Длины волн видимой части спектра

Длина волн видимой части спектра лежит в пределах от = 0,4 мкм до = 0,75 мкм. В каких пределах заключены энергия квантов видимого света и скорости электронов, энергия которых равна энергии квантов видимого света [c.46]

Изменение показателя преломления от длины волны видимой части спектра для разных по природе (составу) стекол подчиняется определенной зависимости (рис. 9), называемой дисперсией (рассеянием). [c.457]

Таблица 104 Длины волн видимой части спектра

Обычное световое излучение часто называют полихроматическим светом, так как это электромагнитное излучение состоит из целого ряда волн различной длины, лежащих в диапазоне видимой части спектра. Этот диапазон условно делится на различные области, границы которых приведены в табл. 3.1. [c.115]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Зависимость п от X (дисперсия). В прозрачных средах показатель преломления п растет с уменьшением длины волны X. Для прозрачных тел зависимость (в видимой части спектра) имеет вид [c.314]

Молекулярные колебательные спектры имеют волновые числа <в диапазоне от 100 до 4000 см , или длины волн от 100 до 2,5 мкм. При этом обертоны некоторых колебаний (2тг Зх и т. д.) могут выходить за пределы этого диапазона. Спектр обертонов, как правило, менее интенсивен, чем спектр основных колебаний. Следовательно, колебательные спектры молекул расположены в ближней ИК-области. Однако частоты, соответствующие собственным колебаниям молекул, можно изучать и в видимой части спектра благодаря явлению комбинационного рассеяния света. [c.90]

Для измерения яркостной температуры в видимой части спектра широко используются оптические пирометры с исчезающей нитью переменного и постоянного накала. Яркостная температура тела измеряется путем сравнения спектральной интенсивности излучения объекта измерения с интенсивностью излучения нити пирометрической лампы при одной и той же эффективной длине волны Хэ -При этом яркостная температура нити лампы устанавливается градуировкой по абсолютно черному телу (по его модели) или по специальной температурной лампе. [c.185]

Для тел, у которых ел изменяется с длиной волны, цветовая температура может быть как больше, так и меньше действительной. Следует отметить, что в видимой части спектра зависимость ел от длины волны Я для большого числа тел слабая, поэтому для этих тел разность между цветовой и действительной температурой невелика. [c.190]

Метрологические затруднения, связанные с определением канделы, побудили перейти к такому ее определению, которое основывалось бы на мощности излучения фиксированной длины волны или частоты видимой части спектра. В качестве такой частоты бьша выбрана частота 540-10 Гц, которой соответствует длина волны 555 нм. При этом в телесном угле один стерадиан в данном направлении должна излучаться мощность 683 Вт. По отношению к выбранной частоте или соответствующей длине волны средний человеческий глаз обладает наибольшей чувствительностью. [c.293]

В видимой части спектра светопропускание органических стекол мало зависит от длины волны и, начиная с 5,0 до 7,5 мк, колеблется в пределах 85—92%. В инфракрасной области спектра светопропускание носит избирательный характер. [c.133]

Для бесцветного стекла свойство избирательного поглощения света в видимой части спектра обычно выражено слабо, поэтому такое стекло пропускает сложный (белый) свет практически без заметного изменения его спектрального состава и соответственно характеризуется интегральным (общим, суммарным) светопоглощением, так как в сущности поглощает некоторую часть общего светового потока (лучи всех длин волн видимого спектра). [c.460]

При увеличении толщины стекла светопоглощение в видимой части спектра усиливается и приобретает более отчетливо выраженный избирательный характер. В частности, обычное промышленное листовое стекло (оконное) менее всего поглощает видимые лучи в зеленой части спектра с длиной волны 520—530 ммк, что и определяет зеленоватый оттенок толстых стекол данного вида. [c.460]

Избирательное поглощение в видимой части спектра присуще цветным стеклам, имеющим в своем составе окрашивающие их окислы (компоненты). Такого рода стекла в результате неодинакового поглощения ими видимых лучей с разными длинами волн обладают спектральным поглощением и в проходящем белом свете приобретают соответственно разную окраску (табл. 18). [c.461]

Вследствие малых размеров резонатора и неоднородности р—/г-перехода угловая расходимость излучения полупроводникового лазера значительно больше, чем твердотельных и газовых лазеров, и достигает в горизонтальной плоскости 1—2°, а в вертикальной еще больше — 5—10°. Коэффициент полезного действия полупроводникового лазера на основе арсенида галлия 1—4%. Длина волны излучения полупроводниковых лазеров меняется в широких пределах в зависимости от состава полупроводника, перекрывая всю видимую часть спектра. Так, лазеры, в которых рабочим телом является сульфид цинка (ZnS), излучают в ультрафиолетовой части спектра (Я, = 0,33 мкм), селенид [ d (S + Se) ] — имеют зеленый цвет излучения X = 0,5-н0,69 мкм), арсенид— фосфид галлия [Qa(As + Р)] — красный (Я. = 0,75-нО,9 мкм) и т. д. [c.62]

В качестве материала пары трения, прозрачного для теплового излучения, выбран поликристаллический фтористый кальций. Этот материал негигроскопичен, обладает достаточной твердостью и высоким коэффициентом пропускания излучения с длиной волны порядка 5 мк. Поликристаллический фтористый кальций имеет удовлетворительную прозрачность для лучей видимой части спектра и, что очень важно, высокую стойкость к тепловому удару. [c.22]

Рассеяние и поглощение света наночастицами по сравнению с макроскопическим твердым телом имеет ряд особенностей [370]. Экспериментально наиболее отчетливо они проявляются при изучении большого числа частиц. Так, коллоидные растворы и гранулированные пленки могут быть интенсивно окрашены вследствие специфических оптических свойств наночастиц. Классическим объектом изучения оптических свойств дисперсных сред является золото. Еще Фарадей обратил внимание на подобие цвета коллоидного раствора и пленки золота и высказал предположение о ее дисперсном строении. При поглощении света тонкозернистыми пленками металлов в видимой части спектра появляются пики поглощения, отсутствующие у массивных металлов, в которых оптическое поглощение электронами проводимости происходит в широком диапазоне длин волн X. Например, гранулированные пленки из частиц Аи диаметром 4 нм в области X 560—600 нм имеют отчетливо выраженный максимум поглощения [371, 372]. Спектры поглощения наночастиц Ag, Си, Mg, In, Li, Na, К также имеют максимумы в оптическом диапазоне [10, 373]. Еще одной особенностью гранулированных пленок является уменьшение их поглощения при переходе из видимой в инфракрасную область спектра в отличие от сплошных металлических пленок, у которых оно растет с увеличением длины волны [10, 372, 374—378]. [c.109]

Технически спектральный анализ проводится по-разному, но всегда предусматривается осуществление двух важнейших этапов — возбуждения спектра и его регистрации. В опытах Бунзена спектр возбуждался пламенем горелки. Но существуют и совершенно другие пути — бомбардировка электронами, облучение и т. д. И совсем необязательно регистрировать видимую часть спектра. Допустимо пользоваться любым другим диапазоном длин волн — ультрафиолетовым, инфракрасным и т. д. Лишь бы имелась возможность зафиксировать спектр и сравнить его с табличными данными. [c.18]

Б. Компенсационные фильтры. Служат для приведения в соответствие цветовой температуры источника света и требуемой для специальных методов исследования цветовой температуры, например подгонка дневного света к искусственному свету или наоборот. Снижение плотности отраженного от объекта светового потока с помощью нейтрального фильтра, который обладает в видимой части спектра по возможности одинаковой поглощающей способностью для всех длин волн. [c.177]

Цветовые пирометры. Эти пирометры измеряют температуру по отношению интенсивностей монохроматического излучения тела для двух диапазонов длин волн красного и сине-зеленого участков видимой части спектра. Такое отношение характеризует так называемую цветовую температуру, которая совпадает с истинной для абсолютно черного и серых тел. [c.440]

На фиг. 1.1 приведена шкала электромагнитных волн (электромагнитный спектр) и принятое деление ее на участки. Термин тепловое излучение относится к собственному излучению нагретых тел практический интерес представляет участок спектра от 0,1 до 100 мкм, в котором заключена основная часть энергии теплового излучения, причем видимая часть спектра соответствует длинам волн от 0,4 до 0,7 мкм. Более коротким длинам, волн соответствует рентгеновское и у-излучение, а также космические лучи. Радиоволны имеют длины, значительно превышающие длины волн теплового излучения. Различные виды излучения возникают под действием различных факторов. Например, рентгеновское излучение возникает при бомбардировке металла электронами высокой энергии, а у-излучение — при делении ядер или радиоактивном распаде- [c.9]

Поглощение (или испускание) излучения газами обусловлено изменениями электронных, колебательных и вращательных энергетических уровней молекул. При переходе между электронными уровнями возникают спектральные линии в видимой части спектра и в области более коротких волн (т. е. в ультрафиолетовой части спектра) при переходе между колебательными уровнями — в инфракрасной области при переходе между вращательными уровнями — в дальней инфракрасной области. При соответствующих значениях частоты изменения колебательных и вращательных уровней оказываются взаимосвязанными и переход происходит одновременно. Поскольку энергия колебательных уровней больше, чем вращательных, результирующий спектр состоит из близко расположенных спектральных линий внутри узкого интервала длин волн этот спектр называется колебательно-вращательной полосой. Поэтому описание характеристик поглощения газа в зависимости от длины волны весьма сложно. Рассмотрим, например, пучок монохроматического излучения интенсивностью /у, проходящий в слое газа в направлении Q. Если рассеяние излучения молекулами газа пренебрежимо мало [c.104]

Пленки, полученные водородной обработкой стекол в течение 4—6 часов при темп-рах выше 380°, непрозрачны в видимой части спектра (для волн длиной от 280 до 750 ммк). [c.260]

Излучение, длина волны которого меньше, чем длина волны видимой части спектра, оказывает определенное влияние как на мономеры, приводя их к полимеризации, так и на полимеры, деструктируя их или в некоторых случаях разрывая часть их молекул. В полиэтилене отрыв атомов водорода под действием ионизирующего излучения является положительным явлением, приводящим к образованию сетчатой структуры. Вместе с тем отрыв молекул хлористого водорода в полихлорвиниле под действием ультрафиолетового излучения — явление отрицательное, так как оно приводит к потемнению материала, и, кроме того, каждая оторванная молекула хлористого водорода облегчает отщепление других. [c.37]

Электрохимическое окрашивание. Сущность процесса электрохимического окрашивания заключается в получении на кристаллитовом узоре тончайшей пленки закиси меди, соизмеримой по своей толщине с длиной волны видимой части спектра. [c.205]

И. видимого света абсолютно черным телом зависит от количества энергии, излучаемой в видимой части спектра в пределах длин волн от 0,380 до 0,790 ц. Необходимо однако заметить, что энергия, излучаемая при крайних значениях длин волн видимой части спектра, не дает большого светового эффекта вследствие того, что глаз неодинаково чувствителен к волнам различной длины. О кривой чувствительности глаза в различных частях спектра см. Видностъ. Из приведенных выше кривых фиг. 2 иур-ий(З) и (4) можно видеть, что излучаемая энергия абсолютно черного тела при повышении температуры возрастает весьма быстро. Увеличение количества энергии, излучаемой в видимой части спектра, создает вместе с повышением темп-ры повышение яркости абсолютно черного тела. Путем ди-ференцирования ф-лы Вина (4) можно получить, что [c.498]

Общее поглощение кристаллофосфоров складывается из поглощения основного вещества, поглощения деформированных мест кристаллической решетки и поглощения ионов активатора. Так как основным веществом обычно служат бесцветные неорганические соли, их поглощение расположено в УФ-части спектра и составляет основную, или фундаментальную, полосу поглощения. Деформированные места кристаллической решетки обладают полосой поглощения, несколько смещенной в сторону длинных волн, которая все же остается в УФ-области. Полоса поглощения активаторов располагается в видимой части спектра. Главное поглощение кристаллофосфора сосредоточено в фундаментальной полосе. Обе другие полосы имеют гораздо меньшую интенсивность. Особенно слаба полоса поглощения активатора, количество которого в кри-сталлофосфоре очень невелико по сравнению с основным веществом. Поэтому для возбуждения свечения кристаллофосфоров обычно используют длины волн, расположенные в далекой ультрафиолетовой области. [c.182]

В видимой части спектра изменение температуры приводит к сдвигу максимума энерТии излучения в область меньших длин волн, а следовательно, и к изменению цвета тела, температура которого измеряется. Это свойство (закон смещения Вина) реализуется в цветовых пирометрах, или пирометрах спектрального отношения. [c.114]

Некоторые типы стекол, например боросиликатный кронглас, бариевый кронглас и свинцовое стекло, защищали от радиационного окрашивания. В обычном состоянии эти стекла темнеют при дозе I-IO эрг1г, а при 1-10 эрг/г становятся почти непригодны. Однако те же стекла с добавкой церия имеют приемлемые оптические свойства после дозы Y-излучения (Со ) 5-10 эрг/г [152]. Опыты с цериевой защитой от окрашивания свинцового и обычного листового стекла указывают, что единственным следствием облучения дозой l-lOi эрг г (в видимой части спектра) было смещение порога пропускания света к несколько большим длинам волн [И]. [c.219]

В цветовых пирометрах интенсивность монохроматического излучения тела измеряют при какой-либо температуре для двух участков длин волн, например, для красного и сине-зеленого участков видимой части спектра отношение этих интенсивностей зависит от температуры. Это следует из закона Вина, согласно которому максимум интенсивности излучения с увеличением температуры смещается в область более коротких длин волн. Следовательно, измерив две яркост-. ные температуры тела для разных монохроматических излучений с длинами волн Я] и Я,, можно по отношению этих температур найти так называемую цветовую температуру тела Тц. Истинную температуру тела определяют из выражения [c.462]

Замутнение газов может быть не только золовым, но также и сажистым. Частицы сажи имеют размеры, гораздо меньшие, чем золовые частицы (от 2 до 200 мк), и длинноволновое излучение их огибает, ослабляясь главным образом не из-за происходящего при этом поглощения, а из-за рассеяния энергии. По мере увеличения температуры относительное количество коротковолнового излучения резко возрастает, и характерная длина волн становится такой же, как средний размер сажистых частиц. При этом последние начинают интенсивнее поглощать проходящее излучение, делая мутный газ все менее прозрачным. Если же несущий сажу газ рассматривается как источник излучения, то при высоких температурах, заставляющих газ ярко светиться, степень его черноты может оказаться близкой к единице. Впрочем, нужно заметить, что полная степень черноты светящегося газа (пламени) меньше его степени черноты, отвечающей видимой части спектра. Что касается этой последней, то она действительно очень велика, о чем легко судить, например, по практической непрозрачности пламени, образуемого при розжиге паяльной лампой или каким-нибудь [c.215]

Ниже рассматриваются элементы теории оптической пирометрии, основанной на измерении яркости только в видимой части спектра излучения (Х = 0,4 -0,8 мк). В этом диапазоне длин волн при температурах излучателей, обычно встречающихся в печах, (<3 000° К) для определения спектральных характеристик интенсивности пзлучепия может быть использована формула Вина (3-3). Спектральная яркость излучения черного тела при температуре Т на основе этой формулы представляется в следующем виде [c.42]

В томе П будет показано, что применение спектрофотометрии в области видимого света позволяет измерять цвета прозрачных жидкостей и пленок, а также цвета непрозрачных покрытий на различных подложках. Цвета прозрачных или непрозрачных видимых нами предметов являются совокупностью входящих в состав белого цвета волн различной длины, которые проходят сквозь предмет или отражаются от него. Свет, состоящий из остальных волн, входящих в состав белого света, поглощается предметО(М. Например, если предмет поглощает голубой и зеленый свет п пропускает или отражает красный, он будет нам казаться красным. Если предмет поглощает все видимые лучи, он не пропускает и не отражает никаких лучей и кажется поэтому черным. Когда избирательное поглощение происходит в ультрафиолетовой или инфракрасной областях спектра, оно не воспринимается глазом, как видимый свет, но его можно сфотографировать на специальную пленку или зафиксировать спектрофотометром в виде диаграммы. Такие диаграммы составляются также и для видимой части спектра, причем на ординате откладывается процент проходящего или отраженного света, а на абсциссе — длины волн видимого света. Однако результаты абсорбции в ультрафиолетовой области удобнее выражать математически в величинах, хотя они и воспринимаются труднее. В этом случае па ординате откладывается логарифм коэффициента затухания света, а на абсциссе откладывается волновое число X (см- ). Эти величины характеризуют оптическую плотность раствора образца, концентрацию образца в растворе, размеры ячейки, в которой находится образец, а также длину волны поглощенного света. Соотношение между длиной волны в ангстремах и волновым числом в м следующее [c.699]

Метод фокальной монохроматизации предложен Рубенсом и Вудом [Л. 117]. Он основан на использовании пропускания кварца для излучений с длиной волны более 50 мкм. Кварц создает в инфракрасной области спектра две полосы поглощения при 8,5 и 20,75 мкм. При больших значениях длины волны он становится непрозрачным с увеличением длины волны его показатель преломления возрастает и доходит до 2,14, в то время как тот же показатель преломления составляет только от 1,5 до 1,41 между видимой частью спектра и излучениями с к = 5 мкм. Между 60 и 80 мкм кварц полностью непрозрачен, но становится вновь прозрачным при большей длине волны. Метод фокального выделения пользуется различием показателей преломления кварца с обеих сторон его области поглощения. В такой установке (рис. 32) лучи от источника 5 (горелка Ауэра в оригинальном выполнении по Рубенсу и Вуду) падают на линзу Ьу Придя к линзе Ьу излучения с короткой длиной волны расходятся, в то время как излучения с большой длиной волны образуют изображение в центре экрана Е (отверстие диаметром 15 мм). Установка только с одной линзой не могла бы достаточно хорошо выделить нужные излучения, так как в ней рассеивались бы также более коротковолновые излучения. Поэтому на пути лучей нужно поместить вторую линзу 2 и маленький экран О из черной бумаги, диаметром 25 мм, препятствующий прохождению центральных лучей с длиной волны меньше 8,5 мкм, которые могли бы пройти [c.58]

ОСВ обычно окрашены в темио-коричне-вый или черный цвет, совершенно непрозрачны для видимой части спектра, способны пропускать инфракрасные лучи в области длин волн около 4 мк. Электрич. и полупроводниковые св-ва ОСВ приведены в табл. 4 Существенный недостаток ОСВ—очень низкая химйч. стойкость, которая повы-Птается при замене У.О. окислами P.O., ВаО, РЬО и др. [c.258]

ЦВЕТ — свойство тел вызывать опреде-, лепное зрит, ощущение в соответствии со спектральным составом отраженного или испускаемого излучения. Человеч. глаз реагирует на электромагнитные волны длиной от 3800 до 7500А (видимая часть спектра). Смешение в определ. пропорции световых потоков, соответствующих раз личным участкам видимой части спектра, дает свет, воспринимаемый как белый. Преобладание в такой смеси световых волн предел, длины дает окрашенный свет, причем длина волны определяет цветовой тон или цветность, степень преобладая я волн данной длины — насыщенность цвета, а общая интенсивность излучения — яркость. Ц. предметов, не излучающих свет, обусловлен преимуществ, поглощением той или иной части спектра падающего на них света и вследствие этого зависит от спектрального состава освещения. [c.427]

Уже в первые годы после открытия лазера такие замечательные свойства его излучения, как исключительно высокие когерентность, направленность и интенсивность излучения, получение значительных плотностей энергии как в непрерывном, так и импульсном режимах, привлекли внимание не только научных работников, занимающихся разработкой и исследованием лазеров, но и инженерно-технического персонала с точки зрения широкого применения лазеров для практических целей в науке и lex нике. Это явилось одной из причин того, что с начала своего возникновения лазерная техника развивалась исключительно высокими темпами. За несколько лет своего существования она достигла весьма высокого уровня развития. С момента создания первого генератора электромагнитных волн основанного на использовании вынужденного излучения активных молекул, предложенного Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым, открылась возможность создания подобных генераторов в широком диапазоне длин волн, включающих в себя всю видимую часть спектра. Впоследствии усилиями ученых различных стран мира было создано весьма большое число различных типов лазеров, работа" ющих в диапазоне от рентгеновской части спектра до длин волн принадлежащих СВЧ диапазону, т. е, включающих всю инфракрасную часть спектра. В настоящее время существует большое число различных типов лазеров, в качестве рабочих тел в которых используются вещества, находящиеся во всех видах агрегатного состояния (твердом, жидком и газообразном). В различных типах лазеров при этом применяются и различные методы накачки оптическая, электрическая, химическая, тепловая и др. Различаются лазеры и по режиму работы, помимо обычных (непрерывного и импульсного) режимов лазеры работают также и в специфических режимах (гигантских импульсов и синхронизации мод). [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...