Скорость космическая

При каком направлении начальной скорости космический аппарат упадет на поверхность планеты радиуса R вне. зависимости от величины начальной скорости [c.392]

Космический аппарат массы m приближается к планете по прямой, про.ходящей через ее центр. На какой высоте Н от поверхности планеты нужно включить двигатель, чтобы создаваемая им постоянная тормозящая сила, равная тТ, обеспечила мягкую посадку (посадку с нулевой скоростью) Скорость космического аппарата в момент включения двигателя равна с о, гравитационный параметр планеты р, ее радиус R притяжением других небесных тел, сопротивлением атмосферы и изменением массы двигателя пренебречь. [c.396]

Скорость космическая вторая 218, 254 [c.411]

Скорости определение той начальной скорости, космических кораблей которую придают кораблю, чтобы он, [c.155]

Вычислим, например, начальную скорость космического корабля, находящегося на высоте h над поверхностью небесного тела, которую необходимо ему задать, чтобы он двигался по круговой орбите. Так как в этом случае е = 0 и [c.155]

Вычислим скорость космического корабля, которую надо задать в начальный момент, чтобы он покинул небесное тело. Чтобы корабль, двигаясь в свободном движении, покинул небесное тело, находясь в начальный мо мент па высоте h, орбита его должна быть незамкнутой кривой. Пусть это будет парабола, для которой е=1. Тогда [c.157]

Наименьшую скорость космического корабля, при которой он становится спутником Земли, называют первой космической скоростью. Она равна приблизительно 8 км/с (см. гл. 11). [c.239]

Скорость космическая вторая 399 [c.455]

Система управления стрельбой корабельной артиллерии автоматическая 427 Системы коммуникации автоматические 306 Скорости космические 437, 440 Сланцы угольные 85 Смола [c.504]

Принцип действия системы стабилизации угловой скорости собственного вращения с помощью реактивных сопел заключается в следующем. Если угловая скорость космического аппарата 1 (рис. 4.19) в какой-то момент времени не равна своему программному значению ( o oj, то центробежный регулятор 2 выдаст команду усилителю-преобразователю (УП) на включение реактивных сопел 3. Реактивные сопла создадут момент Мр,=Р/, [c.170]

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ МАХОВИКОВ ДЛЯ РЕГУЛИРОВАНИЯ УГЛОВОЙ СКОРОСТИ КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ, СТАБИЛИЗИРОВАННЫХ ВРАЩЕНИЕМ [c.158]

Принцип действия данной магнитной системы заключается в следующем. При отклонении угловой скорости космического аппарата от номинального значения к его корпусу 1 прикладывается момент Му за счет пропускания тока по одной из секций обмотки [c.161]

Независимо от метода вычисления орбит конечный результат этого процесса представляет собой таблицу положений и скоростей космического аппарата в функции времени. При этом необходимо выбрать достаточную точность, обеспечив тем самым гарантию того, что ошибки, накопленные при табулировании, будут незначительными по отношению к ошибкам располагаемых или ожидаемых измерений. [c.106]

Так как положение и скорость космического аппарата по отношению к некоторому объекту в солнечной системе никогда не измеряются непосредственно, необходимо уметь преобразовывать результаты вычисления орбиты в совокупности располагаемых измерений траектории космического аппарата. В эту совокупность могут входить измерения направлений в пространстве в виде двух независимых углов, обычно осуществляемые с помощью оптической камеры, или же радиолокационные измерения дальности до аппарата и скорости изменения дальности. Каждое из таких измерений выводится из наблюдаемых переменных, которые получаются непосредственно. Для оптических измерений такими непосредственными наблюдениями являются, например, координаты на фотографической пластинке, которые необходимо привести затем к углам на небесной сфере. Для радиолокационных измерений непосредственными наблюдениями являются проинтегрированный допплеров сдвиг частоты или время прохождения радиолокационных импульсов от наблюдателя к космическому аппарату и обратно. Эти измерения также можно привести соответственно к скорости изменения дальности или к самой дальности от космического аппарата до наблюдателя. Следует отметить, что сейчас имеется тенденция пред- [c.106]

Программа изменения тяги тормозного двигателя должна обеспечить такие законы уменьшения скорости космической станции, при реализации которых в момент прилунения скорость станции была бы равна нулю (или достаточно мало отличалась от нуля). Здесь опять возникают задачи оптимизации тяги реактивного двигателя, обеспечивающего прилунение при минимальном расходе топлива. [c.42]

Глава П посвящена в основном изложению обычных, традиционных вопросов задачи двух тел. Формулы для скорости космического аппарата ( 9) используются для приближенной оценки времени перелета по дуге гиперболической орбиты вдали от притягивающего центра. В 12 выясняется возможность применения аппарата комплексных переменных для вывода всех важнейших формул задачи двух тел. В 11 рассмотрена также задача о движении космолета с солнечным парусом (дифференциальные уравнения этой задачи сходны с дифференциальными уравнениями задачи двух тел). [c.9]

Скорость космическая первая 68 [c.338]

Скорость космическая вторая 218 -- первая 218 [c.859]

Сейчас же для нас только важно, что в любой момент по формуле (2) мы можем вычислить гравитационное ускорение, сообщаемое космическому аппарату каждым небесным телом в отдельности, а значит, можем вычислить (путем векторного сложения) и суммарное ускорение. Зная величину и направление начальной скорости космического аппарата, можно, учитывая вычисленное ускорение, рассчитать положение и скорость аппарата через небольшой промежуток времени, например через секунду. Для нового момента нужно будет заново вычислить ускорение и затем рассчитать следующее положение аппарата и его скорость и т. д. Таким путем шаг за шагом можно проследить все движение космического аппарата. Единственная неточность этого метода заключается в том что приходится в течение каждого небольшого промежутка времени (шага расчета) считать ускорение при вычислениях неизменным, в то время как оно переменно. Но точность расчета можно как угод- [c.56]

Вычисленная по формуле (10) величина называется параболической скоростью или скоростью освобождения. Получив такую скорость, космический аппарат движется по параболе и уже не возвращается к центру притяжения, как бы освобождаясь от оков тяготения. Когда скорость (10) сообщается в вертикальном направлении, траекторией является прямая линия, но и в этом случае скорость называют параболической. Между скоростью освобождения и круговой скоростью в любой точке существует простая зависимость [c.65]

Из всех траекторий сближения наибольший интерес с точки зрения практического использования представляют траектории достижения Луны, или траектории попадания в Луну. Мы сознательно отказываемся от того, чтобы рассматривать полет на Луну как решение задачи о встрече со спутником в том смысле, как это делалось в 6 гл. 5. В самом деле, нам нет смысла заниматься уравниванием векторов скоростей космического аппарата и Луны, так как это все равно не обеспечило бы безопасного причаливания к Луне из-за наличия у нее собственного поля тяготения. Иными словами, мы до поры до времени будем интересоваться попаданием в Луну в артиллерийском понимании этого термина. Проблема совершения безопасной посадки на Луну будет рассмотрена позже в этой же главе. [c.191]

Если увеличить скорость отлета с Земли, то еще сильнее увеличится скорость космического аппарата на подходе к Луне. Если, например, полет совершается по параболической траектории с начальной скоростью 11,19 км/с, то аппарат в момент пересечения границы сферы действия Луны будет иметь скорость порядка 1,3—1,6 км/с [3.1] 7, т. е. увеличение скорости отлета с Земли [c.210]

На рис. 91 [3.1] показаны возможные типы траекторий, дающих максимальный разгон космического аппарата Луной. Участки траекторий до сближения с Луной сильно напоминают траектории попадания. Но теперь аппарат должен пролететь вблизи поверхности Луны и затем выйти из сферы действия Луны в направлении, близком к направлению движения Луны. При этом переносная скорость движения Луны наилучшим образом прибавится к относительной (селеноцентрической) скорости космического аппарата. [c.234]

НО проходимые в обратном направлении — из бесконечности в район Луны и оттуда к Земле. При этом Луна могла бы уменьшить скорость космического корабля на 1,5 км/с (если бы корабль прошел очень близко от ее поверхности), но скорость падения на Землю уменьшилась бы только на несколько десятков метров в секунду. Ради такого ничтожного торможения вряд ли следует подвергать космонавтов риску столкнуться с Луной накануне возвраш,ения на родную планету. Да н маловероятно, чтобы Луна в нужный момент оказалась на пути межпланетного корабля (то же, впрочем, относится к попыткам разгона Луной при отлете с Земли). [c.236]

По мере удаления от Земли геоцентрическая скорость космического аппарата непрерывно падает. Ее величина при выходе из сферы действия Земли находится по следующей формуле, которая вытекает из формулы (За) или (12) ( 4, 5 гл. 2) [c.308]

В самом деле, допуская первую погрешность, мы занижаем скорость космического аппарата на границе сферы действия Земли и вносим определенное искажение в гелиоцентрическую скорость. Но это последнее искажение даже отчасти полезно, поскольку как бы соответствует той ошибке, которую мы допускаем, забывая о притяжении Земли сразу же после пересечения космическим аппаратом границы ее сферы действия. Если, например, выход из сферы действия Земли осуществляется в сторону движения Земли, то первая ошибка занижает гелиоцентрическую скорость, но ведь то же самое делало бы и земное возмущение вне сферы действия Земли. Впрочем, разница между значениями вых. вычисленными по разным формулам, невелика (особенно, если заменить сферу действия сферой влияния ) и вовсе сходит на нет с увеличением начальной скорости ио (например, при полетах к дальним планетам или к Солнцу). [c.308]

В механике жидкостей и газов наблюдается сходный процесс. Необходимость учета сжимаемости среды при движениях с большими дозвуковыми, затем околозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями, когда термодинамика процесса играет первостепенную роль, заставляет все больше усилий уделять газовой динампке — дисциплине, в начале века составляющей небольшую главу механики, а теперь соперничающей по объему материала и размаху исследований с классической аэродинамикой. Изучаются движения в газообразной среде и с так называемыми ги-перзвуковыми скоростями — скоростями космических кораблей и метеоров, когда надо принимать во внимание и диссоциацию молекул газа. В гидромеханике схема идеальной жидкости в двумерных стационарных задачах при современных возможностях математического аппарата представляется почти исчерпанной. Больше внимания привлекают пестациопарные задачи плоского движения идеальной жидкости и трехмерные задачи и особенно механика вязкой (несжимаемой) жидкости. Статистические методы остаются основными в теории турбулентности, где еще предстоит решить ряд кардинальных проблем. Очень большое место занимают теперь такие разделы, как движение жидкости и газа в пористых средах, теория взрывных процессов на основе гидродинамической схемы, теплопередача при движении жидкостей и газов. [c.301]

Для стабилизации и регулирования угловой скорости собственного вращения космических аппаратов может быть использован моментный магнитопровод. Известны различные конструктивные схемы устройств для регулирования угловой скорости космических аппаратов, стабилизированных вращением, использующие магнитное поле Земли. Очевидно, что для создания механического управляющего момента на КА необходимо иметь либо постоянные магниты, либо электрические обмотки. В первом случае это пассивные системы, во втором — полупассивные. [c.160]

При движении космического аппарата по орбите ориентация вектора магнитного поля Земли Be по отношению к вектору угловой скорости собственного вращения о) постоянно изменяется. Поэтому магнитная n teMa стабилизации угловой скорости космического аппарата строится по принципу, более сложному, чем тот, который описан выше. [c.161]

Принцип действия рассматриваемой системы заключается всле-дующем. При изменении угловой скорости космического аппарата [c.163]

Постоянно действующие тормозящие моменты приведут к тому, что дальнейшее уменьшение длины штанг станет невозможным, т. е. маховик с переменным моментом инерции войдет в режим насыщения. Для дальнейшего регулирования угловой скорости космического аппарата необходимо вновь раскрыть маховик . Возвращение системы в исходное положение достигается режимом повторной раскрутки включаются реактивные сопла, и тросы сматываются с барабаиов до полного выдвижения штанг. Далее включается система регулирования угловой скорости с использованием маховика с переменным моментом инерции, и повторяется основной режим. [c.166]

Тогда полное приращение скорости космического аппарата в результате маневра в целом выражается соотнощеннем [c.736]

Существует довольно распространенное в среде неспециалистов л нение, что для попадания в Луну достаточно попасть в сферу притяжения Луны с нулевой конечной скоростью. Затем якобы н1чнется простое падение космического аппарата на Луну. Это рлссуждение не станет более убедительным, если вместо сферы притяжения Луны ввести в рассмотрение сферу действия Луны. Дело в том, что если даже геоцентрическая скорость космического аппарата и равна нулю, то его скорость относительно Луны (селеноцентрическая скорость) равна по величине скорости Луны и направлена в противоположную сторону. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...