Волна-с самая длинная

Волна-с самая длинная 10-5 [c.228]

Волна-с самая длинная [c.233]

Объясняется разложение белого света тем, что белый свет состоит из электромагнитных волн с разной длиной волны и показатель преломления света зависит от его длины волны. Наибольшее значение он имеет для света с самой короткой длиной волны — фиолетового света. Наименьшим показателем преломления обладает самый длинноволновый свет — красный. Абсолютный показатель преломления света определяется отношением скорости света с в вакууме к скорости света v в среде [c.269]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Что касается первой, т. е. наименьшей, из собственных частот, то ее порядок величины очевиден непосредственно из соображений размерности. Единственным, входящим в задачу параметром с размерностью длины являются линейные размеры I тела. Ясно поэтому, что соответствующая первой собственной частоте длина волны Xj должна быть порядка величины / порядок величины самой частоты oj получается делением скорости звука на Aj. Таким образом, [c.375]

Для исследования зависимости силы фототока от длины волны необходимо определить силу тока насыщения, соответствующего определенной лучистой энергии монохроматического света. Результаты подобных измерений приведены на рис. 32.7, где по оси ординат отложена сала тока насыщения /, отнесенная к поглощенной лучистой энергии, а по оси абсцисс — длина волны X. Рис. 32.7 показывает, что красная граница соответствует Я, = 1ц и с уменьшением длины волны сила тока на единицу поглощенной энергии возрастает. Это значит, что свет с более короткой длиной волны более эффективен. Если принять во внимание, что чем короче длина волны падающего света, тем меньше квантов содержится в единице поглощенной энергии (ибо для коротких волн сами кванты, равные /IV = кс Х, больше), то из кривой рис. 32.7 ясно видно, как сильно растет способность фотонов выделять электроны по мере перехода к более крупным фотонам. [c.644]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Самым простым вариантом резонатора Фабри—Перо является система, состоящая из двух параллельно расположенных плоских зеркал. Если волны распространяются по оси такого резонатора, то при выполнении условия L = (/U2, где q — целое число, в нем возникают стоячие электромагнитные волны с расстоянием между пучностями, равным Х/2. При заданном расстоянии между зеркалами L в резонаторе может возбудиться большое число продольных типов собственных колебаний с частотами v , соответствующими длинам волн Х , где = 1, 2, 3... Частотный интервал между соседними типами колебаний [c.12]

С уменьшением длины волны становится минимальной погрешность в определении самой величины Т я, так как [c.330]

Характерным для фотона является тот факт, что скорость его движения всегда равна скорости распространения электромагнитного излучения в вакууме. Каждый фотон обладает своей частотой колебания л и, поскольку он всегда движется со скоростью, равной с, длина волны, связанная непосредственно с самим фотоном, равна [c.17]

Тепловое излучение может испускаться по всем длинам волн — от самых коротких до предельно длинных. Однако при встречающихся в технике температурах практически должно приниматься во внимание лишь то тепловое излучение, которое приходится на инфракрасную часть спектра (до 1000 мк) и иногда на видимую полосу спектра (свет, л от 0,4 до 0,76 мк). Относительно последней сказано иногда по двум причинам. Во-первых, не всякий свет имеет особенности теплового излучения. Например, свет, испускаемый при люминесценции, не определяется температурой источника и возникает только в результате энергетически неравновесных процессов. Во-вторых, по сравнению с инфракрасным излучением, видимой полосе спектра отвечает обычно мало существенное количество испускаемой энергии. Только при температурах порядка тысяч градусов тепловые эффекты излучения в этих двух областях становятся сопоставимыми. Что касается еще более коротковолнового излучения (ультрафиолетового, рентгеновского, 7-лучей), то для его возбуждения при обычных температурах приходится прибегать к особым средствам, как и для возбуждения радиоволн, примыкающих к инфракрасным лучам со стороны больших л. [c.188]

Для того чтобы воспроизвести метр через эталонную длину волны, а также передать его значение, прежде всего нужны специальные источники монохроматического света, излучающие световые волны. Описание монохроматических источников правильнее начать с самых простых, применяемых главным образом для практических измерений мер длины, затем перейти к более сложным, применяемым для воспроизведения первичной эталонной длины световой волны и вторичных эталонных длин волн, а затем уже упомянуть о конструкции специальных источников света, испускающих суженные спектральные линии и служащих для расширения пределов измерения мер длины точными интерференционными методами. [c.55]

В соответствии со сказанным при нахождении прогиба w и величин, зависящих от него, следует использовать уравнение (6.36) если компоненты напряженно деформированного состояния имеют длинные волны, а более простое уравнение (6.34) можно использовать в случае коротких волн. Но на самок деле это, по-видимому, не является существенным до тех пор, пока распределенная нагрузка сама изменяете - в обоих направлениях по длинным волнам. Для других видов нагрузок (например, сосредоточенная сила) компоненты деформированного состояния с большой длиной волны дают незначительный вклад в суммарный прогиб, по-зтому использование уравнения (6.34) не приведет к очень большой погрешности. [c.479]

Разложение колебаний волнового поля на гармонические составляющие отнюдь не является математической абстракцией, а соответствует самой сути происходящих в волновом поле физических процессов. Впервые эксперимент по разложению излучения видимого белого света в спектр был осуществлен Исааком Ньютоном в 1666 г. (мемуар Новая теория света и цветов ). Общая схема эксперимента Ньютона приведена на рис. 8. Излучение белого света S, характеризующееся определенной формой колебаний волнового поля, падает на стеклянную призму Р. Призма обладает дисперсией, т. е. по-разному преломляет различные монохроматические составляющие. В результате белое излучение раскладывается в веер цветных лучей Si, s , S3, которые соответствуют монохроматическим составляющим с различным длинами волн А,ь А,2, Яз... Эти лучи распространяются по различным направлениям, образуя светящуюся модель спектра излучения источника 5. В нижней части рисунка изображен построенный на основе этих данных математический спектр, г. е. графическая зависимость распределения интенсивности монохроматических составляющих / от длины волны А,. [c.22]

Толстая, или объемная, голограмма может выполнять роль как фильтра, так и собственно голограммы. В 5.2 мы показали, что голограмма, записанная в толстой среде, образует поверхности внутри такой регистрирующей среды, а не просто интерференционные полосы. Оптимальным углом освещения объемных голограмм является угол, совпадающий с тем, под которым падает опорная волна. Если за время с момента записи объемной голограммы до ее использования регистрирующая среда не меняет своей формы и не испытывает усадки и если она восстанавливается на той же самой длине волны, что и при освещении, то этот угол равен углу Брэгга. Дифракционная эффективность уменьшается не только при отклонении угла падения восстанавливающей волны от своего значения при записи, но также и при изменении длины волны восстанавливающего света. Таким образом, угол Брэгга определяется длиной волны и геометрией схемы записи. Изменение длины волны приводит к изменению угла, при котором все отраженные волны складываются в фазе. Этот эффект исключает появление лишних изображений, наблюдаемых в случае плоских цветных голограмм. Объемная голограмма будет только тогда восстанавливать изображение с высокой дифракционной эффективностью, когда она освещается под соответствующим углом светом с длиной волны, использованной при записи. Вопрос о восстановлении изображений с толстых отражательных голограмм мы подробно рассматривали в 5.1. [c.218]

Если нужно получить копию отражательной голограммы, необходимо придерживаться выполнения тех же условий кривизна, направление и длина волны восстанавливающего волнового фронта должны быть тщательно согласованными с оригиналом, чтобы получить по возможности лучшее восстановление изображения. Для этого требуется, чтобы голограмма-оригинал и копия, показанные на рис. 3, поменялись местами при этом восстанавливающая волна, проходя через фотоэмульсию, предназначенную для копии, освещает голограмму-оригинал. В результате интерференции освещающей волны с отраженной дифрагированной волной восстановленного изображения образуется картина интерференционных полос, записываемая копией. Если в качестве голограммы-оригинала используется отражательная голограмма поглощательного типа, которой свойственна особенно низкая дифракционная эффективность, то контраст системы интерференционных полос, как правило, оказывается очень низким. Все это приводит к низкой дифракционной эффективности самой копии. С другой стороны, отражательные голограммы фазового типа, которые характеризуются значительно большей диффракционной эффективностью, во многих случаях дают великолепные реплики. [c.412]

Для получения удовлетворительного качества цветной голографии необходимо еще решить ряд проблем. Сама природа голографического хранения путем формирования сложной дифракционной картины на фотографической эмульсии приводит к тому, что при данном шаге интерференционных полос свет с различными длинами волн не будет дифрагировать под одними и теми же углами. Многоцветная голограмма, записанная при помош,и лазерного света с тремя разными длинами волн, представляет собой три независимые монохроматические голограммы, наложенные друг на друга на одной пластинке. Ширина голографических полос и точность угла опорного пучка при восстановлении связаны соотношением [c.497]

Достоинства лазерных локаторов с учетом их больших потенциальных возможностей были раньше других оценены специалистами в области радиолокации. И в этом нет ничего удивительного, ибо в классическом представлении сигнал, генерируемый лазером, отличается от обычного радиолокационного практически только тем, что имеет существенно меньшую длину волны. А весь опыт разработки радиолокационных систем говорил за то, что с уменьшением длины волны зондирующего сигнала следует ожидать увеличения точности измерения координат и скоростей объекта при одновременном уменьшении габаритных размеров самих локационных систем. Если же еще учесть, что с помощью лазерных локаторов появляется возможность, зарегистрировав изображение, получить дополнительную важную информацию о форме наблюдаемых объектов, то становится понятным, почему на создание новых локационных систем было обращено большое внимание буквально сразу же, как только появились реальные технические предпосылки для разработки достаточно мощных лазеров. [c.5]

До сих пор мы предполагали для простоты, что восстановление выполняется на волне той же самой длины, которая используется для получения голограммы. Будем впредь обозначать через X длину волны первой ступени, а через X" длину волны второй ступени. Используем один и два штриха также для обозначения величин Л,, и С, при соответствующих длинах волн. То же самое формальное различие будет использовано для расстояний г и z", но здесь необходимы некоторые пояснения. Величина определяется системой получения голограммы она равна действительному расстоянию до предмета от среднего параксиального фокуса освещающего пучка. Однако при восстановлении нет никакого физического предмета и г означает просто положение плоскости, на которую должна быть сфокусирована оптическая система для того, чтобы получить правильное или по крайней мере наилучшее из возможных изображений исходного предмета. [c.257]

Вывод гамильтониана. Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фононами в металле, мы выведем здесь выражение для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-новское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Это приближение справедливо для волн с большой длиной волны, но неправильно для коротких волн (исключая некоторые напрапления распространения). Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононного и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоновских взаимодействий сделаны предположения, которые равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [c.757]

Если волна-1 оказывается (или вы ее считаете) самой длинной волной данной последовательности, то вторая волна не может откатиться более чем на 38.2% первой волны. Если первая волна не самая длинная, то волна-2 может откатиться на расстояние до 99% волны-1. Если волна-1 имеет уровень поливолны или выше, то волна-2 должна сегментировать на поливолновую или более высокого порядка фигуру. Если волна-2 сегментирует и волна-а (волны-2) откатывается более чем на 61.8% волны-1, то вся Коррекция неизбежно окажется Двойной Неудавшейся или Неудавшейся-с, при том, что Неудача-с произойдет в точке, не превышающей 61.8% волны-1. [c.242]

По этому закону хлощность излучения должна непрерывно возрастать с уменьшением длины волны излучения. Это значит, что в тепловом излучении должно быть много ультрафиолетовых и рентгеновских лучей, чего на самом деле не наблюдается. Если бы этот закон выполнялся во всем диапазоне частот, то полная энергия излучения светящегося тела была бы бесконечно большой. [c.298]

В предыдущих параграфах мы предполагали, что опорная и просвечивающая волны идентичны. В этом случае мнимое изображение полностью копирует сам объект. Однако выполнение указанного условия отнюдь не обязательно, и голографирование успешно осуществляется и в том случае, когда на первом и втором этапах применяется излучение с разными длинами волн и разными кривизнами волновых фронтов. Такие изменения условий опыта позволяют получать увеличенные изображения голографируемых предметов. [c.248]

В настоящее время изготавливаются светодиоды с самыми различными параметрами в зависимости от их назначения.Наиболее освоен выпуск арсенидо-галлиевых светодиодов, излучающих на длинах волн л 900 нм. [c.333]

В общем случае коэффициент поглощения неодинаков для излучения с различными длинами волн. Поэтому закон поглощения рассматривается в первую очередь для монохроматического излучения. В качестве первого, и притом в большинстве случаев удов летворительного, приближения оказывается возможным принять, что изменение интенсивности луча при проходе ч ез тело прямо пропорционально самой интенсивности, т. е. [c.394]

I/ — длина резонатора фокусные расстояния считаются положительными, если зеркала вогнутые). При невыполнении этого условия двухзеркальный О. р. является неустойчивым. Пример такого О. р. дан на рис. 1 е после многократных отражений лучи вырываются из него, что иногда используется для возбуждения О. р. или для вывода энергии из него (дифракц. вывод излучения — дифракц. связь). Аналогичным образом строятся моды для разнообразных многозеркальных О. р. При этом принципиально различают два класса приборов в первом, к к-рому, в частности, относятся двухзеркальные комбинации (рис. 1, а — е), поле в продольных ( лучевых ) направлениях имеет характер стоячих волн с масштабом Я/2 во втором классе приборов — т. н. кольцевых О. р., к к-рым относится, в частности, трёхзеркальный О. р. (рис. 2),— существуют две само-стоят. бегущие (вращающиеся) навстречу друг другу моды одинаковых частот. Впрочем, иногда с помощью невзаимных устройств, перегораживающих пучок, вырождение этих мод снимается вплоть до формирования одной бегущей волны. [c.492]

Э. в. разл, диапазонов X характеризуются разл. способами возбуждения и регистрации. Они по-разному взаимодействуют с веществом. Процессы излучения и поглощения Э, в, от самых длинных волн до ИК-излучеиия достаточно полно описываются соотношениями электродинамики. На более высоких частотах доминируют процессы, имеющие существенно квантовую природу, а в оп-тич. диапазоне и тем более в диапазонах рентг. и у-лучей излучение и поглощение Э. в. могут быть описаны только на основе представлений о дискретности этих процессов. Во мн. случаях эл.-магн. излучение ведёт себя не как набор монохроматич. Э. в. с частотой ш и волновым вектором Л, а как поток квазичастиц—фотонов с энергией Лт и импульсом p = h[c.543]

По оригинальному предложению Сидоренко (1931 г.) [Л. 131] на поверхность моря спускается поплавок в виде цилиндрической спирали с шагом его витков, равным или несколько большим длины волны, и со спиральной осью его круглых сечений, соответствующей профилю волны (фиг. 16-4). Поплавок укреплен тросами ко дну моря так, что ов может повертываться вокруг вертикальной оси. Волвение ставит ось поплавка поперек волны, если ее длина равна его шагу, или под некоторым углом f к ходу волны, если эта длина меньше шага. Гребни волн, передвигаясь вдоль оси поплавка, работают, как косозубчатая рейка, передвигаемая вдоль оси сцепленного с нею червяка такая рейка может вращать червяк, а волны — вращать поплавок. Именно при передвижении волны одни участки поплавка частью погружены в воду и стремятся всплыть, а другие висят над водой и стремятся опуститься. Лабораторные опыты показали, что такое вращение и мощность получаются поплавок действительно сам становится под углом к ходу волны, если она короче его шага. [c.224]

Особый интерес представляет случай, когда ширина центрированной волны в направлении оси t после возврата в сечение х = 0 равна Т. Можно показать, что для длинных труб именно такая ситуация реализуется на резонансе. При этом начальная интенсивность по eJ каждого пучка равна l/[(x-h 1) ], а моменты отражения скачков от сечения х = 0 для F = sin 27гт совпадают с полуперио-дами. Хотя в данном случае (3.10) и (3.11) несправедливы, однако независимо от этого еп 0(1), что в силу (3.9) обеспечивает справедливость построенного решения, во всяком случае для п S п . В рамках (3.9) такие же решения можно построить и при п < 0(1). Здесь S 0(1), а веер волн разрежения есть результат отражения от сечения х = О пучка волн сжатия, а не ударной волны (на самом деле волны сжатия, содержащие скачок, могут фокусироваться не в точке, а на малом отрезке оси t). Данные решения, тем не менее, не представляют интереса, так как для них не малы слагаемые, стоящие в (3.9) под символом О . Вообще при колебании давления на одном из [c.294]

Как уже было сказано, спектральные линии почти всех естественных элементов, излучаемые существующими источниками монохроматического света, обладают сверхтонкой структурой и достаточно большой щириной. Чем же руководствовались при выборе эталонной длины световой волны Прежде всего, от длины волны, как и от всякого эталона, требуется наивысшая, доступная в данное время точность воспроизводимости ее значения. Если международный прототип метра воспроизводился как штриховая мера с точностью 1 10 , то точность воспроизведения длины волны должна была быть выше, по крайней мере, на один-два порядка. Это было ясно еще в тот период, когда Майкельсон предпринял первые опыты по сравнению длины световой волны с длиной метра, т. е. в 90-е годы прошлого века. Вот почему Майкельсон исследовал чрезвычайно большое число спектральных линий, прежде чем остановился на красной линии естественного кадмия, прослужившей этa /oннoй длиной световой волны более полустолетия. В соответствии с определением длины волны спектральной линии возможность воспроизведения ее значения зависит от формы и строения ее контура. Само собой разумеется, что значительно точнее может быть отмечен максимум узкой, простой, симметричной кривой распределения интенсивности по частотам, чем сложной, асимметричной и широкой. Значит, чтобы значение длины волны воспроизводилось достаточно точно, необходимо отыскать простые линии с симметричным контуром. [c.36]

Важно подчеркнуть, что диапазон длин волн, который могут теперь перекрыть лазеры, весьма широк (приблизительно 0,1—10 мкм, т. е. четыре порядка между границами спектрального диапазона). Помимо длины волны имеются и другие параметры лазеров, которые могут изменяться в широких пределах. Действительно, мы показали, что выходная мощность лазеров может изменяться от милливаттного уровня в маломощных непрерывных лазерах до нескольких мегаватт в мощных непрерывных лазерах и до 100 ТВт в импульсных лазерах. Аналогично можно получать длительности лазерных импульсов от миллисекунд (в импульсных твердотельных лазерах) до фемтосекунд (в лазерах с синхронизацией мод). Габариты различных типов лазеров изменяются также в необычно широких пределах от нескольких микрон до нескольких десятков метров (один из самых длинных лазеров, который использовался в геодезии, имел длину 6,5 км ). Огромное разнообразие типов лазеров и их выходных параметров представляет собой, возможно, одну из наиболее удивительных особенностей лазерной отрасли и приводит к большому разнообразию их современных применений. [c.438]

Система, показанная на рис. 8.12, применялась для осуществления сжатия импульсов при самых различных условиях. Например, импульсы длительностью около 50 фс на длине волны Я л 620 нм от лазера на красителе с синхронизацией мод на сталкивающихся импульсах (усиленные лазерным усилителем на красителе, накачиваемого лазером на парах меди) были сжаты с применением волокна длиной около 10 мм до длительности около 6 фс. Эти импульсы состоят примерно из трех оптических периодов и в настоящее время являются наиболее короткими. Импульсы длительностью около 6 пс (и пиковой мощностью около 2 кВт) от лазера на красителе с синхронной накачкой и с синхронизацией мод были сжаты с помощью системы, показанной на рис. 8.12, с использованием трехметрового волокна до длительности около 200 фс (Рр = 20 кВт). Эти импульсы были снова сжаты второй такой же системой, показанной на рис. 8.12, с волокном длиной 55 см до длительности 90 фс. [c.524]

Для сравнения рассмотрим тот же самый эксперимент по голографированию частиц, но с использованием внеосевой голографии при параметрическом проектировании. Предполагается, что на обеих стадиях голографического процесса используются плоские световые волны с длиной волны 6328 А. Чтобы разрешить частицы диаметром 1 мм в соответствии с критерием Рэлея, разрешающая способность голограммы должна быть не менее 1 пары линий/мм. Из формулы (26) следует, что для полного разделения спектра восстановленного сфокусированного изображения от спектра фона смещения угол между волной, продифрагировавшей на частице, и опорной волной должен быть равен 0 ==О,11°. С другой стороны, в соответствии с формулой (24) центр восстановленного изображения должен удовлетворять условию [c.171]

Такой источник света имеет существенные отличия от обычных, хорошо известных источников. Одно из исследований коснулось спектрального состава солнечного излучения - распределения излучения по длине волны. С помощью спектрометров получили зависимость, которая показана на рис. 16. Хорошо видно,что спектр представляет собой непрерывную полосу с ярко выраженным горбом. Эта полоса простирается от ультрафиолетовой области до инфракрасной, включая видимую часть спектра. Максимум излучения (горб) лежит в видимой области на волне около 0,6 мкм, что соответствует температуре АЧТ, нагретого до 6000 К. Значит, в излучении принимают участие электроны, атомы, молекулы, находящиеся на самых различных энергетических уровнях, причем каждое элементарное излучение не связано с другим ни по фазе, ни по частоте, оттого и получился широкий спектр излучения. Такое излучение называют некогерентным. В нем нет ярко вьфаженной связи между отдельными типами колебаний. [c.25]

Спектр люминесценции того же самого образца GaAs при возбуждении лазером с рабочей длиной волны X = 6330 А показывает, что излучение люминесценции сосредоточено в единственной полосе шириной 240 А с максимумом на длине волны 8690 А. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...