Модель вязкой жидкости

Модель невязкой жидкости не может объяснить происхождение потерь механической энергии при движении жидкости по трубопроводам и вообще эффекта сопротивления. Для описания этих явлений используется более сложная модель вязкой жидкости. Простейшей и наиболее употребительной моделью вязкой жидкости является ньютоновская жидкость. [c.18]

Идеальная и вязкая жидкости. Существуют две распространенные модели жидкости. Первая иэ них предполагает, что в жидкости и при движении нет касательных напряжений. Это модель идеальной жидкости. Вторая модель учитывает появляющиеся при движении касательные напряжения. Это модель вязкой жидкости. [c.9]

Одновременно, примерно с последней трети XIX в., появились или начали развиваться новые модели. В частности, благодаря основополагающим работам Дж. Г. Стокса начала обсуждаться модель вязкой жидкости (введенная еще И. Ньютоном, но в течение полутора столетий не оформившаяся и не развивавшаяся). Появилась модель идеально пластического тела (Сен-Венан, [c.277]

Перемещение жидкости по поверхности твердого тела или внутри него (например, в интервале кристаллизации) происходит по разным закономерностям в зависимости от характера их физико-химического взаимодействия. В гидродинамике идеальной жидкости при определении закономерностей ее перемещения, исходят из представления об однородной жидкости с заданной плотностью, не имеющей собственной внешней формы. Особенностью состояния поверхности жидкости, отличающей ее от внутренней части, при этом пренебрегают. Более сложны модель вязкой жидкости и закономерности ее смещения. Состояние поверхности жидкости, определяемое поверхностным натяжением или поверхностной энергией (а), учитывается только при перемещении жидкости в капиллярах и изучается в физико-химической гидродинамике [79]. При этом в первом приближении не учитывается возможное химическое взаимодействие между жидкой и твердой фазой. [c.9]

В рамках принятой модели вязкой жидкости можно говорить о том, что заданная бингамовская среда моделируется в каждой из пяти точек измерения различными, вязкими жидкостями (с различными, но постоянными для данной жидкости коэффициентами динамической вязкости). [c.244]

Как известно, выбор метода описания реальных явлений ведет к появлению понятий, имеющих определенный, зависящий от выбранного метода описания, физический смысл. В данной работе используется понятие сплошной среды и, в частности, модель вязкой жидкости. [c.11]

Перейдем теперь к описанию класса моделей сплошных сред, включающего в себя классическую модель вязкой жидкости, различные модели нелинейно-вязких жидкостей, жесткопластические и вязкопластические среды. [c.14]

Рис. 6.3. Модель вязкой жидкости при чистом изменении формы.

Важно отметить, что модель материала, для которого справедлив закон деформирования в форме (16.9), может быть получена как совокупность упругих и вязких элементов, соединенных между собой в определенной последовательности. Действительно, если модель упругого тела обозначить упругой пружиной, а модель вязкой жидкости — поршнем, помещенным в сосуд с вязкой жидкостью, то рассматриваемое тело конструируется из них так, как показано на рис. 16.14. [c.445]

Для определения модели вязкой жидкости следует еще задать внутреннюю энергию как функцию, например, р и s [c.255]

В предыдущих главах мы уже познакомились с рядом важных классических моделей сплошных сред моделью идеальной жидкости и газа, моделью упругого тела, моделью вязкой жидкости, моделью проводящей жидкости в магнитной гидродинамике и др. Этот список далеко не исчерпывает совокупность известных моделей суш ествует ряд других моделей, с некоторыми из них мы познакомимся дальше. В настоящее время в связи с применением новых материалов, расширением диапазонов использования уже употребляемых материалов, необходимостью учета электромагнитных свойств и эффектов в механике, применением условий большого вакуума или, наоборот, очень больших давлений, сверхнизких температур или, наоборот, очень больших температур, в связи с рассмотрением сложных явлений в живых организмах и т. д. и т. п. проблема построения новых моделей актуальна. Теория построения новых моделей в физике и механике в настоящее время развивается интенсивно. [c.334]

Модель вязкой жидкости 165, 255—256 [c.489]

Однако реальные жидкости являются вязкими. Как уже отмечалось, вязкость жидкости проявляется в области течения вблизи твердых границ. Для практики важно найти сопротивление, возникающее при обтекании поверхности, которое обусловлено вязкостью. Естественно, что и при решении задач конвективного теплообмена поле скорости следует определять, пользуясь моделью вязкой жидкости. [c.89]

Модель вязкой жидкости [c.71]

Приступая к рассмотрению движения вязкой жидкости, необходимо прежде всего уяснить терминологию, т. е. смысл, вкладываемый в понятие вязкая жидкость . С математических позиций необходимо установить вид функциональной зависимости для напряжений, либо, другими словами, сформировать модель вязкой жидкости. В дальнейшем под вязкой мы будем понимать жидкость, удовлетворяющую трем гипотезам линейности, однородности и изотропности. [c.71]

Как было показано при рассмотрении модели вязкой жидкости, нормальные напряжения [c.74]

Вязкие свойства среды моделируют вязким элементом — демпфером, который представляет собой поршень, движущийся в цилиндре с вязкой жидкостью (рис. 13.1, б). Для демпфера можно написать соотношение между силой и скоростью удлинения в виде о = хе, где e = ds/dt. Придадим введенным моделям большую обш,ность и будем рассматривать в качестве силы а напряжение, а в качестве е — относительную деформацию. [c.291]

Книга является введением в современную механику сплошных сред. В ней изложена общая теория определяющих уравнений и термодинамики сплошных сред. Рассмотрена общая теория деформаций (нелинейный случай), построены модели гиперупругой среды и рассмотрены частные случаи модели пластической среды, вязкоупругость и теория течения вязких жидкостей. В приложениях приведен весь необходимый математический и термодинамический аппарат. [c.351]

Отметим, что при обычном несмешанном вытеснении модели нефти водой в процессе их фильтрации в пористой среде происходит замена более вязкой жидкости менее вязкой. [c.88]

Тождественность граничных условий однозначности обеспечивается численным равенством безразмерных параметров (фгр = Сгр) во всех сходственных точках границ системы и модели. При моделировании граничных условий на поверхности тела, обтекаемого потоком вязкой жидкости, принимают их такими же, как на внешней границе пограничного слоя. [c.91]

Для лучшего понимания теоретических построений и расчетных методов читатель должен в первую очередь получить представление об истинном, наблюдаемом в опытах, характере реальных гидромеханических явлений. Тогда легче и правильнее усваивается сущность теоретических моделей этих явлений, создается более ясное и правильное представление о степени приближенности исходных предпосылок и границ применимости теории. Например, уже в гл. 2 Кинематика даются первые сведения о возможной кинематической структуре потоков реальных жидкостей, включая описание кинематической картины ламинарного и турбулентного течений. Этим же соображением обусловлено изложение законов движения идеальной жидкости только после того, как выведены уравнения вязкой жидкости. В пользу такого расположения материала говорит возможность рассматривать [c.4]

Более полно свойства реальной жидкости учитываются в модели вязкой несжимаемой жидкости, которая представляет собой среду, обладающую текучестью и вязкостью, но абсолютно несжимаемую. Теория вязкой несжимаемой жидкости лишь в ограниченном числе случаев с простейшими условиями позволяет получить точные решения полных уравнений движения. Наибольшее значение в этой теории имеют приближенные уравнения и их решения. Такие уравнения получают путем отбрасывания в полных уравнениях движения тех членов, которые мало влияют на соответствие теоретических решений результатам опыта. Решения приближенных уравнений могут быть как точными, так и приближенными. [c.22]

Идеальная или невязкая жидкость является упрощенной моделью реальной (вязкой) жидкости. По предположению, идеальная жидкость имеет все свойства реальной, кроме вязкости, поэтому для получения уравнения ее движения можно применить уравнения Навье — Стокса, положив л = О . Тогда уравнения движения вязкого газа (5.8) и движения вязкой несжимаемой жидкости (5.9) упрощаются и принимают вид [c.99]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

При малых концентрациях (а2< 0,05), получаемые значения ц согласуются с формулой Эйнштейна, но при больших определяемые из таких опытов вязкости (х существенно превышают значения (3.6.51) и, кроме того, имеют значительный разброс у разных авторов и при разных комбинациях фаз (рис. 3.6.1). Этот разброс, но-видимому, отражает неньютоновость концентрированных вязких дисперсных смесей и недостаточность величин р и ц, для определения их механических свойств. В связи с этим на практике приходится для каждой смеси и реальных устройств в рассматриваемом диапазоне режимных параметров (например, расходов) проводить эксперименты по определению потери напора, привлекая для их обработки различные реологические модели, в частности, модель вязкой жидкости с эффективным коэффициентом [c.171]

Существует много сред, которые хорошо описываются моделью (1.9) вязкой (ньютоновской) жидкости. В то же время имеются и другие жидкие среды, для описания которых модель вязкой жидкости не подходит. Эти жидкости называются неныотоновскими. [c.9]

Вязкое тело относится к системам с последействием (с нулевой мгновенной реакцией) и с полной необратимой реакцией в этом случае в уравнениях (1.1) Aijmn = ij = 0. При этом естественно считать Вц обычными функциями ац, Zij и Т. В простейшем случае, когда В,, представляют собой линейные функции Oij, получается классическая модель вязкой жидкости. [c.13]

В истории гидродинамики первая половина XIX в. характеризуется попытками обобщения понятия идеальной жидкости. Хотя введение модели вязкой жидкости и не приблизило гидродинамику XIX в. к решению широ-66 кого круга практических задач, оно было вызвано имевно стремлением разобраться в задачах инженерной гидравлики и прежде всего в вопросах происхождения сопротивления. [c.66]

Пример 2. Модель вязкой жидкости неприменима для описания течений разреженных газов. Степень разреженности газа и область применимости модели вязкой жидкости к газам определяются величиной числа Кнудсена Кп = Ь, где I — средняя длина свободного пробега молекул, Ь — характерный размер тела. Для слаборазреженных газов //L <С 1, коэффициенты вязкости ц и теплопроводности к пропорциональны I и закон трения Ньютона верен с точностью до членов порядка Кп . Следующее приближение на этом пути (приближение Барнетта) дает один из простейщих примеров неньютоновской жидкости. В этом приближении [c.77]

Вязкое тело относится к системам с последействием (с нулевой мгновенной реакцией) и с необратимой реакцией при этом в уравнениях (2.1) Aijmn — ij = 0. При ЭТОМ естественно считать B j обычными функциями uij, ij и Г. В простейшем случае, когда Bij представляют собой линейные функции Gij, получается классическая модель вязкой жидкости. [c.370]

Модели вязкопластических сред обладают рядом ха- рактерпых свойств, отличающих их от моделей вязких жидкостей. Одним пз таких свойств является необходимость приложения конечных нагрузок для возникновения течения среды. К более детальному рассмотрению этого свойства мы сейчас и перейдем. [c.52]

Рассмотрим гетерогенную среду, являющуюся смесью двух сНчЧ1маемых жидкостей, в каждой из которых отсутствуют эффекты прочности. Причем вторая фаза присутствует в виде отдельных моподиснерсных включений (типа частиц, капель, пузырей), непосредственным взаимодействием между которыми пренебрегаем. Первая фаза является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае принимаем [c.38]

В предлагаемой вниманию советского читателя книге двух известных специалистов по гидромеханике и реологии неньютоновских жидкостей сделана попытка в достаточно полном и систематизированном виде изложить основные подходы к построению физикомеханических моделей реологически сложных жидких сред, поведение которых отличается от поведения классической вязкой жидкости. [c.5]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...