Зеркальное отображение

Нис. 103. Наглядное изображение двух исполнений детали, одно HJ которых соответствует зеркальному отображению другого (основного) [c.131]

Примечание. Так принято в европейской системе, применяемой н в СССР. В так называемой американской системе (в США, Англии и некоторых других странах) принято зеркальное отображение предмета на грани куба. [c.121]

Зеркальное отображение объектов.................................268 [c.257]

В главе рассмотрены средства редактирования рисунков удаление и восстановление объектов, перемещение, поворот, получение зеркального отображения и подобия объектов масштабирование, растягивание, разбивка объектов на части, а также многое другое. [c.257]

Зеркальное отображение объектов [c.268]

В главе ] 6 рассмотрены средства редактирования трехмерных объектов поворот, зеркальное отображение, сопряжение, размножение, удаление, получение сечений и разрезов и другие операции. [c.339]

Зеркальное отображение относительно плоскости [c.340]

Так как функция е"", где а>0, со временем монотонно убывает, стремясь к нулю, то движение точки в этом случае не будет колебательным и она под действием восстанавливающей силы будет постепенно (асимптотически) приближаться к равновесному положению jf=0. График такого движения, если при =0 л =л о>0 и v =v , имеет в зависимости от значения v a вид одной из кривых, показанных на рис. 260 (/ — при Uio>0 2 — при Од. <0, когда Id oI невелик 3 — при Уз о<0, когда Уд о1 велик все эти результаты качественно ясны из физических соображений). При д о<0 вид графиков не изменится (они будут лишь зеркально отображенными относительно оси О/) наконец, при лго>0 и из-о = О график (кривая 1) имеет максимум В в начальный момент времени =0. [c.240]

Положим, задана некоторая симметричная в геометрическом отношении рама (рис. 234). Ее правая часть может рассматриваться как зеркальное отображение левой части относительно плоскости симметрии. При расчете таких рам оказывается возможным упростить решение задачи и снизить число искомых силовых факторов 1, Хз,..., Хп. [c.210]

Рассмотрим случаи нагружения рамы симметричной и кососимметричной нагрузками. Под симметричной нагрузкой будем понимать такую, при которой все внешние силы, приложенные к правой части рамы, являются зеркальным отображением сил, приложенных к левой части (рис. 234, б). Под кососимметричной, или антисимметричной, нагрузкой будем понимать такую, при которой силы, приложенные к правой половине рамы, также являются зеркальным отображением сил, приложенных к левой половине, но противоположны им по знаку (рис. 234, в). [c.210]

Аналогично классифицируем и внутренние силовые факторы. Рассмотрим для этого некоторое произвольное сечение рамы, в котором возникает шесть силовых факторов. В правой и левой плоскостях произведенного сечения (рис. 235) силы ц моменты равны. Посмотрим, какие из шести силовых факторов образуют зеркальное отображение относительно плоскости сечения. Такими оказываются три дна изгибающих момента и нормальная сила. Будем их называть [c.210]

В любой компьютерной графической системе имеется редактор чертежей. С его помощью чертежи выводятся на дисплей и используются конкретные команды для создания, изменения, просмотра и вычерчивания чертежей на графопостроителе. Новые чертежи создаются с использованием предыдущих чертежей или чертежных примитивов. Типичные чертежные примитивы — это прямые линии необходимой толщины, прямоугольники, окружности, эллипсы, дуги, кривые, текст, элементарные объемные тела и основные типовые фрагменты из других чертежей. С помощью редактора можно использовать команды по перемещению, копированию, зеркальному отображению, частичному или полному стиранию, повороту, а также растягиванию или сжатию изображения по вертикали и горизонтали различных объектов или их групп. [c.430]

Под внутренними течениями будем понимать течения, ограниченные в плоскости х,у жесткой стенкой сверху. Для плоских течений различия между внешними и внутренними течениями по существу нет, поскольку одно течение получается из другого зеркальным отображением относительно оси х. В осесимметричном случае различие между такими течениями существенно. , [c.132]

Далее, с увеличением е от т. до 2тс процесс повторяется, являясь зеркальным отображением первой половины процесса (рис. е, ж, з). [c.224]

Переходим к определению положения центра конечного вращения при перемещении шатуна из положения ср5 = 1г/2 в положение (р2 = Зтс/2 (рис. в). Как видно из построения, точки 5 и 7 в этом случае совпадают. Точка О является серединой отрезка AA . Если восставить в точке О перпендикуляр к отрезку АА,, то на нем должен находиться центр конечного вращения. Ввиду того, что конечное положение шатуна является зеркальным отображением его начального положения, конечным центром вращения является точка В, где пересекаются прямые АВ и А В1- [c.371]

Отличие полученных развёрток заключается в том, что на рис. 195, б мы видим верхнюю или внешнюю сторону поверхности, которую называют лицевой, а на рис. 195, в развёртка показана внутренней стороной поверхности, которую в практике называют изнаночной или обратной. Они конгруэнтны, т. е. их можно совместить, накладывая изнаночную сторону на лицевую. Но при построении развёртки важно на конкретном изображении строить какую-либо одну сторону, чтобы не перепутать положение геометрических элементов с их зеркальным отображением. Разобраться в этом можно сопоставлением сторон поверхности и развёртки, а также по правилу обхода контура. Например, контур поверхности GG L L (рис. 195, а) мы обходим по направлению движения часовой стрелки (если смотреть сверху) этот же контур GqG oL oLo лицевой развёртки (рис. 195, б) обходится в том же направлении, а у изнаночной развёртки (рис. 195, в) обход контура GqG oL oLo противоположный, т. е. не совпадает с обходом на главном изображении поверхности. [c.225]

Указанное построение упрощается, если удар абсолютно упруг. В этом случае /г = 1 и концы векторов 2 и Уг получаются зеркальным отображением концов векторов U и V[ относительно оси t, проведенной через конец вектора с (рис. 281). [c.142]

СПОСОБ ЗЕРКАЛЬНЫХ ОТОБРАЖЕНИЙ [c.319]

Конструктивно симметричной будет такая рама, у которой правая часть может рассматриваться как зеркальное отображение левой части относительно плоскости симметрии (рис. 15.4.1, а). Основную систему этой рамы можно изобразить в виде рамы, рассеченной на левую и правую одинаковые части (рис. 15.4.1,6). Эквивалентная система будет представлять собой рассеченную раму [c.273]

Если на раму действует симметричная внешняя нагрузка (рис. 15.4.2, а), то эпюра грузовых моментов для нее будет также симметрична. Под симметричной нагрузкой понимаем такую, при которой все внешние силы, приложенные к правой части рамы, являются зеркальным отображением сил, приложенных к левой части (рис. 15.4.2, а). Под кососимметричной нагрузкой понимаем такую, при которой силы, приложенные к правой половине рамы, таклсе являются зеркальным отображением сил, приложенных к левой половине, но противоположны им по знаку (рис. 15.4.2,6). При определении коэффициента Азр перемножаем эпюры моментов от внешней нагрузки (рис. 15.4.2, а) на кососимметричную эпюру моментов единичных сил (рис. 15.4.1,6), Д2р=0. При Д2р = 0 из второго уравнения системы (15.4.2) 622 также будет равен нулю. Рама может быть нагружена кососимметричной внешней нагрузкой (рис. 15.4.2,6). Эпюра моментов при этом также кососимметричная и перемещения А1р=Азр = 0. В этом случае из (15.4.2) видно, что симметричные усилия в месте разреза равны нулю Х1,= = Хз = 0. [c.275]

Сравнивая полученное выражение с формулой (VII.6), видим, что производная от комплексного потенциала по координате равна по величине скорости, но по направлению совпадает с зеркальным отображением вектора скорости относительно вещественной оси. [c.161]

Для учета влияния твердой стенки используется метод зеркальных отображений, согласно которому симметрично относительно стенки располагаются фиктивный источник и диполь. Тогда с учетом (1.2.11) суммарный потенциал течения имеет вид [c.45]

Используя принцип симметрии, распространим течение на всю плоскость. Тогда при зеркальном отображении через окружность нули переходят в полюсы, а при отображении через вещественную ось (диаметр) нули переходят в нули. [c.76]

Первый член (П1.6.2) представляет собой потенциал скорости обтекания неподвижного единичного круга под некоторым углом а. Второй член учитывает наличие циркуляции Г, третий и пятый члены представляют собой потенциал скоростей, вызванных источниками и стоками и расположенных на дуге круга и на оси симметрии течения (в случае развитой каверны). Четвертый и седьмой члены определяют условие непротекания через круг и горизонтальную стенку, это потенциалы скоростей от стоков, расположенных в центре круга, шестой член определяет потенциал скорости зеркально отображенных источников [c.161]

Положим, имеется некоторая симметричная рама (рис. 6.21, а). Ее правую часть можно рассматривать как зеркальное отображение левой части относительно плоскости [c.277]

Аналогично классифицируем и внутренние силовые факторы. Рассмотрим для этого некоторое произвольное сечение рамы, в котором возникает шесть силовых факторов. В правой и левой плоскостях произведенного сечения (рис. 6.22) силы и моменты равны. Посмотрим, какие из шести силовых факторов образуют зеркальное отображение относительно плоскости [c.278]

Имя вставляемого блока указывается в поле Name (Имя ). Следует учесть, что при указании коэффициента масштабирования может быть задано число или точка. При указании коэффициента масштабирования по оси Y по умолчанию принимается значение, равное масштабу но оси X. Если коэффициент масштабирования задан со знаком минус, то осугцсствляется зеркальное отображение. При указании угла поворота точка включения является цснт )ом поворота. Если для [c.233]

Используя особенности упругой линии, оказывается возможным довольно просто распространить полученное решение и на другие случаи закрепления стержня. Так, например, если стержень на одном сонце жестко защемлен, а на другом — свободен (рис. 492), то упругую линию стержня путем зеркального отображения относительно. заделки легко привести к упругой линии шарнирно закрепленного стержня. Очевидно, критическая сила для защемленного одним концом сгержня длины I равна будет критической силе шарнирно закрепленного стержня, имеющего длину 2/. Таким образом, в рассматриваемом [c.422]

Рассмотрим теперь комплексную плоскость, по осям которой отложены значения U и V . Подставляя в функцию (29) последовательно значения со от О до -[-со, можно по точкам построить годограф этой комплексной функции (см. рис. VI.5, на котором стрелкой указано направление роста со). Если менять ы от О до —со, то построенный таким образом годограф будет зеркальным отображением относительно действительной оси годографа, построенного для положительных значений со. В самом деле, при замене ю на — со значение функции (У (со), содержащей только четныэ степени со, не меняется, а функция V (со), содержащая только нечетные степени со, меняет знак. Часть годографа, соответствующая отрицательным значениям со, показана на рис. VI.5 штриховой кривой. [c.223]

Это построение не приводит к цели только в том случае, если второе положение плоской с[)игуры является зеркальным отображением первого (рис. 6.2, б), так как при этом перпендикуляры, восставленные в срединах отрезков ААх и ВВх, сливаются в одну прямую линию. [c.370]

Таким путем определяются области устойчивости для уравнения Матье результаты приведены на диаграмме Айнса — Стретта (рис. 7.8), где областям устойчивости соответствуют затптрихованные поля, а областям неустойчивости — белые поля. Диаграмма дана только для е > 0 для е < О она получается зеркальным отображением относительно оси б. Отдельные области смыкаются между собой в точках б п /А и е = О, где п — целое число. [c.249]

Необходимо отличать график пути и график расстояний. График пути характеризует закон изменения полного пути, пройденного точкой независимо от направления движения. График расстояний характеризует закон изменения расстояния от некоторой неподвижной точки. График пути — всегда возрастающая кривая, а график расстояний может быть и возрастающей и убывающей кривой. Если движение совершается в одну сторону от выбранной точки отсчета, то графики пути и расстояний совпадают. Если же направление скорости изменяется, то графики пути и расстояний не совпадают. Например, на рис. 97 кривая OAB DEK —есть график расстояний, а кривая ОAB DFG — график пути. Из графика расстояний видно, что сначала точка двигалась в одном направлении, но, достигнув положения D, изменила направление движения на противоположное. Графиком пройденного пути от положения D служит возрастающая кривая линия DEK- Как видно, кривая DEK является зеркальным отображением кривой DFG, относительно прямой, параллельной оси времени и проходящей через точку D. [c.157]

Двойникование наблюдается в ряде кристаллов, особенно имеющих плотноупакованную гексагональную или объемно-центрированную кубическую решетку. При двойниковании происходит сдвиг определенных областей кристалла в положение, отвечающее зеркальному отображению несдвинутых областей. Такой симметричный сдвиг происходит относительно какой-то благоприятным образом ориентированной по отношению к приложенному напряжению т кристаллографической плоскости, называемой плоскостью двойникования (рис. 4.12), которая до деформации не обязательно была плоскостью симметрии. Областью сдвига является вся сдвинутая часть кристалла. При двойниковании, как видно из рис. 4.12, в области сдвига перемещение большинства атомов происходит на расстояния, меньшие межатомных, при этом в каждом атомном слое атомы сдвигаются на одно и то же расстояние по отношению к атомам нижележащего слоя. [c.129]

Молекулярная теория вращения. Теория Френеля объясняет вращение плоскости поляризации света, однако она не в состоянии ответить на вопрос, почему скорость распространения волны в правовращающем веществе отлична от ее скорости в левовращающем. Если рассматривать этот вопрос с позиций молекулярной теории, то нужно предположить, что вращение плоскости поляризации связано с асим.метричным строением оптически активного вещества. Эта асимметрия заключается в том, что две разновидности активного вещества построены так, что одна является зеркальным отображением второй. Для оптически активных кристаллов это обнаруживается при непосредственном изучении их формы. Например, монокристаллы право- и левовращающего кварца имеют зеркально-симметричные формы (рис. 20.4), которые носят название энантиоморфных. Для аморфных однородных веществ исследуемое явление нужно связать со строением сложных молекул активной среды. [c.75]

Если стержень жестко защемлен одним концом, а второй своболный конец нагружен продольной сжимающей силой F, направленной параллельно оси стержня в его недеформирован-ном состоянии, то, как показано на рис. 15.12, он может быть мысленно продолжен зеркальным отображением относительно оси Ог/ в область [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...