Трубка вихревая

При изучении вихревых движений вводим понятия о вихревой трубке, вихревом шнуре и напряжении вихря, аналогичные понятиям о трубке тока, элементарной струйке и расходе жидкости элементарной струйки. [c.126]

Интеграл, распространенный на боковую поверхность трубки, равен нулю, так как по определению вихревой трубки вихревые линии целиком лежат на ее поверхности следовательно, здесь со = 0. Интегралы, распространенные на сечения 1 и 2,вычислим из предположения о том, что вследствие малости этих поперечных сечений величины со1 и со2 в пределах каждого из них можно считать постоянными. В соответствии с этим [c.59]

В теореме (3.17) показано, что вдоль вихревой трубки ее напряжение остается постоянным, т. е. вдоль нее сохраняется постоянство произведения вектора скорости вращения частицы и площади сечения трубки. Вихревая трубка не может заканчиваться острием, так как в этой точке угловая скорость частицы жидкости будет стремиться к бесконечности, поэтому трубка тока либо замыкается сама на себя и образует кольцо (рис. 3.16, а), либо опирается о твердые стенки (рис. 3.16, б). [c.147]

Возьмем в пространстве х, у, г, t) произвольную трубку вихревых линий и два охватывающих ее контура j и j (рис. 34). В силу инвариантности интеграла (5) относительно вихревых линий [c.126]

Рассматриваемые здесь трубки вихревых линий расположены в четырехмерном пространстве х, у, г, i ), но на рис. 34 ось t не изображена. [c.126]

Труба Вентури 496 Трубка вихревая 504 Трубки электронно-лучевые 376 Трубопроводы—см. также Газопроводы Нефтепроводы Паропроводы [c.554]

Трение в потоке 14, 30 Трубка вихревая 28 [c.380]

Этот условный прием часто применяется при рассмотрении идеальных жидкостей или газов. При таком рассмотрении движения в жидкости уже не будет вихревых трубок, но зато сама область течения станет, вообще говоря, многосвязной ). Действительно, по второй теореме Гельмгольца вихревые трубки не могут заканчиваться в самой жидкости они образуют либо замкнутые трубки — вихревые кольца, либо опираются на граничные [c.162]

Труба ударная, элементарная теория 154 и д. Трубка вихревая 41, 275 [c.735]

Труба цилиндрическая круглая 722 Трубка вихревая 252. [c.926]

Вихревая трубка. Вихревой трубкой называется поверхность, полученная проведением вихревых линий через различные точки замкнутой кривой (рис. 6). На такой поверхности можно выделить два рода замкнутых кривых. [c.22]

Пусть теперь по прошествии времени dt вихревая нить переместилась и заняла положение 0 М при этом трубка вихревой нити ОМ [c.717]

В рассматриваемом случае такая схема замещения в виде воздушного трансформатора обеспечивает правильность расчета напряженностей поля, токов и мощностей. Однако в более общем случае ее применение требует дополнительных условий или вообще невозможно. Если цилиндрическая система содержит массивное немагнитное тело, то ток в нем распределен неравномерно и замена его одним контуром неприемлема. Выходом является разбиение (дискретизация) такого тела по радиусу и длине на кольцевые элементы, являющиеся трубками тока, в пределах которых плотность тока примерно постоянна. На этом приеме основан интегральный метод расчета цилиндрических и плоских систем с немагнитными телами (глава 2). Для массивных тел более сложной формы (например, призм) заранее выделить трубки вихревого тока уже нельзя [c.15]

Имея в виду дальнейшие гидродинамические приложения, подойдем к вопросу о многозначности потенциала в безвихревом движении еще иначе. Выделим из области течения жидкости чисто безвихревую часть, рассматривая поверхности тока, ограничивающие вихревые трубки, как твердые стенки. Поясним, что вблизи вихревых линий всегда имеются замкнутые линии тока, расположенные на поверхностях тока, отделяющих вихревые линии от окружающей их жидкости. В идеальной среде благодаря отсутствию треиия можно мысленно, нисколько не нарушая происходящего движения, заменять поверхности тока твердыми, непроницаемыми для движущейся среды поверхностями. Этот условный прием часто применяется при рассмотрении идеальных жидкостей или газов. При таком рассмотрении движения в жидкости уже не будет вихревых трубок, но зато сама область течения станет, вообще говоря, многосвязной ). Действительно, по второй теореме Гельмгольца вихревые трубки не могут заканчиваться в самой жидкости они образуют либо замкнутые трубки — вихревые кольца, либо опираются на граничные поверхности (твердые стенки, свободные поверхности раздела). Во всех этих случаях замкнутый контур, опоясывающий трубку, оставаясь в области безвихревого течения, не может быть непрерывным [c.191]

Вихревая трубка образуется, если через все точки замкнутой кривой С (не являющейся вихревой линией) провести вихревые линии. Боковая поверхность вихревой трубки — вихревая поверхность, и на ней со = 0. [c.115]

В электронагревательных устройствах теплота выделяется в самой заготовке либо при пропускании через нее тока большой силы — в контактных устройствах, либо при возбуждении в ней вихревых токов — в индукционных устройствах. При индукционном нагреве (рис. 3.5) заготовку 1 помещают внутрь многовиткового индуктора 2, выполненного из медной трубки прямоугольного сечения. По индуктору пропускают переменный ток, и в заготовке, оказывающейся в переменном электромагнитном поле, возникают вихревые токи. Теплота в нагреваемом металле выделяется в основном вследствие действия вихревых токов в поверхностном слое, толщина которого достигает 30—35 % ее радиуса. Толщина этого слоя уменьшается с ростом частоты тока в индукторе, поэтому для достижения более равномерного нагрева по сечению заготовки с увеличением ее диаметра частоту тока уменьшают (от 8000 Гц для заготовок малых диаметров до 50 Гц для заготовок диаметром до 180 мм). [c.62]

Индукционный нагрев токами высокой частоты (ТВЧ), заключающийся в том, что обрабатываемая деталь помещается внутрь специального индуктора (медной трубки, изогнутой по форме нагреваемой детали, со значительным воздушным зазором). В трубке для охлаждения циркулирует вода. Через индуктор пропускают ТВЧ большой силы (при /=500 гц—10 Мгц). -Возникающее при этом электромагнитное поле индуктирует вихревые токи, нагревающие поверхность детали. Глубина нагретого слоя зависит от частоты тока / и продолжительности нагрева т. Чем выше /, тем меньше его проникновение в глубину детали. Чем продолжительнее т, тем больше глубина [c.134]

Вихревдя трубка. Вихревая напряженность трубки.— Вообразим замкнутую кривую (С), проведенную в жидкости и не лежащую на вихревой поверхности. Через каждую точку кривой (С) проведем вихревую линию. Мы получим, таким образом, вихревую поверхность трубчатой формы, которую называют вихревой трубкой. Мы знаем, что циркуляция на всякой замкнутой кривой, ограничивающей часть. 9 поверхности трубки, равна нулю. Но этим свойством не обладает линия, лежащая на поверхности (С) и окружающая трубку эта линия не заключает внутри себя части поверхности, и циркуляция по этой линии не равна нулю. Мы докажем следующее предложение [c.313]

Зададим произвольно величину т > О и переместим любую точку пространства (д , у, г, t) в точку (х, у, z, t + т), где х, у, г — координаты в момент i 4" той частицы жидкости, которая в момент t имела координаты л, у, г. При таком сдвиге вдоль траекторий частиц жидкости вихревые линии перейдут в некоторые новые линии, которые мы назовем перемещенными линиямиэ. Взятая нами трубка вихревых линий перейдет в трубку перемещенных линий, а контуры j и j — в контуры Di и (см. рис. 34) ). Так как сдвиг осуществлялся движением частиц жидкости, то при сдвиге интеграл (5) не меняет своего значения [c.126]

Величина этой интенсивносги не меняется при движении жидкости. Если будем брать трубку вихревых линий для одного и того же момента времени t (8< = 0), то интенсивность (15) представляет собой циркуляцию скорости вдоль контура С [c.127]

Такое движение будет совершаться без изменения объема. Но если жидкость течет со скоростью о), то линии токов в этом фиктивном движении будут линиями вихря в данном движении, так что трубка токов фиктивного движения есть трубка вихревой нити. Количество жидкости, протекающей через какое-нибудь сечение вихревой трубки токов do со скоростью ш, есть (odrj. Это количество должно быть постоянно, так как жидкость несжимаема [c.712]

Анализ результатов траверсирования различными зондами объема камеры энергоразделения позволяет выделить следующие характерные особенности распределения параметров в вихревой трубе с дополнительным потоком. Как и в обычных разделительных вихревых трубах, работающих при ц 1, четко различаются два вихря — периферийный и приосевой, перемещающиеся в противоположных направлениях вдоль оси. Первый — от соплового сечения к дросселю, второй — в обратном направлении. Распределение параметров осредненного потока существенно неравномерно как по сечению, згак и по длине камеры энергоразделения. Радиальные градиенты статического давления и полной температуры уменьшаются от соплового сечения к дросселю, а их максимальные значения наблюдаются в сопловом сечении. Распределение тангенциальных и осевых компонент скорости качественно подобны для различных сечений, однако, количественно вдоль трубы они претерпевают изменения. Поверхность разделения вихрей в большей части вихревой зоны близка к цилиндрической, о чем свидетельствуют пересечения осевых скоростей для различных сечений примерно в одной точке оси абцисс Т= 0,8 (см. рис. 3.9 и 3.10). Это хорошо согласуется с результатами исследований вихревых труб с диффузорной камерой энер-горазцеления, работающих при ц < 0,8, и позволяет в составлении аналитических методик расчета вихревых труб с дополнительным потоком вводить допущение dr /dz = О, а радиус разделения вихрей Tj для этого класса труб считать равным примерно 0,8. Как и у обычных труб, интенсивность закрутки периферийного потока вдоль трубы снижается -> 0), а возвратное при-осевое течение формируется в основном из вводимых дополнительно масс газа, скорость которых на выходе из трубки подвода дополнительного потока имеет осевое направление. По мере продвижения к отверстию диафрагмы приосевые массы в процессе турбулентного энергомассообмена с периферийным вихрем приобретают окружную составляющую скорости. Затухание закрутки периферийных слоев происходит тем интенсивнее, чем больше относительная доля охлажденного потока. Опыты показывают, что прй оптимальном по энергетической эффективности [c.112]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.232 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.43 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.46 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.74 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.279 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.504 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.28 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.13 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.41 , c.275 ]

Гидродинамика (1947) -- [ c.252 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.89 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.234 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.26 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.39 , c.153 , c.187 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.64 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.419 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.115 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...