Вязкие силы

Инерционные силы (i, Вязкие силы f [c.255]

Эта трудность связана с отбрасыванием вязких сил даже при очень больших числах Рейнольдса эта процедура незаконна вблизи твердой границы. Действительно, поскольку на твердой границе скорость равна нулю, в то время как градиент скорости конечен, в этой области всегда доминируют вязкие силы. Поэтому вблизи твердых границ всегда необходимо анализировать течение на основе уравнения (7-1.4), даже если число Рейнольдса велико. Эта область, примыкающая к границе, где нарушается справедливость уравнения (7-1.6), называется пограничным слоем. [c.258]

Здесь F[ 2 — сила трения стоксова сила), обязанная действию вязких сил при взаимодействии между фазами, определяется разницей скоростей (скольжением) — v , размером а, количеством [c.35]

Первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы, а второе — диссипируемую энергию в г-й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей Г , так и за счет взаимодействия с другой фазой. Так как непосредственное определение истинного тензора скоростей деформации в рассматриваемом случае является затруднительным, следует попытаться описать диссипируемую энергию в фазе с помощью используемых средних макроскопических параметров и воспользоваться некоторыми допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды и анализа уравнения баланса внутренней энергии фазы [c.37]

Отношение нелинейных инерционных сил к вязким силам мелкомасштабного движения из-за поступательного перемещения дисперсной частицы в несущей фазе определяется числом [c.118]

Таким образом, объемная вязкость смеси (о), которая имеет значение только при наличии радиального движения Ф О, gmm 0), отрицательна, но это не значит, что работа вязких сил может быть отрицательной, так как в рассматриваемой смеси, в отличие от ньютоновской жидкости, эта работа, или скорость диссипации, не равна величине (которая в силу (а) С О [c.165]

Помимо рассматриваемых сил на вращающуюся частицу действует момент d вязких сил на ее поверхности, который, обобщая [c.217]

Аналогичное выражение, но включающее силу Магнуса из-за вращения частиц, получается из уравнений (4.3.38) для дисперсной смеси со столкновениями частиц. Видно, что составляющая Pi a связана с действием среднего давления из-за расширения трубки тока первой фазы и вид ее не зависит от структуры смеси (см. (2.3.10) и (2.3.11)), Ffi = — ЛгТ связана с вязкими силами на межфазной поверхности, а F = — связана с мелко- [c.231]

Скачок функции С (г) на поверхности пузырька является следствием предположения об идеальности жидкости. Однако результаты решения задачи о потенциальном обтекании пузырька идеальной жидкостью не могут быть применимы для описания течения жидкости в области, непосредственно при.мыкающей к поверхности пузырька, поскольку вязкие силы в этой области сравнимы по порядку величины с инерционными. При описании тече- [c.40]

В [47] показано, что при выполнении условия (4. 2. 2), когда преобладают инерционные и капиллярные силы, а вязкими силами можно пренебречь, характер процесса дробления пузырька газа жидкостью полностью определяется значением критерия е (4. 2. 1). [c.130]

Этот закон можно представить в виде, аналогичном виду законов Фика (9.1 ) и Фурье (9.2). Из-за действия вязкой силы (9.3) у-компонента импульса левой от сечения АА части среды убывает со скоростью АНу/АЬ = Р , а правой — с такой же скоростью возрастает. Мы можем сказать поэтому, что -компонента импульса переносится через сечение АА слева направо, и ее поток [c.191]

Подчеркнем, что в изложенных рассуждениях совершенно не учитывалось влияние вязких сил трения при смещении элемента жидкости. Поэтому использованный метод применим лишь при достаточно малой вязкости, т. е. достаточно больших числах Рейнольдса. [c.144]

Функция Ьгг г, t) при t > О убывает на бесконечности не медленнее, чем Г- (а возможно, что и экспоненциально). Поэтому интеграл Лойцянского сходится. Функция же brr,r убывает лишь как г . Это значит, что Л не сохраняется. Его производная по времени оказывается некоторой отличной от нуля отрицательной (как результат эмпирического факта отрицательности Ь ,т) функцией времени. Эта функция целиком связана с инерционными силами. Естественно думать, что по мере затухания турбулентности роль этих сил падает, и в заключительной стадии ими можно пренебречь по сравнению с вязкими силами. Таким образом, Л убывает (момент импульса равномерно растекается по бесконечному пространству), стремясь к постоянному значению, принимаемому им на заключительной стадии турбулентности. [c.202]

Эти формул . применимы лишь постольку, поскольку стоксова сила трения мала по сравнению с инерционными силами, т. е, r R -С Мш, где М — = 4я/ Ро/3 — масса шарика п противном случае становится существенным увлечение шарика вязкими силами. [c.421]

Однако не вся работа вязких сил превращается в тепло. Часть этой работы, соответствующая равнодействующей вязких сил, которая вызывает ускорение частицы, расходуется на приращение механической энергии частицы. [c.71]

Вычтя из полной работы (35) работу перемещения частицы (36), получим искомую часть секундной работы вязких сил, трансформирующуюся в тепло dLn [c.72]

Рассмотрим один полуэмпирический подход к определению параметров в переходной области. Область перехода заменим одной тачкой, а в качестве условия сращивания решений для ламинарного и турбулентного режимов течения используем пе-прерывность изменения толщины потери импульса. Это условие является наиболее оправданным с физической точки зрения, так как изменение толщины потери импульса характеризует воздействие вязких сил и тесно связано с величиной сопротивления. В качестве примера рассмотрим обтекание плоской теплоизолированной пластины потоком несжимаемой жидкости. Интегрируя уравнение импульсов (62) от О до Z, получим соотношение между коэффициентом сопротивления пластины длиной I и значени- [c.312]

Другую проекцию равнодействующей на направление среднегеометрической скорости Rx будем называть вязкой силой, характеризуя этим самым причину ее возникновения, поскольку в потенциальном потоке несжимаемой жидкости она равна нулю. [c.15]

Сравнивая обтекание данной решетки вязким и потенциальным потоками несжимаемой жидкости при одной и той же (по величине и направлению) скорости набегающего потока, замечаем, что влияние вязкости двояко оно приводит как к изменению величины циркуляционной силы Жуковского G, так и к появлению добавочной осевой силы F . В результате возникает вязкая сила (сопротивление) Лх, а также изменяется величина подъемно силы Ry. [c.15]

Таким образом, обобщенную диффузионную силу можно рассматривать как обусловленную межмолекулярным взаимодействием внешнюю силу, приложенную к компонентам раствора. Эта сила является причиной диффузии. Кроме диффузионной силы, на частицы среды действуют вязкие силы, препятствующие движению. Равенство диффузионной и вязкой сил в стационарном состоянии приводит к постоянству скорости диффузии. Оценим величину диффузионных сил. Для идеальных систем имеем [c.217]

Первые члены в левой части равенств обусловлены нестационар-ностью процесса, остальные три —конвекцией. Первый и второй члены в правой части равенств учитывают воздействие массовой силы и градиента давления, остальные члены вызваны вязкими -силами. [c.16]

Это число характеризует величину подъемной силы свободной конвекции по отношению к вязким силам. Итак, движение, тепло- и массообмен газовой многокомпонентной среды характеризуется рядом безразмерных критериев. Это числа Рейнольдса (Re), Эйлера (Ей), Струхаля (Sh), Фруда (Fr), Шмидта (S u), Прандтля (Рг), Эккерта (Ек), Грасгофа (Gr). [c.39]

Таким образом, вязкость несущей жидкости не входит в уравнение движения, так как имиульс вязких сил в рассматриваемом случае всегда равен нулю и влияет на процесс только через второе граничное условие (1.3.10). [c.64]

Движение несжимаемых аэрозольных частиц в плоской стоячей волпе для случая То > 1 (мелкие частицы и малые частоты), когда, в отличие от рассмотренного случая То < 1, главной меж-фазной снлой, действующей на частицу, является вязкая сила Стокса, исследовано в статье С. С. Духина (1960), где было установлено, что частицы должны собираться вблизи узлов первой моды скорости в стоячей волне. [c.371]

Это число характеризует соотношение между электромагнитными силами, действующими на единицу объема движущейся среды со стороны магнитного поля, т. е, силами магнитной вязкости, и обычными вязкими силами. [c.403]

Описанный колебательный процесс течения массы жидкости, возникающий при гидравлическом ударе, возможен только при отсутствии вязкости. В действительности любая жидкость обладает вязкостью, поэтому процессы торможения массы жидкости за счет накопления энергии упругого сжатия и восстановления кинетической энергии массы жидкости за счет работы внутренних сил, не являются обратимыми. Например, при торможении потока в течение времени 4 жидкость продолжает двигаться со скоростью VQ относительно стенок трубы, следовательно, неизбежны гидравлические потери и превращение части кинетической энергии потока в тепло. В процессе торможения не вся кинетическая энергия перейдет в запас энергии упругого сжатия, часть ее за счет работы вязких сил превратится в тепло. [c.367]

Суммарное значение вязких сил будет нарастать с каждым циклом сжатия. Такое же явление будет происходить и при расширении массы жидкости, вытекающей из трубы в резервуар. Это означает, что амплитуды колебания давления после гидравлического удара будут постепенно уменьшаться до нуля. [c.367]

Располагая характерной скоростью Шпр и длиной обтекаемого участка I, оценивают эффективную толщину слоя жидкости, затормаживаемого вязкими силами на стенке [c.61]

В соответствии с уравнением (12.1) подводимая теплота затрачивается на увеличение энтальпии, кинетической энергии и потенциальной энергии в поле сил тяжести, а также на совершение работы против вязких сил. Работа трения преобразуется в теплоту, представляющую собой часть подводимой теплоты [c.265]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

Подставляя это выражение в (3.6.40) и учитывая выражения (3.6.18) и (3.6.12) для e L, oaL и v ao через макроскопические переменные, получим, что работа внутренних вязких сил в рассматриваемой смеси равна [c.167]

Коэффициенты ф<2), ф(3) в уравнении пульсаций пузырька, коэффициенты ф , фл фд в выражениях для вязкой силы Стокса (3.6.23) и работы внутренних сил (3.6.43) характеризуют неодиночность частиц и их взаимное влияние на обтекание. В рамках рассмотренной модели с одинаковыми ячейками, соответствующей равномерному распределению дисперсных частиц с фиксированным расстоянием между их центрами, влияние конечности 2 определяется величиной а [c.180]

В заключение отметим один интересный факт. Поправки порядка 2 или на неодиночность частиц в выражении для вязкой силы трения /s и в уравнении для радиальных пульсаций пузырьков зависят от структуры расположения частиц в смеси. В то же время поправка в коэффициенте вязкости смеси [c.184]

В настоящее время имеется много данных в пользу существования вязкой силы, пропорциональной третьей стеиени скорости, сверх тех данных, на которых было основано первоначальное предположение, однако не все они являются в одинаковой мере убедительными. Следует напомнить, что в явлениях, иредиолагающих наличие противоположных течений, кроме перечисленных выше диссинативных процессов, может встретиться и целый ряд других. Так, пока не обсуждалась возможная турбулентность в каналах или возникновение диссипативных процессов на концах каналов. В последнем случае для классической жидкости в выражении (32.8) прибавился бы [c.844]

Компоненты равнодействующей вязких сил в направлении осей X, у, Z былп определены в 4 при выводе уравнений движения работа, совершаемая этими компонентами равнодейству- [c.71]

II — достаточно тонкая область у поверхности обтекаемого тела, называемая пограничным слоем, в которой весьма существенным является влияние вязкости, теплопроводности, ди( узии. В этой тонкой области наравне с вязкими силами существенны и инерционные силы. Эта примыкающая к поверхности тела область характеризуется малой толщиной б и большой протяженностью вдоль поверхности тела L. [c.32]

Koii деформации piAir п р, ,я —работа вязких сил (диссипация) соответственно в мелкомасштабном радиальном движении и мелкомасштабном движении нз-за поступательного движения частиц. [c.84]

На рис. 2.1.3 на примере взвеси капель воды в насыщенном паре выделены характерные областн частот о) и диаметров капель 2а, где в соответствии с оценками (2.10.20) реализуются неравновесные квазистационарное н нестацнонарное силовое взаимодействие газа и частиц, в том числе области, где преобладает квазистащюнарная вязкая сила силы вязкости (/ц, /в) и силы инерции (/ /а) Здесь же показана область равновесия, по скоростям фаз. [c.159]

Различие менаду F и F тv) объясняется следующим образом. При вычисленпи F учитывались малые вязкие силы, действующие на частицу, в иредноложении, что (пропорциональное jij) и е одного порядка малости. Случай идеальной жидкости (то = = 0) имеет другую асимптотику (е/го, которая п приводит к F(rpi- Сравнение выражений для F и F rp) показывает, что отношение этих сил равно [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...