Плоскопараллельный поток

На рис. 4.9 представлена картина линий тока при М = 0,06 (К = -1,048, N = -0,554, Р = -0,0536) и М = 0,082 (К = -1,336, N = -0,509, Р = -0,0796). В первом случае сечение вихревого кольца имеет две точки торможения, как и на рис. 4.7 при к = 5,3. Во втором случае образуются два вихревых кольца, сечения которых имеют форму петель и по одной точке торможения. Прочие точки торможения в потоке на рис. 4.9 не показаны. При дальнейшем увеличении М петли стягиваются в точки возврата линий тока. Подобное явление в плоскопараллельных потоках уже нашло отражение на рис. 4.5 при к = I. [c.212]

Пример 1. Плоскопараллельный поток. Выберем систему координат так, чтобы ось х была направлена по скорости потока Wi тогда (рис. 2.17) [c.108]

В предыдущих параграфах рассматривалось обтекание крыла плоскопараллельным потоком жидкости. Такое течение может быть осуществлено только на крыле бесконечного размаха. [c.98]

Но если влияние вязкости в основном потоке жидкости несущественно, то должно выполняться уравнение Бернулли. Согласно последнему в случае обтекания тонкой пластины плоскопараллельным потоком жидкости [c.371]

В тепловом пограничном слое, образующемся на тонкой пластине, обтекаемой продольным изотермическим плоскопараллельным потоком жидкости постоянной скорости, производная д Лдх по причинам, вполне аналогичным тем, которые были высказаны в связи с производной намного [c.372]

Рис. 11.1. Обтекание пластины плоскопараллельным потоком жидкости

Обтекание пластины ламинарным потоком жидкости. Рассмотрим ламинарный пограничный слой, образующийся при обтекании полубесконечной тонкой пластины продольным плоскопараллельным потоком несжимаемой жидкости постоянной скорости (рис. 11.1). Под полубесконечной пластиной в дальнейшем подразумевается тонкая пластина бесконечной длины, передний край которой расположен не на бесконечности для определенности предполагается, что передний край пластины совпадает с осью ОУ, а сама пластина лежит в плоскости ХУ. Бесконечно длинная пластина, передний край которой лежит в бесконечности, на,зы-вается бесконечной пластиной. [c.375]

Уравнение (11.28) определяет толщину плоского ламинарного пограничного слоя, образующегося при обтекании полубесконечной пластины плоскопараллельным потоком жидкости оно справедливо также и для пластины конечной длины. [c.376]

ТО, следовательно, повсюду Таким образом, в плоскопараллельном потоке жидкости над бесконечной пластиной [c.386]

Чтобы установить величину пульсационной скорости, рассмотрим для определенности плоскопараллельный поток жидкости, обтекающий лежащую в плоскости XV полубесконечную пластину. Предположим, что в слое [c.391]

При обтекании пластины турбулентным плоскопараллельным потоком единственным геометрическим размером является расстояние от пластины до рассматриваемой точки потока поэтому А может равняться только г. Положив А = г, находим отсюда [c.400]

Бесконечная пластина в турбулентном потоке жидкости. Ранее, при рассмотрении ламинарного течения жидкости, было показано, что задача об обтекании продольным плоскопараллельным потоком жидкости бесконечной пластины имеет точное решение. Аналогичный вывод справедлив и для турбулентного течения. [c.401]

При турбулентном обтекании бесконечной пластины продольным плоскопараллельным потоком средняя скорость жидкости WJ является функцией только г (но не х), причем средняя поперечная скорость жидкости равняется нулю, т. е. [c.401]

Логарифмическая зависимость от г могла бы быть установлена также с помощью осредненного уравнения Навье-Стокса, которое согласно сказанному выше в случае обтекания плоскопараллельным потоком жидкости бесконечной пластины при г > бл, когда можно пренебречь вязким членом, имеет вид [c.403]

Предположим, что плоскопараллельный поток несжимаемой жидкости обтекает бесконечную пластину, совпадающую с плоскостью XF. В плоско- [c.413]

Длина теплового начального участка, так же как и скоростного начального участка, определяется по времени распространения вызванных стенками трубы возмущений потока жидкости. Скоростные возмущения распространяются поперек потока при ламинарном движении на расстояние Д от стенки за время = Д /9v. Температурные возмущения распространяются. поперек ламинарного потока на глубину Д за время Ту == Д /9х в плоскопараллельном потоке постоянной скорости ( 12.3) — Д /лх. [c.456]

Уравнение движения жидкости в пограничном слое. Предположим, что плоскопараллельный поток электропроводящей жидкости обтекает полубесконечно тонкую плоскую пластину, передний край которой совпадает с осью ОУ, а сама пластина совпадает с полуплоскостью ХОУ перпендикулярно к пластине, т. е. вдоль оси 02, действует поперечное магнитное поле Нд электрическое поле предполагается отсутствующим, т. е. = 0. [c.657]

Определите комплексный потенциал потока, образующегося в результате наложения поступательного плоскопараллельного потока со скоростью V на течение от диполя с моментом /И. Найдите уравнение семейства линий тока полученного сложного течения. [c.44]

Эффективный метод изучения свойств плоского течения — метод комплексного переменного, получивший в аэродинамике широкое применение. Эта связь аэродинамики плоскопараллельного потока несжимаемой жидкости с хорошо разработанной теорией функций комплексного переменного позволяет успешно решать также задачи, связанные с пространственным характером течения. [c.161]

Плоскопараллельный поток.Наиболее простым примером комплексного потенциала является выражение [c.162]

Рассмотрим комплексный потенциал W, представляющий собой сумму комплексных потенциалов плоскопараллельного потока, параллельного оси X, и диполя [c.167]

Известно, что при движении идеальной жидкости из-за отсутствия в ней трения замена любой линии тока твердой стенкой не меняет характера движения. Поэтому, если в рассматриваемом потоке заменим нулевую линию тока твердой стенкой, то, как видно из рис. VII.6, получим обтекание круглого цилиндра плоскопараллельным потоком с вектором скорости на бесконечности, [c.168]

Точки, в которых скорость равна нулю, обычно называются критическими. Очевидно, что при обтекании плоскопараллельным потоком круглого цилиндра такими точками будут 0 = О и 0 = = 2я. Первая точка А называется передней критической точкой, а вторая В — задней. [c.168]

Этот потенциал описывает наложение параллельного оси X плоскопараллельного потока, обтекающего круглый цилиндр (VII. 15), и циркуляционного потока вокруг точечного вихря (VII. 13). [c.171]

Таким образом, получим плоскопараллельный поток со скоростью Ко- [c.179]

Отметим, что в первом члене правой части равенства (IX.9) берется сопряженная скорость, так как здесь плоскопараллельный поток, обтекающий цилиндр, не параллелен оси х, а направлен под некоторым углом к ней. [c.210]

Рассмотрим теперь несколько видоизмененную задачу об обтекании кавитирующей пластинки поперечным потоком. Предположим, что за пластинкой вниз по потоку на оси симметрии в точке L (рис. 11.11) расположен источник интенсивностью Q. Так как источник находится в плоскопараллельном потоке, то его обтекание равносильно обтеканию полутела [65]. [c.79]

Сущность метода поясним на примере стационарного плоскопараллельного потока жидкости, омывающего пластину. Поток жидкости, омывающей тело, мысленно разделяют на две следующие области пограничный слой 1 и внешний поток 2 (рис. 7.1). [c.103]

В приближенном методе рассматривается только главное движение, поэтому поперечная составляющая скорости исключается из рассмотрения. Например, в случае плоскопараллельного потока рас- [c.118]

Интегрирование упрощенных уравнений Навье — Стокса для ламинарного пограничного слоя около плоской пластинки, обтекаемой плоскопараллельным потоком вязкой жидкости, позволяет определить силу сопротивления пластинки [c.144]

Рис. 3.4. Обтекание цилиндра плоскопараллельным потоком

Теоретическое исследование влияния твердых частиц на устойчивость ламинарного потока было выполненво Михаелем [536], который развил метод, предложенный ранее Сэфменом [674]. Для описания системы было введено характерное время релаксации т(= 1/7 ), которое необходимо для приведения в соответствие скорости частиц и скорости газа. Если т мало по сравнению с масштабом характерного времени потока, то добавление пыли дестабилизирует поток, в то время как крупные частицы или большое т оказывают стабилизирующее влияние. Для плоскопараллельного потока смеси было выведено уравнение Орра — Зоммерфельда, с помощью которого иллюстрировались некоторые особенности, обусловленные присутствием частиц пыли. [c.357]

Рассмотрим происхождение подъемной силы крыла самолета, позволяющей осуществлять, полеты на аппаратах тяжелее воздуха. Этот вопрос выясняется при рассмотрении обтекания крыла бесконечного размаха или профиля крыла в плоскопараллельном потоке, который служит моделью обтекания средних сечений крыла, без учета влияния его концов. Развитие методов исследова шя плоскопараллельных течений идеальной жидкости является основой теории крыла в плоокопараллельном потоке. [c.265]

Известно, что потенциал ско1юсти для плоскопараллельного потока определяется как ф= uix + vdy, а функция тока как [c.144]

Рассмотрим обтекание плоской поверхности (например, бесконечно тонкой пластины длины Ь) продольным плоскопараллельным потоком жидкости постоянной скорости о- в соответствии со сказанным в уравнениях (11.2) Навье-Стокса для двумерного движения жидкости можно пренебречь величиной д wJдx , малой по сравнению с д wJдz (здесь и в дальнейшем предполагается, что ось 02 направлена перпендикулярно обтекаемой плоскости, а поток жидкости направлен по оси ОХ). [c.370]

При постоянной скорости жидкости в основном потоке, а следовательно, и на внешней границе пограничного слоя, (1 Юо1с1х = О и соответственно йр/с1х = 0. Но в плоскопараллельном потоке поперечный градиент давления др/дг повсюду равен нулю, так что полная производная йр1йх должна быть равна частной производной др1дх. т. е. [c.372]

Уравнение (11.15) относится к пограничному слою, образуюпшмуся на тонкой пластине, при продольном обтекании ее плоскопараллельным потоком жидкости постоянной скорости. В других случаях производная др/дх может не равняться нулю, и тогда следует пользоваться не этим уравнением, а более общим уравнением (11.12). [c.372]

Перейдем теперь к выяснению распределения скорости жидкости в ламинарном пограничном слое. Для этого проанализируем уравнение движения жидкости в пограничном слое, образующемся при обтекан11и полубесконеч-ной пластины продольным плоскопараллельным потоком [c.377]

Определим плотность потока импульса в разных точках ламинарного пограничного слоя при обтекании полубесконечной пластины плоскопараллельным потоком жидкости. Согласно уравнению (11.22), учитывая, что дwJдx дwJдг, имеем [c.380]

Предположим теперь, что полубесконечная пластина, передний край которой совпадает с осью ОУ (а сама пластина — с плоскостью ХУ), обтекается плоскопараллельным потоком вязкой жидкости. Пусть, далее, на поверхности пластины величина (о = дwJдz имеет в каждой точке вполне определенное, неизменное во времени, значение, так что пластину можно рассматривать как непрерывный источник возмущений, обеспечивающий заданное распределение величины со на поверхности пластины. От поверхности пластины величина <в диффундирует в поток жидкости по закону (учитывая, что рассматриваемый процесс стационарный) [c.383]

Обтекание бесконечной пластины. Рассмотрим обтекание тонкой бесконечной пластины продольным плоскопараллельным потоком жидкости. Так как все точки такой пластины эквивалентны, то продольная скорость не должна зависеть от х и будет являться функцией только а равным образом не зависит от х и поперечная скорость Но если дwJдx = О, то, как видно из уравнения неразрывности, производная дио дг равняется нулю, т. е. должна иметь постоянное значение. Так как на поверхности пластины [c.386]

При стационарном обтекании бесконечной пластины плоскопараллельным потоком все точки потока, отстоящие на одном и том же расстоянии 2 от пластины, должны быть эквивалентны, так что да, и да зависят лишь от 2, вследствие этого все производные по х в уравнении движения будут равны нулю. Далее из уравнения неразрывности, учитывая, что да = да , (г), следует dwjdz = О, т. е. да = onst. Но на поверхности пластины да = О и, следовательно, повсюду да = 0. [c.414]

Тепловой пограничный слой при ламинарном течении жидкости. Пусть тонкая полубесконечная пластина, плоскость которой совпадает с плоскостью ХУ, а передний край с осью ОХ, обтекается продольным плоскопараллельным потоком жидкости скорость и температура жидкости в набегающем потоке, т. е. при х 0, равняются Wq и Т , причем Гц отлична от температуры пластины а Т т = onst. [c.440]

Обтекание вращающегося цилиндра плоскопараллельным потоком аналогично циркуляционному обтеканию цилиндра в таком потоке. В этом случае циркуляция скорости Г = 2uRV, где V = aR — линейная скорость на поверхности цилиндра. Таким образом, Г = 2л/ 2(о. [c.166]

В приближенном методе рассматривается только главное движение, поэтому поперечная составляющая скоростн исключается из рассмотрения. Например, в случае плоскопараллельного потока рассматривается главное движение вдоль оси х и в интегральные соотношения (24.4) и (24.5) входит только скорость w . [c.266]

Накладывая плоскопараллельный поток, имеющий на достаточном расстоянии от обтекаемого цилиндра скорость vq, на поток, вращающийся вокруг цилиндра, получим потенциальный поток с циркуляцией скорости вокруг цилиндра. Первый поток образует симметричную гидродинамическую сетку и скорость течения жидкости вдоль поверхности цилиндра будет распределяться симметрично. Второй поток обтекает поверхность цилиндра с постоянной скоростью, касательной к поверхности цилиндра. Распределение скрости вдоль поверхности цилиндра будет в верхней и нижней части соответственно [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...