Жидкость несущая

В чем заключаются особенности бесциркуляционной и циркуляционной схем обтекания жидкостью несущей поверхности и в каких условиях реализуется каждая из этих схем Как можно представить вихревую модель несущей поверхности при бесциркуляционном и циркуляционном обтекании [c.249]

При проектировании водонапорной башни возник вопрос об устойчивости конструкции, показанной на рис. 129. При каком уровне заполнения бака жидкостью несущая мачта потеряет устойчивость [c.56]

Когда речь идет о капле, то подразумевается, что жидкость капли не смешивается с жидкостью несущей среды. [c.27]

Внутренний источник тепла возникает в потоке жидкости, несущей радиоактивную взвесь, в потоке радиоактивного раствора, при прохождении электрического тока через электролит или жидкий металл и т. п. Рассмотрим влияние этого фактора на коэффициент теплоотдачи при течении жидкости в круглой трубе, достаточно длинной для того, чтобы можно было пренебречь влиянием входного участка. [c.213]

В качестве жидкости, несущей абразив, применяется вода, обладающая невысокой вязкостью, хорошей смачиваемостью и хорошими охлаждающими свойствами. [c.742]

Магнитная жидкость Несущая жидкость Плотность при 20°С, г/смЗ Минимальная вязкость при 20°С, Па с Индукция насыщения при напряженности магнитного поля 48-104 А/м В 102, Тл [c.402]

Процесс сопровождается бурной кавитацией в жидкости, несущей абразивный порошок и заполняющей зону обработки. Кавитация усиливает циркуляцию абразивной суспензии, вызванную звуковым ветром, что способствует попаданию свежего абразива в зону резания и вымыванию сколотых частиц материала. Вместе с тем, как это было непосредственно показано в работе [1 ], кавитация увеличивает износ инструмента. Кроме того, установление определенных направлений циркуляции суспензии, зависящих, в частности, от профиля инструмента, может привести к появлению на изделии и инструменте канавок, ухудшающих качество поверхности. Однако при искусственном подавлении кавитации скорость резания снижается, по-видимому, вследствие указанных выше факторов. Поэтому стараются вести процесс по возможности быстро при оптимальном значении всех параметров, чтобы кавитационная эрозия не успела развиться сколько-нибудь значительно [4]. [c.261]

Жидкость, несущая абразив, обеспечивает его подачу в зону резания, вымывание снятых частиц и охлаждение зоны резания. В качестве жидкости [c.265]

Принцип ультразвуковой обработки материалов заключается в том, что в зазор между обрабатываемой деталью 1 (рис. 1) и продольно вибрирующим инструментом 2 подается суспензия абразива 3. Под действием постоянной силы прижима приложенной к инструменту или срабатываемой детали, в материале образуется углубление. Съем материала идет по поверхности, перпендикулярной к направлению колебаний инструмента. Материал снимается мельчайшими частицами по мере удаления материала в изделии появляется полость — точная копия профиля торцевой поверхности инструмента. В процессе обработки частицы абразива, участвующие в обработке, постепенно изнашиваются, поэтому в зону обработки подается жидкость, несущая новые зерна абразива и обеспечивающая удаление разрушенных зерен и частиц материала. [c.11]

Вторую ситуацию на первом этапе исследования можно моделировать задачей о натекании несжимаемой вязкой жидкости, несущей электронную и ионную компоненты, на плоскую поверхность. [c.103]

В (6-32) последний член призван отражать перенос тепла за счет турбулентности твердых частиц. Упрощенная модель процесса предполагает равномерное распределение частиц не только по сечению, но и по длине потока, а так же полностью игнорирует взаимодействие несущей среды и частиц. При этом не учитываются возможные изменения толщины пограничного слоя, профиля скорости и турбулентности жидкости, скольжение компонентов потока по осредненной и пульсационной скорости и пр. [c.199]

В первом типе реакторов дисперсный поток несет частицы диспергированного ядерного топлива, совмещая при проходе через активную зону свойства системы теплоотвода и системы горючего. Последнее свойство в связи с потерей критичности исчезает при движении через парогенератор. Здесь дисперсный поток выступает в основном лишь как теплоноситель, если не иметь в виду появление запаздывающих нейтронов и значительную его радиоактивность. Отрицательным также является абразивное действие твердых частиц. В качестве последних можно использовать частицы металлического легированного урана, UO2, U , материалов для воспроизводства ядерного топлива (естественный уран, торий). В качестве несущей среды возможно применение как жидкости, так и газов. [c.390]

В гетерогенных средах осложняются и законы, описывающие относительное движение фаз, ибо это движение определяется не процессами диффузионного характера (во всяком случае, не только ими), связанного со столкновением и хаотическим движением частиц включений, а процессами взаимодействия фаз как макроскопических систем, например, обтеканием частиц включений несущей жидкостью в суспензии или газовзвеси. Эти процессы описываются с помощью сил и более последовательного учета инерции фаз (см. (1.2.5)). [c.25]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Выражение для приведенной силы взаимодействия между несущей средой и включениями записать в общем случае не представляется возможным, ибо такое общее выражение не получена даже для случая движения одиночной сферы в однородном потоке вязкой несжимаемой жидкости с переменной скоростью. Следует отметить, что даже в этом случае сила взаимодействия зависит от предыстории движения. Оставляя пока вопрос об имеющихся выражениях для силы взаимодействия фаз (об этом см. гл. 2—4), остановимся на структуре формул. Силу взаимодействия целесообразно представить в виде суммы нескольких составляющих разной природы. В первую очередь следует разделить на две части на составляющую из-за воздействия макроскопического поля давлений — а р, которая не связана со скоростной неравновесностью между фазами, и составляющую, которая связана именно со скоростной неравновесностью между фазами (несовпадение и г,) [c.35]

Здесь учтено, что граничные условия в силу понижения порядка уравнений из-за отбрасывания производных высшего порядка м формулируются лишь для нормальных составляющих скорости на поверхности частиц, а вращение частиц не передается несущей жидкости. [c.119]

Инерционные мелкомасштабные движения несущей фазы, по определению, характеризуются большими числами Рейнольдса и описываются уравнениями идеальной несжимаемой жидкости [c.122]

Радиальное движение несущей фазы. Рассмотрим теперь другой тин мелкомасштабного движения, а именно, радиальное движение около дисперсной частицы, являющееся существенным при радиальных пульсациях диспергированных пузырьков газа в жидкости. При не очень больших объемных содержаниях пузырьков (а2 0,1), видимо, можно считать, что в подавляющей части ячейки около каждого пузырька движение близко к сферически-симметричному и описывается потенциалом (см. (3.3.29)). Тогда, аналогично (3.4.2), аппроксимация поля скоростей в ячейке в рамках схемы Э, . имеет вид [c.125]

Совместное радиальное и поступательное движение. Рассмотрим движение и осредненные параметры в ячейке, когда одновременно имеет место как поступательное (со скоростью —Oi), так и радиальное (определяемое радиальной скоростью на поверхности дисперсной частицы) движение сферической дисперсной частицы. В случае, когда последняя есть капля жидкости или пузырек газа (а именно для пузырька совместное поступательное и радиальное движение является наиболее характерным и существенным), поступательное движение относительно несущей фазы и ряд других аффектов приводят к нарушению сферической формы дисперсной частицы. Тем не менее в ряде случаев с каплями или пузырьками можно пренебречь указанной несферичностью (что будет обсуждено в 3 гл. 5) и использовать рассмотренную ниже схематизацию движения в ячейке. [c.126]

Учитывая,ЧТО потенциал ф движения несущей жидкости относительно первой системы координат в (3.4.16) задан через координаты [c.127]

Если в рассматриваемых явлениях вязкость жидкости несуще ственна, то движение в звуковой волне можно считать потен циальным и написать v = Уф (подчеркнем, что это утверждение не связано с теми пренебрежениями, которые были сделаны в 64 при выводе линейных уравнений движения, — решение с rotv==0 является точным решением уравнений Эйлера). Поэтому имеем [c.359]

При исследовании установив шегося обтекания несжимаемой жидкостью несущей поверхности сложной формы она заменяется вихревой моделью, представляющей собой бесконечную совокупность распределенных элементарных вихревых систем. Каждая такая система представляет собой косой подковообразный вихрь, состоящий из присоединенного косого вихря и двух отходящих от него свободных вихревых шнуров. Определите скорость, вызванную указанной вихревой системой, в некоторой точке, лежащей в той же плоскости, что и рассматриваемая система. Найдите числовое значение скорости в соответствии с геометрическими размерами вихря и координатами точки, а также заданными скоростью Voo = = 100 м/с и циркуляцией Го = 2 м /с. [c.247]

С началом парообразования в движущейся объемноустойчивой жидкости возникают множественные вкрапления упругой среды. Количество и объем этих вкраплений возрастают в процессе движения, во-первых, в результате дальнейшего испарения и, во-вторых, вследствие сниже ния давления вдоль канала. Очевидно, что свойства упру гой составляющей потока будут сказываться на закономер ности движения всей протекающей массы. В частности вполне вероятно, что в движущейся капельной жидкости несущей распределенные в ней пузырьки пара, могут воз никнуть кризисные явления, присущие потокам упругой среды и вызванные, как обычно, тем, что при некоторых значениях параметров состояния темп увеличения объема начинает превышать интенсивность нарастания скорости движения. [c.166]

Задача отыскания возмущений, вызванных присутствием взвешенной частицы в потоке с постоянным градиентом скорости, была рассмотрена ргесколько позже соответствующей задачи для однородного потока. Интересно, что впервые она была решена в докторской диссертации Альберта Эйнштейна (1879—1955 гг.). Эйнштейн родился в Германии, по изучал физику в Политехническом институте в Цюрихе. После получения степени доктора в 1905 г. он принял швейцарское подданство. Среди прочих вопросов в его диссертации был рассмотрен новый метод определения размеров молекул химических веществ. Для этой цели он разработал теорию сопротивления сдвигу суспензии маленьких сферических частиц, взвешенных в непрерывнорг жидкой среде. Такая суспензия служила ему моделью больших молекул, находящихся в растворе. Он показал теоретически, что наблюдаемое увеличение вязкости жидкости, несущей частицы, мож1го связать с объемной концентрацией твердых частиц (или молекул растворенного вещества) при помощи простого коэффициента пропорциональности <1906, 1911 гг.) [10]. [c.27]

I - охлаждающая рубашка кондьнсатора 2 - источник постоянного тока 3 - пористый электрод 4 - нагреватель 5 - поток жидкости, несущий электрические заряды б - поток пара 7 - фитиль [c.441]

Сущность УЗРО состоит в направленном разрушении обрабатываемого материала от ударов абразивных зерен, находящихся между поверхностями заготовки и инструмента, колеблющегося с частотой /= 18 25 кГц. При ударе ультразвукового инструмента по зернам абразива наиболее крупные из них внедряются в обрабатываемый материал и выкалывают его микрочастицы, которые соизмеримы с размером зерна. УЗРО является разновидностью обработки материалов резанием. Инструмент прижимают к обрабатываемой поверхности с некоторой статической силой = 0,5 -г- 49 Н. Материал снимается наиболее интенсивно в направлении удара и в меньшей степени — на боковых поверхностях получаемого профиля. Зерна абразива вводятся в зону обработки в виде абразивной суспензии, которая содействует удалению из рабочего зазора продуктов разрушения материала обрабатываемого изделия и инструмента. В качестве абразива применяют карбиды бора, кремния, алмазные порошки и электрокорунд зернистостью 3-10 по ГОСТ 3647 — 80 (табл. 10). В качестве жидкости, несущей абразив, применяется вода, обладающая невысокой вязкостью, хорошей смачиваемостью и хорошими охлаждающими свойствами. Абразивная суспензия подается в зону обработки свободно, под давлением или отсасывается из зоны через отверстия в инструменте или заготовке. Инструменты изготовляют из сталей УЮА, 40Х, 45, 65Г, 12Х18Н9 и др., относительный износ которых находится в пределах 0,5 - 50 %. [c.846]

Трение при жндкостаой смазке характеризуется наличием полностью, разделяющего трущиеся поверхности слоя смазочной жидкости, несущая способность которого превышает нормальную нагрузку в этом случае сила трения определяется вязкостью смазочной жидкости, а износ практически отсутствует. Работа трущихся пар в условиях трения с жидкостной смазкой характеризуется повышенной утечкой смазочной жидкости через зазор пары, что для торцовых уплотнений химических аппаратов нежелательно, а иногда и недопустимо. [c.6]

Химическая адсорбция в отличие от физической предполагает не простое поглощение вещества, а обмен ионами с потоком жидкости. Ниже будут обсуждены некоторые работы по кинетике ионного обмена между сло-< м цеолита (твердое вещество, способное обмениваться юнами с раствором) и потоком жидкости, несущим рас-/воренное вещество. [c.89]

Так как вытекает жидкость, несущая отрицательное количество движения, то поток через В дает положительное приращение количества движени рс , а поток через Л дает отрицательное приращение количества движения —р с . [c.27]

В хроматографии и других процессах обмена, изучаемых в химической технологии, также возникает подобная теория. Она формулируется несколько сложнее. Процесс заключается в том, что жидкость, несущая растворенные вещества или частицы, или ионы, протекает через неподвижную твердую фазу и переносимый материал частично адсорбируется этой твердой фазой. Идеализируя этот процесс, принимают, что течение жидкости происходит с постоянной скоростью V. Тогда если р, — плотность материала, переносимого жидкостью, а р — п.лотность адсорбированного вещества, то [c.33]

ГО чтобы воспользоваться условием с/ = onst, расчеты выполнены для d = = 10 м с коэффициентом несферичности / 1,5. Согласно рис. 3-10 стабилизация пульсационной скорости твердой частицы наступает в жидкости практически мгновенно, а в газе тем быстрее, чем меньше Re. Величина коэффициента скольжения фг- практически не изменяется по ходу потока за исключением небольшого начального участка. При этом коэффициент скольжения фв увеличивается, достигая стабильного и большего значения, для воды быстрее, чем для газа. Последнее характеризует различное влияние разгонного участка при изменении рода несущей среды. Таким образом, показана возможность расчета пульсационных скоростей твердой частицы в турбулентном потоке на основе решения уравнения пульсаци-онного движения частицы при учете наиболее общего выражения силы сопротивления частицы для всех режимов ее обтекания. [c.108]

Пищенко А, М., О влиянии твердых частиц, переносимых потоком, на турбулентные характеристики несущей жидкости, сб, Исследование турбулентности одно- и двухфазных потоков , изд-во Наукова думка , Киев, 1966. [c.411]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

В следующей главе (гл. 3) полученные осредненные уравнения и определения макропараиетров через микропараметры конкретизированы для болев частного случая двухфазной смеси —смеси с монодисперсной структурой со сферическими частицами. Но даже для такой частной структуры явные реологические соотношения без дополнительных экспериментальных коэффициентов и функций, позволяющие замкнуть систему уравнений, получить в общем случае не удается. В гл. 3 этот подход доведен до конца для двух предельных случаев монодисперсной смеси когда несущая фаза — идеальная (с нулевой вязкостью) жидкость или очень вязкая жидкость. [c.87]

В случае больших чисел Рейнольдса (Re > 1) часто можно считать, что влияние вязких сил проявляется лишь в топких пограничных слоях у поверхностей частиц и, если нет отрыва этих пограничных слоев (что имеет место при обтекании пузырьков), то в подавляющей части объема dj несущей фазы в ячейке влияние вязкости мало и микродвижепие около частиц определяется взаимодействием нелинейных инерционных сил и сил давления. Такой режим микродвижения будем называть инерционным. Уравнения (3.3.1), (3.3.2) и (3.3.14) для этого режима сведутся к уравнениям идеальной несжимаемой жидкости = — piS , pi = onst) [c.119]

Таким образом, вязкость несущей жидкости не входит в уравнение движения, так как илшульс вязких сил в рассматриваемом случае всегда равен нулю и влияет на процесс только через четвертое граничное условие (3.3.27). [c.121]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...