Движение переносное точки

Формула (91) выражает следующую теорему Кор иол и-са о сложении ускоре-н и и при сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, переносного и поворотного, или кориолисова. [c.161]

Как видно, в рассматриваемом случае сложного переносного движения переносная скорость точки сама определяется как диагональ параллелограмма, построенного на скорости полюса Vq и вращательной скорости точки (Ug X г вокруг мгновенной оси (рис. 386). [c.297]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. ПЕРЕНОСНАЯ И КОРИОЛИСОВА СИЛЫ ИНЕРЦИИ [c.75]

Рассмотрим частные случаи относительного движения материальной точки, соответствующие различным видам переносного движения. [c.77]

При решении этих задач следует прежде всего установить подвижную и неподвижную системы отсчета и выяснить характер переносного движения, т. е. характер движения того тела, с которым неизменно связана выбранная подвижная система осей. После этого следует установить, какое движение рассматриваемой точки является абсолютным движением и какое — относительным. [c.198]

Решение. Переносным движением в данной задаче является (так же, как и в примере № 88) движение полуцилиндра, а так как это движение поступательное, то переносное ускорение Wg точки С стержня равно м ,. Абсолютное ускорение точки С равно, очевидно, заданному ускорению стержня D, т. е. [c.210]

Расчленим сложное плоскопараллельное движение на составные части — поступательную и вращательную. При поступательном движении вместе с полюсом (переносное движение) все точки сечения, и точка А в том числе, имеют переносную скорость о, равную скорости полюса (рис. 1.140, б). Одновременно с поступательным сечение д совершает вращательное движение с угловой скоростью > (относительное движение) и точка А имеет, кроме того, перпендику- [c.116]

Пользуясь определением переносного и относительного движений, а также рассмотренным выше примером, можно указать на следующий метод изучения этих движений. Желая изучить относительное движение точки, следует мысленно остановить переносное движение и изучать движение далее по законам и правилам абсолютного движения точки. Если необходимо изучить переносное движение точки, то следует мысленно остановить относительное движение и рассматривать далее движение точки по формулам кинематики точки в абсолютном движении. Если точка участвует одновременно в относительном и переносном движениях, то ее абсолютное движение называют сложным движением точки, а ее относительное и переносное движения называются составляющими движениями. [c.301]

Абсолютное движение пера самописца М является движением по окружности радиуса г с постоянной по величине скоростью v. Разложим это движение на два составных движения переносное поступательное прямолинейное движение вместе с лентой и относительное движение пера по отношению к ленте. Обозначим относительные координаты пера через х , и абсолютные координаты через х, у. Координаты начала относительной системы координат точки Oi назовем Хд, Уд. Согласно уравнениям (8 ) зависимость между этими координатами имеет вид [c.308]

Решение. Абсолютное движение шаров раскладываем на два движения переносное движение — вращение вокруг вертикальной оси, происходящее согласно уравнению (2), и относительное движение — вращение вокруг горизонтальной оси, проходящей через точку О и перпендикулярной к плоскости О АВС, происходящее по закону (1). [c.337]

Определение относительного движения материальной точки по заданному переносному движению, массе точки и приложенным к ней силам. [c.124]

Пусть материальная точка массы т движется по отношению к подвижной системе отсчета, связанной со средой, совершающей переносное движение. Даны силы, приложенные к материальной точке, и уравнения переносного движения подвижной среды. Требуется определить относительное движение материальной точки. [c.124]

Зная переносное движение подвижной среды, можно, минуя определение абсолютного движения, непосредственно найти уравнения относительного движения материальной точки. [c.124]

Относительное движение материальной точки происходит по таким же законам, как движение абсолютное под действием всех сил Р/,, приложенных к точке, а также силы инерции в переносном движении к кориолисовой силы инерции J [c.124]

Если переносное движение подвижной среды является поступательным, то кориолисова сила инерции равна нулю. Тогда относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения [c.125]

Если переносное движение подвижной среды является равномерным и прямолинейным, то сила инерции в переносном движении и кориолисова сила инерции равны нулю. В этом случае относительное движение материальной точки изучается с помощью уравнения, тождественного ее уравнению абсолютного движения [c.125]

Определение переносного движения среди по заданному относительному движению материальной точки, ее массе и силам, приложенным к этой точке. [c.126]

Зная относительное движение материальной точки, можно непосредственно найти уравнения переносного движения подвижной среды. [c.126]

Переносное движение точки подвижной среды, через которую проходит данная материальная точка, происходит как абсолютное движение материальной точки под действием всех сил приложенных к этой точке, а также силы инерции в относительном движении J и кориолисовой силы инерции Jp. [c.126]

Для решения задачи методом динамики относительного движения материальной точки надо ко всем силам, приложенным к материальной точке, добавить силу инерции J , в переносном движении и кориолисову силу инерции 7 . [c.127]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении по отношению к центру инерции. Разложим движение материальных точек системы на переносное поступательное вместе с осями декартовых координат, начало которых совмещено с центром инерции системы, и относительное движение по отношению к центру инерции. При этом теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в относительном движении по отношению к центру инерции имеет вид, тождественный аналогичной теореме в абсолютно.м движении [c.241]

Так как переносное движение поступательное, то [c.393]

При сложном движении материальной точки пользуются уравнениями динамики относительного движения (либо переносного движения) в проекциях на орты различных систем координат. [c.537]

Решение. Рассмотрим движение точки В. С рейкой III свяжем подвижную систему координат Dx y. С неподвижным основанием механизма свяжем неподвижную систему осей Оху. Точка В движется по отношению к обеим координатным системам. Абсолютным движением этой точки является прямолинейное движение со скоростью 1 2 вдоль оси Ох. Относительным движением является прямолинейное движение вдоль прорези рейки III. Переносным [c.253]

Найдем переносное ускорение точки М. Так как переносное движение вращательное, то, следовательно, [c.268]

Из этих равенств видно, что если переносное движение поступательное, то проекция абсолютного ускорения точки на ось состоит из суммы проекций на ту же ось относительного и переносного ускорений точки. Следовательно, вектор абсолютного ускорения точки в этом случае равен геометрической сумме двух векторов—относительного и переносного ускорений [c.195]

Итак, если переносное движение непоступательное, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех составляющих относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса [c.201]

Решение. Шестеренка совершает плоское движение, которое будем рассматривать как составное, состоящее из переносного кругового поступательного движения, определяемого, движением точки А, и относительного вращательного движения вокруг точки А. Принятая нами за полюс точка А принадлежит одновременно и шестеренке радиуса г и кривошипу ОА. Вращаясь с постоянной угловой скоростью ш , кривошип [c.217]

Поясним это примером. Пусть находящаяся в плоском движении фигура—треугольник AB (рис. 138)—в начальное мгновение занимает положение а через некоторое время —положение Это положение фигуры АБС в ее плоскости будем рассматривать как результат составного движения — переносного поступательного, определяемого движением полюса, и относительного вращательного вокруг полюса. Если за полюс мы примем точку А , то перемещение полюса за время А/ определится вектором А А , не показанным па рис. 138. Мысленно остановим относительное движение фигуры и, передвигая ее поступательно вместе с полюсом А, [c.218]

Ускорершя переносного движения всех точек тела равны ускорению Uq точки О, так как за поступательное переносное движение принимается движение вместе с точкой О. [c.193]

Сопоставляя уравнения (26.1) и (26.3), заключаем в случае непоступательного переносного движения относительное движение материальной точки можно рассматривать как абсо.гютное, если к действующим на точку силам присоединить переносную и кориолисову силы инерции. [c.76]

Уравнения движения, записанные в ковариантной форме (уравнения Лагранжа), имеют одинаковый вид в любой системе отсчета и поэтому в равной мере пригодны для описания движения в инерциальных и в неинерциальных системах. Для того чтобы описать движение материальной точки по отношению к неинерциальной системе отсчета, надо лишь в качестве новых координат принять отрюсительные ( греческие ) координаты неинерциальной системы. Заданное переносное движение определяет тогда все функции ф,- и г ),-, т. е. преобразование (8) новых ( гре- [c.160]

Производная dKo/di определяет скорость точки К конца вектора Ко относительно неподвижной в пространстве (латинской) системы координат. Рассмотрим теперь движение этой точки К как сложное движение. Производная df(o/dt определяет абсолютную скорость точки К. Переносной является скорость той точки тела, с которой совпадает в данный момент точка К, а эта скорость равна (а X Гк = (й X Ко, так как радиус-вектор г , проведенный из неподвижной точки к точке К, равен как раз вектору Ко- Относительной скоростью точки К служит скорость ее по отношению к греческой системе координат, связанной с телом. Обозначим скорость конца вектора Ко по отношению к этой греческой системе (dKo/dt). Тогла в силу формулы (61) и обычных представлений о сложном движении имеем [c.193]

Движение некоторой точки М по отноиюнию к подвижной системе отсчета называется относитель-н ы м. Движение поде 1жной системы отсчета вместе со всеми связанными с ней точками материальной среды по отношению к неподвижной системе отсчета называется для точки М переносным. Движение точки М по отношению к неподвижной системе отсчета называется сложным или абсолютным. [c.112]

Относительным движением точки М в данном примере является прямолинейное и равномерное движение этой точки по диаметру АВ, т. е. по оси Ох,. Переносным движением точки М является вращение вместе с диском той точки диска, с которой в данный момент совпадает точка М. Абсолютное движение точки М есть движение по отношению к неподвижной системе координат Оху. Оно складывается из относительного движения вдоль оси 0x1 врапьения точки М вместе с диском. [c.301]

Разложить абсолютное движение материальной точки на относительное и переносное выбрать неподвижную систему отсчета и подвижную систему отсчета, связанную с подвижной средой, совер-щающей переносное движение [c.126]