит через посредство его кулоновского поля. Без передачи импульса постороннему телу превращение фотона в электронно-позитронную пару запрещено законами сохранения энергии-импульса. [c.451]

Комптоновская длина волны. При рассеянии рентгеновских лучей на евободньк электронах происходит изменение длины волны, обусловленное обменом энергией и импульсом между фотоном и электроном. Эю изменение определяется формулой [c.348]

Е. с. е. решила проблему естеств. вд шиды длины. Так, напр., комптоновская длина волны Xj, различная для рапных элементарных частиц, задаётся массой М чa тиr ы В теории тяготения масгптаб длины [c.29]

М. и. (иногда наз. также подобием или автомодельностью по аналогии с теорией фазовых переходов 2-го рода и гидродинамикой) обладает ряд ур-ний физ. теорий. Это происходит в тех случаях, когда в решение ур-ний не входят массы или другие размерные параметры, не меняющиеся при масштабном преобразовании. В класеич. физике важным примером являются Максвелла уравнения, К-рые обладают М. и. для любых расстояний и промежутков времени. Клейна — Гордона уравнение и Дирака уравнение масштабно инвариантны для расстояний, малых по сравнению с ком.-птоновской длиной волны соответствующих частиц, и промежутков времени, малых по сравнению с этой длиной, делённой на скорость света. Для расстояний, сравнимых с комптоновской длиной волны (и соответствующих промежутков времени), М. и. нарушается из-за наличия масс частиц. О такой ситуации говорят как о нарушенной М. и. [c.61]

ЦВЕТОВОЙ ЗАРЯД — параметр, определяющий сильное взаимодействие кварков и глюонов в квантовой хромодинамике. Ц. 3. во многих отношениях аналогичен электрич. заряду. В час1 ности, благодаря калибровочной симметрии, с к-рой связано появление Ц. з., он может служить мерой нек-рой сохраняющейся величины. Величина эффективного Ц. 3. существенно зависит от расстояния до цветной частицы, однако, в отличие от электрического, он не может быть измерен на бесконечности , т. к. ввиду предполагаемого удержания цвета не существует статич. глюонного поля. Измерение Ц. з. в глубоко неупругих процессах на расстоянии порядка комптоновской длины волны протона приводит к значению, в 40—50 раз превышающему величину элементарного электрич. заряда. у4. В. Ефремов. [c.422]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...