Скорость частиц жидкости

Определяя постоянную С из граничного условия, что скорость частиц жидкости на стенке равна нулю, находим [c.193]

Вычислим dK, т. е. изменение количества движения выделенного объема за время dt. За время dt частицы рассматриваемого объема сместятся по трубе и займут новое положение, указанное пунктиром. В связи с переходом в другое сечение изменятся и скорости частиц жидкости. [c.136]

При этом поворотное ускорение равно нулю, так как в точке первой относительная скорость частицы жидкости параллельна угловой скорости № переносного вращения. Поэтому для определения абсолютного ускорения этой частицы получаем формулу [c.416]

Векторным полем называется часть пространства, характеризуемая векторной величиной, например скоростью частиц жидкости V, которая является функцией координат Xi t). Для графического изображения векторного поля введено понятие векторных или силовых линий, которые имеют определенный физический смысл. Векторной или силовой линией векторного поля называется кривая (линия), в каждой точке которой касательная совпадает с направлением вектора поля в этой точке (рис. 6.3). Через каждую точку А векторного поля проходит одна векторная линия, ка- [c.232]

По признаку зависимости движения жидкости от времени оно может быть неустановившимся или установившимся. Неустановившееся (нестационарное) движение —это движение, при котором поле скоростей изменяется во времени в этом случае скорость частиц жидкости, проходящих через определенную точку пространства, изменяется во времени (рис. 3.1, б) и =/ х, у, г, i). [c.37]

Основное различие уравнений Бернулли для потока и элементарной струйки заключается в определении скоростного напора в живом сечении. В отличие от элементарной струйки скорости частиц жидкости в различных точках живого сечения неодинаковы, поэтому при определении кинетической энергии через среднюю скорость допускается неточность, которую необходимо учесть. [c.55]

Определите составляющие угловой скорости частиц жидкости в потоке, для которого проекции скорости на оси координат Vx = аху, Vy = ayz, Vz = axz, где a — некоторая постоянная. [c.42]

Составляющие угловой скорости частиц жидкости в потоке следующие [c.51]

Итак, линией тока называется кривая, проведенная через ряд точек в движущейся жидкости таким образом, что векторы скорости частиц жидкости, находящихся в данный момент в этих точках, являются к ней касательными. [c.60]

Vk — скорость частицы жидкости на границе каверны. [c.3]

Как было указано выше, равномерным движением называется установившееся движение, при котором скорости частиц жидкости не изменяются вдоль траекторий. При равномерном движении жидкости в водопроводных трубах, нефтепроводах, бензопроводах и маслопроводах жидкой смазки, а также в открытых руслах живые сечения, средние скорости течения и глубины по длине потока остаются постоянными. [c.134]

Точное решение задачи о притоке жидкости к колодцу встречает большие затруднения, так как скорости частиц жидкости на одной и той же вертикали в различных точках по ее высоте направлены различно. [c.330]

Для скорости частицы жидкости t) имеет место формула вида [c.103]

Обозначим через Ь г, t) скорость частиц жидкости. Движение жидкости обладает осевой симметрией, причём скорость частиц жидкости направлена перпендикулярно к радиусу-вектору, проведённому в рассматриваемую точку из полюса О. [c.115]

Формулы (5.9) и (5.16) теряют справедливость в непосредственной близости стенок, где 7) = 0. Вблизи стенок имеется ламинарный слой, для которого ср (if]) = т]. Если мы допустим, что ламинарный слой примыкает к турбулентному потоку, и потребуем, чтобы скорости частиц жидкости на границе ламинарного слоя переходили непрерывно в турбулентное [c.160]

В теореме (3.17) показано, что вдоль вихревой трубки ее напряжение остается постоянным, т. е. вдоль нее сохраняется постоянство произведения вектора скорости вращения частицы и площади сечения трубки. Вихревая трубка не может заканчиваться острием, так как в этой точке угловая скорость частицы жидкости будет стремиться к бесконечности, поэтому трубка тока либо замыкается сама на себя и образует кольцо (рис. 3.16, а), либо опирается о твердые стенки (рис. 3.16, б). [c.147]

По третьему закону Ньютона жидкость и лопастные системы воздействуют друг на друга с одинаковой, но противоположной по знаку силой. Эти силы обусловлены изменением величины и направления скорости частиц жидкости, протекающей через лопастную систему. [c.20]

Обтекание твердых тел при больших числах Рейнольдса происходит с отрывом пограничного слоя, который, как и у труб (гл. IV, 6), образуется вследствие вязкости жидкости. На рис. 73, б схематично представлена картина обтекания шарового профиля. Скорость частиц жидкости на линии тока, проходящей в бесконечности через центр шара, по мере приближения к нему уменьшается от о = Уоо в бесконечности до нуля в точке 1. Закон распределения скоростей по поверхности профиля для невязкой жидкости — синусоидальный [16], т. е. в точках 3 и 4 скорость будет максимальной, а в точке 2, как и в точке 1, равной нулю. Вследствие этого по закону Бернулли соответствующим образом по профилю распределится и давление в точках 3 ш4 оно будет минимальным, а в точках 1 и 2 — максимальным. [c.123]

В частности, из-за прилипания, обусловленного свойством вязкости, на неподвижных стенках скорости газа и жидкости всегда равны нулю, поэтому вблизи стенок и поверхностей обтекаемых тел всегда имеет место существенная неравномерность в распределении скорости частиц жидкости и газа. [c.88]

В 12 мы показали, что кинетическая энергия такого возмущенного движения жидкости конечна, если скорости частиц жидкости конечны, и что так поставленная задача Неймана имеет единственное решение. [c.188]

Скорость частиц жидкости и всегда совпадает с направлением скорости V при выполнении условия [c.115]

Эта площадь равна площади живого сечения потока, т. е. поверхности, каждый элемент которой перпендикулярен вектору скорости частицы жидкости, расположенной у этого элемента. [c.263]

Если скорость частиц жидкости и давление не меняются со временом в данном месте пространства, то такое движсиие потока называют установившимся или стационарным для него [c.70]

Wo i), где Wo — осредненная по сечению скорость частиц жидкости. Воспользовавшись принципом Даламбера, получаем следующее уравнение [c.261]

Поток можно охарактеризовать, задав величину и направле1ше скоростей частиц жидкости во всех точках потока в каждый момент времени. На рис. 296 распределение скоростей частиц в потоке в данный момент изображено стрелками. Проведем линии, к которым во всех точках касательны эти стрелки. Такие линии, к которым скорость в каждой точке является касательной, называются линиями тока. [c.520]

Вернемся к вопросу о движении вязкой жидкости позади обтекаемого тела —в области D D" на рис. 326. В пограничном слое, как указывалось, скорость частиц жидкости постепенно возрастает по мере удаления от стенки. Вследствие этого всякий объем жидкости в ПОГра- а- [c.551]

В соответствии с уравнением (1.9) Т = —рр йи/( у, где р — динамическая вязкость жидкости, которая из уравнения (1.11) р = гр Р = 2пу1 — боковая поверхность цилиндра знак минус принят потому, что с увеличением расстояния от оси потока скорость частиц жидкости и уменьшается. Следовательно, [c.69]

Чтобы истолковать величину р/р , рассмотрим живое сечение 8 элементарной трубки тока (струйки), где скорость частиц жидкости и, а давление р (рис. 48). Если за время (И частицы, расположенные в этом сечении, переместились на расстояние ий1, то работа силы давления pd5 на этом пути будет равна рй8и<И. Отнеся эту работу к весу жидкости в объеме йЗисИ, т. е. разделив ее на величину pgdSudt, найдем, что величина р/рд представляет собой работу сил давления, отнесенную к единице веса жидкости. [c.95]

Рассмотрим два соприкасающихся слоя жидкости, расположенных на малом расстоянии V друг от друга. Положим, что осредненная скорость частиц жидкости в направлении оси х в некоторой точке турбулентного течения равна Vх. Для соседнего слоя, находящегося на расстоянии у = осредненную скорость можно представить в виде ]/х + дУх1ду)1. Следовательно, в момент появления рассматриваемой частицы во втором слое наблюдается пульсационная скорость Ух(дУх1ду)1. [c.19]

Интегрируя последнее, получим Vr = onst, т. е. скорость тем больше, чем меньше радиус. Из этого следует, что при движении по криволинейному каналу скорости частиц жидкости убывают с увеличением радиуса по гиперболическому закону. Следовательно, давление у внутренней стенки меньше, чем у внешней. [c.375]

При возникновении движения вязкопластичных жидкостей в трубе касательное напряжение в пристенных слоях достигает предельного напряжения сдвига. При этом вся масса жидкости начинает двигаться, скользя по пристенным слоям как твердое тело. Такой вид течения называется структурным центральная часть потока, движущаяся с сохранением своего строения, называется ядром потока. По мере увеличения скорости толщина пристенного градиентного слоя будет увеличиваться, а диаметр ядра уменьшаться. При этом скорость частиц жидкости в слое меняется от нуля у стенки до скорости ядра. При некоторой скорости градиентный слой займет все сечение трубы и структурный режим перейдет в ламинарный. Во время перехода от структурного движения к ламинарному струйное течение градиентного слоя может нарущаться такой режим называется квазиламинарным. [c.305]

Рассмотрим, как и ранее, некоторую часть пространства, заполненного движущейся жидкостью. В некоторой произвольной точке (рис. 43) построим вектор скорости Vb, изображающий (по величине и направлению) скорость частицы жидкости В, находящейся в данный момент времени в этой точке. На этом векторе, на весьма малом расстоянии от точки В, возьмем точку С и построим вектор соответствующий скорости частицы в этой точке в тот же момент времени. На векторе Vq возьмем точку D, отложим от нее вектор скорости vq и т. д. В результате получим ломаную линию B DEFGH, стороны которой совпадают с направлениями векторов скорости частиц жидкости В, С, D, Е, F, G, И в данный момент времени. [c.59]

Скорость частиц жидкости, соверщающей вращение вокруг вертикальной оси, изменяется обратно пропорционально расстоянию от оси вращения. [c.46]

На учасчке АВ скорость частиц жидкости, находящихся в пограничном слое, увеличивается ((Эи/с х>0), а на участке ВС уменьщается (с ц/йхСО). Тогда в соответствии с уравнением Бернулли давление на участке АВ уменьшается (др/дх<6), а на участке ВС увеличивается др дх>0). [c.246]

Определяя посто нную С из основного граничного условия, чго скорость частиц жидкости на стенке равна нулю, получаем [c.192]

Пусть в конце трубы, по которой движется жидкость со скоростью то, произведено мгновенное закрытие крана (рис. 5.9,а). Тогда скорость частиц жидкости, натолкнувшихся на кран, будет погашена, а их кинетическая энергия перейдет в работу деформации стенок трубы и жидкости. При этом стенки трубы растягиваются, а жидкость сжимается в соответствии с повышением давления Аруд. На заторможенные частицы у крана набегают другие, соседние с ними частицы и тоже теряют скорость, в результате чего сечение п-п передвигается вправо со скоростью а, называемой скоростью ударной волны. Сама же переходная область, в которой давление изменяется на Аруд, называется ударной волной. [c.108]

Если тяжелая несжимаемая жидкость, удерживаемая на постоянном уровне, вытекает через узкое отверстие в нижней части сосуда, то скорость частицы жидкости у отверстия такова, как если бы она свободно падала с высоты, равной высоте верхнего уровня жадкости. [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...