Абсолютное и относительное движения точки, переносное движение

Уравнения абсолютного движения точки (6 ) упрощаются, если переносное движение является плоским и относительное движение происходит в той же плоскости. Обозначая через а угол между положительными направлениями осей х и х , можно записать уравнения (6 ), выражающие зависимость между абсолютными и относительными координатами точки, и виде [c.303]

Что называется абсолютным и относительным движениями точки, переносным движением [c.86]

Рассмотрим движение точки т по отношению к инерциаль-ной (латинской) и неинерциальной (греческой) системам как абсолютное и относительное движение соответственно переносным является движение греческой системы отсчета относительно латинской. Переносное движение задано, т. е. скорость точки А (начала координат греческой системы) и угловая скорость w переносного движения заданы как функции времени (О и скорость ТОЧКИ /И НО отношению к латинской системе (абсолютная скорость), то кинетическая энергия равна [c.161]

Уравнения переносного движения имеют тот же вид, что и равенства (6 ), только под J i, У1, 2j в этом случае следует подразумевать три числа, определяющих фиксированные координаты точки М в данный момент времени. В конкретных задачах уравнения абсолютного и относительного движений точки могут быть получены и из более простых, геометрических соображений. [c.302]

Известны абсолютное и переносное движения точки. Требуется определить уравнение относительного движения и относительную траекторию точки. [c.303]

Составить уравнения абсолютного и относительного движений точки А, а также найти абсолютную, относительную и переносную скорости точки. [c.316]

Понятие переносного движения нуждается в пояснении. Необходимо четко различать точку, абсолютное и относительное [c.298]

Решение. Движение точки А (принадлежащей стержню, движущемуся поступательно в направляющих) —абсолютное. Оно слагается из двух движений переносного — поступательного полудиска и относительного — скольжения точки А по поверхности полу-диска. Пусть в некоторый момент времени t полудиск передвинулся на расстояние VqI. Построим параллелограмм скоростей. Тогда [c.174]

Движение точки, или тела, относительно неподвижной системы координат называют абсолютным движением, а движение относительно подвижной системы координат — относительным движением. Абсолютное и относительное движения точки можно связать с помощью понятия переносного движения. Следует помнить, что движение рассматриваемой точки не связано с движением подвижной системы координат (ее выбор зависит от нас), но можно представить себе, что точка внезапно в данный момент стала одним целым с подвижными осями и начала двигаться вместе (слитно) с ними. Некоторая область пространства вокруг подвижных осей как бы внезапно замерзла, захватив вместе с этими осями также и точку М. Воображаемое движение точки в данный момент вместе, как одно целое с подвижными осями относительно неподвижных осей называют переносным движением точки для данного момента времени. В приведенном выше примере со свертком, падающим с полки вагона, переносное движение получим, если представим себе человека, схватившего сверток на лету. Тогда переносным движением свертка будет прямолинейное и равномерное его движение по горизонтали вместе, слитно, как одно целое с вагоном, причем это перемещение будет происходить на разных расстояниях от пола вагона, т. е. будет зависеть от того момента времени, когда схватили падающий сверток. Следовательно, переносное движение точки всегда определяется для заданного момента времени. [c.84]

Замечание. — Теорема живой силы в движении около центра инерции может быть получена и как непосредственное следствие общих теорем, относящихся к относительному движению. В данном случае, чтобы рассматривать относительное движение как движение абсолютное, достаточно ввести силы инерции переносного движения —тЗ для каждой точки, где J есть ускорение центра инерции. Поступая таким образом, получаем следующую теорему [c.38]

Абсолютная скорость точки Р может быть представлена как сумма переносной скорости V стержня АВ и относительной скорости в движении точки Р по этому стержню. С другой стороны, ее можно представить как сумму переносной скорости V2 стержня D и относительной скорости точки в ее движении по этому стержню. Отсюда следует способ построения вектора абсолютной скорости точки Р через концы векторов v и V2 проведем (рис. 36) прямые, параллельные направлениям стержней АВ и D точка Pi пересечения этих прямых и будет концом вектора РР, изображающего абсолютную скорость точки Р. [c.75]

Выписанные формулы позволяют находить связь между тремя выше упомянутыми движениями. Формула (12.1) или, что всё равно, формулы (12.3) решают вопрос об определении абсолютного движения по данным относительному и переносному. По формулам (12.2) или, что to же, (12.4) находится относительное движение точки по данным абсолютному и переносному. Определить переносное движение по абсолютному и относительному движению одной только точки, вообще говоря, невозможно, так как положение твёрдого тела определяется шестью независимыми координатами и, следовательно, движение задаётся шестью, функциями времени, а уравнений (12.3) у нас всего три. [c.118]

При сложном движении абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений относительного, характеризующего изменение относительной скорости в относительном движении переносного, характеризующего изменение переносной скорости в переносном движении, и кориолисова, характеризующего изменение относительной скорости в переносном движении и переносной скорости в относительном движении [c.52]

Если в кинематике термин абсолютное движение может относиться к любой системе отсчета, условно принимаемой за основную, неподвижную, то в динамике - это всегда движение относительно инерциальной системы отсчета (ИСО). Термины основная, неподвижная система отсчета используются и в динамике, но только если система инерциальная. Указанные эпитеты применяются и к различным характеристикам движения (траектории, скорости, ускорению и т.д.). Движение подвижной системы относительно основной (как в кинематике, так и в динамике) называется переносным движением. [c.122]

В К. изучают также сложное движение точек или тел, т. е. движение, рассматриваемое одновременно по отношению к двум (или более) взаимно перемещающимся системам отсчёта. При этом одну из систем отсчёта рассматривают как основную (её условно наз. неподвижной), а перемещающуюся по отношению к ней систему отсчёта наз. подвижной в общем случае подвижных систем отсчёта может быть несколько. При изучении сложного движения точки её движение, а также скорость и ускорение по отношению к осн. системе отсчёта наз. условно абсолютными, а по отношению к подвижной системе — относительными. Движение самой подвижной системы отсчёта и всех неизменно связанных с нею точек пр-ва по отношению к осн. системе наз. переносным движением. Осн. задачи К. сложного движения заключаются в установлении зависимостей между кинематич. хар-ками абс. и относит, движений точки (или тела) и хар-ками движения подвижной системы отсчёта, т. е. переносного движения (см. Относительное движение). [c.282]

Приведенная масса находится по общему правилу на основании равенства кинетических энергий, но при подсчете кинетической энергии звена с переменной массой следует в формулу для определения этой энергии подставлять скорость переносного движения центра масс звена. В частном случае, когда звено движется поступательно относительно неподвижных направляющих, эта скорость — такая же, как и абсолютная скорость любой точки звена. [c.182]

Если 0,x,y,z, -неподвижная система осей координат, а O.vjr — подвижная (рис. 88), то, как известно, абсолютным движением точки называют ее движение относительно неподвижной системы осей координат, а относительным — ее движение относительно подвижной. Переносным движением точки называю ее движение в рассматриваемый момент времени вместе с подвижной системой осей относительно неподвижных. Относительные скорость и ускорение обозначают ( , и переносные и а , а абсолютные -v и а. [c.197]

Производные здесь определяют изменение каждого из. векторов при абсолютном движении. Эти изменения слагаются в общем случае из изменений при относительном и при переносном движениях, что ниже будет непосредственно показано. Следовательно, если условиться изменения, которые векторы v и получают при относительном движении, отмечать индексом 1 , а при переносном движении — индексом 2 , то равенство (85) примет вид [c.160]

Силы инерции Ф , и Ф являю ся поправками па не и не рциа л ь пость системы отсчета. Для инерциальной сисгемы отсчета они равны нулю, так как в этом случае абсолютное и относительное движения точки совпадают. Переносная и кориолисова силы инерции участвуют в создании относительного ускорения совершенно так же, как и приложенные силы со стороны материальных тел. Но эти силы инерции, 1Ю определению приложенных сил классической механики, не приложены к материальной точке, так как не участвуют в создании ее ускорения относительно инерциальной системы [c.261]

Решение. При колебаниях кулнсы АВ груз УИ тоже совершает колеба-тель1юе движение по вертикали. При этом абсолютное движение груза состоит и 1 е 0 переносного движения вместе с кулисой и относительного движения по отношению к кулисе, происходящего за счет деформации пружины. Направим ось у по траектории движения груза М, принятого за материальную точку. [c.53]

В ряде случаев приходится решать обратную задачу. Рациональным выбором подвижной системы координат часто удается сложное абсолютное движение точки свести к двум простым относительному и переносному. Например, движение точки, принадле-жаш,ей колесу автомобиля, в системе координат, связанной с Землей, будет достаточно сложным. Движение же этой точки по отношению к системе координат, жестко связанной с автомобилем, кру говое относительно оси колеса. Переносным движением на прямолинейных участках пути булет поступательное движение автомобиля. [c.31]

Относительное движение точки М определяется уравнениями Xj. = е , = 2sinf, а переносное поступательное движение — уравнениями Xg = е — 2 os t. Оси абсолютной и относительной систем координат параллельны. Определить модуль абсолютного ускорения точки М в момент времени Г = 0. (2,83) [c.173]

В сложном движении абсолютная скорость точки равна геометрической сумме переносной и относительной скоростей этой точки. Иными словами, для определения вектора абсолютной скорости точки нужно векторы переносной и относительной скорости точки сложить по правилу параллелограмма (или, что фактичес ш то же самое, по правилу треугольника). На рис. 11.1 отмечены векторы Va, Ve, Vr, нанравлвнные по касательным к соответствующим траекториям. При этом вектор Vr изображен в момент времени t, как это и должно быть. [c.209]

Сложение одновременных поступательных движений.— Рассмо рим твердое тело, совершающее несколько одновременных покупательных движений. Как было объяснено выше (п°49), это значит, что тело совершает относите.пьное движение и одно или несколько переносных движений, причем все они представляют собой поступательные движения. Само тело совершает относительное поступательное движение со скоростью v по отношению к движущейся системе отсчета 5j-, эта последняя движется поступательно со скоростью относительно второй системы 2) которая, в свою очередь, находится в поступательном движении со скоростью относительно системы и т. д. При этих условиях абсолютная скорость V точки твердо1 о тела равна геометрической сумме v скоростей указанных движений и, следовательно, одна и та же дтя всех точек тела. [c.64]

В результате этого своего (относительного) двиягения по отношению в среде 8, соединенного с твердым движением этой среды относительно триэдра 9 Т С (переносного движения), точка Г совершает движение (абсолютное) относительно среды и описывает в пей некоторую траекторию так как точка Г в каждый момент находится на соответствующей оси движения, то эта траектори.<[ лежит на неподвижном аксоиде Л (и пересекает на нем каждую образующую в одной точке). Поэтому скорости V,, и точки Р (абсолютная и относительная) в каждый момент касаются кривых X и а следовательно, и аксоидов Л и . [c.207]

Движения точки абсолютное > и относительное. Движение переносное. Представим себе, что точка. М движется одновременно в двух неизменяемых средах 5 и 2, Положение точки М в этих средах пусть определяется с помощью систем осей Oxyz и неизменно [c.117]

Решение, Точка М участвует в сложном движепии. Абсолютным или результирующим движением будет прямолинейное гармоническое ко гебагелькое движение точки М по отношению к неподвижной системе координат Оху, определяемое уравнениями (1). С другой стороны, разложим мысленно абсолютное движение точки М на относительное движение по отно-и1ению к экрану и переносное движение вместе с экраном. Зависимость между коорданатами точки М в абсолютном и относительном движениях будет [c.448]

Эпициклическая модель еще до Птолемея применялась для описания дви-жедия Луны. Центр С эпицикла и Луна Ма эпицикле движутся в противоположных направлениях центр эпицикла — против часовой стрелки, Луна — по часовой стрелке. Результирующее движение Луны складывается, таким образом, из двух круговых движений Луны по эпициклу и центра эпицикла по деференту Наиболее медленным оно будет в точке М эпицикла, а наиболее быстрым — в точке Р, когда центр эпицикла лежит на прямой, проходящей через точки Е п F, и совпадает с точкой апогея А согласно эксцентрической модели (рис. 4). Движение, получающееся в результате сложения двух круговых движений в противоположных направлениях, эквивалентно движению светила по эксцентрическому кругу согласно эксцентрической модели. Результирующая абсолютная скорость светила рассматривается при этом как сумма скорости и центра эпицикла в переносном движении н скорости V светила в относительном движении по эпициклу. В апогее эпицикла, когда его центр совпадает с апогеем эксцентра (точка М на рис. 4), абсолютная скорость светила наименьшая и — у) и направлена вправо от [c.29]

Положим, что нам требуется определить относительное движеЕше твердого тела по его абсолютному движению и движению переносному. Эту задачу можно решить на основании нижеследующих соображений. Мы знаем, что если нам дано абсолютное движение тела и движение осей координат, относительно которых тело движется, то какое бы движение мы ни сообщили телу и осям вместе, движение тела относительно осей не изменится. Тогда движение тела будет слагаться из его абсолютного движения и движения, сообщенного всей системе. Следовательно, если мы сообщим всей системе движение, равнопротивоположное переносному движению (движению одних [c.126]

Сложное движение точки и твердого тела (составное движение). Абсолютное и относительное движения гочки переносное движение. Относительная, переносная и абсолютная скорости и относи л ельиое, переносное и абсолютное ускорения точки. Теорема о сложении скоростей. Теорема Кориолиса о сложении ускорений. Модуль и направление кориолисова ускорения. Случай поступательного переносного двпжеппя. [c.7]

Механизм сеноворошилки представлен на рис. 2.33. Сено захватывается граблями, которые укреплены в точке М шатуна ВМ. Коромысло 3 шарнирно укреплено на основании машины 4. От колеса при помощи цепной передачи приводится в движение кривошип /, передающий движение на шатун 2. Точка М движется по сложной траектории, которая складывается из тракторий переносного и относительного движения. В переносном движении траектория точки М есть траектория центра колеса сеноворошилки. В относительном движении точка М имеет траекторию, отмеченную на рисунке буквой К- Геометрическая сумма этих двух кривых и дает абсолютную траекторию грабель, закрепленных в точке М шатуна. Эта траектория отмечена на рисунке буквой Т. [c.74]

Сложение скоростей и ускорений. В соответствии с этим приходится рассматривать скорость и ускорение точки в каждом из этих трёх движений, т. е. рассматривать абсолютную скорость у и абсолютное ускорение а точки, относительную скорость у, и относительное ускорение точки, а также переносную скорость точки и её переносное ускорение При этом под переносной скоростью точки понимают ту скорость, которую имела бы в данный момент эта точка, если бы она была неизменно соединена с системой подвижных осей, т. с., другими словагли, переносной скоростью называется скорость той точки, неизменно соединённой с системой подвижных осей, с которой совпадает в данный момент движущаяся точка. То же определение откосится и к переносному ускорению точки. [c.371]

Теорема об изменении кинетической энергии материальной гочки. Пусть точка М совершает переносное движение вместе с подвижной сисгемой координат Оху OTHO Hrejn,HO основной системы координаг 0 x y z и относительное движение но отношению к системе координат Oxyz (рис. 71). Абсолютным движением точки М является ее сложное движение [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...