Жидкость маловязкая

Так как жидкость маловязкая (для воды v 10" м /с) и эквивалентная шероховатость трубы значительна (см. прил. 1), то предполагаем квадратичную зону сопротивления и решаем задачу аналитическим способом. [c.90]

Жидкость маловязкая, вероятен турбулентный режим, поэтому значения f для фильтра, колена, задвижки и выхода из трубы определяем по прил. 2 [c.91]

Жидкости маловязкие — Истечение через отверстия 178 [c.980]

Полиорганосилоксановые жидкости обладают значительно более высокой сжимаемостью, чем нефтяные масла и другие органические жидкости. Маловязкие продукты этого класса сжимаемы в большей степени, чем высоковязкие. Жидкости SF-96 при 20° С имеет модуль объемной упругости 0,98—1,01Х X 10 ° дин см . [c.273]

Принимаем для стальных умеренно заржавленных труб Д = 0,2мм. Судя по исходным данным - жидкость маловязкая и можно предположить турбулентный режим движения. [c.68]

Основным признаком жидкости является малое сцепление между ее частицами. Жидкости не оказывают сопротивления медленному изменению их формы (деформации), оказывая сопротивление только сжимающим силам. Все жидкости, с которыми приходится иметь дело в технике, разделяются на жидкости с большой вязкостью и жидкости маловязкие. Переход от вязких жидкостей к твердым телам происходит постепенно, и часто мы не можем сказать, к какой группе отнести рассматриваемое тело. Так, например, смола при обычной температуре течет, как жидкость, хотя мы и говорим о куске смолы как о твердом теле. К жидкостям с большой вязкостью мы относим малоподвижные жидкости, оказывающие большое сопротивление движению в них твердых тел. Примером таких жидкостей могут служить некоторые сорта смазочных масел, мазут, глицерин, патока. К маловязким жидкостям относятся вода, бензин, спирт. Сопротивление, которое оказывают жидкие тела изменению их формы, зависит от скорости деформации. При одной и той же величине скорости деформации сопротивление, оказываемое сильно вязкими жидкостями, больше, чем у маловязких жидкостей. [c.250]

Если характер движения в основном определяется свойствами инертности и весомости жидкости, а влияние вязкости относительно невелико (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. д.),. моделирование осуществляется по критерию гравитационного подобия. При этом выполняется условие (V—9) для скоростей, а условие равенства чисел Рейнольдса, приводящее к соотношению (V—11), не соблюдается (натура и модель работают обычно на одной и той же жидкости). При моделировании по числу Рг масштабы всех физических величин (за исключением вообще произвольного к ) выражаются через два независимых масштаба и таким же образом, как и при выполнении условий полного подобия (табл. V—1). [c.107]

При квадратичном режиме истечения, который чаще всего наблюдается для маловязких жидкостей, коэффициент расхода можно принимать постоянным в течение всего процесса. Тогда интеграл уравнения (XI—1), дающий время частичного опорожнения сосуда от начального уровня Яо до произвольного уровня Я, будет иметь вид [c.303]

Таким образом, в крыле линии Рэлея наблюдается тонкая структура, которая объясняется модуляцией света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, поперечными волнами. Скорость таких волн в маловязких жидкостях лежит в пределах от 100 до 200 м/с. [c.598]

В том случае, если истекает маловязкая жидкость (например, вода), коэффициент р, за время истечения изменяется незначительно и можно считать его постоянным и вынести за знак интеграла. При истечении жидкости с повышенной вязкостью пренебречь изменением р уже нельзя. Однако такие случаи в курсе не рассматриваются. [c.108]

Из резервуара диаметром D = 8 м и высотой Я = 6 м сливается маловязкая жидкость через короткий патрубок диаметром d = 200 мм. [c.74]

Таким образом, ясно, что в газах (и, как несложно убедиться, в маловязких жидкостях) соотношения (5.23) и (5.24) применимы лишь к движению очень малых частиц (диаметром менее 0,1 мм). Важно также представлять себе, что скорости движения таких частиц очень невысоки. Так, в рассмотренном примере пылинка радиусом 32 мкм будет падать в воздухе со скоростью /qo = 0)24 м/с, причем ясно, что более крупные частицы и, следовательно, большие скорости падения приведут к невыполнению условия Re < 1. [c.201]

Левый столбец относится к маловязким жидкостям, правый — к вязким. Характерными особенностями движения пузырей при этих условиях являются пульсации их формы под действием сил поверхностного натяжения из-за переменной кривизны межфазной поверхности, существование значительной зоны отрыва потока в кормовой части поверхности пузыря и винтовая (или зигзагообразная) траектория их всплытия (см. рис. 5.7). В области 4 скорость всплытия почти не изменяется с изменением линейного размера пузыря. Этот экспериментальный факт послужил обоснованием приближенной эмпирической формулы, структура которой легко может быть получена с помощью анализа размерностей. Условие Re > 1 позволяет полагать, что скорость всплытия пузырей в области 4 определяется действием сил/ , / и/д, т.е. может быть описана некоторой функциональной зависимостью чисел Во и We. Вид этой зависимости можно найти из условия Ф f l). Записав, в частности, Во - We , мы избавимся от линейного размера в соотношении для скорости всплытия и получим [c.208]

На рис. 5.10 показано сопоставление формулы (5.31) с опытными данными по всплытию воздушных пузырьков в маловязких жидкостях (значения безразмерного параметра 1/Ка лежат в пределах —11 —9 [c.217]

Обтекание таких пузырей, очевидно, подчиняется более сложным закономерностям, чем найденные для сферических пузырьков при Re S 1. Однако для случая движения пузырьков в маловязких жидкостях д. Мур (1965 г.) с успехом применил тот же метод, которым он пользовался при получении соотнощения (5.31). Как и для случая обтекания сферических пузырьков при Re 1, Мур полагал течение жидкости потенциальным всюду, кроме очень тонкого пограничного слоя на поверхности пузыря. Сила сопротивления рассчитывалась по скорости диссипации энергии в области потенциального течения и в пограничном слое. Итоговое соотношение для коэффициента сопротивления эллипсоидальных пузырьков согласно [59] имеет вид [c.218]

Для вязких жидкостей (практически при 1/Ка > 10 соотношение (5.33), по-видимому, применено быть не может, ибо для таких жидкостей в области существования эллипсоидальных пузырьков (область 3) не выполняется условие Re 1. Интересно, что для газовых пузырьков, всплывающих в маловязких жидкостях, обнаруживаются явные минимумы на кривых Сд(Ке) (им соответствуют максимумы на первичных зависимостях С/до (Re))- По мере увеличения вязкости эти минимумы становятся все менее выраженными и при 1/Ка 10 исчезают вовсе. [c.220]

Экспериментальные наблюдения показывают, что при движении в маловязких жидкостях газовые пузыри, объем которых превышает 50 см , дробятся, распадаясь на более мелкие устойчивые пузырьки. Теории дробления газовых пузырьков не суш,ествует. Имеюш,иеся в этой области теоретические исследования показывают, что при безотрывном обтекании поверхность газовых пузырей сохраняет устойчивость. Этот вывод находится в хорошем соответствии с опытами, ибо сферические и эллипсоидальные пузыри, большая часть поверхности которых обтекается без отрыва потока, действительно не подвержены дроблению. В той области размеров пузырей, где происходит перестройка их формы от эллипсоидальной к сферическому сегменту (область 4, рис. 5.6), всплывание пузырей, как уже отмечалось, сопровождается пульсациями формы и траектории движения. Но пузыри в этой области размеров, как правило, не дробятся из-за стабилизирующего действия сил поверхностного натяжения, ибо кривизна поверхности таких пузырьков еще не слишком мала. [c.224]

В литературе встречаются различные корреляции для расчета характерных времен индукции и распада капель, часто сильно отличающиеся друг от друга, например, следующие корреляции для маловязких (Ср>1) жидкостей [c.171]

Для маловязких жидкостей с не очень мелкими пузырьками (до 1 мм) при не очень малых давлениях (ро 0,1 МПа) выполняются следующие оценки [c.73]

Вязкости маловязких жидкостей и газов часто измеряют в сотых долях пуаза, называемых сантипуазами (сП). [c.102]

Установлено также, что зависимость коэффициентов истечения от числа Рейнольдса наблюдается и при истечении воды и других маловязких жидкостей из отверстий малого диаметра, поскольку в этих случаях значения Reo также малы. [c.208]

Наблюдения показывают, что в природе существуют два различных вида движения жидкости во-первых, слоистое упорядоченное, или ламинарное, движение, при котором отдельные слои жидкости скользят относительно друг Друга, не смешиваясь между собой, и, во-вторых, неупорядоченное, или турбулентное , движение, когда частицы жидкости движутся по сложным, все время изменяющимся траекториям и в жидкости происходит интенсивное перемешивание. Уже давно известно, что вязкие жидкости (масла) движутся большей частью упорядоченно, а маловязкие жидкости (вода,воздух)—почти всегда неупорядоченно. Ясность в вопросе о том, как именно будет происходить движение жидкости в тех или иных условиях, была внесена в 1883 г. в результате опытов английского физика Рейнольдса. [c.151]

Осредненные значения коэффициентов для этого режима истечения маловязких жидкостей (большие Ке) следующие [c.79]

В гидродинамических передачах, где скорости циркуляции жидкости большие, стремятся применять маловязкие масла с вяз- [c.146]

Последние члены правой части этих уравнений учитывают диссипативные силы в жидкой среде по феноменологической теории, о которой говорилось выше. Предполагается, что жидкость маловязкая и что коэффициент v 1. Эти члены уравнений так же, как и в линейнйй системе, можно опустить вследствие малости коэффициента v . [c.178]

Решение. Хотя вода — жидкость маловязкая (т = 10 Па с,см. прил. 4), но квадратичная зона сопротивления сомнительна, так как мала зквивалентная шероховатость труб (Д = 0,014 мм, см. прил. 1). Поэтому решаем задачу графоаналитическим способом. [c.110]

При обработке в жидкой среде, т. е. если между электродом-инструментом и деталью в момент разряда находится жидкость (маловязкое масло, керосин и т. д.), то выбрасываемые частицы металла охлаждаются в жидкой среде в виде мелкодиспергированных гранул и тем самым сохраняютсянеобходимыг для размерной обработки форма и размеры электрода. [c.219]

Наиболее устойчивы к ползучести динасовые изделия после выдержки в течение 100 ч при 1500° С осадка их не превышает 0,1% [И2], что является следствием прямой связи кристаллов в динасовых огнеупорах. В обычных магнезитовых огнеупорах крип под нагрузкой при повышенных температурах происходит вследствие образования жидкой фазы. Если вязкость жидкости высока, то разрушение происходит в результате вязкого перемещения пор. Если жидкость маловязкая, то под нагрузкой создаются возможности сдвига зерен (агрегатов), в результате чего происходит разрушение без уплотнения, подобно деформации мокрого песка. Ползучесть основных огнеупоров в интервале 1450—1550°С под нагрузкой 7— 12 кГ/см определяется степенью прямой связи и не зависит от состава и количества образующейся в них силикатной фазы. Ползучесть зернистых огнеупоров из смесей корунда с магнезиальной шпинелью не зависит от пористости (в пределах 14—29%). При замене крупных зерен шпинели корундом образуется структура с развитой микротрещиноватостью, что обусловливает существенное повышение крипа [113]. [c.173]

Таким образом, характеристика трубопровода на всем своем протяжении может меняться, переходя от прямой линии к квадратичной парабрле. При жидкостях маловязких, как правило, линейная зона отсутствует. [c.289]

В ] ачестве рабочих жидкостей гидротрансформаторов применяют маловязкие минеральные масла (v = 0,14 0,07 см /с при температуре 70—90 X). Жидкость надо обязательно охлаждать, так как на режимах значительного преобразования момента она может перегреться, что приведет к выходу из строя пар трения и уплотняющих элементов. Часть жидкости (расход q на рис. 2.76, 2.92, 2.93) непрерывно отбирается после выхода из турби1нюго колеса, пропускается через теплообменник и возвращается при помощи вспомогательного пасоса к входу в насосное колесо. Вспомогательная гидросистема обеспечивает пвдде11жание минимального давления [c.271]

Для газов коэффициенты динамической вязкости малы (рис. 6.2), поэтому числа Рейнольдса будут довольно большими даже при относительно низких значениях скорости течения. Как следует из соотношения (6), толщина пограничного слоя вследствие этого мала по отношению к длине пластины, г. е. все влияние ]зязкости сосредоточено в тонком слое вблизи обтекаемой поверхности. Этот вывод находится в хорошем согласии с результатами опытов по исследованию течений маловязких жидкостей. [c.281]

Выведем дифференциальные уравнения для ламинарного пограничного слоя при установившемся илоскопараллельном течении вязкого сжимаемого газа, используя отмеченный ранее факт, что для маловязких жидкостей (при больших числах Рейнольдса) влияние вязкости и теплопроводности сосредоточено в тонком слое вблизи обте1 аемой поверхности, т. е. [c.283]

В табл. 23.6 приведены характеристики некоторых жидких органических природных и синтетических диэлектриков. К природным относятся нефтяные масла трансформаторное, конденсаторное и кабельные (маловязкое МН-2, С-220 средней вязкости и высоковязкое П-28), а также касторовое масло и конденсаторный вазелин к синтетическим — полиолефиновая жидкость октол и дц-эфиры, к которым принадлежит дибутилсебацинат. В табл. 23.7, 23.8 и 23.9 приведены характеристики синтетических жидких диэлектриков на основе хлорированных углеводородов, кремнийорганических и фторорганических соединений. Подробно свойства жидких диэлектриков рассмотрены в [9, 23-—26]. [c.549]

Область 3 характеризуется прямолинейным движением сплющенных в виде эллипсоида вращения пузырей. Наблюдения за воздушными пузырьками в воде показывают, что эта область охватывает значения Re от 300—400 до приблизительно 500 (R 0,6—0,8 мм). По данным Харпера [59], верхняя граница рассматриваемой области для маловязких жидкостей соответствует We = 3,2—3,7. При больших значениях We движение пузырей становится неустойчивым. В работе Хабермана и Мортона нет прямого указания о верхней границе области устойчивого прямолинейного всплывания эллипсоидальных пузырей в вязких жидкостях. На рис. 5.6 эта граница обозначена, исходя из условия We = 3,5. [c.207]

Наиболее полно основным требованиям к рабочим жидкостям объемных гидропередач удовлетворяют маловязкие нёфтяные масла высокой очистки. Однако и их нельзя считать идеальными, поэтому созданы и создаются новые синтетические жидкости и присадки к нефтяным маслам, которые улучшают vx свойства. Свойства рабочей жидкости также оказывают влияние на эффективность, работоспособность и долговечность переда in, поэтому при выборе рабочей жидкости учитывают не только особенности передачи, но и качество самой жидкости. К рабочим жидкостям предъявляются следующие требования. [c.322]

По трубопроводу диаметром d — 203 мм при постоянном напоре и температуре перекачивалась маловязкая жидкость. С течением времени эквивалентная шероховатость трубопровода возросла в два раза от первоначального значения /гэкв i = 0=07 мм. Определить, насколько при этом уменьшился объемный расход, если закон сопротивления был квадратичным. [c.92]

Дибутилсебационат — дибутиловый эфир себациновой кислоты СаНц.,(СООС4Н9)2 представляет собой маловязкую бесцветную жидкость, плотностью 0,94 при 15° С. Отличительной особенностью этой жидкости является малая величина tg б [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...