Жидкость фиктивная

Так как сила давления на каждый элемент поверхности определяется глубиной его погружения под уровнем жидкости, замена действительной жидкости фиктивной ые меняет величины силы давления на поверхность, но изменяет ее направление на противоположное. Следовательно, искомая сила давления Р равна [c.69]

Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются сжимаемостью, температурным расширением и сопротивлением растяжению. Однако эти показатели ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основная и по существу единственная особенность, отличающая идеальную жидкость от жидкости реальной, — наличие у последней сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого идеальную жидкость иногда называют невязкой, а реальную жидкость — вязкой Ч [c.8]

Ния и не оказывающей сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как отмечено выше, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению у реальных жидкостей ничтожно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и, по существу, единственной особенностей, отличающей реальную жидкость от идеальной, является наличие у первой сил сопротивления сдвигу, определяемых особым свойством жидкости — вязкостью. Ввиду этого реальную жидкость иногда называют вязкой, а идеальную — невязкой. [c.8]

При замене движения действительной жидкости фиктивной должны быть удовлетворены следующие основные условия [c.470]

В [Л. 113] гидросмесь трактуется как сумма двух потоков фиктивных континуумов (жидкости и частиц). В отличие от большинства других исследователей М. А. Дементьев специально подчеркивает эту фиктивность, оправдывая ее лишь приложимостью методов механики сплошной среды. В [Л. 113] для оценки надежности использования модели фиктивного континуума рекомендуется сопоставлять объем характерного структурного образования турбулентности, определяемого кубом поперечного масштаба турбулентности [c.29]

Модифицированные критерии подобия фиктивной однородной жидкости [c.125]

Аналогия газовзвеси с фиктивной квазиоднородной жидкостью [c.196]

Определяя Ren и Ргц по (4-43 ) —(4-43"), принимая для фиктивной жидкости известное для однофазной среды уравнение теплообмена и удостоверившись, что Ren и Ргп находятся в пределах, охваченных данной формулой, можно, следуя рассматриваемой манере, получить следующее приближенное расчетное уравнение [c.197]

Подчеркнем, что полученное уравнение есть следствие предположения, что именно разность осредненных напряжений в фазах, определяющая фиктивные напряжения, формирует по линейному закону Гука деформации скелета из-за смещений зерен друг относительно друга. Таким образом, это уравнение задает совместное деформирование фаз с учетом несовпадения давлений в фазах из-за прочности скелета. В газожидкостных смесях давления в фазах могли различаться только из-за поверхностного натяжения и радиальных инерционных эффектов, описываемых уравнениями типа Рэлея — Ламба для размера пузырьков, а следовательно, и для объемного содержания фаз, когда разница между осредненными давлениями в фазах воспринималась поверхностным натяжением и радиальной мелкомасштабной инерцией и вязкостью жидкости. В насыщенной пористой среде разница между осредненными напряжениями воспринимается прочностью межзеренных связей. [c.237]

Заменим атмосферное давление Pq весом фиктивного слоя той же несжимаемой жидкости, высота которого [c.252]

Тело давления условно считается реальным, если его объем, прилегающий к стенке, заполнен жидкостью составляющая при этом направлена вниз. Тело давления условно считается фиктивным, если его объем, прилегающий к стенке, не заполнен жидкостью составляющая при этом направлена вверх. [c.32]

Упругопластическому и вязкопластическому фиктивным телам соответствует бесконечная система алгебраических уравнений с переменными коэффициентами и свободными членами. Решение такой системы строится с помощью процедуры последовательных приближений, согласно которой первым (исходным) приближением считается решение соответствующей задачи для упругого тела или вязкой жидкости, т. е. известен тензор (Т< >) для рассматриваемой задачи. По известным компонентам тензора используя приведенные формулы, вычисляем [c.49]

В задаче 9.53 получены уравнения для нахождения распределения производных циркуляции Г и при неустановившемся обтекании фиктивной несжимаемой жидкостью крыла видоизмененной формы в плане. В правые части некоторых систем уравнений входят члены, содержащие число в явном виде. Преобразуйте эти уравнения к виду, не содержащему этого числа и более удобному для решения. [c.254]

Разница между средним давлением жидкости pi и фиктивным давлением жидкости вдали от пузырька равна [c.104]

Согласно выражению (3.2) средняя скорость при установившемся движении жидкости — это такая фиктивная одинаковая [c.31]

Необходимо иметь в виду, что вертикальная составляющая может иметь различное направление в зависимости от положения ограничивающей поверхности по отношению к жидкости. Для случаев, когда жидкость находится над ограничивающей поверхностью (рис. 27, а и б), эта сила направлена сверху вниз и тело давления определяется действительным объемом жидкости над этой поверхностью. Если же жидкость располагается под ограничивающей поверхностью (рис. 27, в), вертикальная составляющая / г направлена снизу вверх тело же давления в этом случае соответствует фиктивному объему жидкости над поверхностью. [c.46]

Чтобы найти эту сумму, необходимо знать закон распределения скоростей в поперечном сечении потока. Так как во многих случаях движения такой закон неизвестен, в общем случае суммирование оказывается невозможным. Поэтому сделаем предположение, что частицы жидкости по всему поперечному сечению потока движутся с одинаковой скоростью. Эту воображаемую фиктивную скорость (с которой должны двигаться через сечение потока все частицы для того, чтобы расход жидкости был равен расходу, получаемому при движении жидкости с действительными, неодинаковыми для различных частиц, скоростями) называют средней скоростью потока. [c.66]

Из сказанного следует, что осредненная скорость есть такая постоянная фиктивная скорость, с которой в течение некоторого времени через данное элементарное сечение должны были бы двигаться частицы жидкости для того, чтобы расход жидкости был равен действительному расходу, прошедшему через это элементарное сечение за то же время, но при истинных изменяющихся во времени скоростях. [c.128]

Масштаб турбулентности и диссипация энергии. Статистическая теория турбулентности пока еще не дает возможности рассчитывать турбулентные пульсации в зависимости от конкретных условий движения. Иначе говоря, мы еще не умеем связать пульсации с осредненными скоростями в формулах (186), (187) без широкого использования данных экспериментальных исследований. Эти формулы также не раскрывают физического содержания явления, поскольку диссипация (рассеяние) энергии происходит в конце концов не вследствие фиктивной турбулентной вязкости е, а в результате действия молекулярной вязкости при беспорядочном движении отдельных частиц жидкости. [c.154]

Как видно, в отличие от гидростатического давления р, гидродинамическое давление р выражает только некоторое среднее значение напряжений в данной точке. Гидростатическое и гидродинамическое давления принято обозначать одной и той же буквой р вместе с тем эти две величины существенно отличаются друг от друга для покоящейся жидкости р является значением (модулем) реально существующего напряжения для движущейся же реальной жидкости р представляет собой некоторую среднюю (а следовательно, фиктивную) величину, определяемую по формулам (3-1). [c.70]

Естественно возникает вопрос о нагрузке, необходимой для статического расчета, например металлической стенки трубопровода, вдоль которой движется реальная жидкость. Эта нагрузка, приложенная со стороны жидкости к стенке, должна реально существовать, а не быть некоторой фиктивной, средней величиной. Отвечая на этот вопрос, необходимо подчеркнуть, что в математической гидромеханике доказывается, что величина р, определенная по формулам (3-1) для направления, ортогонального к упомянутой выше стенке, приобретает реальное значение давление р, действующее на такую стенку, теоретически в точности равно вычисленному по формулам (3-1). Заметим также, что величину р, определенную по указанным формулам, нам будет давать также пьезометр, подключенный к рассматриваемой точке. [c.70]

Тело давления считается фиктивным, если его объем, прилегающий к стенке, не заполнен жидкостью при этом направлена вверх. [c.35]

Плоскостями, перпендикулярными пластине, вырежем в ней параллелепипед с площадью основания, равной единице, и высотой, равной толщине пластины Ь. Обозначим его объем через и. Перегруппируем вещество в этом объеме так, чтобы образовались фиктивные области I и II, разделенные плоскостью S. Обозначим через часть объема v, заполненную твердым скелетом, и через —остальную часть, заполненную жидкостью. Относительные значения уплотненности di и пористости d. пластины в объеме и, выражаемые соотнощениями [c.195]

Введенное только что понятие GS-состояния можно охарактеризовать как фиктивное состояние жидкости . В связи с этим здесь уместно обратить внимание на некоторую незавершенность сделанного нами описания переносимого вещества, а именно [c.111]

Уже упоминалось о том, что в данном параграфе мы будем ограничиваться течением чистой жидкости (fp=l). Следовательно, точка Гд, всегда располагается на линии /= 1 в соответствии с фактом переноса через границу раздела фаз (в этих условиях) одного лишь Н2О. В более общем случае, как, например, в ректификационных колоннах длж бинарной смеси, /г.п может иметь любое значение, не исключая отрицательного или превышающего единицу. В общем понятие Гп также фиктивно. [c.307]

Так как сила давления на каждый элемент поверхности определяется глубиной его погружения под уровень жидкости, при аамепе действительной жидкости фиктивной , значение силы давления на поверхность не изменяется, но изменяется ее направление на протино-ноложнее. Следовательно, искомая сила давления [c.66]

Для облегчения и упрощения ряда теоретических выводов и исследований в гидравлике иногда пользуются понятием идеальной, или совершенной жидкости, которая обладает абсолютной несжимаемостью, полным отсутствием температурного расширения и не оказывает сопротивления растягивающим и сдвигающим усилиям. Конечно, идеальная жидкость — жидкость фиктивная, не существующая в действительности. Все реальные, встречающиеся в природе жидкости в той или иной степени характеризуются всеми перечисленными выше свойствами. Однако, как уже было отмечено, сжимаемость, температурное расширение и сопротивление растяжению для реальных жидкостей ничтржно малы и обычно не учитываются. Таким образом, основной и по существу единственной особенностью, отличающей идеальную жидкость от жидкости реальной, является наличие у последней [c.8]

Нарастание пограничного слоя на обтекаемой поверхности всегда оказывает влияние на внешний поток. При отсутствии окачков уплотнения это влияние сводится к следующему. Утолщение пограничного слоя в направлении течения связано с увеличением толщины вытеснения б, что приводит к отклонению линий тока внешнего потока. Поэтому течение во внешнем потоке будет таким же, как при обтекании фиктивного контура, смещенного по отношению к действительному на толщину вытеснения. Следовательно, при расчете течения нужно применять метод по(следовательных приближений сначала рассчитывается обтекание тела потоком идеальной жидкости, затем по найденному распределению давления вдоль поверхности тела находятся параметры пограничного слоя (в том числе толщина вытеснения), далее рассчитывается обтекание фиктивного тела, контур которого смещен на величину б и т. д. Однако обычно толщина вытеснения мала по сравнению с размерами тела и ноэтому можно ограничиться первым приближением. [c.338]

Жидкость, как и всякое физическое тело, имеет молекулярное строение, т. е. состоит из отдельных частиц — молекул, объем пустот между которыми во много раз превосходит объем самих молекул. Однако ввиду чрезвычайной малости не только самих молек>л, но и расстояний между ними (по сравнению с объемами, рассматриваемыми при изучении равновесия и движения жидкости) в механике жидко ти ее молекулярное строение не рассматривается предполагается, что жидкость заполняет пространство сплошь, без образования каких бы то ни было пустот. Тем самым вместо самой жидкости изучается ее модель, обладаюцая свойством непрерывности (фиктивная сплошная среда — континуум). В этом состоит гипотеза о непрерывности или сплошности жидкой среды. Эта гипотеза упрощает исследование, так как позволяет рассматривать все механические характеристики жидкой [c.10]

С помощью такого тела давления abedef, как его принято называть, можно задачу о давлении жидкости на стенку свести к рассмотрению действия фиктивной неравномерно распределенной нагрузки. [c.42]

Жидкость, как и всякое физическое тело, имеет молекулярное строение, т. е, состоит из молекул, расстояние между которыми но много раз превосходит размеры самих молекул, т. е. жидкость, строго говоря, имеет прерывистую структуру, В технической гидромеханике при решении большинства задач принимают жидкость как сплошную (непрерывную) среду ввиду чрезвычайной малости не только самих молекул, но и расстояний между ними по сравнению с объемами, рассматриваемыми при и.зученли равновесия и движения жидкости. Тем самым вместо самой жидкости изучается ее мо.тель, обладающая свойством непрерывности (фиктивная сплошная среда — континуум). I нпотеза о непрерывности или сплошности жидкой среды уп- [c.7]

Указание. Помимо общего способа нахождения сил по двум заданным направлениям, силу давления на смоченную поверхность пробки abed можно определить при помощи следующего приема предположив, что жидкость находится с противоположной стороны этой поверхности (при том же уровне Н), найдем из условия равр" весия заштрихованного объема фиктивной" жидкости, что сила давления на рассматриваемую поверхность равна [c.68]

Для расчета турбулентного потока О. Рейнольдс (в 1895 г.) и Ж. Буссинеск (1897 г.) предложили заменять этот поток некоторой воображаемой моделью, представляющей собой условный (фиктивный) поток жидкости, частицы которой движутся со скоростями, равными осредненным местным (продольным) скоростям (и), гидродинамические же давления в различных точках пространства, занятого эгтм потоком, равны осредненным местным давлениям р. Такой воображаемый поток будем называть осредненным потоком или мо-делью Рейнольдса - Буссинеска. Как видно, поперечные актуальные скорости (Ue)j при переходе к такой модели исключаются из рассмотрения, т. е. исключается из рассмотрения так называемое турбулентное перемешивание (поперечный обмен частицами жидкости между отдельными продольными ее слоями). [c.146]

Строго говоря, частично разложившийся теплоноситель представляет собой в общем случае весьма сложную термодинамическую систему неизвестного состава, состоящую из исходной жидкости, НК и ВК продуктов. В свою очередь НК и ВК продукты являются многокомпонентными системами, состав которых зависит от условий разложения. Поэтому даже эмпирическое описание свойств подобных термодинамических систем невозможно без их идеализации. Обычно частично разложившаяся жидкость рассматривается как фиктивная бинарная система, состоящая из исходной жидкости и ВК продуктов. Кроме того, принимается, что состав ВК продуктов несущественно зависит от температуры пиролиза и радиолиза. Однозначные зависимости (3-89) получены для подобной идеализированной модели частично разложившегося вещества. Однако часто наблюдается более сложный характер изменения состава ВК продуктов. Как уже отмечалось, ВК продукты не являются индивидуальными соединениями, а представляют собой сложные смеси продуктов полимеризации, состав которых зависит от условий разложения. Поэтому в общем случае однозначность зависимости (3-89) наблюдается не IBO всем интервале температур пиролиза и радиолиза. Ниже рассматривается влияние температуры радиолиза на состав и свойства частично разложившегося МИПД. [c.228]

Значительным этапом в изучении фильтрации явилась работа К. С. Слихтера [Л. 67]. Рассматривая движения вязкой жидкости в фиктивном грунте, составленном из шаров, Слих-тер предложил формулу для вычисления скорости фильтрации, учитывающую зависимость коэффициента фильтрации не только от диаметра частиц, но и от порозности [c.242]

Таким образом, аналогично спирали отвода, можно ввести к рассмотрению фиктивные обобщенные комплексные векторы силы Рз, средней скорости жидкости в диффузоре Соиф и [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...