Тела плохообтекаемые

Для этого необходимо увеличить ту часть сопротивления, которая связана с нормальными силами Сх, или, другими словами, делать тело плохообтекаемым. Известно, что для самолета отношение коэффициентов с /(с +Сж) приблизительно равно 0,3, тогда как для шара оно равно 0,01. [c.7]

Для анализа условий теплового и гидродинамического взаимодействия тел плохообтекаемой формы с до- и сверхзвуковым потоком 492 [c.492]

Для тел плохообтекаемой формы сопротивление трения весьма мало по сравнению с общим лобовым сопротивлением. Для удобообтекаемых тел значение сопротивления трения соизмеримо с сопротивлением формы. [c.470]

При встрече продуктов горения с плохообтекаемым телом [c.232]

Следует напомнить [38], что в однофазном потоке переход к автомодельному режиму обтекания объясняется независимостью положения точки отрыва ламинарного пограничного слоя от числа Рейнольдса. Кризис сопротивления развивается вследствие турбу-лизации слоя в точке отрыва и смещения последней по потоку при этом резко улучшается обтекаемость шара (цилиндра). Сопоставляя значения соответствующих чисел Рейнольдса (табл. 1.1), можно заключить, что появление мелких и крупных капель влаги существенно влияет на механизм обтекания плохообтекаемых тел. При обтекании потоком с мелкими каплями распределение давления по обводу сферы практически не меняется до точки минимума давления М (рис. 1.6). Однако на диффузорном участке MS обнаруживаются заметные отличия градиенты давления возрастают и точка отрыва 5 смещается против потока. Обтекаемость сферы [c.17]

Рис. 6. Профиль измеренной температуры в следе за плохообтекаемым телом Пунктирная линия—температура в свободной струе сплошная — температура в турбулентном следе

Механизм стабилизации пламени за плохообтекаемыми телами ряд исследователей объясняет тепловым состоянием области горения за стабилизатором, где создается вихревая зона с обратными токами и куда подается распыленное топливо. Холодный воздух, обтекая стабилизатор, соприкасается с зоной горения происходит турбулентное перемешивание газов, паров топлива и воздуха и его нагрев до температуры, необходимой для воспламенения и горения. Полагают, что пламя срывается тогда, когда вихревая зона получает от вновь подожженных газов тепла меньше, чем требуется для зажигания этих газов [55, 56]. [c.41]

Обтекание тел потоком бывает безотрывное и отрывное. Безотрывное обтекание всегда имеет место на лобовой части поверхности даже таких плохообтекаемых тел, как, например, шар. [c.110]

Фиг. 5-21. Сопротивления плохообтекаемых тел. а — коэффициенты лобового сопротивления б — критические числа Рейнольдса для шара в — влияние числа (д на и для шара.

Плохообтекаемые тела обтекаются с отрывом. Основную часть лобового сопротивления таких тел составляет сопротивление давлений (вихревое сопротивление). [c.146]

Примером плохообтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (фиг. 5-21,а). При больших числах Re кривые = f( e) имеют два характерных участка область автомодельности в интервале значений 1,0 S- 2,0- 10 и область кризиса сопротивления. [c.146]

Идеализированная схема образования и движения вихрей в спутной струе за плохообтекаемым телом была исследована Т. Карманом, [c.39]

На характеристики плохообтекаемых тел большое влияние оказывает шероховатость. На рис. 1-28 приведены соответствующие графики, показывающие, что с ростом относительной шероховатости область кризиса сопротивления сокращается и смещается в зону меньших чисел Рейнольдса. [c.73]

Рис. 1-27. Коэффициенты сопротивления плохообтекаемых тел.

Начальная турбулентность набегающего потока существенным образом влияет и на лобовое сопротивление плохообтекаемых тел (с острыми кромками — особенно при [c.473]

Лобовое сопротивление плохообтекаемых тел (рис. 10-7) может быть существенно снижено (на 40% [10-32]) путем устройства на хвостовой части тела выемок (рис. 10-7, модель 2). Одной из причин такого снижения сопротивления может быть разрушение развивающихся в оторвавшемся пограничном слое [c.475]

Лобовое сопротивление плохообтекаемых тел (табл. 10-3) значительно снижается при устройстве плавных обтекателей впереди и позади тела, а также при установке соответствующих экранов перед телом или даже за ним [10-28]. [c.476]

Кризис сопротивления плохообтекаемых тел 189 Критерии подобия 203 Критические параметры 58 Критическое отношение давлений 209 [c.378]

УСТОЙЧИВОСТЬ ПЛОХООБТЕКАЕМЫХ ТЕЛ В ПОТОКЕ [c.521]

Кавитация появляется вначале на поверхности слоя смешения, возникающего при гидродинамическом отрыве в следе (разд. 5.7). Типичным примером является течение за телами, имеющими непрерывную плохообтекаемую форму, как, например, сфера, показанная на фиг. 5.13, или за телами с изломами контура, к которым относится круглый диск с острыми кромками. [c.274]

На дозвуковых скоростях сопротивление трения для удобо-обтекаемых тел составляет основную часть общего сопротивления, а сопротивление давления играет второстепенную роль. Для тел плохообтекаемых, как например шар или цилиндр, сопротивление давления существенно больше сопротивления трения. Подобная оценка роли слагаемых лобового сопротивления справедлива и для ракет большого и малого удлинения. При неизменном миделе удлинение ракеты приводит к увеличению роли сопротивления трения. [c.262]

Для плохообтекаемых тел, таких, как сфера, когда при больших числах Rei2 имеется срыв погранслоя, и сила /р, определяется не только вязким трением в погранслое, это выражение должно быть подкорректировано. [c.196]

Измерения, проведенные автором совместно с Ф. М. Вафиным в начальной области течения за кормой плохообтекаемого тела, [c.364]

Во введении уже было сказано о том, что развитые кавитационные течения можно получить, вдувая воздух или другой газ в область разрежения за плохообтекаемым телом. При экспериментальных исследованиях в качестве таких тел широко используют npo TeiiUjne тела пластины, клинья, круглые цилиндры, шары и конусы. [c.211]

Обтекание плохообтекаемых тел двухфазным потоком. На примере обтекания таких тел можно проследить влияние двухфаз-ности на положение точек отрыва двухфазного пограничного слоя, протяженность локальной области автомодельности по числу Рейнольдса, развитие кризиса сопротивления при отрыве турбулентного слоя и, наконец, влияние сжимаемости. [c.16]

Увеличение скорости потока после начала К. влечёт за собой более быстрое возрастание числа развивающихся пузырьков, вслед за чем происходит их объединение в общую каверну и течение переходит в струйное. Для плохообтекаемых тел, обладающих острыми кромками, струйный вид К. формируется очень быстро. Макс. площадь поперечного сечения и длина пространств, каверны при приближённо [c.227]

Тела изотермической формы 489 плохообтекаемые 477 различной формы 490—493 Теплообменншск 617 Ткани фильтрующие 427. [c.672]

Для плохообтекаемых тел и сопряжений с острыми кромками при определенных режимах обтекания происходит срыв потока и образование вихрей, обусловливающие аэро- и гидроуп-рутую неустойчивость. Такие явления динамической неустойчивости, как флаттер, резонансное возбуждение колебаний при периодическом срыве вихрей, галопирование, наблюдаются для определенных диапазонов чисел Рейнольдса К =Чи/ / и Струхаля 8Ь=со//С7, ще I - характерный размер тела V - кинематическая вязкость ш - частота колебаний. Многие процессы, обусловливающие процесс обтекания, являются родственными и поэтому. строго не разграничены. [c.521]

Даже упрощенная картина дугового разряда, движущегося под действием магнитного поля, демонстрирует сложность рассматриваемого явления. При этом не учитывается нестационарность обтекания проводящего канала, связанная с вихрями (дорожками Кармана), образующимися в отрывных зонах за плохообтекаемым телом, которое представляет собой движущийся проводящий канал. Обычно вихри за плохообтекаемыми телами мало влияют на траекторию движения тела ввиду значительной инерционности самого тела. Обтекаемый канал электрической дуги, движущейся под действием магнитного поля, имеет незначительную инерционность, поэтому сход вихрей приводит к поперечным перемещениям и нерав1юмерному продольному движению отдельных участков канала. Это вызывает существенные колебания параметров, изменяется длина дуги, и напряжение колеблется в диапазоне 15 % с частотой, близкой к частоте схода вихрей за ци- [c.67]

Деметриадис, Гольд, Переход к турбулентному режиму течения в гиперзвуковом следе за плохообтекаемыми затупленными телами. Ракетная техника и космонавтика, Кз 9 (1962). [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...