Природа жидкости

Отмеченный кризис кипения жидкости в микропленке имеет термодинамическую природу - жидкость становится термодинамически неустойчивой и самопроизвольно распадается. Соответствующая температура предельного перегрева является физической характеристикой жидкости [c.82]

Поверхностное натяжение жидкости зависит от температуры и от природы жидкости или ее состава, если жидкость представляет собой раствор. [c.358]

Допущение о несжимаемости жидкости чрезвычайно упрощает ана-литические выкладки и позволяет получать вполне приемлемые для больщинства решаемых в гидравлике вопросов результаты. Однако не следует при этом забывать, что такое допущение противоречит молекулярно-кинетической природе жидкостей и может привести в некоторых случаях к совершенно неверным результатам. [c.18]

В предыдущих главах мы рассмотрели. движение некоторой условной, лишенной вязкости жидкости. Эта абстракция позволила установить уравнения движения невязкой жидкости, в которой поверхностные силы только нормальные. Между тем любая реально существующая в природе жидкость в той или иной степени обладает внутренним сцеплением и способна оказывать то или иное сопротивление касательным усилиям. Опыт показывает, что эти сопротивления в движущейся жидкости могут стать значительными, возрастая с ростом скорости движения. [c.58]

В области перехода пузырькового кипения в пленочное зависимость q = f (М) имеет максимум. Режим, отвечающий максимальному значению тепловой нагрузки, называют критическим. Критические величины температурного напора, коэффициента теплоотдачи и тепловой нагрузки зависят от природы жидкости и давления, под которым жидкость находится. Например, для воды при атмосферном давлении А/ р = 25°, а р = 5,8 10 вт1(м град) и <7кр = 1,45 10 вт/м , т. е. при этих условиях тепловой поток больше, чем в начале развитого пузырькового кипения, в 250 раз. [c.408]

Материал и состояние поверхности нагрева влияют на интенсивность теплоотдачи только в начальный период ее работы. По истечении некоторого времени поверхность приобретает собственную шероховатость, которая главным образом зависит от природы жидкости. [c.410]

Текучесть — свойство жидкости деформироваться под действием напряжения. Текучесть характеризуется величиной, обратной вязкости. У жидкостей текучесть проявляется при любых напряжениях. При разрушении стенки сосуда находившаяся в нем жидкость растекается под действием лишь собственного веса. Механизм текучести представляет собой преобладающую диффузию в направлении действия напряжения. При нормальных условиях текучесть определяется физической природой жидкости и зависит от сил межмолекулярного взаимодействия. [c.5]

Величину поверхностного натяжения на единицу длины обычно называют коэффициентом поверхностного натяжения или капиллярной постоянной и обозначают буквой а. Величина а зависит только от природы жидкости и от ее температуры. [c.34]

Движение и теплоотдача в ограниченном пространстве зависят от природы жидкости, ее температуры, температурного напора, формы и размеров пространства. [c.311]

В данном случае динамического подобия можно было бы достигнуть, применяя для модели иную жидкость (с другим коэффициентом v). Однако практически такой путь затруднителен в связи с тем, что для существующих в природе жидкостей, которые можно было бы использовать в лаборатории, отношение v v относительно мало отличается от единицы. [c.533]

Унос капель зависит от физико-химической природы жидкости и газа. Так, при скорости газа по сечению колонны 2 м/с эффективность улавливания капель на системе вода — воздух составляет 99,3%, а на системе веретенное масло — воздух — 88,2%. [c.153]

Уделив столь много внимания понятию вязкости, или внутреннего трения, свойственного всем без исключения встречающимся в природе жидкостям (в гидроаэромеханике термин жидкость используется и для капельных жидкостей, и для газов), следует сказать, что воздух и вода обладают очень малой вязкостью, т. е. весьма близки к понятию идеальной жидкости. [c.107]

К этим трем уравнениям между пятью неизвестными х, у, г, р, р добавляются в качестве четвертого уравнения соотношение между давлением р и плотностью, которое обусловлено природой жидкости, и пятое уравнение, которое мы получим следующим образом. Пусть дх — объем некоторой совокупности материальных точек в момент тогда рйт есть масса этой совокупности [как об этом уже говорилось в (15)], т. е. рйт не зависит от времени. Обозначим изменения, получаемые р и т в элемент времени и, через ду и ддх тогда [c.105]

Как зависят г и г" от природы жидкостей и пластинок, а также от расстояния между ними, покажет изучение формы поверхности раздела двух жидкостей. [c.128]

Принцип равенства давления по всем направлениям является, таким образом, до настоящего времени основой равновесия жидкостей, и следует признать, что этот принцип заключает в себе наиболее простое и наиболее общее свойство, установленное опытом в жидкостях, находящихся в состоянии равновесия. Однако является ли знание этого свойства совершенно необходимым при исследовании законов равновесия жидкостей Нельзя ли эти законы вывести непосредственно из самой природы жидкостей, рассматривая последние как собрания молекул, сильно разобщенных, независимых друг от друга и способных совершенно свободно двигаться во всех направлениях Это я и попытаюсь сделать в следующем отделе, пользуясь при этом только принципом равновесия, который я до сих пор применял лишь к твердым телам эта часть моей работы даст не только одно из наиболее прекрасных применений упомянутого принципа, но и послужит для упрощения в некоторых отношениях самой теории гидростатики. [c.242]

Испарением называется парообразование, происходящее только с поверхности жидкости и при любой температуре. Интенсивность испарения зависит от природы жидкости и ее температуры. [c.122]

При сообщении жидкости некоторого количества тепла при вполне определенной температуре, зависящей от природы жидкости и давления среды, наступает парообразование во всей ее массе. Пузырьки пара начинают при этом образовываться и у стенок сосуда и внутри жидкости. Это явление называется кипением жидкости и больше всего интересует теплотехников. [c.123]

Утечка вязкой жидкости через соединение с зазором определяется перепадом давления Ар = Pi — рс, формой сопряжения, физической природой жидкости и материала сопряжения. Свойства жидкости характеризуются прежде всего вязкостью д. и [c.13]

Ср, — функциональный коэффициент, зависящий от вязкости жидкости, размеров и микрогеометрии поверхности п — показатель степени, зависящий от природы жидкостей п = 1 для керосина, п = 0,5 для масла, толуола и воздуха). [c.162]

Не все системы критериев, примененных в докладах, полностью согласуются друг с другом. В некоторых из них даже содержатся размерные коэффициенты, или коэффициенты, зависящие от природы жидкости. Очевидно, что в этом направлении еще предстоит большая работа. [c.3]

Важными факторами, от которых зависят противоизносные свойства жидкости, являются химическая природа жидкости и наличие или отсутствие в ней полярных присадок. [c.67]

Итак, в замкнутом сосуде состояние смеси паров с порождающей их жидкостью (их называют насыщенными парами или парожидкостной смесью в состоянии насыщения) подчиняется очень точному соотношению (зависящему от природы жидкости) между температурой жидкости и давлением насыщенных паров. [c.12]

При движении двух слоев жидкости относительно друг друга между ними возникает сила трения, или сила вязкости, зависящая от природы жидкости и относительной скорости слоев. Коэффициентом динамической вязкости р. называется сила трения, возникающая между двумя слоями жидкости, отнесенная к единице площади контакта, при разности скоростей слоев в 1 м/с. Таким образом, единица вязкости Па с. [c.514]

До сих пор основное внимание было направлено преимущественно на случаи однородного, т. е. поступательного движения жидкости относительно частиц. В данной главе будут рассмотрены явления, вызванные движением жидкости относительно взвешенных в ней твердых частиц, имеющим характер сдвигового течения. Будем считать, что суспензию частиц в жидкости можно в некотором смысле рассматривать как сплошную среду. Эта точка зрения, по-видимому, разумна, когда размеры частиц очень малы по сравнению с размерами сосуда, содержащего суспензию. Таким образом, среди прочих свойств попытаемся определить кажущуюся вязкость такой суспензии. Задачи, связанные с вязкостью суспензий, важны не только в случае, когда суспензия состоит из макроскопических частиц, как это имеет место во многих промышленных процессах, связанных с сепарацией или с химическими реакциями, но также и тогда, когда частицы настолько малы, что их размер приближается к молекулярным размерам взвешивающей жидкой среды (коллоидные частицы). Вязкость суспензии, так же как и скорость осаждения, характеризуется теми же основными параметрами, а именно а) природой жидкости б) природой взвешенных частиц в) концентрацией взвешенных частиц г) движением частиц и жидкости, причем главной отличительной чертой является сдвиговой характер последнего. Ввиду малого размера частиц, участвующих в задачах определения вязкости, могут стать важными и другие свойства, такие, как внутренняя гибкость и деформируемость. [c.498]

Было показано, что коэффициент газопроницаемости характеризует истинную проницаемость мембраны по кислороду независимо от природы жидкости, которая покрывает мембрану, если только жидкости не изменяют свойств полимера. [c.44]

Для облегчения и упрощения ряда теоретических выводов и исследований в гидравлике иногда пользуются понятием идеальной, или совершенной жидкости, которая обладает абсолютной несжимаемостью, полным отсутствием температурного расширения и не оказывает сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как уже было отмечено, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению для реальных жидкостей ничтржно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и по существу единственной особенностью, отличающей идеальную жидкость от жидкости реальной, является наличие у последней [c.8]

Коэффициент А, пропорциональный скорости распространения-упругих волн в жидкости, не зависит от природы жидкости, но зависит от температуры, при этом Лсрлгсопз1. [c.14]

Обычно, основываясь на II законе капиллярности Лапласа, считают, что краевой угол смачивания зависит только от природы жидкости и смачиваемой поверхности, но не от формы последней. Однако в случае смачивания шероховатой поверхности или, вообще, реальной, не идеально гладкой поверхности возникает осложнение, связанное с тем, что в этом случае необходимо различать два краевых угла микрокраевой и макрокраевой углы смачивания. [c.74]

Давление насыщенных паров увеличивается с ростом температуры п зависит от природы жидкости, Ыаиболь-шим давлением насыщающих паров обладают легкоисиа-ряющиеся и летучие жидкости, спирт, эфир и др, В табл, [c.17]

Внутренняя сила в жидкости (F,) зависит только от температуры и природы жидкости (R22, R134a, R12 и т.п.). [c.13]

Внутренняя сила в жидкости зависит только от природы жидкости (ц22, klSJii температуры. [c.13]

Интересно рассмотреть случай, когда жидкость может скользить по поверхности сферы. Эта задача впервые была решена Бассе [2]. Наиболее правдоподобной гипотезой для этого случая является гипотеза, согласно которой тангенциальная скорость ) жидкости относительно твердого тела в точке на его поверхности пропорциопальпа тангенциальным напрял ениям, действующим в этой точке. Постоянную пропорциональности р, связывающую эти две величины, можно называть коэффициентом трения скольжения. Если этот коэффициент отличен от нуля, то предполагается, что он зависит только от природы жидкости и твердой поверхности. [c.147]

По механизму воздействия на материал в процессе разрушения жидкие среды можно подразделить на четыре группы химически взаимодействуюш,ие с полимером, активные растворители (пластификаторы), поверхностно-активные, смешанного действия. Химически активные среды и растворители взаимодействуют и с ненапряженным полимером. Поверхностно-активное действие проявляется в основном в напряженных образцах, в отсутствие механических напряжений в образце эти среды практически инактивны. Рассмотрим несколько примеров, которые позволяют отметить особенности проявления природы жидкости в обш,ем кинетическом процессе разрушения полимеров при динамических испытаниях. [c.185]

Путаница в литературе по вопросам кавитации возникла из-за отсутствия средств, позволяющих экспериментально отличить ложную кавитацию из уже существующих газовых зародышей от истинной кавитации de novo при отсутствии всякой газовой фазы. Описаны три способа удаления любых газовых зародышей. В этих случаях система стекло — вода не будет кавитировать без приложения сил порядка 100—200 атм. С другой стороны, мы обнаружили очень легкую кавитацию в тех случаях, когда молекулы с неполярными группами СН фиксировались либо на твердых поверхностях, либо на поверхности кристалла, либо на стекле в виде моно-слойных образований. В таких случаях природа жидкости приводила к незначительным качественным различиям. Вещества, которые связаны с неполярными [c.45]

В новой работе Курихара и Майерс [16], проверяв-щие установленную Нисикава зависимость, тоже при-щли к выводу, что для воды и 4 органических жидкостей при тепловых потоках до 5100 ккал1м час и плотности центров парообразования до 4 см- ни степень шероховатости поверхности, ни природа жидкости не влияют на пропорциональность между коэффициентом теплоотдачи и плотностью действующих центров. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...