Напряжение внутреннее касательное

Напряжение внутреннее касательное 91 --нормальное 91 [c.313]

Сначала вспомним, что такое напряжение. Для этого в рассматриваемой точке выделим площадку AF (рис. 1). От одной части тела к другой в общем случае передаются внутренние силы AN , АГ ж, АТ у, распределенные по площадке AF. Нормальное напряжение и касательные напряжения представляют интенсивность этих [c.4]

Крутящий момент представляет собой результирующий момент всех внутренних касательных напряжений в рассматриваемом сечении и равен алгебраической сумме внешних скручивающих моментов, приложенных по одну сторону от сечения, г. е. [c.17]

При движении жидкости между отдельными ее частицами возникают касательные напряжения внутреннего трения, которые пропорциональны относительной скорости сдвига смежных слоев (первой степени). При относительном покое жидкости касательные напряжения внутреннего трения равны нулю. Эта закономерность впервые была установлена Ньютоном, и такие жидкости принято называть ньютоновскими, или нормальными. Ньютоновская жидкость — воображаемая модель реальной жидкости, для которой продольные касательные напряжения внутреннего трения т при прямолинейном движении жидкости прямо пропорциональны градиенту скорости по [c.4]

К неньютоновским относятся жидкости, у которых продольные касательные напряжения внутреннего трения прямо пропорциональны [c.4]

Касательное напряжение (внутреннее трение), обусловливаемое обменом количества движения между слоями, составит [c.113]

В случае покоя или течения невязкой жидкости поверхностные силы оказываются нормальными к сечениям, проводимым в жидкости, что является результатом невозможности возникновения в этом случае касательных напряжений. В случае же вязкой жидкости опыт показывает существование касательных напряжений (или, как их также называют, напряжений внутреннего трения), вследствие чего поверхностные силы по сечению, мысленно проведенному в жидкости, уже не будут направлены нормально к этому сечению поэтому в случае движущейся вязкой жидкости искомыми являются величина и направление этих сил. [c.109]

Можно провести известную аналогию между напряжением внутреннего трения в гидромеханике и касательным напряжением в упругом твердом теле. [c.110]

Касательные напряжения или напряжения внутреннего трения, возникающие в жидкости в результате внутреннего трения, могут быть определены из зависимости [c.13]

Выще было подчеркнуто, что в покоящейся жидкости касательные напряжения всегда отсутствуют. В движущейся жидкости, как показывают исследования, касательные напряжения обычно имеют место именно при движении жидкости по поверхностям скольжения жидких слоев друг по другу возникает трение, которое и уравновешивает внутренние касательные силы. [c.12]

Рассматривая равновесие отсеченной части пружины, можно установить, что в любом поперечном сечении витка возникают крутящий момент Мк = 0,5PD os а, изгибающий момент М = 0,5PD sin а поперечная сила Q = = Р os а нормальная сила N = Р sin а. При малых углах подъема, когда а < 12°, нормальные напряжения пренебрежительно малы, и расчет можно вести по касательным напряжениям. Максимальное касательное напряжение, возникающее на внутренних волокнах, [c.336]

Как было указано в разд. II, Г, слои концентрации напряжений имеют толщину порядка G/E) I L, где L — длина слоя. В рассматриваемой задаче слои концентрации напряжений имеются вдоль волокон У = О и Y = D, поскольку внешние касательные усилия на этих границах отсутствуют, в то время как внутренние касательные напряжения отличны от нуля. Таким образом, если общая толщина этих двух слоев меньше толщины колонны, то безопасной нагрузкой является F , а если эти так называемые пограничные слои настолько толсты, что занимают [c.315]

Из постоянства f следует, что величина сдвига также будет постоянной вдоль каждой нормальной линии. Так как материал является квазиупругим, касательное напряжение 5 также постоянно вдоль каждой нормальной линии, исключая границы, на которых приложенные извне касательные усилия не обязательно равняются внутренним касательным напряжениям. Пусть 5о и Sd — внешние касательные усилия на указанных двух границах тогда производная от касательного напряжения в направ- [c.318]

В проведенном выше вычислении F не использовались какие-либо предположения относительно закона распределения касательных напряжений в области контакта. Однако в выражении (77) для усилий в граничных волокнах используется такое предположение, а именно принимается, что в любой точке приложенные извне касательные напряжения равны внутренним касательным напряжениям S(0o) и, следовательно, что полное касательное усилие F распределено равномерно. Это предположение не является необходимым можно было бы задать неравномерное распределение касательных напряжений, и деформация оказалась бы такой же, но растягивающее усилие в граничном волокне в зоне контакта было бы в этом случае переменным, а не равнялось постоянной величине —DH7(0q), как в предыдущем случае. Действительно, можно было бы считать, что часть усилия F определяется горизонтальной составляющей сосредоточенной силы реакции в угловой точке. [c.324]

Рис. 12.46. К пояснению причины возникновения кручения при поперечном изгибе, вызванном силами, приложенными не в центре изгиба а) консольная балка, изгибаемая силой Р, приложенной в центре тяжести торца б) часть упомянутой выше консоли (внутренние касательные силы в поперечном сечении приведены к центру изгиба) е) кручение, сопутствующее поперечному изгибу и возникающее вследствие неуравновешенности внешней силы полем касательных напряжений, соответствующих лишь поперечному изгибу г) способ приложения внешней силы, при котором поперечный изгиб не сопровождается

Тп — касательное напряжение (интенсивность внутреннего касательного усилия) по площадке dA. [c.35]

Отсутствие кручения стержня означает, что суммарный момент внутренних касательных усилий вокруг продольной оси (крутящий момент Мх) равен нулю. Другими словами, внутренние усилия в поперечном сечении балки приводят к изгибающему моменту Mz и поперечной силе Qy. Следовательно, в этом сечении возникает лишь такое поле касательных напряжений, которое описывается формулой Д. И. Журавского (10.1). [c.183]

В общем случае положение центра изгиба определяется из условия равенства нулю суммы моментов внутренних касательных усилий Журавского. Вернемся опять к балке с сечением в виде швеллера (рис. 10.14а). На схеме еще раз изображен поток касательных напряжений в случае поперечного изгиба. Элементарные касательные усилия, действующие в стенке швеллера, складываются в равнодействующую Л, усилия в каждой из полок — в силу Тг (рис. 10.146). Условие равенства нулю момента всех касательных усилий запишется так [c.184]

Выясним на примере корытного сечения, как определяется положение центра изгиба — точки А (рис. 205 и 206). Пренебрегая параллельными оси касательными напряжениями в полках, будем считать, что внутренние касательные усилия в стенке корытного профиля приводятся к равнодействующей, приблизительно равной поперечной силе Q и направленной вдоль средней линии стенки. В полках равнодействующие внутренних касательных усилий, параллельных нейтральной линии сечения, обозначим через Т и будем считать их приложенными посредине толщины каждой полки. Имея ввиду, что касательное напряжение т в полке меняется по линейному закону, причем наибольшее его значение по формуле [c.272]

N — сумма распределенных по сечению внутренних нормальных усилий, Air— сумма моментов вокруг оси х всех распределенных по сечению внутренних касательных усилий к т. д. Очевидно, что N отвечает растяжению или сжатию, Qy и — сдвигу в направлении оси у или 2, Мх— кручению. Му и — чистому плоскому изгибу вокруг оси у или г. Таким образом, в самом общем случае действия сил на стержень в нем возникают четыре простые деформации растяжение или сжатие (Л ), кручение MJ и два плоских изгиба Му и Qj), а также М и Qy). При этом три силовых фактора N, Му и отвечают возникновению в сечении тп нормальных напряжений, а три остальных Q , и — возникновению касательных напряжений (рис. 330, а и в). [c.385]

Возникновение усталостной трещины вызывает касательные напряжения. Величина касательных напряжений во многом зависит от зазора по внутреннему диаметру резьбы. При достаточно большом зазоре максимальные касательные напряжения определяются по формуле [12] [c.358]

Количество движения (или импульс ) определяется как произведение массы частицы на вектор ее скорости. Второй закон Ньютона дает фундаментальное нерелятивистское соотношение между суммой сил, действующих на частицу, и скоростью изменения ее количества движения. На основе этого закона механики в гидродинамике выводятся уравнения движения. Явления переноса количества движения представляют первостепенный интерес для механики жидкостей, так как они объясняют природу гидродинамического сопротивления, причину появления граничных и внутренних касательных напряжений, а также механизм силового взаимодействия при движении тел в жидкой среде. [c.65]

Определить, применив теорию прочности наибольших касательных напряжений, внутренний о и внешний диаметры кольцевого поперечного сечения вала, если в этом сечении возникают крутящий момент Мк = 120 кН-м и изгибающий момент Ми = 90 кН-м. Принять а = о/ к = 0.6 [о] = 120 МН/м . [c.216]

Что же касается напряжений внутреннего трения, то отчасти вследствие их малости, по сравнению с нормальными напряжениями, их экспериментальное оп деление наталкивается на значительные трудности. Теоретическое же определение этих напряжений представляет собой задачу очень сложную вследствие того, что касательные напряжения в значительно большей мере, чем нормальные, зависят от параметров, определяющих движение жидкости и ее физические свойства, а эти зависимости еще не вполне изучены. [c.31]

Классической моделью, используемой в газовой динамике, является модель идеальной жидкости (идеального текучего тела), т. е. модель сжимаемой сплошной среды, в которой и в состоянии покоя, и при движении отсутствуют внутренние касательные напряжения. Напряженное состояние среды в точке характеризуется при этом лишь одной скалярной величиной—давлением р, так что в идеальной среде р = — рп (давление положительно, если оно оказывает сжимающее действие на площадку с нормалью п). [c.17]

Если предположить, что возникают только эти напряжения, равновесие элемента не будет обеспечено, следовательно, на гранях параллелепипеда, совпадающих с продольными (радиальными) сечениями трубы, также должны возникнуть внутренние касательные силы (напряжения т ). Они. образуют пару, момент которой уравновешивает момент сил, возникших по площадкам поперечных сечений (рис. 3.7,6). Остальные две грани элемента от напряжений свободны, так как они принадлежат наружной и внутренней поверхностям трубы, к которым никаких сил не приложено. Итак, на четырех гранях выделенное го элемента есть только касательные напряжения, а две грани от напряжений свободны, что соответствует второму определению понятия чистый сдвиг . [c.102]

Кроме уже упомянутого ранее основного свойства принятой модели жидкой и газообразной среды — ее сплошности (непрерывности распределения массы и физико-механических характеристик среды), —лежащего в основе кинематики жидкости и газа, для динамики существенно второе основное свойство жидкой или газообразной среды — ее легкая подвижность или текучесть, — выражающееся в том, что для большинства жидкостей касательные напряжения (внутреннее трение) в среде отличны от нуля только при наличии относительного движения сдвига между слоями среды. При относительном покое внутреннее трение отсутствует. В этом заключается отличие жидкой или газообразной среды, например, от упругой среды, в которой касательные напряжения, обусловленные наличием деформаций (а не скоростей деформаций) сдвига, отличны от нуля и при относительном покое среды. [c.12]

Реальные, или вязкие, жидкости также обладают достаточной подвижностью. Отличительным свойством большинства реальных жидкостей является возникновение при их движении касательных напряжений (внутреннего трения), величина которых пропорциональна скорости сдвига одного слоя жидкости относительно другого (смежного). Следовательно, при относительном покое эти напряжения равны нулю. Такая закономерность была установлена Ньютоном, в связи с чем эти жидкости (вода, масло, бензин, керосин, глицерин и др.) называют ньютоновскими жидкостями. [c.12]

Сила носит название поперечной силы. Учитывая, что она лежит в плоскости поперечного сечения, заключаем, что в этом сечении возникают касательные напрялсения т. Сумма элементарных внутренних касательных сил упругости, соответствующих этим напряжениям, представляет собой поперечную силу. [c.276]

Предположим, что произошло изменение в распределении осред-ненных скоростей и появление турбулентной вязкости предопределяется случайным сильным искажением распределения скоростей в пределах потока, т.е. упруговязкие характеристики среды не в состоянии восстановить первоначальное распределение скоростей. В результате возникает первоначальное перемещение конечных масс не только по направлению основного потока, приводящее к переносу количества движения большей величины в сравнении с переносом молекулами при ламинарном движении. Для осредненного движения перенос количества движения поперек потока количественно характеризуется турбулентной вязкостью. В турбулентном потоке имеет место уже распределение двух взаимосвязанных и взаимозависимых параметров - осредненной скорости и турбулентной вязкости. Турбулентная вязкость, имея намного большую величину, чем молекулярная вязкость, соответственно увеличивает абсолютную величину касательного напряжения (внутреннего трения), однако не может изменить закона касательного напряжения, зависящего только от равновесия действующих сил. Следовательно, равновесные распределения скорости и турбулентной вязкости предопределяются законом касательного напряжения. В этом, взаиморавновесном распределении скорости и турбулентной вязкости, немаловажное значение имеет молекулярная вязкость, через которую происходит диссипация энергии. Только сумма молекулярной и турбулентной вязкостей соответствует данному закону касательного напряжения. [c.60]

Иногда возникает спор что показывать раньше — возникновение касательных напряжений в поперечных или в продольных сечениях балки Сторонники второй точки зрения аргументируют ее тем, что, во-первых, при выводе формулы Журавского раньше определяются касательные напряжения в продольном сечении, а лишь затем на основе закона парности устанавливают, что в поперечном сечении они такие же во-вторых, сопоставляя деформации изгиба цельной балки и балки из положенных друг на друга и не скрепленных между собой брусьев, выясняется, что в продольных сечениях возникают касательные напряжения. Эта аргументация не каж ется особенно убедительной, тем более, что вывод формулы Журавского не дается. Наличие в поперечных сечениях балки поперечных сил — достаточное свидетельство наличия касательных напряжений, так как эти силы представляют собой не что иное, как равноде1(ствующие внутренних касательных сил. Давая определение поперечной силы, мы, безусловно, говорили об этом. Напомним, что многие преподаватели уже во вводной части курса давали интегральные зависимости между напряжениями и внутренними силовыми факторами, а следовательно, показывали, что поперечная сила обусловлена касательными напряжениями. Думается, что логичнее начинать с обоснования (или напоминания) наличия касательных напряжений в поперечных сечениях, а затем, пользуясь законом парности, установить наличие таких же касательных напряжений в продольных сечениях. Далее мож но рассказать об эксперименте с изгибом балки, составленной из нескренленных брусьев, рассматривая его как подтверждение возникновения касательных напряжений в продольных сечениях. [c.134]

Если поперечные сечения балки открытого профиля имеют две оси симметрии и силовая плоскость (плоскость действия внешней нагрузки) является главной центральной плоскостью инерции, то касательные напряжения, возникающие в поперечных сечениях, распределены, как показано на рис. 106а. Эти напряжения эквивалентны совокупности внутренних касательных сил Та и Гст (рис. 106б), действующих в сечениях полок и стенки балки. Причем в силу симметрии полок относительно силовой плоскости силы Гп на каждой полке попарно взаимно уравновешиваются и остается неуравновешенной лишь сила Тст, представляющая поперечную силу. Следовательно, T т=Q. [c.184]

Таким образом, на грани AB D имеют место касательные напряжения т , которым у ребра АВ по свойству парности отвечают равные им касательные напряжения т на грани ABGH, т. е. в поперечном сечении балки (рис. 200, б). По малости толщины полки t и длины dx выделенного участка балки эти касательные напряжения допустимо считать равномерно распределенными по площади грани AB D] поэтому сумма возникших здесь внутренних касательных усилий будет [c.269]

При кручении бруса в его поперечных сечениях возникают только касательные напряжения. Действительно, момент относительно продольной оси бруса дают только внутренние касательные силы (нормальные силы параллельны этой оси). Кроме того, наличие внутренних нормальных сил, приводящихся к силе или к паре сил, про-, тиворечит условию равновесия отсеченной части бруса. Наличие 150 [c.150]

Особенно значительным оно является там, где возникают большие поперечные градиенты скорости, и, как следствие, внутренние касательные напряжения велики. Такое состояние потока имеет место у обтекаемой повер.х,-ности или у границы двух потоков жидкости, движущихся с разными скоростями. По мере увеличения расстояния от стенки действие сил вязкости ослабевает и становится исчезающе малым на сравнительно небольшом удалении. Опыт показывает, что в обычных условиях течения скорость частиц жидкости относительно обтекаемой поверхности и на самой стенке равна нулюа по мере удаления от стенки быстро увеличивается, приближаясь к скорости внешнего потока щ. При этом поперечные градиенты скорости практически равны нулю и касательные напряжения, возникающие нследствие трения, пренебрежимо малы. Течение в области, удаленной от поверхности, можно считать совпадающим с потенциальным течением идеальной жидкости и с большой степенью точности применять закономерности теории идеальной жидкости. [c.34]

При течении реальных жидкостей в них возникают силы внутреннего трения. Для большого класса жидких сред, так называемых ньютоновских жидкостей, справедлив закон внутреннего трения, линейно связывающий касательное напряжение (напряжение сдвига, напряжение внутреннего трения) т с градиентом скорости потока dwidn [c.9]

Установив закон распределения внутренних сил — касательных напряжений — по поперечному сечению бруса, можно определить и их величину в зависимости от величины крутящего момента в сечении. В 36 было установлено, что внутренние силы в любом поперечном сечении стержня приводятся к паре сил, действующей в плоскости сечения момент внутренних касательных сил относительно оси бруса называется крутящим моментом в данном се-чёнии. [c.125]

Уменьшение адгезионной прочности связано I) с протеканием химических или физических (в первую очередь кристаллизационных) процессов в пленке 2) с образованием новой фазы на границе раздела пленка—подложка в результате гидратации или окисления поверхности 3) с проявлением внутренних (касательных) напряжений. Отслоение пленки может происходить по двум меха-н 1змам адгезионному и когезионному. Когезионное отслоение характерно для покрытий, пленкообразователь которых находится в высокоэластичном состоянии, когда когезионная прочность относительно невысока. [c.90]

Рис. 6.35. Сопоставление коэффициентов концентрации напряжения Я=а0 а /т прн кручении оболочки, полученных различными авторами (о0 — максимальное окружное напряжение т — касательное напряжение в поперечном сечении на бесконечности). Кривые 1,3,5 п кружочкн соответствуют срединной поверхности, кривые 2,4 а квадратики — внутренней поверхности. Кружочки и квадратики соответствуют экспериментальным результатам работы [5.2] 1, 2- [5.74], 3 и 4- [5.25], [5.140], 5 - [5.151].

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...