Закон распределения скоростей

Если известны законы распределения скоростей в рабочей камере аппарата и функциональная зависимость коэффициента эффективности работы аппарата от скорости рабочей среды, то можно установить функциональную зависимость эффективности аппарата от степени неравномерности потока. [c.56]

Параболический закон распределения скоростей. Этот закон выражается формулой (1.6). в случае пространственного движения (труба круглого сечения), как известно, [c.68]

Завихренность 5, 122 Закон распределения скоростей 66, 290 Закручивание потока 86, 183, 208, 257, 260 [c.346]

Основные расчетные формулы 56 4. Законы распределения скоростей 66 5. Экспериментальная проверка расчетных формул 74 [c.349]

Закон распределения скоростей по высоте зазора — параболический (в пространстве — параболический цилиндр), средняя скорость [c.196]

Найти закон распределения скоростей в слое, а также определить расход жидкости, протекающей через поперечное сечение слоя шириной В = 1 см. [c.206]

Найти закон распределения скоростей и = / (/у) в слое жидкости н ее расход через поперечное сечение слоя ширимой В = 50 мм, а также определить касательное напряжение Tq на пластинке, если it = 0,2 м/с, а = 15°, Ь =---= 0,5 мм, плотность р = 900 кг/м и динамическая вязкость жидкости U, = 2 П. [c.207]

При ламинарном движении большое значение приобретает естественная конвекция. Наличие ее меняет закон распределения скорости но сечению и интенсивность теплообмена. Если при ламинарном движении отсутствует естественная конвекция, то передача теплоты к стенкам канала осуш,ествляется только теплопроводностью. С появлением свободного движения теплота передается не только теплопроводностью, но н конвекцией. [c.429]

Скорость центра колеса 7 находим из линейного закона распределения скоростей на диаметре колеса. Следовательно, [c.203]

Тот факт, что мы получили для плоско-параллельного турбулентного потока логарифмический закон распределения скоростей формально во всем пространстве, связан с тем, что рас- [c.251]

Таким образом, можно установить следующий закон распределения скоростей в теле, вращающемся вокруг неподвижной оси в данный момент времени скорости различных точек тела [c.216]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

В предыдущей главе были рассмотрены два простейших вида движения твердого тела поступательное и вращательное. Теперь МЫ переходи.м к установлению закона распределения скоростей [c.183]

Установим следующие три свойства мгновенного центра скоростей, вытекающие из закона распределения скоростей точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси 1) скорость мгновенного центра равна нулю 2) мгновенный центр лежит на перпендикуляре, восставленном из точки к направлению ее скорости 3) скорость точки равна произведению мгновенной угловой скорости на расстояние точки от мгновенного центра скоростей (рис. 12.3) [c.117]

Величина к, согласно результатам измерений, является универсальной постоянной турбулентного течения и равна 0,4. Вторая постоянная i зависит от свойств обтекаемой поверхности. Универсальный закон распределения скоростей (115), выведенный для течения вдоль плоской стенки, оказывается справедливым и при течении жидкости в круглой трубе. На рис. 6.16 проведено сравнение результатов расчета по формуле ( 115) при [c.321]

Следует отметить, что универсальный закон распределения скорости выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скорости следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. Опыты, проведенные при [c.321]

Большинство используемых в технике труб являются шероховатыми. Шероховатость стенки обычно характеризуется средней высотой бугорков h, которая называется абсолютной шероховатостью. Используя абсолютную шероховатость в качестве характерного линейного размера для течения вблизи стенки, представим универсальный логарифмический закон распределения скоростей (114) в безразмерном виде [c.357]

Зная закон распределения скоростей и величину средней скорости, можно вычислить и значение а. Воспользуемся формулами (5-8), (8-3) и (8-8) и получим [c.80]

ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ ЗАКОН РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СКОРОСТЕЙ [c.83]

Для выяснения закона распределения скоростей необходимо прежде всего установить значение длины перемешивания I в формуле (9-5). [c.83]

В изложенном заключается так называемый логарифмический закон распределения скорости. [c.83]

Зная закон распределения скоростей, можно найти величину гидравлических сопротивлений. В гидравлически гладких трубах исходя из формулы (ХП.25) для средней скорости потока можно записать [c.181]

Универсальные законы распределения скорости [c.77]

Универсальный закон распределения скоростей в такой форме был предложен Л. Прандтлем и Т. Карманом /186/. В полуэмпирической теории пристенной турбулентности установлено, что универсальный закон распределения скорости, или пристеночный закон турбулентности, является логарифмическим и имеет вид/124, 135, 173, 261/ [c.77]

Таким образом, универсальное распределение скоростей турбулентного движения, описанное уравнением (3.53), принадлежит не одному конкретно взятому потоку, а характеризует множество обезличенных потоков. В этом заключается универсальность закона распределения скорости. [c.81]

Степенной закон распределения скоростей. Как уже было показано, степенной закон распределения скоростей выражается формулой (КУ). Средняя по плошцди скорость потока в случае круглого сечения (пространственное движение) [c.66]

Гармонический закон распределения скоростей. Распределение скоростей при гармоническом законе (рис. 2.3) является наиболее характерным для болынипства участков сложной конфигурации (за поворотом, за расширением, после сложного входа в аппарат и т. д.). В общем виде гармоническая функция может быть представлена уравнением (1.8). Ограничимся рассмотрением этого закона только для случая плоскопараллельного движения. Подставив значение гй из уравнения (1.8) в формулу (2.34) для средней скорости и интегрируя в общем случае от == г/т/Ьи до У2 (где 0 гр у [c.68]

Найденный закон распределения скоростей потока по сечению зазора является линейным (рис. VIII—3). [c.189]

Чтобы найти закон распределения скоростей по сечению зазора, выделим бесконечно малый кольцевой элемент, расс.мотрим действующие на него силы и составим уравнение его движения [c.194]

Модель центробежной гипотезы Вебстера также не лишена внутренних противоречий. Если направление вектора силы F, действующей на элемент газа, задается углом а по отношению к радиусу окружности, проходящей через эту точку, то линия ее действия должна быть нормальна к линии тока. В этом случае работа, совершаемая элементом при его перемещении по линии тока, равна 0. Если изменить угол а, то нарушится равенство г следовательно, закон распределения скорости будет [c.157]

Второй графоаналитический метод определения скоростей точек плоской фигуры основан на использовании мгновенного центра скоростей этой фигуры. При непоступательном дииасенни плоской фигуры (ш 0) в каждый данный момент существует точка тела, скорость которой равна нулю. Эта точка называется мгновенным центром скоростей и обычно обозначается через Р. Единственным исключением является случай так называемого мгновенн.о-поступа-тельного движения (и) = 0), который будет рассмотрен отдельно. Выбирая мгновенный центр за полюс, имеем закон распределения скоростей в плоской фигуре [c.374]

Введем в бесцветное пламя бунзеновской горелки пары какого-либо металла пропитаем, например, кусочек сбеста раствором хлористого стронция и внесем такой фитиль в пламя горелки. Пламя окрасится в красный цвет, и наблюдение при помощи спектроскопа обнаружит присутствие линии стронция с к = 689,2 нм. Ни линии хлора, ни другие линии стронция при этом не обнаруживаются. Вообще говоря, в пламени можно возбудить лишь сравнительно немногие линии некоторых металлов. Объяснение этого следует искать в тех количествах энергии, которые могут сообщаться атому при столкновении с частицами, составляющими пламя (атомами, молекулами, ионами, электронами). Пламя бунзеновской горелки характеризуется температурой около 2000 К- Средняя кинетическая энергия частиц в этих условиях невелика и составляет всего около 0,20 эВ. В пламени с темпер<атурой 2000 К присутствует некоторое количество частиц с кинетической энергией, значительно превышающей среднюю энергию, ибо скорости распределены между частицами хаотически. Однако по закону распределения скоростей (закон Максвелла) число частиц, обладающих скоростями, значительно большими средней, быстро падает по мере удаления от средней ве и-чины. Поэтому число частиц, обладающих кинетической энергией больше 2—3 эВ, настолько незначительно, что практически трудно ожидать свечения атомов, потенциал возбуждения которых превышает эти величины. [c.742]

Система уравнений (2.4.6)-(2.4.8) интегрировалась численно методом Рунгс-Кутта для различных законов распределения скоростей в начальном сечении (2.4.3) и различных выражений для коэффициентов турбулентной вязкости, представленных соответственно уравнениями (2.4.10) и (2.4.11). В результате численного решения этой системы найдено распределение скоростей и температуры в сечении струи и по ее длине, а на основании последних зависимостей найдено выражение для локального коэффициента теплоотдачи. [c.72]

Исходя из уравнения (ХИЛ4) Прандтль нашел закон распределения скоростей по живому течению трубы. Из опытов известно, что при турбулентном дв1жении основной перепад скорости происходит в узкой области, расположенной у самой стенки. Для этой области Прандтль принимает два допущения [c.182]

Сначала рассмотрим двухслойную модель, т.е. уравнения (3.7) и (3.9), причем для уравнения (3.9) граничные условия примем при у = Л (у = 1). Распределение скоростей в вязком подслое описывается уравнением (2.21). Однако, поскольку толщина вязкого подслоя существенно меньше радиуса потока, то, согласно современным представлениям /135, 144, 222, 261/, в пределах вязкого подслоя распределение скоростей линеаризуется, т.е. касательное напряжение считается постоянным и равным касательному напряжению на стенке трубы. Это условие при приближенных расчетах, которые присущи полуэмпирическим теориям пристенной турбулентности, особого влияния на конечные резулыаты не оказывает, тем более что и в основном турбулентном потоке касательное напряжение нередко принимается постоянным. В действительности, как следует из уравнения равновесия сил, действующих на выделенный объем потока, касательное напряжение является величиной переменной и подчиняется линейному закону. Ф. Г. Галимзянов /33 - 56/ использовал линейный закон распределения скоростей в пределах вязкого подслоя. [c.64]

В тех случаях, когда в основном потоке принимается условие постоянства касательного напряжения, линейный закон распределения скоростей в вязком подслое дает результаты, соответствующие многочисленным экспериментам. При этом полученные выражения являются очень простыми и легко поддаются анмизу. [c.64]

Однако в полуэмпирической теории турбулентности в пристеночном законе распределения скорости минимум два постоянных коэффициента, в том числе константа Праидтля-Кармана % и вторая постоянная С, определяются из результатов экспериментов. [c.77]

До сих пор в рассмотренных универсальных уравнениях, описывающих кинематические парамезры турбулентного движения в гидравлически гладких трубах, в качестве масштаба скорости принималась динамическая скорость. Универссшьные законы распределения скоростей могут быть даны и через другие масштабы, например, через базовый масштаб скорости (и-и .). Учитывая связь между разными масштабами скорости, получим следующее универсальное уравнение распределения скоростей [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...