Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Точка Движение относительное

Если на тело действуют внешние силы, которые, однако, не имеют результирующего момента относительно центра масс, то движение относительно центра масс по-прежнему выражается уравнением (55.1). Этот случай встретится, когда твердое тело движется в однородном гравитационном ноле тогда центр масс движется по параболе, но сила тяжести не влияет на движение относительно центра масс.  [c.166]


Таким образом, для определения результата любого движения необходимо указать положение конечной точки движения относительно начальной точки, или (что то же самое) необходимо одновременно указать направление, в котором находится конечная точка движения по отношению к начальной точке, и расстояние между этими точками i).  [c.33]

В к точке А — ускорение Кориолиса в движении точки Вз относительно зв1 на 2, по модулю равное  [c.50]

Найдем на плоскости Qj звена 2 точку Рги скорость которой 8 рассматриваемом движении звена 2 будет равна нулю, т. е. найдем мгновенный центр вращения звена 2 в его движении относительно звена 1. Точка P i, очевидно, лежит на линии, проходящей через центр вращения звена /, т. е. через точку Оц и перпендикулярной скорости звена 2, слева от точки Oi (рис. 101). Расстояние R от точки Р21 до точки Oi найдется из условия  [c.188]

Если между простейшими движениями звена вокруг и вдоль трех координатных осей х, у z (рис. 1.3) отсутствуют какие-либо функциональные зависимости, то звено в зависимости от характера связей, налагаемых на его движение относительно другого звена кинематической пары, обладает числом простейших движений от I до 5. Число простейших движений может оказаться больше числа степеней свободы, если между простейшими движениями установлены функциональные зависимости, являющиеся дополнительными условиями связи как, например, в винтовой паре.  [c.23]

Относительное (релятивное) ускорение асе, представляет собой ускорение точки С относительно плоскости 5, принадлежащей звену 4. Так как ось л — л направляющей вместе с плоскостью S имеет сложное вращательно-поступательное движение, то, кроме относительного ускорение .i во второе уравнение  [c.88]

S (Ф2). V = V (фа) и йс = ас (фг) для точки с толкателя 3 кулачкового механизма, показанного на рис. 4.35, в перманентном движении механизма, если кулачок вращается с постоянной угловой скоростью toj. Находим перемещения точки С относительно крайнего нижнего ее положения (положение /).  [c.107]

Кинетическая энергия звена с переменной массой равна сумме кинетической энергии затвердевшего звена во вращательном движении относительно центра масс и кинетической энергии затвердевшего звена в переносном движении центра масс-, при этом скорость переносного движения центра масс звена является скоростью той точки звена, которая в дан[[ый момент совпадает с перемещающимся центром масс.  [c.369]


Определим приведенную к муфте силу F i от силы тяжести и сил сопротивления пружины. Для этого строим повернутый план скоростей механизма регулятора в его движении относительно ( СИ вращения в плоскости чертежа (рис. 20.5, б), прилагаем в соответствующих точках силы —F, Gi и Gj и силу Fy,, являющуюся уравновешивающей силой, приложенной к муфте N и параллельной оси Z (рис. 20.5, а), и далее составляем уравнение моментов всех сил относительно точки р — полюса плана скоростей (см. 69). Имеем —Gj (pn) G (pe2)zin а—  [c.402]

Если мы рассмотрим теперь вторую систему отсчета (другую систему взаимно неподвижных тел и евклидово пространство, привязанное к ним), которая движется относительно первой системы отсчета, то движение одного и того же тела будет казаться различным в этих двух системах. В частности, скорость частицы будет задаваться различными векторами.  [c.36]

Интерпретация уравнения (1-5.4) очевидна оно отражает изменение начала отсчета времени. Уравнение (1-5.3) есть уравнение преобразования точек, описывающее относительное движение двух систем отсчета при этом Q (<) дает представление для жесткого вращения, а вектор Y ( ) — Z — представление относительного смещения двух систем отсчета в произвольный момент времени, т. е. дает математическое описание переноса. Если Q(f) = 1, то относительное движение представляет собой только перенос если Y (<) — Z есть постоянный вектор, то относительное движение есть только вращение ).  [c.38]

По диску, описанному в предыдущей задаче, вдоль окружности радиуса Д движется материальная точка с относительно скоростью V = а/. Найти закон движения диска.  [c.360]

Если 0,x,y,z, -неподвижная система осей координат, а O.vjr — подвижная (рис. 88), то, как известно, абсолютным движением точки называют ее движение относительно неподвижной системы осей координат, а относительным — ее движение относительно подвижной. Переносным движением точки называю ее движение в рассматриваемый момент времени вместе с подвижной системой осей относительно неподвижных. Относительные скорость и ускорение обозначают ( , и переносные и а , а абсолютные -v и а.  [c.197]

Полная и неполная сила трения покоя направлена в сторону, противоположную сдвигающему усилию, и равна ему по модулю. Если сдвигающее усилие становится больше полной силы трения покоя, то начинается относительное движение соприкасающихся тел.  [c.68]

В основе образования резьбы лежит винтовое движение некоторой фигуры (определяющей профиль резьбы), слагающееся из равномерного поступательного и вращательного движения относительно прямой, называемой осью винтового движения - осью винта. На рис. 21.1 показано построение винтовой линии на цилиндре. Для ее построения надо разделить горизонтальную проекцию цилиндра -окружность на равные части, например, на 12. На фронтальной проекции на столько же частей делим ход винтовой линии. Пройдя 1/12 часть окружности, точка оказывается на первом делении (точка 1), через 2/12 части окружности - на втором делении хода (точка 2) и т.д. Отметив точки 1 , 2 .....получаем фронтальную проекцию винтовой линии - синусоиду (h - ход винтовой линии).  [c.410]

В самом деле, положение любой точки М фигуры определяется по отношению к осям Оху радиусом-вектором г=гд+г (рис. 146), где Лд — радиус-вектор полюса Л, г =АМ — вектор, определяющий положение точки М относительно осей Ах у, перемещающихся вместе с полюсом А поступательно (движение фигуры по отношению к этим осям представляет собой вращение вокруг полюса Л). Тогда  [c.130]

В результате мы доказали следующую теорему моментов относительно центра производная по времени от момента количества движения точки, взятого относительно какого-нибудь неподвижного центра, равна моменту действуюш ей на точку силы относительно того же центра.  [c.205]

Относительный покой и относительное движение вблизи земной поверхности. Если в числе действующих сил выделить силу тяготения F , то уравнением относительного равновесия (покоя) точки на вращающейся Земле согласно (57) будет  [c.228]


Так как функция е"", где а>0, со временем монотонно убывает, стремясь к нулю, то движение точки в этом случае не будет колебательным и она под действием восстанавливающей силы будет постепенно (асимптотически) приближаться к равновесному положению jf=0. График такого движения, если при =0 л =л о>0 и v =v , имеет в зависимости от значения v a вид одной из кривых, показанных на рис. 260 (/ — при Uio>0 2 — при Од. <0, когда Id oI невелик 3 — при Уз о<0, когда Уд о1 велик все эти результаты качественно ясны из физических соображений). При д о<0 вид графиков не изменится (они будут лишь зеркально отображенными относительно оси О/) наконец, при лго>0 и из-о = О график (кривая 1) имеет максимум В в начальный момент времени =0.  [c.240]

За звено приведения удобно выбирать то звено, которое совершает вращаТ ель-ное движение относительно стойки. Обычно за такое звено выбирают ведущее звено, т. е. звено по обобщенной координате которого проводится исследование движения механизма.  [c.124]

Из равенства (4.45) следует, что вектор асе, лежит в плоскости движения механизма, и для определения его направления достаточно V , — вектор скорости точки С относительно плоскости S — повернуть на угол 90° в сторону вращения, обусловленного угловой скоростью шь Таким образом, вектор асе перпендикулярен к оси X — X направляющей, а величина его определится по формуле (4.44) подстановкой в эту формулу заданной угловой скорости (О, и длины известного из плана скоростей отрезка (с с), изображающего в масштабе скорость v f  [c.89]

Рассмотрим группу Ассура (2,3). Известны ускорения точек В н D. Определим ускорение центра шарнира С. Рассматривая движение точки С по отногиснпю к точке В (относительное движение звена 2—вращательное вокруг точки В), а затем по отношению к точке D (относительное д[1ижеиие звена 3 — вращательное вокруг точки D), запишем соогветстнеино два векторных уравнения  [c.98]

Вектор тангенциального ускорения д точки В3 и ее движении относительно точки D наиравлен перпендикулярно к линии BD.  [c.102]

В тридцать втором издании сделана попытка, не выходя за рамки теоретической механики, отразить в какой-то степени новые проблемы техники и более полно охватить те вопросы классической механики, которые не нашли до сих пор достаточного освещения. В связи с этим в Сборник введены новые разделы, содержащие задачи по пространственной ориентации, динамике космического полета, нелинейным колебаниям, геометрии масс, аналитической механике. Одновременно существенно дополнены новыми задачами разделы кинематики точки, кинематики относительного дзихсения и плоского движения твердого тела, динамики материальной точки и системы, динамики точки и системы переменной массы, устойчивости движения. Небольшое количество новых задач введено также почти во все другие разделы Сборника некоторые задачи исключены из него. Сделаны также небольшие перестановки в размещении материала. В конце Сборника в качестве добавления приведена Международная система единиц (СИ).  [c.8]

Полупрямая ОА вращается в плоскости рисунка вокруг неподвижной точки О с постоянной угловой скоростью м. Вдоль ОА перемещается точка М. В момент, когда полупрямая совпадала с осью х, точка М находилась в началее координат. Определить движение точки М относительно полупрямой ОЛ, если известно, что абсолютная скорость v точки М постоянна по величине. Определить также абсолютную траекторию и абсолютное ускорение точки Л1  [c.169]

В некоторых случаях, когда инерционные эффекты относительного движения фаз несущественны, для описания гетерогенных смесей можно использовать и диффузионное (одножидкостное) приближение. В качестве примера укажем достаточно концентрированные суспензии или эмульсии. Если размеры включений достаточно малы, а истинные плотности материала фаз достаточно близки между собой, то скорости относительного движения Wi (а соответственно и динамические, и инерционные эффекты этого движения), как правило, малы по сравнению со среднемассовой ско-  [c.25]

Первой аксиомой, или з а к о и о м классической механики, является ч а к о и и и е р и и и, который был о гкры г enie Галилеем материальная точка, на которую НС (кштнуют силы или действует равновесная система сил, обладает способностью сохранять свое состояние покоя ujiu равномерного и прямолинейного движения относительно инерциальной системы отсчета. Материальная точка, на которую не действуют силы или действует равновесная система сил, называется изолированной материальной точкой.  [c.237]

Итак, любое движение свободного твердого тела можно сосгавить из поступательного движения вместе с подвижной системой координат и сферического движения относительно этой системы координат. Для относительного сферического движения можно ввести угловую скорость о) и угловое ускорение Ё, которое является первой производной по времени от (7), как в случае вращения тела вокруг неподвижной точки.  [c.320]

Особый вид упорных подшипников представляют подшипники, воспринимающие нагрузку путем упора в сферу с центром по осп вращения вала. Так как площадка контакта очень мала, то скорость относительного движения в пятне коптакза незначительна.  [c.421]

Естественный способ задания движения точки. Естественным (илИ траекторным) способом задания движения удобно пользоваться в тех случаях, когда траектория движущейся точки известна заранее. Пусть кривая АВ является траекторией точки М при ее движении относительно системы отсчета Охуг (рис, 115). Выберем на этой траектории какую-нибудь неподвижную точку О, которую примем за начало отсчета, и установим на траектории положительное и отрицатель- РисГ ное направления отсчета (как на координат-  [c.98]


Для доказательства рассмотрим твердое тело, совершающее поступательное движение относительно системы отсчета Oxyz. Возьмем в теле две произвольные точки А н В, положения которых в момент врел1ени t определяются радиусами-векторами Лд и Гд (рис. 132) проведем вектор АВ, соединяющий эти точки. Тогда  [c.118]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2.  [c.299]

Рассмотрим плоскопараллельное движение треугольника. Пусть треугольник AB совершает плоскопараллельное движение относительно горизонтальной плоскости проекций. То1да его вершины перемешаются в горизонтальных плоскостях, и угол наклона плоскости греугольника к плоскости IIi остается неизменным. Следовательно, справедлива теорема 5 при плоскопараллельном движении фигуры относительно горизонтальной плоскости проекций фронтальные проекции ее точек перемещаются по прямым, перпендикулярным линиям связи, а горизонтальная проекция фигуры остается конгруэнтной самой себе.  [c.57]


Смотреть страницы где упоминается термин Точка Движение относительное : [c.45]    [c.46]    [c.50]    [c.51]    [c.55]    [c.36]    [c.43]    [c.191]    [c.240]    [c.250]    [c.261]    [c.274]    [c.274]    [c.314]    [c.598]    [c.343]    [c.89]    [c.226]   
Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.384 , c.398 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.374 , c.388 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.374 , c.388 ]

Справочник металлиста Том 1 (1957) -- [ c.162 , c.374 , c.388 ]



ПОИСК



Абсолютное и относительное движения точки, переносное движение

ДВИЖЕНИЕ В НЕИНЕРЦИАЛЬНЫХ СИСТЕМАХ ОТСЧЕТА Уравнения движения материальной точки относительно произвольной неинерциальной системы отсчета

ДОПОЛНИТЕЛЬНОЕ ИЗУЧЕНИЕ УСКОРЕНИЯ ПРИ ДВИЖЕНИИ ТОЧКИ И ТВЕРДОГО ТЕЛА Об ускорении в относительном движении точки

Движение асимптотическое относительно точки

Движение материальной точки относительно подвижной системы отсчета

Движение несвободной материальной точки. Относительное движение точки

Движение относительное

Движение п материальных точек относительно их барицентра

Движение п точек относительно барицентра

Движение по инерции относительно закрепленной точки

Движение системы п материальных точек относительно одной из них

Движение точки относительно Земли

Движение точки относительно Земли относительное равновесие, падение точки в пустоте

Движение точки относительно поверхности Земли

Движение точки при заданных переносном и относительном ее движениях

Движение точки — График относительное

Динамика относительного движения материальной точки

Динамика относительного движения точки

Динамика твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Движение искусственного спутника относительно центра масс

Динамические уравнения относительного движения точки. Принцип относительности Галилея — Ньютона

Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки

Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки. Относительное равновесие и состояние невесомости. Теорема об изменении кинетической энергии при относительном движении

Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки. Переносная и кориолисова силы инерции

Дифференциальные уравнения относительного движения точки

Зависимость между скоростями точки в абсолютном и относительном движениях

Зависимость между ускорениями точки в абсолютном и относительном движениях. Поворотное ускорение. Теорема Кориолиса

Задание Д.4. Исследование относительного движения материальной точки

Задачи на использование теоремы об изменении момента количества движения М.С, относительно точки и оси

Закон движения точки вдоль данной для относительного движения точки

Закон движения точки по траектори при относительном движении

Закон движения точки по траектории при относительном движении

Звено — Определение скоростей точек при заданном относительном движении смежных звеньев 113—116 План относительных скоростей точек 89 — Энергия кинетическая

Кинематика твердого тела и относительное движение точки

Кинетические моменты твердого тела относительно неподвижной точки и координатных осей при его сферическом движении

Момеиты количества движения материальной точки относительно центра и относительно сси

Момент количеств движения относительно неподвижной точки и центра масс. Теоремы об их изменениях

Момент количества движения материальной точки и системы относительно центра и оси

Момент количества движения материальной точки относительно центра и оси

Момент количества движения точки относительно оси

Момент количества движения точки относительно центра

Момент силы относительно точки и момент количества движения твердого тела

Моменты количества движения материальной точки относительно центра и относительно оси

Моменты количества движения относительно точки и относительно оси

Несвободное и относительное движения точки

ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТОЧКИ Уравнения относительного движения

Об относительном движении системы материальных точек

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Определение скоростей и ускорений точек звеньев механизма j в случае заданного относительного движения смежных звеньев ИЗ Аналитическая кинематика плоских механизмов

Основные формулы кинематики твердого тела и относительного движения точки

Относительное движение двух фигур, вращающихся вокруг различных точек

Относительное движение и равновесие материальной точки Ускорение точки в сложном движении

Относительное движение материальной точки

Относительное движение материальной точки в случае вращательного переносного движения. Центробежная, касательная н кориолисова силы инерции

Относительное движение материальной точки в случае поступательного переносного движения. Переносная сила инерции

Относительное движение материальной точки под действием силы тяжести

Относительное движение системы материальных точек в равномерно вращающейся системе отсчета

Относительное движение твердого тела с неподвижной точкой

Относительное, переносное и абсолютное движения точки

Относительность движения

Переносное и относительное движения точки

Поддержание регулярной прецессии относительно произвольной оси при движении симметричного твердого тела с неподвижной точкой

Приложение к задаче движения материальной точки, уравнения движения которой допускают квадратичный относительно скоростей интеграл

Пример применения осей, движущихся относительно тела и относительно пространства, для вывода общих уравнений движения тела вращения, закрепленного в точке своей оси

Примеры на относительное движение материальной точки

Скорости и ускорения точки в относительном, переносном и абсолютном движении

Скорость в относительном движении. Сложение поступательных и вращательных движений. Скорости точек свободного тела

Сложение движений точки, когда переносное и относительное движения направлены вдоль одной прямой

Сложение движений точки, когда переносное и относительное движения направлены под углом друг к другу

Сложение движений. Определение траекторий и уравнений движения в относительном и абсолютном движениях точки

Сложение скоростей. Определение скорости точки в относительном, переносном и абсолютном движениях

Сложное движение точки Абсолютное, относительное и переносное движения

Сумма моментов количеств движения точек твердого тела относительно оси, вокруг которой тело вращается

Теорема живых сил в относительном движении точки

Теорема о кинетической энергии материальной точки в относительном движении

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении ио отношению к центру инерции

Теорема об изменении кинетической энергии материальной точки в относительном движении

Точка — Движение

Упражнение. Относительное движение тяжелой точки, находящейся на идеально гладкой наклонной плоскости Р, которая вращается с постоянной угловой скоростью w вокруг вертикали

Уравнение движения материальной точки относительно неинерциальной системы отсчета силы инерции

Уравнение динамики относительного движения материальной точки

Уравнения относительного движения и покоя точки

Уравнения относительного движения точки

Формулы для относительного движения двух точек одного звена



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте