Особенности идеальной жидкости

ОСОБЕННОСТИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.53]

Решение задачи обтекания системы произвольно расположенных частиц чрезвычайно сложно даже в предельных линейных постановках ползущего движения вязкой жидкости и потенциального движения идеальной жидкости. В последнее время рядом исследователей используется приближенный метод, позволяющий в указанных предельных линейных постановках при не очень больших концентрациях дисперсной фазы учесть возможную неравномерность расположения дисперсных частиц, и, в частности, их хаотичность. При этом используется то обстоятельство, что в указанных предельных постановках течение несущей жидкости при обтекании одной частицы может быть представлено как результат действия некоторой точечной особенности (источника, [c.181]

Особенно простой вид имеет решение уравнений движения (81) в случае безвихревого движения идеальной жидкости, когда завихренность равна нулю (см. выражения (2)), т. е. [c.92]

Ранее упоминалось, что при течении вязкой жидкости вблизи твердой поверхности образуется слой, в пределах которого осуществляется переход от нулевых скоростей к тем их значениям, которые имели бы место в идеальной жидкости, обтекающей данную поверхность. Этот слой, называемый пограничным, представляет собой часть области течения, в которой главным образом проявляется действие вязкости. За пределами пограничного слоя ее влияние пренебрежимо мало и течение может считаться безвихревым. Это обстоятельство, установленное многочисленными экспериментальными и теоретическими исследованиями, является важнейшим, так как позволяет весь поток разделить на две области пограничный слой и внешний поток движение в каждой из них удается описать, учитывая только его главные, присущие данной области особенности. [c.357]

Эта формула позволила понять в рамках теории обтекания крыльев идеальной жидкостью механическую природу подъемной силы. Теорема Н. Е. Жуковского особенно существенна в связи с тем, что при непрерывном установившемся обтекании тел идеальной жидкостью с однозначным потенциалом скорости имеет место парадокс Даламбера, согласно которому полная сила, действующая со стороны жидкости на тело, равна нулю. Открытие наличия подъемной силы, возникающей за счет циркуляции, обусловливающей неоднозначность потенциала скорости, имело большое принципиальное значение. [c.300]

Идеальные пружина и демпфер удовлетворительно описывают поведение некоторых механических структур. В динамических моделях машинных конструкций пружинами заменяются элементы конструкций, массой и демпфированием которых можно пренебречь. В частности, соединительные валы и стержни на частотах ниже их первых собственных частот удовлетворительно описываются соотношением (7.1) для идеальной пружины. Демпфер моделирует широко распространенный реальный физический механизм вязкого трения в средах, особенно в жидкостях (поэтому его часто называют жидкостным трением). В чистом виде его можно реализовать с помощью поршня с узкими отверстиями (капиллярами) в сосуде с жидкостью, как это изображено на схеме рис. 7.1, б. Если поперечные размеры капилляров меньше толщины поверхностного слоя жидкости у стенок, то сопротивление поршня на невысоких частотах, при которых можно пренебречь массой протекающей жидкости, будет определяться главным образом вязкостью жидкости и соотношение между силой и смещением (7.2) будет выполняться с большой точностью. [c.209]

Неравномерный поток образуется при обтекании решеток профилей не только вязкой, но и идеальной жидкостью. В потенциальном потоке сильные возмущения (назовем их потенциальными) могут исходить со стороны входных кромок лопаток, особенно при большой толщине кромок. В некоторых случаях достаточно одних этих возмущений, чтобы вызвать опасные колебания лопаток. [c.244]

Для уяснения особенностей работы радиальных циклонов рассмотрим движение в них идеальной жидкости, для чего выделим в объеме циклона тонкий цилиндр ( рис. 6-1,а). Пар, заключенный в этом цилиндре, имеет относительно оси 2 некоторый кинетический момент L,, о-пределяемый по формуле [c.76]

В целом рассмотрение вихревой схемы движения идеальной жидкости приводит к правильной качественной картине вторичных течений. В частности, эта схема правильно объясняет характер изменения угла выхода потока вдоль лопаток и влияние начальной завихренности потока на вторичные течения. Кроме того, она может показать увеличение завихренности вблизи спинки лопатки, перемещение частиц жидкости из пограничного слоя на спинку лопатки и особенности относительного движения через вращающуюся решетку. Однако в этой схеме возникновение вторичных течений связывается только с наличием начальной завихренности потока на входе, и считается, что в межлопаточно.м канале и за решеткой вихри не затухают и не образуются, в то время как в действительности это происходит. Поэтому количественные, а иногда и качественные результаты применения вихревой схемы принципиально не могут быть правильными. [c.440]

Остановимся на особенностях решения интегрального уравнения (6.40). При расчете считается известным закон распределения скорости по внещней границе пограничного слоя Цд )- Это распределение можно найти, решив задачу обтекания тела потенциальным потоком идеальной жидкости. Ввиду того, что пограничный слой очень тонок, найденное распределение скорости можно отнести к внешней границе слоя. В принципе, после расчета по- [c.152]

Рассмотренные теоремы определяют основные свойства вихревых движений идеальной жидкости. В вязкой жидкости эти движения являются преобладающими, и здесь мы сталкиваемся как с непрерывным распределением завихренности, так и с дискретными вихревыми трубками и вихревыми образованиями. Закономерности вихревого движения, установленные на основе модели идеальной жидкости, позволяют объяснить и многие особенности течения вязкой жидкости. Часто для этого достаточно использовать результаты решення задачи о движении жидкости в круговом вихревом цилиндре и в его окрестности. [c.97]

Это удалось сделать, прежде всего, за счет отказа от довольно обширного исторического обзора желающие с ним познакомиться найдут его в предыдущем издании. Затем пришлось пересмотреть и несколько сократить изложение специальных вопросов, особенно относящихся к классическим разделам безвихревого движения идеальных жидкостей и газов. В более краткой форме, но без потери в ясности, излагается динамика вязких жидкостей и газов. [c.7]

Предположим, что твердое тело, погруженное в покоящуюся жидкость, начинает двигаться. При покое жидкости завихренности не было, следовательно, в условиях справедливости теоремы Лагранжа, вихри образоваться не могли, и движение останется во все дальнейшее время безвихревым. Если в некоторый момент времени благодаря нарушению условий теоремы Лагранжа завихренность в идеальной жидкости была создана, то в дальнейшем, при сохранении этих условий, движение будет вихревым. В действительности приходится наблюдать как образование, так и исчезновение вихревых движений. Главной причиной этого служит наличие в жидкости внутреннего трения, особенно существенного в тонком пограничном слое на поверхности обтекаемого тела и в аэродинамическом следе за телом. [c.159]

Решение задач безвихревого обтекания цилиндрических тел, помещенных между плоскопараллельными границами потока вязкой жидкости, этой воображаемой идеальной жидкостью может быть произведено обычными методами, изложенными в гл. V настоящей книги. В этом смысле рассматриваемое воображаемое движение можно назвать вязкой аналогией плоского безвихревого потока идеальной жидкости. Однако стоит отметить интересную особенность такого рода обтекания, заключающуюся в том, что для определения поля давлений нельзя уже пользоваться уравнением Бернулли, которого в этом случае, как и в других случаях вязких потоков, просто нет. Следует оговориться, что предыдущие рассуждения, использованные при выводе решений (152) и вытекающих из него следствий (153) — (155), теряют свою силу вблизи поверхности помещенного в поток цилиндрического тела, однако область эта по сравнению с размерами тела невелика, и ее влиянием на потенциальный поток можно пренебречь. Как показывают наблюдения, этот эффект становится заметным в кормовой области обтекаемого тела и в следе за ним. Аналогичные явления имеют место в течениях вязкой жидкости в пограничных слоях, теории которых посвящена следующая глава. [c.410]

Отличительной особенностью жидкости вязкой, по сравнению с жидкостью идеальной, является присутствие в первой между частичных сил сцепления, которые в идеальной жидкости никакой роли не играют. Из внутренних сил взаи- [c.108]

При решении конкретных задач гидродинамики для всех математических моделей (от установившихся движений идеальной жидкости до неустановившихся движений сжимаемой вязкой жидкости — плоских и с осевой симметрией) все большее и большее значение приобретают приближенные решения. За последнее десятилетие в этом направлении достигнуты особенно большие успехи благодаря созданным и освоенным электронно-вычислительным машинам (ЭВ]Ч). [c.115]

Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются сжимаемостью, температурным расширением и сопротивлением растяжению. Однако эти показатели ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основная и по существу единственная особенность, отличающая идеальную жидкость от жидкости реальной, — наличие у последней сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого идеальную жидкость иногда называют невязкой, а реальную жидкость — вязкой Ч [c.8]

Ния и не оказывающей сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как отмечено выше, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению у реальных жидкостей ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и, по существу, единственной особенностей, отличающей реальную жидкость от идеальной, является наличие у первой сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого реальную жидкость иногда называют вязкой, а идеальную — невязкой. [c.8]

Перемещение жидкости по поверхности твердого тела или внутри него (например, в интервале кристаллизации) происходит по разным закономерностям в зависимости от характера их физико-химического взаимодействия. В гидродинамике идеальной жидкости при определении закономерностей ее перемещения, исходят из представления об однородной жидкости с заданной плотностью, не имеющей собственной внешней формы. Особенностью состояния поверхности жидкости, отличающей ее от внутренней части, при этом пренебрегают. Более сложны модель вязкой жидкости и закономерности ее смещения. Состояние поверхности жидкости, определяемое поверхностным натяжением или поверхностной энергией (а), учитывается только при перемещении жидкости в капиллярах и изучается в физико-химической гидродинамике [79]. При этом в первом приближении не учитывается возможное химическое взаимодействие между жидкой и твердой фазой. [c.9]

При безотрывном обтекании решение задачи можно существенно облегчить, если весь поток разделить на две области. В области, непосредственно прилегающей к поверхности обтекаемого тела и называемой пристенным пограничным слоем, происходит резкое изменение скоростей по нормали к поверхности. В этой области силы вязкости играют важную роль. Отличительной особенностью пограничного слоя является то, что его толщина, как правило, незначительна. Внешняя граница пристенного пограничного слоя проводится на таком расстоянии от твердой поверхности, где изменение скорости по нормали, а следовательно, и величины сил вязкости становятся малыми. За пределами этой границы располагается другая область — внешний поток. Во внешнем потоке влияние сил вязкости несущественно, и поэтому он может рассматриваться как поток идеальной жидкости. [c.74]

Особенности функции Wir). В гл. II и III мы определили много плоских течений идеальной жидкости, ограниченных клиновидными стенками и свободными линиями тока. Теперь мы обратимся к общим свойствам струйных течений идеальной жидкости при обтекании препятствий произвольной формы как в плоском (п. 1—8), так и в пространственном (п. 9—13) случаях. Изложение будет независимым от содержания гл. II и III, за исключением понятий простого течения и отражения, рассмотренных в гл. III, п. 2 и 3. [c.84]

Здесь проявляется коренное различие между ползущими течениями вязкой жидкости, в которых для преодоления трения давление вниз по потоку должно падать, и течением идеальной жидкости, в котором в соответствии с теоремой Бернулли уменьшение скорости вниз по течению должно сопровождаться повышением давления. Ситуация становится особенно наглядной, если вновь рассмотреть диффузор как переходной участок между двумя большими емкостями. Такой переходник в некотором сечении имеет Пережим и при больших скоростях давление вниз по течению сначала падает, достигает минимального значения в горле сопла, затем возрастает до величины давления в приемном резервуаре. [c.71]

Специфические потери энергии ММ, идущие на образование струны завихренности и не зависящие от и (см. п. 1), связаны с мнимой частью функции в (44), отвечая ее особенности вида 1/а . Они либо совпадают с полными потерями ММ (как для идеальной жидкости или сверхпроводника см. (38), (39)) [c.242]

С их помощью удалось строго показать отсутствие нетривиальных интегралов и групп симметрий в ряде классических задач динамики в ограниченной задаче трех тел, при вращении тяжелого несимметричного тела с неподвижной точкой, при движении твердого тела в идеальной жидкости, в задаче четырех точечных вихрей на плоскости и многих других. В каждой из этих задач результат о неинтегрируемости основывается на анализе особенностей качественного поведения фазовых траекторий. В итоге, на мой взгляд, сложилась самостоятельная часть теории гамильтоновых систем со своими характерными задачами, методами и результатами. Цель книги — дать систематическое изложение современных идей и результатов этой теории. [c.18]

Вихревая теория сопротивления. Принципиальный вопрос, который прежде всего должна решить любая теория сопротивления давления, строящаяся на уравнениях идеальной жидкости, есть вопрос о физической схеме течения. Именно, необходимо решить вопрос о способе (или физической гипотезе), которым будет эта теория пользоваться для нарушения симметрии потока. Если физическая гипотеза правильно схватывает основные особенности процесса обтекания тел реальной маловязкой жидкостью (или воздухом), тогда из уравнений идеальной жидкости можно получать результаты, хорошо подтверждающиеся опытом. Ярким примером плодотворной гипотезы является гипотеза Н. Е. Жуковского в теории подъемной силы профиля крыла. Гипотеза Гельмгольца о полном покое частиц жидкости в кильватерной зоне обтекаемого тела, по-ви-димому, не отражает суть происходящих процессов. В самом деле, если мы поместим в потоке реальной маловязкой жидкости плохообтекаемое тело (например, цилиндр, пластину, параллелепипед и др.), то процесс течения, как показывает опыт, будет развиваться во времени следующим образом [c.349]

Ширина шахматной вихревой системы (дорожки) к и циркуляция вихрей Г, поочередно срывающихся с обтекаемого тела, фундаментально связаны с геометрическими очертаниями тела. Отыскание связи величин к и V с геометрическими параметрами обтекаемого тела является важнейшей проблемой теории вихревого сопротивления. Мы думаем, что решение этой проблемы можно достаточно точно осуществить в рамках теории идеальной жидкости, если, обобщая данные опытов в реальных маловязких жидкостях, ввести дополнительные физические гипотезы, отражающие главные особенности течений около плохообтекаемых тел при наличии вихревых шахматных систем. [c.361]

Напротив, граничные условия в случае вязкой жидкости будут иными, чем в случае идеальной жидкости. Это обстоятельство имеет громадное принципиальное значение. Нужно особенно подчеркнуть, что с математической точки зрения исследование движений вязкой жидкости отличается не только усложнённостью уравнений движения по сравнению со случаем идеальной жидкости, но и своеобразием пограничных условий. [c.398]

Особенно большое значение приобретают эти рассуждения в случае жидкостей с очень малыми коэффициентами вязкости. В самом деле, в этом случае уравнения движения всюду очень мало отличаются от уравнений движения идеальной жидкости и поэтому казалось бы, что соответствующие решения уравнений идеальной жидкости должны давать движения жидкости, очень мало отличающиеся от истинных движений вязкой жидкости. Но вся беда в том, что указанные решения уравнений идеальной жидкости не могут, вообще говоря, удовлетворить пограничным условиям, имеющим место для вязкой жидкости. Это приводит к тому, что движение даже маловязкой жидкости может очень сильно отличаться от движения идеальной жидкости и притом, главным образом, вблизи стенок. [c.400]

Нелинейная теория ряби Фарадея была впервые построена в работе [17] на основе модели идеальной жидкости. В ней довольно полное исследование нелинейных аспектов параметрически возбуждаемых волн проведено на основе лагранжева подхода. При таком подходе учет диссипативных эффектов затруднителен, поэтому в [17 вязкость либо не учитывалась, либо вводилась модельным образом в предположении, что вязкая сила, действующая на жидкую частицу, пропорциональна ее скорости. В работах [18, 19] подобная методика применялась для волн в стратифицированных средах. В дальнейшем нелинейная теория ряби Фарадея развивалась в [20-25] и других работах. Отличительной особенностью цитированных работ является либо полностью невязкий подход, либо феноменологический учет вязкости. [c.24]

Таким образом, при больших числах Рейнольдса вязкость жидкости сказывается лишь вблизи твердых стенок. В этой области члены, содержащие V, не могут быть отброшены, но зато уравнения гидродинамики можно заметно упростить исходя из специфических особенностей движения тонкой пленки жидкости, обволакивающей твердое тело. В свободном же пространстве течение будет определяться уравнениями гидромеханики идеальной жидкости, причем за граничные условия здесь уже надо принять условия на внешних границах соответствующих пограничных слоев. [c.39]

Заметим, что трудности, возникающие при исследовании неустойчивости плоскопараллельных течений идеальной жидкости,, в случае жидкости с переменной по высоте (т. е. координате г) плотностью сохраняются и при наличии отличной от нуля вязкости, так как здесь соответствующее обобщенное уравнение Орра— Зоммерфельда даже и при будет иметь особенность в точке,, [c.104]

Если бы было возможно потенциальное обтекание равномерно движущегося в идеальной жидкости тела, то было бы Р = onst (так как и = onst) и F = 0. Другими словами, отсутствовала бы как сила сопротивления, так и подъемная сила, т. е. действующие на поверхность тела со стороны жидкости силы давления взаимно компенсируются (так называемый парадокс Даламбера). Происхождение этого парадокса в особенности очевидно для силы сопротивления. Действительно, наличие этой силы при равномерном движении тела означало бы, что для поддержания движения какой-либо внешний источник должен непрерывно производить работу, которая либо диссипи-руется в жидкости, либо преобразуется в ее кинетическую энергию, приводя к постоянно уходящему на бесконечность потоку энергии в движущейся жидкости. Но никакой диссипации энергии в идеальной жидкости, по определению, нет, а скорость приводимой телом в движение жидкости настолько быстро убывает с увеличением расстояния от тела, что никакого потока энергии на бесконечности тоже нет. [c.52]

Распределение температуры в жидкости при очень больших числах Рейнольдса обнаруживает особенности, аналогичные тем, которььми обладает и само распределение скоростей. Очень большие значения R эквивалентны очень малой вязкости. Но поскольку число P = v/x не бывает очень малым, то вместе с v должен рассматриваться как малый и коэффициент температуропроводности X- Это соответствует тому, что при достаточно (эольших скоростях движения жидкость может приближенно рассматриваться как идеальная,— в идеальной жидкости [c.295]

Для облегчения и упрощения ряда теоретических выводов и исследований в гидравлике иногда пользуются понятием идеальной, или совершенной жидкости, которая обладает абсолютной несжимаемостью, полным отсутствием температурного расширения и не оказывает сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как уже было отмечено, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению для реальных жидкостей ничтржно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и по существу единственной особенностью, отличающей идеальную жидкость от жидкости реальной, является наличие у последней [c.8]

Дефекты в конденсированных средах как Т. с. Топологич. анализ дефектов не претендует на полноту описания физ. картины, в частности, он практически не даёт количественных ответов, к-рые по сути слабо зависят от реализуемой топологии. Тем не менее такой анализ позволяет простыми средствами выявлять те качественные особенности рассматриваемых явлений, к-рые должны бьпь приняты во внимание при более летальном описании. Напр., легко можно понять причину отсутствия топологически устойчивых образований в обычной жидкости. Как известно, вихри могут быть устойчивы лишь в идеальной жидкости (теорема Кельвина—Гельмгольца), а под влиянием вязкости такие вихри рассасываются. С точки зрения топологии причина состоит в том, что обычная жидкость не вырождена. В то же вре.мя квантованные вихри в сверхтекучем Не топологически устойчивы именно в силу вырожден-ности осн состояний. В результате никакое вязкое трение не может изменить кванта циркуляции сверхтекучей скорости Не с др. стороны, рассасывание вихря означало бы расширение области дефекта (наруишния сверхтекучести), что энергетически невыгодно. [c.136]

В механике жидкостей и газов наблюдается сходный процесс. Необходимость учета сжимаемости среды при движениях с большими дозвуковыми, затем околозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями, когда термодинамика процесса играет первостепенную роль, заставляет все больше усилий уделять газовой динампке — дисциплине, в начале века составляющей небольшую главу механики, а теперь соперничающей по объему материала и размаху исследований с классической аэродинамикой. Изучаются движения в газообразной среде и с так называемыми ги-перзвуковыми скоростями — скоростями космических кораблей и метеоров, когда надо принимать во внимание и диссоциацию молекул газа. В гидромеханике схема идеальной жидкости в двумерных стационарных задачах при современных возможностях математического аппарата представляется почти исчерпанной. Больше внимания привлекают пестациопарные задачи плоского движения идеальной жидкости и трехмерные задачи и особенно механика вязкой (несжимаемой) жидкости. Статистические методы остаются основными в теории турбулентности, где еще предстоит решить ряд кардинальных проблем. Очень большое место занимают теперь такие разделы, как движение жидкости и газа в пористых средах, теория взрывных процессов на основе гидродинамической схемы, теплопередача при движении жидкостей и газов. [c.301]

Уравнения кинематики и динамики жидкости весьма значительно отличаются от аналогичных уравнений для твердого тела. Это вызвано прежде всего особенностями исследуемого объекта, т. е. жидкости, частицы которой не имеют жесткой связи между собой. Отсутствие жесткой связи существенно усложняет рассмотрение процессов, происходящих в жидкости. Для упрощения изучения течений в гидромеханике широко используется так назьшаемая идеальная жидкость. Под этим термином понимают не существующую в природе абсолютно невязкую жидкость. Тогда происходящие явления сначала исследуются применительно к идеальной жидкости, а затем полученные закономерности переносятся с введением корректирующих поправок на потоки реальных жидкостей. [c.47]

Во второй половине XIX в. появилось учение о вихреном двин<с-нии жидкости, создателем которого справедливо считают Гельмгольца, указавшего в 1858 г. основные свойства вихрей в идеальной жидкости. Само понятие вихря и его интерпретация, как угловой скорости вращения жидкого элемента в целом, были даны раньше Коши в 1815 г. и Стоксом в 1847 г. возможность движения без потенциала скоростей была указана Эйлером еще в 1775 г. Теория вихрей имеет обширную литературу, в которой тесно переплетаются вопросы гидродинамики с аналогиями в области электричества и магнетизма. Магнитные линии вокруг электрического проводника эквивалентны линиям тока вокруг вихревой нити (теорема Био — Савара служит основой как для расчета движения жидкости вокруг вихревых линий, так и для расчета магнитного поля вокруг электрического тока). Теория вихрей сыграла большую роль в развитии динамики атмосферы, теории крыла самолета, теории пропеллера и корабельного винта и др. Об этих приложениях, получивших особенное развитие в работах русских ученых (Н. Е. Жуковского — по вихревой теории винта и А. А. Фридмана — по вихрям в атмосфере), будет упомяпуто в следующем параграфе. [c.26]

Для решения этой, в общем виде весьма сложной нелинейной системы уравнений в частных производных необходимо еще знать начальные и граничные условия задачи. Укажем, что в своей общей постановке вопрос об условиях существования и единственности решения составленной системы уравнений до сих пор не решен. Соответ-сгвующие условия обычио указываются в каждом отдельном случае. Отметим лишь одну характерную физическую особенность движения жидкостей и газов с внутренним трением. ]Лри обтекании неподвижного твердого тела вязкой жидкостью обращается в нуль не только нормальная компонента скорости (условие непроницаемости, имеющее место и в идеальной жидкости), но также и касательная компонента (условие прилипания жидкости к стенке или отсутствия скольжения жидкости по стенке). [c.479]

Однако отсутствие касательного напряжения в жидкости по обе стороны какой-либо малой поверхности, мысленно проведенной в жидкости, означает полное отсутствие внутреннего рения, так что в этом случае не может быть никакого рассеивания энергии. Далее, если твердое тело движется в жидкости нли жидкость обтекает твердое тело, то предпалагается, что твердая поверхность не может оказывать никакого тангенш1ального действия на жидкость, так что жидкость свободно обтекает границы тела и не происходш- никакого рассеивания энергии из-за трения. Это свойство идеальной жидкости особенно отличает ее от реальной, так как эксперимент показывает, что реальная жидкость прилипает к поверхности твердого тела, погруженного в нее. [c.14]

Особенно значительным оно является там, где возникают большие поперечные градиенты скорости, и, как следствие, внутренние касательные напряжения велики. Такое состояние потока имеет место у обтекаемой повер.х,-ности или у границы двух потоков жидкости, движущихся с разными скоростями. По мере увеличения расстояния от стенки действие сил вязкости ослабевает и становится исчезающе малым на сравнительно небольшом удалении. Опыт показывает, что в обычных условиях течения скорость частиц жидкости относительно обтекаемой поверхности и на самой стенке равна нулюа по мере удаления от стенки быстро увеличивается, приближаясь к скорости внешнего потока щ. При этом поперечные градиенты скорости практически равны нулю и касательные напряжения, возникающие нследствие трения, пренебрежимо малы. Течение в области, удаленной от поверхности, можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости и с большой степенью точности применять закономерности теории идеальной жидкости. [c.34]

Уравнения идеальной жидкости в особенности упрощаются, если течение несжимаемой жидкости потенциально. Тогда уравнение непрерьшности (11.48) после подстановки у=дгас1 ф сводится к уравнению Лапласа [c.496]

Несравненно более трудными оказываются задачи об устойчивости движения твердого тела с идеальной или, особенно, вязкой жидкостью в случае, когда о характере движения жидкости в полости не делЕГется каких-либо специальных предположений, типа рассмотренных выше. В эхом случае состояние системы описывается бесконечным числом переменных и уравнения движения представляют собой совместную систему обыкновенных дифференциальных уравнений и уравнений в частных производных с соответствующими граничными условиями. [c.31]

Большое значение для изучения плоских течений несжимаемой жидкости с помощью теории функций комплексного переменного сыграли монографии В, В. Голубева Теория крыла аэроплана в плоскопараллельном потоке (1927) и Л. И. Седова Теория плоских течений идеальной жидкости (1939), Л. И. Седов в этой монографии ввел в теорию обтекания тонкого профиля метод выделения особенностей на кромках профиля, позволивший ему найти в замкнутом виде решение задачи об отыскании интегральных характеристик тонкого профиля, подъемной силы, момента сил. Решение задачи обтекания профиля может быть получено также в виде рядов, составленных из фундаментальных функций, удовлетворяющих уравнению Лапласа. Такое решение для симметричного профиля было получено Я. М. Серебрийским (1945), причем решение уравнения Лапласа находилось в Эллиптической системе координат в виде ряда для потенциала скорости. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...