Плотность истинная

Пекле число 262 Плотность истинная 24, 28 [c.334]

Для дисперсных материалов различают плотности истинную, насыпную и кажущуюся [40, с. 7]. [c.185]

Плотность объемная, г см 3. . . Плотность истинная, в. .. [c.44]

Плотность объемная, г см з, . . Плотность истинная, ... [c.46]

Пористость общая. % Плотность объемная, г Плотность истинная. [c.48]

Пористость общая, %. . . Плотность объемная, г/смЗ Плотность истинная, [c.50]

Объемная плотность Истинная плотность Общая пористость Линейный коэффициент расшире- ния а Теплопроводность при 1000° в кал см-сек-град Максимальная температура службы 3,30 3,60 8-120/0. 73 10 (в интервале 30—1480°) 0,014 j 1650° 5,20 5,71 8-12 /о 96-10 (в интервале 30—960°) 0,005 1 2300 [c.330]

Плотность истинная, кг/м, не более 2440-2520 2380 2400 2340 2380—2390 2390 (кажущаяся— 1200) [c.136]

При очень малых плотностях истинное основное состояние газа свободных электронов совершенно не похоже ни на один из случаев, рассмотренных выше. Можно показать, что в пределе малой плотности газ свободных электронов кристаллизуется, приобретая конфигурацию (называемую вигнеровским кристаллом), описание которой лежит далеко за пределами применимости приближения независимых электронов [9]. [c.299]

Характер и степень взаимосвязанности этих задач зависит от размера частиц по сравнению с масштабом турбулентности жидкости, от их плотности по сравнению с плотностью жидкости и от величины истинной концентрации частиц. [c.100]

Предварительное возникновение слоя вторичных продуктов коррозии по одной из реакций (424)—(429) облегчает наступление анодной пассивности (кривая A B D E на рис. 216), вследствие уменьшения истинной поверхности металла и снижает общую плотность предельного тока пассивации i ,. [c.317]

Вычисление истинной или обш,ей пористости производят по результатам определений плотности и объемной массы [c.361]

T. e. определяются [6, 17] не средними, a истинными плотностями составляющих pj, [c.25]

Здесь p — плотность смеси, pj — истинная плотность вещества i-й фазы (составляющей), п — число взвешенных частиц (пузырьков) в единице объема смеси. [c.186]

Микродеформации и смещения второй твердой) фазы малы, малы изменения и осцилляции истинной плотности р2 этой фазы [c.229]

Уравнение для изменения пористости, определяющее совместное деформирование фаз. Для малых изменений истинных плотностей материалов фаз можно принять следующие линейные уравнения состояния [c.236]

Обычно поляризуются как катодные, так и анодные участки. Это явление называется сл(е-шанным контролем. Следует заметить, что степень поляризации зависит не только от природы металла и электролита, но и от истинной площади корродирующего электрода. Если площадь поверхности анодных участков корродирующего металла очень мала, например из-за пористых поверхностных пленок, коррозия может сопровождаться значительной анодной поляризацией, даже если измерения показывают, что при данной плотности тока незащищенные участки анода поляризуются незначительно. Следовательно, отношение площадей поверхности анода и катода также является важным фактором в определении скорости коррозии. Если на график вместо суммарного коррозионного тока нанести плотность тока, например для случая, когда площадь анода составляет половину площади катода, мы получим поляризационные кривые, представленные на рис 4.9. [c.63]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Наконец, предельную плотность энергии деформации для образцов, разрушающихся с шейкой, можно определить путем планиметрирования с определением площади под кривой "истинное напряжение - истинная деформация". При упругом поведении материала предельная плотность энергии деформации, определяется соотношением (4.9). [c.278]

Рисунок 4.20 - Схема Г. Си, иллюстрирующая дилатацию и дисторсию локальных объемов на фронте трещины Каждый блок под действием приложенного напряжения подвергается изменению объема и формы. Основные соотношения для каждого элемента могут различаться, и поэтому решение увязывается с историей нагружения. Это требует формирования банка данных, содержащего кривые напряжение - деформация при одноосном растяжении, охватывающие область локальных скоростей деформации, реализуемых в различных объемах материала на фронте трещины. Согласно Г.К. Си, плотность энергии является наиболее информативным параметром состояния, а площадь под кривой истинное напряжение -истинная деформация характеризует изменение функции плотности энергии

На рисунке 4.21 показана кривая деформации в координатах истинное напряжение - истинная деформация с заштрихованной областью, характеризующей величину плотности диссипируемой энергии, обозначенной как [c.281]

М.А. Кришталом и Г.Ф. Лениным показано влияние на повреждаемость материала внутреннего трения, модуля упругости, плотности, истинного сопротивления отрыву. [c.56]

Упругие силы — чисто поверхностные силы вида (6.52). Как мы увидим далее, сила (И (п) — истинная механическая сила, преобразующаяся в соответствии с (3.40). С другой стороны, (6.71) и (6.7Г) показывают, что действ е упругих сил можно также описать плотностью объемной 4-силы /,-. ОднакоТ не является плотностью истинной механической силы, подобной той, что рассматривалась в 4.18. не равна Ы с, а Д даже не 4-вектор, в противоположность плотности обобщенной 4-силы, рассмотренной в 4.18, 4.19. [c.133]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

Так как величина перенапряжения водорода вависит от плотности тока, т. е. при данной силе тока — от истинных размеров поверхности катода, ири одинаковой силе тока она больше на гладкой поверхности, чем на шероховатой. [c.44]

В некоторых случаях, когда инерционные эффекты относительного движения фаз несущественны, для описания гетерогенных смесей можно использовать и диффузионное (одножидкостное) приближение. В качестве примера укажем достаточно концентрированные суспензии или эмульсии. Если размеры включений достаточно малы, а истинные плотности материала фаз достаточно близки между собой, то скорости относительного движения Wi (а соответственно и динамические, и инерционные эффекты этого движения), как правило, малы по сравнению со среднемассовой ско- [c.25]

Учитывая гипотезу локального равновесия в пределах фазы п принимая, что фазы представляют двухпараметрические среды [23], т. е. термодинамические функции каждой (u , Pi, энтальпия ijj энтропия Si) зависят только от двух термодинамических параметров состояния (например, от истинной плотности pj и температуры Jj илп давления Pi и те гаературы Г ), имеем [c.34]

Энергия связи нейтрона в железе и других ядрах, входящих в состав стали, около 7 Мэе. Умножая эту величину на Фн(0 и на геометрический фактор ослабления, получаем интенсивность потока энергии 1= = 5 10" Мав1 см сек). Коэффициент истинного поглощения у-квантов не ревосходит ра=0,2 см . В соответствии с этим плотность энерговыделения от рассматриваемого энергетического потока не будет превосходить Ра/= = 1 10 Мэе/(см сек). [c.308]

В этом случае двил< ущаяся дислокация оставляет за собой либо вакансии, либо междоузельные атомы в зависимости от знака компоненты Ь, параллельной вектору п. Если плотность материала в плоскости перемещения сохраняется, то движение дислокации обязательно сопровождается переносом вещества к этой плоскости (или от нее) за счет диффузии атомов (рис. 3.21), Такое движение называют переползанием, так как при движении дислокация переползает из своей истинной плоскости скольжения, определяемой условием (пЬ = 0). Переползание дислокаций играет важную роль при высоких температурах, когда высока диффузионная подвижность атомов. [c.104]

Строго говоря, уравнение Лондона (I) не является точечным соотношением, поскольку плотность тока в точке зависит от распределения магнитного поля в некоторой окрестности, окружающей точку. При соответствующем выборе калибровки плотность тока пропорциональна векторному потенциалу, но последний зависит от интеграла от поля по некоторой весьма значительной области. В п. 26 приведена аргументация Шафро-та и Блатта, которые утверждают, что (I) справедливо, только если область упорядочения безгааничиа. Смысл длины когерентности Пиппарда легко выяснить из энергетических соображений. Чтобы локализовать волновые пакеты, описывающие сверхпроводящее состояние, в области, меньшей чем длина когерентности, требуется значительная энергия. Например, ширина границы между нормальной и сверхпроводящей фазами в промежуточном состоянии как раз порядка длины когерентности. Истинная протяженность упорядоченного основного состояния в сверхпроводящей фазе может быть (вероятно, так оно и есть) много больше длины когерентности. [c.705]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...