Скорость давление

Достижение наиболее производительными методами обработки высокой точности размеров и формы деталей, качества их поверхностей, точности сопряжений, обеспечивающих износоустойчивость деталей, надежность, прочность и долговечность современных машин с высокими значениями основных параметров (скорость, давление, температура, повышенные из-за относительного уменьшения веса и высоких удельных нагрузок). [c.120]

Рис. 96, Влияние скорости давления газа (20% СО, -f- 20% HjO + 60%

Предположим, что имеем покоящийся газ с параметрами v = Vq = 0 р=Ро, Р = Ро где и Ро — постоянные величины. В начальный момент в газе создано такое малое возмущение, при котором дальнейшее движение газа происходит параллельно оси Ох и все величины, характеризующие движущийся газ, завися голько от координаты и времени I. В произвольный момент времени для скорости, давления и плотности имеем [c.585]

Другими факторами, оказывающими влияние на движение и коэффициент сопротивления твердой частицы, являются градиенты скорости, давления, температуры, концентрации и неоднородное излучение. [c.40]

Массивы, содержащие начальные значения полей скорости, давления и температуры, записываются на магнитную ленту и считываются с нее перед началом расчета. В результате расчета значения искомых функций и, v, р, Т определяются во всех точках разностной сетки, покрывающей область Q. На печать выдается распределение плотности на заданных временных шагах вдоль образующей тела. [c.52]

II его отдельных отраслей, определяемого большим числом факторов (рис, 4.J). Например, повышение рабочих скоростей, давлений [c.83]

Целесообразно записать эти уравнения в безразмерном виде, введя следующие единицы измерения всех фигурирующих в них величин для длины, частоты, скорости, давления и температуры это будут соответственно h, v/li , v/h, pv /h и Ahv/x- Ниже в этом параграфе (а также в задачах к нему) все буквы обозначают соответствующие безразмерные величины. Уравнения принимают вид [c.312]

В предыдущих главах мы рассматривали только такие течения, при которых распределение всех величин (скорости, давления, плотности и т. д.) в газе непрерывно. Возможны, однако, и движения, при которых возникают разрывы непрерывности в распределении этих величин. [c.450]

Одной из важнейших причин возникновения поверхностей разрыва в газе могут являться разрывы в начальных условиях движения. Начальные условия (т. е. начальные распределения скорости, давления и т. и.) могут быть заданы, вообще говоря, произвольным образом. В частности, эти начальные распределения отнюдь не должны быть непременно везде непрерывными фуш циями и могут испытывать разрывы на некоторых поверхностях. Так, если в некоторый момент времени привести в соприкосновение две массы газа, сжатые до различных давлений, то поверхность их соприкосновения будет поверхностью разрыва в начальном распределении давления. [c.519]

В общем случае произвольной амплитуды волна перестает быть простой после появления в ней разрывов. Существенно, однако, что волна малой амплитуды во втором приближении остается простой и при наличии разрывов. Убедиться в этом можно следующим образом. Изменения скорости, давления и удельного объема в ударной волне связаны друг с другом соотношением [c.536]

В силу симметрии задачи и ее автомодельности (отсутствия в ее условиях какой-либо характеристической постоянной длины) очевидно, что распределение всех величин (скорости, давления) в потоке за ударной волной будет функцией только от угла 6 наклона к оси конуса (оси х на рис. 114) радиус-вектора, прове- [c.594]

В качестве коррелирующих эту теорию уравнений используют экспериментальные характеристики потоков внутри вихревого течения зависимости скорости, давления и температуры от геометрических координат [5, 7, 17, 47, 48], потерь на трение (49 . [c.159]

Приведенные рассуждения показывают, что при повороте сверхзвукового газового потока около внешнего тупого угла значения скорости, давления и плотности остаются постоянными вдоль лучей, исходящих из угловой точки и являющихся характеристиками. Поэтому при аналитическом исследовании обтекания тупого угла удобно воспользоваться полярными координатами, поместив начало координат в этой угловой точке. Координатными линиями тогда служат лучи, исходящие из угловой точки, и концентрические окружности с центром в этой угловой точке. Координатами точки на плоскости являются радиус-вектор г этой точки п угол ф, составляемый радиусом-вектором с лучом, имеющим фиксированное нанравление, которое мы определим позже. Все параметры газа будем рассматривать как функции от г и ср w = w r, (р), р=р(г, ф), р = р(г, ф). В силу того, что параметры газа вдоль лучей в нашей задаче сохраняются постоянными, частные производные от гг , р и р по г равны нулю (при перемещении вдоль луча не происходит изменения параметров газа). Таким образом, [c.158]

До сих пор независимым переменным являлся полярный угол ф и все параметры газа вычислялись в функции от этого угла. В действительности же обычно бывают известны величина обтекаемого тупого угла, т. е. величина угла поворота потока бо и значение скорости набегающего потока. По этим данным нужно определить все параметры газа (скорость, давление, температуру и т. д.) после поворота потока около заданного тупого угла. Поэтому для практических расчетов удобно составить таблицу, где за основной параметр принят угол поворота потока б, а все остальные параметры газа вычислены в функции этого угла. Такая таблица, рассчитанная по формулам (21) — (25), (30) и (31), приводится в приложении I на с. 566—568. Пользоваться этой [c.166]

При рассмотрении турбулентного пограничного слоя в 4 гл. VI мгновенные значения скорости, давления и температуры в уравнениях пограничного слоя несжимаемой жидкости заменяются суммами средних по времени и пульсационных составляющих. [c.249]

В методе расчета все переменные представляют в безразмерном виде, относя плотность, скорость, давление, удельную энтальпию к значениям при критическом режиме соответственно плотности газа р р, скорости звука а р, удвоенного скоростного 2 2 [c.278]

В том же трубопроводе при скорости о = 2 м/с ударное давление было бы равно Др = 20-10 Па. Таким образом с повышением скорости давление повышается и возникает опасность аварии в трубопроводе. [c.282]

Под жидкостью здесь и далее понимаются как собственно капельные жидкости, так и газы или пары жидкости. Жидкость, не обладающая вязкостью, называется часто идеальной. В больщинстве рассматриваемых случаев параметры движения, т. е. скорость, давление, плотность, температура жидкости, изменяются непрерывно. В некоторых случаях течение носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки значений скорости и термодинамических параметров. [c.287]

Но из этого следует, что давление в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению только при малых скоростях истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со звуковой скоростью давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равным внешнему давлению р, так и большим. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением р, через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление которой может меняться. [c.307]

Уравнения движения жидкости в пограничном слое значительно упрощаются, так как быстрота изменения скорости, давления и других параметров по нормали к стенке во много раз превышает быстроту изменения этих величин в параллельном стенке направлении. Пусть б — толщина пограничного слоя, а С — характерный размер, например длина обтекаемого твердого тела тогда изменение скорости по нормали к твердой поверхности происходит на расстоянии порядка б, много меньшего L, а параллельно ей — на расстоянии порядка Ь. [c.370]

Рассмотрим влияние на действительную индикаторную диаграмму других факторов (рис. 15.9, а). Так, линии наполнения 1—2 и выхлопа 3—4 в отличие от теоретической диаграммы не являются прямыми. Кривизна этих линий объясняется непостоянством потерь давления при впуске и выхлопе воздуха вследствие изменения его скорости. Давление при выхлопе выше атмосферного (особенно для двигателей, имеющих глушители шума). Кривая расширения 2—3 не имеет на всем протяжении постоянного значения показателя политропы, так как при расширении наблюдается отдача тепла от стенок цилиндра воздуху. [c.263]

Рассматривая различные случаи движения жидкости, мы не делали различия между ламинарным и турбулентным течениями, так как уравнения, описывающие ламинарные и турбулентные потоки, одинаковы, если они включают актуальные (истинные) значения входящих в них скорости, давления и т. д. Особенность турбулентного потока состоит в том, что в каждой его точке режимные параметры имеют пульсационный характер изменения во времени, который не поддается аналитическому описанию. Поэтому при исследовании турбулентных потоков вводятся осредненные по времени значения этих параметров, которые измеряются при экспериментальном исследовании и позволяют получить объективную информацию о таких потоках. [c.17]

В турбулентном потоке в фиксированной точке пространства скорость, давление и температура непрерывно и неравномерно изменяются во времени (рис. 13.1). Такие изменения называются пульсациями-, они являются наиболее характерным свойством турбулентного течения. Элементы жидкости, пульсирующие в потоке, представляют собой не отдельные молекулы, а относительно крупные образования ( турбулентные моли ). [c.255]

Турбулентное течение подчиняется статистическим законам, г. е. закономерностям теории вероятностей. Для математического описания турбулентный поток разделяют на осредненное и пульсационное движение. Тогда мгновенные значения скорости, давления и температуры будут определяться суммой осредненной и пульсационной составляющих. [c.256]

Но тогда уместно поставить вопрос нельзя ли, оставаясь в рамках теории идеальной жидкости, внести в поток дискретные или распределенные вихри, создающие перераспределение скоростей давлений по поверхности обтекаемого тела, которое обусловило бы наличие не равной нулю силы воздействия потока на тело В следующих параграфах будет показано, что таким способом действительно можно получить теоретические выражения для некоторых гидродинамических сил, существующих и в реальных условиях. [c.226]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

При движении внутри охлаждаемого пористого материала пар конденсируется, образуя жидкостную микропленку на поверхности частиц. Микропленка конденсата заполняет все сужения в поровой структуре, образуя для паровых микроструй гладкие спрямленные каналы. Жидкость в микропленке под действием градиента давления и динамического воздействия со стороны паровых микроструй движется вместе с паром, но со значительно меньшей скоростью. Давление в потоке падает, а вместе с ним уменьшается и температура пара, равная локальной температуре насыщения fj. Сечения паровых микроструй постепенно [c.120]

Развитие конструкций деталей машин в настоящее время определяется большими сдвигами, п )оисходящими в технике в связи с появлением новых материалов и интенсификацией рабочих процессов, комплексной автоматизацией, повышением параметров машип мощностей, скоростей, давлений, точности. [c.9]

Уплотнения пар поступательных м е р е (VI е щ е н и й выполняют в виде сальников или манжет из маслостойкой резины при малых диаметрах применяют притирку трунтхся поверхностей с лабиринтными канавками. При высоких скоростях, давлениях и скоростях на поршнях применяют разрезные поршневые кольца из чугуна или бронзы. Они изготовляются и уста[[ав-ливаютея с натягом и обеспечивают уплот-нение силами упругости. [c.405]

Рассматривается течение идеального вязкого газа вдоль боковой поверхности затупленного осесимметричного тела при числах Re>10 . Расчет ведется в заданной области Q (рис. 1.19). На границе Г2 задаются значения продольной и и поперечной v составляющих скорости, давления р, температуры Т и иачально- [c.51]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, — при этом мы по существу рассматривали пл ско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. В этом частном решении все величины — две компоненты скорости, давление, плотность — были функциями всего лишь от одной переменной — от угла ф. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них, Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая а искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, Vx, v,j (плоскость двил<ения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих урхвнений. В общем случае каждая из величин р, р, Vx, v,j, являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [c.601]

Очевидно, при отой скорости давление отсутствует во всех точках окружности, копта 1гтирую1цей с движущейся нитью. [c.445]

Большое падение давления в трубах малого сечения используется для регулирования при помощи крана количества вытекающей воды. Вращая ручку крана, мы изменяем сечение внутреннего отверстия, через которое течет вода. Чтобы вода вытекала смалой скоростью, давление в выходной трубке крана должно быть мало. Пока [c.553]

Третий этап сопровождается резким увеличением турбулизации потока (0,5 <у <1), наблюдаются сильные пульсации скоростей, давлений и т.п. Конец этого этапа является началом явного физического перехода от ламинарного режима в турбулентный. Этот этап соответствует третьему характерному числу Рейнольдса Rei, равному классическому критическому числу Рейнольдса Re p. При ReRei определяющим движением становится турбулентное. [c.52]

При исследовании структуры потока прямым теневым методом из опыта по теневой картине можно определить А (х, у, г). Количественное определение изменений показателя преломления п вдоль осей координат х и г/ дп1дх, дп1ду) при помощи равенства (11.3), которые необходимы для отыскания полей скорости, давления и температуры в исследуемом потоке, требует громозд- [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...