Течение идеальной жидкости

Функция тока для внешнего потенциального течения идеальной жидкости хорошо известна [c.40]

В предыдущих разделах данной главы были рассмотрены задачи о гидродинамическом взаимодействии газовых пузырьков, движущихся в жидкости, при условии неизменности их объемов. В данном разделе, согласно [41], дается теоретический анализ течения идеальной жидкости, содержащей движущиеся поступательно, растущие пузырьки газа. Несмотря на достаточно приближенный характер модели движения фаз, которая строится в этом разделе, ее использование дает возможность получить осредненные гидродинамические характеристики обеих фаз, близкие по своим значениям к реальным. [c.113]

Как уже указывалось, при безотрывном обтекании влияние вязкости ограничивается тонким поверхностным слоем. Вне этого слоя течение мало отличается от течения идеальной жидкости. Отсюда следует, что влияние вязкости почти не сказывается на течении в средних сечениях — оно остается практически невозмущенным. [c.103]

ПОСТУПАТЕЛЬНО-ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.294]

При о, что имеет место в случае течения идеальной жидкости, [c.643]

Для некоторых классов течений идеальной жидкости из уравнений Эйлера можно получить общие интегралы. С этой целью используем векторную форму (5.43) [c.101]

Совокупное действие положительного градиента давления и поверхностного трения встречается при обтекании выпуклых цилиндрических тел, течениях в расширяющихся каналах (диффузорах), при обтекании разнообразных выступов, изгибов и изломов стенок. В этих случаях возникают отрывы пограничного слоя, приводящие к перестройке течения, которое становится резко отличным от течения идеальной жидкости вблизи тех же поверхностей. [c.350]

Изотермическое течение идеальной жидкости описывается уравнениями неразрывности (1.2а) и уравнениями Эйлера, которые следуют из (1.4д) при ц = 0 [c.183]

Указанное выше условие критического режима течения идеальной жидкости имеет вид [c.279]

Таким образом, при изоэнтропическом стационарном течении идеальной жидкости сумма удельной энтальпии [c.310]

Интересным случаем двумерного движения является поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. При этом течении жидкость одновременно с движением вдоль оси цилиндрической трубы вращается вокруг [c.316]

ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.296]

Для потенциальных течений идеальной жидкости как установившихся, так и неустановившихся, может быть получен первый интеграл уравнений Эйлера. Этот интеграл носит название интеграла Коши — Лагранжа. [c.149]

Основными уравнениями потенциальных течений идеальной жидкости в случав баротропных процессов (р = / (р)) являются уравнение неразрывности [c.155]

Сила, действующая на лопатку, возникает под влиянием разности давлений на вогнутую и выпуклую её поверхности. При установившемся течении идеальной жидкости давление у лопатки можно вычислить с помощью уравнения Бернулли. Если давление и скорость жидкости в какой-нибудь точке у лопатки обозначены соответственно через и и/, то при отсутствии массовых сил [c.138]

Течение идеальной жидкости в прямолинейном канале характеризуется постоянной по сечению скоростью (стержневое течение). Если число Рг стремится к нулю, то с ростом числа Re реальное число Nu должно приближаться к таковому для стержневого течения. Для конечных чисел Рг в стержневой модели можно условно учитывать турбулентный перенос тепла, заменяя величину к на к + к , где выражается как функция чисел Ре, Рг и поперечной координаты у. [c.90]

Единственной причиной неравенства нулю коэффициента расхода в данном случае является кривизна канала. Коэффициент расхода вообще не будет равен единице, даже при течении идеальной жидкости. На рис. 57 дана зависимость коэффициента jij от переменной но линии тока величины Ка при различных зна- [c.211]

В случае течения идеальной жидкости, очевидно, р = 0. Следовательно, [c.14]

Рассмотрим происхождение подъемной силы крыла самолета, позволяющей осуществлять, полеты на аппаратах тяжелее воздуха. Этот вопрос выясняется при рассмотрении обтекания крыла бесконечного размаха или профиля крыла в плоскопараллельном потоке, который служит моделью обтекания средних сечений крыла, без учета влияния его концов. Развитие методов исследова шя плоскопараллельных течений идеальной жидкости является основой теории крыла в плоокопараллельном потоке. [c.265]

Гидродинамика — одна из общетеоретических дисциплин. Eie результаты и методы исследования имеют широкое иримеиение в различных отраслях науки. Достаточно указать, например, что уравнения стационарных течений идеальной жидкости, которые можно записать в виде [c.276]

Написать уравнения одномерного течения идеальной жидкости в переменных а, t, где а есть х-коорднната частиц жидкости в некоторый момент времени i = to (так называемая переменная Лагранжа) ). [c.19]

Р е щ е н и е. Рассматривая пограничный слой на одной из сторон угла, отсчитываем кординату х вдоль этой стороны от вершины угла О (рис. 8). При течении идеальной жидкости мы имели бы для скорости фо )мулу и = QIapx, выражающую собой просто сохранение расхода жидкости Q в потоке (а — угол между пересекающимися плоскостями). Таким образом, в правой стороне уравнения (39,5) будет стоять UdUldx = —Q ja p x Легко видеть, что после этого уравнения (39,5—6) станут инвариантными по отношению к преобразованию х—>ах, у- ау, ц -> Чд/а, vy- v la с произвольной постоянной а. Это значит, что можно искать и и в виде [c.230]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Таким образом, при изоэнтропич СКОм стационарном течении идеальной жидкости сумма удельной энтальпии и удельной кинетической энергии имеет постоянное значение. [c.290]

Рассмотрим баланб " 1Гапорбв Тф движении по трубопроводу идеальной жидкости (потери напора на сопротивление отсутствуют). Из (2.24) следует, что при течении идеальной жидкости сумма пьезометрической высоты, скоростного напора и нивелирной высоты остается постоянной по длине трубопровода (рис. 2.13). [c.34]

Течения идеальных жидкости и газа при наличии баротропии, постановки задач 155 [c.567]

Ответ правильный. При течении идеальной жидкости потери напора отсутствуют. Поэтому график полного напора Н = onst имеет вид гориэонталыюй линии 2. При наличии местного сопротивления полный напор падает перед ним и за ним, причем, так как диаметр трубопровода d = onst, то и гидравлические уклоны одинаковы. Ра ное падение напора возникает за счет местного сопротивления (линия /). Насос сообщает жидкости дополнительную энергию, поэтому в месте его установки напор резко возрастает. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...