О силе реакций на свободную точку

О силе реакций на свободную точку. Предположим, что связи голономны и в условия голономных связей f(r, t) не входят координаты к-й точки Гд. [c.120]

Если на систему наложены связи (система не свободна), выражающие некоторую зависимость между координатами точек механической системы, то можно сократить число дифференциальных уравнений движения, о чем будет подробнее сказано в 41. В ряде случаев оказывается целесообразным классифицировать все силы, действующие на материальные точки механической системы, на две категории по иному признаку, а именно на активные силы и реакции связей. Как уже было сказано, реакции связей часто зависят от движения системы и не могут быть найдены, пока не определено движение системы. Обозначая проекции равнодействующей всех активных сил, действующих на к-ю точку, Х , У1 и а проекции равнодействующей всех реакций связей, приложенных к /с-й точке, Л к, У к и получим систему 3/г дифференциальных уравнений второго порядка [c.120]

В п. 11 гл. VII мы видели, что для равновесия материальной точки необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая всех сил, действующих на эту точку, т. е. всех активных сил, если речь идет о свободной точке, и активных сил и реакций, если речь идет о несвободной точке, была равна нулю. [c.5]

При вращательном движении тела движущим фактором является пара сил. Рассмотрим диск /, могущий свободно вращаться вокруг оси 2 (рис. 268). Если к точке А на ободе диска приложить силу Р (направим ее вдоль касательной к боковой поверхности диска направленная таким образом сила называется окружным усилием), то диск станет вращаться. Вращение диска обусловлено появлением пары сил. Сила Р, действуя на диск, прижимает его в точке О к оси (сила / да,., на рис. 268, приложенная к оси 2) и возникает реакция оси (сила Лрщ на рис. 268), приложенная так [c.316]

Рассмотрим теперь равновесие крана как свободного твердого тела, на которое действуют активные силы и ц силы реакций Хл-, Ул/, Хм- Для составления уравнений равновесия этой произвольной плоской системы сил выбираем оси координат. Начало координат поместим в точке N. Ось Мх направим по горизонтали вправо, ось Ny — по вертикали вверх. За центр моментов удобно взять точку N, так как через нее проходят линии действия двух неизвестных сил Хы и У , и, следовательно, их моменты относительно этой точки будут равны нулю. При таком выборе центра моментов уравнение моментов будет содержать только одно неизвестное. [c.101]

Таким образом, если ос вращения является одной из главных центральных осей инерции тела, то реакции в закрепленных точках оси при вращении тела, т. е. динамические реакции, не отличаются от статических реакций, возникающих в этих точках при равновесии тела под действием тех же активных внешних сил. В этом случае гово- рят, что вращающееся тело динамически уравновешено на оси вращения, а ось вращения называют свободной осю. [c.740]

При построении эпюр для балок с одним защемленным концом мол<но не определять опорные реакции. Проведя сечение, будем рассматривать равновесие той части балки к которой приложены только внешние силы. Для балки по рис. 89, а такой частью будет левая. В произвольном сечении балки на расстоянии г от свободного конца поперечная сила равна нулю Q = О, так как сумма проекций сил пары на любую ось равна нулю. Изгибающий момент в любом сечении равен внешнему моменту на свободном 98 [c.98]

Пусть о > р. Тогда будет вначале отрицательным. Это означает, что вершина стремится приподняться. Если эта вершина просто положена на плоскость, то она действительно приподнимется и станет свободной. Тогда мы имеем дело с другой задачей. Можно, однако, н дать вершине приподниматься над плоскостью, прорезав, например, в плоскости круглое отверстие и изогнув слегка вершину А так, чтобы точка соприкасания была под плоскостью. Тогда реакция N1 будет направлена вниз и ее величина получится из предыдущих уравнений, в которых надо заменить через — N1. Абсолютное значение силы трения будет — /Л т, и уравнение моментов (2) принимает вид [c.197]

Сильвестр заметил, что если бы эллипсоид (13.14.1) представлял собой однородное твердое тело, свободно закрепленное в точке G, и катился бы по плоскости (О без воздействия на него сил (кроме реакций в точках G ж Р), то это качение происходило бы точно так же, как происходит качение эллипсоида, связанного со свободно движущимся телом (если, конечно, в обоих случаях одна и та же начальная угловая скорость). Система имеет только одну степень свободы, и нам остается показать, что когда твердый эллипсоид, закрепленный в центре, катится по шероховатой плоскости, со пропорционально г. Если массу эллипсоида обозначить через М, а полуоси его — через а. Ъ. с, то кинетическая энергия будет иметь следующее выражение [c.240]

Этот момент равен нулю для свободной системы, а также в тех случаях, когда реакции всё время проходят через неподвижный центр О (начало координат) или когда они приводятся к силам такого вида. Указанные случаи, конечно, НС единственные. Достаточным признаком того, что главный момент реакций относительно данного центра обращается в нуль, служит то обстоятельство, что связи системы идеальны и допускают в числе виртуальных перемещений вращения вокруг произвольной оси, проходящей через этот центр. В самом деле, раз связи идеальные, то сумма элементарных работ реакций на любом виртуальном перемещении равна нулю [c.307]

Однородный брус АВ (С=1 кН) длиной 6 м шарнирно закреплен в точке А и опирается в точке О на ребро стенки (рис. 1.98). На свободный конец бруса действует горизонтальная сила Р. Определить реакции опор. [c.43]

Общая формула статики (принцип виртуальных скоростей) трактуется Лапласом как следствие уравнений равновесия материальной системы, известных в геометрической статике. Рассуждение на эту тему содержится в первой книге Небесной механики Лапласа, называющейся Об общих законах равновесия и движения . Кратко рассуждения Лапласа можно передать так. Если материальная точка механической системы остается на некоторой поверхности или линии, то ее можно рассматривать как свободную, добавив к действующим на нее силам еще силы реакции поверхности (линии). Условие равновесия всех сил в данной точке, мысленно изолированной от других точек системы, записывается в виде равенства нулю суммы проекций всех сил на данную координатную ось (на основе принципа сложения и разложения сил геометрической статики). Так получены три уравнения равновесия сходящихся в каждой точке системы сил, известные со времени опубликования трактата Вариньона Новая механика (1725). Лаплас умножает каждое такое уравнение на соответствующую проекцию возможного перемещения точки по поверхности (линии) вдоль линии силы и суммирует все такие уравнения по всем строкам и для всех точек, мысленно выделенных из системы. [c.102]

Уравнения движения точки по поверхности имеют тот же вид, что и свободной точки. Если ничего не знать о реакции поверхности и забыть о существовании нормальной к поверхности составляющей активной силы, то уравнения (13) и (14) можно истолковать как запись второго закона в форме равенства (5.13) векторов силы и ускорения на поверхности. [c.297]

Примеры. 31. Тяжёлая однородная балка ЛВ с весом Р опирается без трения своими концами Л и 5 соответственно на горизонтальный пол Ох и вертикальную стенку Оу (черт. 89). В точке D к балке привязана нить 0D. Дано ВС = АС = Л Z BAO = а, Z. AOD — р найти натяжение нити Т. Так как на балку помимо нити наложены ещё другие связи, осуществляемые полом Ох и стенкой Оу, которые не развивают трения, то следует рассмотреть балку как свободную под действием четырёх сил Р, Т, R и из которых сила тяжести Р есть сила данная, а реакции Г, / , известны по направлению, но не известны по модулю. Чтобы определить реакцию Г [c.134]

При построении эпюр для балок с одним защемленным концом можно не определять опорные реакции. Проведя сечение, будем рассматривать равновесие той части, к которой приложены только внешние активные силы. Для балки по рис. 134, а такой частью будет левая. В произ-, вольном сечении балки на расстоянии г — О от свободного конца поперечная сила равна нулю С = О, так как внешняя нагрузка не дает составляющей, перпендикулярной оси балки. Изгибающий момент в любом сечении равен внешнему моменту на свободном конце он положителен, так как внешний момент слева от сечения направлен по ходу часовой стрелки и балка изгибается выпуклостью вниз. [c.214]

Заданные силы и силы реакции. Задача о движении несвободной материальной точки по сравнению со свободной видоизменяется следующим образом движение точки ограничено связями и на нее (вне зависимости от связей) действуют известные силы, они называются заданными силами. Требуется отыскать кинематические уравнения движения. По своей природе, как уже об этом говорилось, действие связей сводится к силам, приложенным к движущейся точке. Поэтому при известных уравнениях связи оказывается возможным подобрать такую добавочную к заданным силу, которая влияет на движение точки так же, как и связь. Это положение носит название принципа освобождаемости от связей. Добавочные силы, заменяющие связи, называются реакциями связей. Физически реакции связей имеют одинаковую природу с обычными силами. [c.95]

Таким образом, из полученной системы ни одно из неизвестных не может быть определено. Рассмотрим поэтому равновесие второй балки СО (рис. в). На балку действует одна активная сила Применяя закон освобождаемости от связей, заменим действие шарнира С и опоры О реакциями связей. Реакция / д направлена по вертикали, перпендикулярно к горизонтальной плоскости, на которую опираются катки. Реакция шарнира С неизвестна по величине и направлению. На основании закона равенства действия и противодействия составляющие этой реакции равны по модулю составляющим реакции щар-нира, приложенным к балке АС, и направлены в прямо противоположные стороны (рис. в). Таким образом, имеем свободное твердое тело—балку СО, находящуюся в равновесии под действием пяти сил. Составим уравнения равновесия, выбрав оси координат с началом в точке С ось абсцисс направим по балке вправо, ось ординат — вертикально вверх. Имеем [c.72]

Реакция гладкой наклонной плоскости Р приложена в точке О и направлена перпендикулярно к наклонной плоскости. Реакция цилиндрического шарнира направлена перпендикулярно к оси шарнира, так как перемещению вдоль оси такой шарнир не препятствует. Обозначим эти реакции и (рис. б). Таким образом, стержень СО находится в равновесии как свободное твердое тело, на которое действуют четыре силы Р, Р , Р , Р . [c.124]

Решение. Выбираем тело, равновесие которого будем рассматривать. Таким, телом будет пластинка. Примем ее за материальную точку М. Эта точка несвободна. Связь, на нее наложенная, осуществляется шероховатой наклонной плоскостью. Отбрасываем связь и заменяем ее действие на точку М реакциями. Тогда точку М можно будет рассматривать как свободную и находящуюся в равновесии под действием плоской системы сходящихся сил активных сил Р н F, нормальной реакции наклонной плоскости N и максимальной силы трения скольжения в покое соответствующей началу скольжения пластинки по наклонной плоскости. Ось х направим по наклонной плоскости, ось у — перпендикулярно к ней. [c.123]

В качестве примера активной силы рассмотрим силу тяжести. Пусть некоторое тело, сила тяжести которого О, подвешено на гибкой нерастяжимой нити и находится в состоянии покоя. Активная сила О не вызывает появление ускорения тела, поскольку она уравновешивается реакцией нити Т. Если же перерезать нить, то тело начнет свободно падать под действием силы тяжести О, т. е. приобретет ускорение. [c.133]

Если сообщить точке движение в трубке, изогнутой по окружности, то, как вытекает из изложенного выше, точка будет давить на внешнюю стенку трубки, когда реакция N положительна, и на внутреннюю, когда реакция отрицательна. Чаще всего движущаяся точка связывается с неподвижной точкой при помощи гибкой нити. Когда реакция положительна, нить остается натянутой если же после обращения в нуль реакция должна стать отрицательной, то точка будет стремиться приблизиться к центру, и нить не сможет удержать ее на окружности. Если пренебречь массой нити, то точка покинет окружность в положении /(, где N — О и начнет свободно перемещаться под действием веса следовательно, она опишет параболу, касающуюся окружности в точке, где обе кривые имеют общий радиус кривизны. В самом деле, скорость точки, так же как и действующие на нее силы, с момента, когда она покидает окружность, будут изменяться непрерывно естественное уравнение, определяющее то /р, показывает, что радиус кривизны также изменяется непрерывно, и вследствие этого обе кривые будут действительно соприкасающимися в точке /(. Парабола, имеющая вертикальную ось, определяется из условия касания в рассматриваемой точке ). [c.385]

Общие замечания о теоремах и законах динамики. Рассмотрим движение системы материальных точек Pj = 1, 2,. .., N) в некоторой инерциальной системе координат. Пусть — масса точки а — ее радиус-вектор относительно начала координат. Если система несвободна, то ее можно рассматривать как свободную, если помимо активных сил, приложенных к точкам системы, учесть реакции связей. Если затем все силы, приложенные к системе, разбить на внешние и внутренние, то из аксиом Ньютона получим дифференциальные уравнения движения рассматриваемой механической системы в виде [c.156]

Аксиома связей. В аналитической механике применяют а.ксиому о связях, рассмотренную в статике, т. е. считают, что влияние связей на положение и движение материальных точек осуществляется посредством действия сил реакций связей. Приложив к точкам системы реакции связей, формально ее можно рассматривать как свободную ii reMy точек. [c.320]

О — точка опоры. Предположим, что эта система сил приводится к равнодействующей 7 . Отбросив связь (шарнирную опору), заменим ее действие на рычаг силой реакции связи Мо. При этом рычаг можно рассматривать как свободное тело, к которому приложены только две силы Я и N0- Так как сила реакции связи Л оприложена к точке О, то для равновесия сил Я и N0 (а следовательно, и для равновесия рычага) необходимо, чтобы и равнодействующая сила Я тоже проходила через точку О. Но в этом случае [c.89]

Предположим, что клин упирается в дерево в точках Л и S. Тогда в точках Л и fi будут действовать на щеки клина две нормальные силы реакции Na и N в, а также две параллельные этим щекам силы трения скольжения J а viFb, которые при забивании клина действуют вверх против его движения (рис. 88, а). Таким образом, на клин, рассматриваемый как свободное твердое тело, будет действовать произвольная плоская система сил Q, Na, N в, Fa, F в- Выбирая оси координат Ох и Оу, как показано на рис. 88, а, составим уравнения равновесия этой системы сил в форме [c.125]

Рассмотрим движение твердого тела, закрепленного на неподвижной оси, вокруг которой оно может свободно вращаться (рис. 193) точка О — след этой оси. К одной из точек тела А приложена внешняя сила F. Кроме внешней силы F, на тело действуют и силы со стороны связей (реакции связей) — в пашем случае давление подш1шников, в которых закреплена ось тела. Мо это давление нормально к оси, если силы трения отсутствуют. Поэтому если мы выберем ось Гфа1цения за ось моментов, то момент сил реакции относительно этой оси будет равен нулю. Момент относительно оси враще- Рис. 193, ния дает только внешняя сила F. Разбив [c.403]

Если плоскость, проходящая через точку приложения импульса и центр масс, не является главного плоскостью инерции для центра масс, то свободное тело не начнет вращаться вокруг оси, перпендикулярной к этой плоскости. Если же тело может вращаться только около заданной оси, то реакции нельзя будет привести к одной только силе реакции дадут еще дополнительную пару в некоторой плоскости, проходящей через ось, причем эта пара будет стремиться вырвать ось из подигипни-ков. Мы не будем останавливаться на доказательстве этих утверждений, но частный случай мы рассмотрим ниже в примере 3. [c.183]

Теперь видно, что уравнения связей действительно представляют собой в рассматриваемом случае частные интегралы уравнений движения рассматриваемой свободной системы при значениях произвольных постоянных >1 =0, // =0, Если указанный случай оставить в стороне, то ускорения да,, сообщаемые системе прилбжениыми силами будут относиться к числу ускорений невозможных. Чтобы эти ускорения системы стали возможными, необходимо допустить,-что присутствие связей является причиной проявления некоторых добавочных сил, действующих на частицы системы. Эти добавочные силы называются реакциями связей. Эффектом совокупного действия на материальную систему приложенных сил и реакций и является появление у частиц системы таких ускорений, которые не противоречат равенствам (30.3) и (30.4), т. е. ускорений возможных. Такой взгляд находится в полном соответствии с нашим представлением о том, что источником сил служат материальные тела, потому что связи так или иначе реализуются всегда с помощью некоторой системы материальных приспособлений. Если реак- [c.292]

Более сложные модели виброперемещения. В качестве примеров более сложных моделей процессов виброперемещения рассмотрим системы соответственно с двумя и тремя степенями свободы, схемы которых и уравнения движения приведены в пп 8 и 9 таблицы. Первая система (п. 8) представляет собой гело, рассматриваемое в виде материальной точки, которое движется по шероховатой наклонной плоскостн. совершающей гармонические колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях [4, 8]. Приняты следующие обозначения т — масса тела g — ускорение свободного падения а — угол наклона плоскости к горизонту Т и Q — соответственно продольная и поперечная постоянные силы, действующие на тело F — сила сухого трения N — нормальная реакция А и В — амплитуды продольной и поперечной составляющих колебаний плоскости е — сдвиг фаз (О — частота колебаний / н — соответственно коэффициенты трення скольжения и покоя и Л — соответственно коэффициенты восстановления и мгновенного трения при соударении тела с плоскостью [c.256]

Решение. Возьмем частицу жидкости М на свободной поверхности и проведем яерез точку М и через ось вращения цилиндра плоскость, которая пересечет свободную поверхность жидкости по линии АОВ. Найдем уравнение этой линии по отношению к координатным осям, выбранным так, как указано на яертеже. На частицу М действуют сила тяжести Р и реакция N остальной массы жидкости, направленная по нормали к поверхности жидкости в точке М. Приложим еще к этой частице нормальную силу инерции, или, иначе, центробежную силу направленную по радиусу г от оси вращения у. (Касательная сила инерции, очевидно, равна нулю, так как угловая скорость вращения жидкости постоянна.) Так как радиус вращения г точки М равен абсциссе х этой точки, то центробежная сила будет равна [c.434]

Решение. Выберем систему подвижных осей 01X1 121, связанных с вагоном, как показано на рисунке (ось 21 направлена вертикально вверх и проходит через начальное положение точки Мо). Обозначим высоту, с которой начинается падение материальной точки, через гю = А. По условию задачи начальная относительная скорость точки равна нулю. Переносная сила инерции равна по модулю та и направлена горизонтально влево. Так как переносное движение является поступательным, то сила инерции Кориолиса/ равна нулю так как, кроме того, точка М движется свободно, то реакция связей [c.454]

Влияние электролиза на сталь, находящуюся в бетоне. Поведение стали в бетоне в отношении к блуждающим токам отличается от поведения стали в обычных условиях. Щелочный характер большинства цементов будет уменьшать опасность от начавшейся коррозии но если коррозия идет, повреждения могут быть весьма серьезны, так как объемистая ржавчина может разрушить бетон. В течение процесса схватывания п о р т л а н д-ц е м е н т а освобождается гидроокись кальция, и щелочная реакция обычно поддерживает в состоянии пассивности сталь, находящуюся в таком цементе. Однако присутствие СЛИШКО.М большого количества свободной гидроокиси кальция в портланд-цементе или обычном цементе может быть даже вредно, так как гидроокись может вымываться водой или перейти в другие вещества, которые занимают различные объемы и те и другие из<менения благоприятствуют разрушению. Поэтому лучше не рассчитывать на массу, которая будет после схватывания сильно щелочной, а предпочесть массу, которая будет, насколько возможно, водонепроницаемой и устойчивой. Такая масса, при условии предохранения ее от проникновения кислых газов из атмосферы, может удержать щелочную реакцию на поверхности металла дольше, чем масса с первоначально более высокой щелочностью, и в то же время уменьшить до минимума проводимость, а следовательно, и силу блуждающих токов. Работа Исследовательской [c.50]

Величина энергии активации реакций горения газовых смесей находится в пределах Е = от 20 000 до 40 000 ккал/кмоль. Если же в реакциях участвуют свободные атомы, то в силу того, что не требуется затрачивать энергию на разрушение молекулярных связей, энергия активации будет невелика например, для реакции Нг -Ь О = Н -Ь ОН величина Е = 6000 ккал1кмоль. [c.266]

Для случая нескольких масс решение будет аналогичным. Кроме идеи сведения изучения движения тела к изучению его равновесия с учетом сил инерции, Я. Бернулли высказал мысль о возможном определении реакции связи. Истинное движение 161 ( 2 2) он разложил на свободное а 0 а2Я) и движение O l Qb2) вдоль стержня. Каждому движению он ставит в соответствие силу. Вертикальному движению alO a2Q), естественно, соответствует сила тяжести, а сила, соответствующая движению вдоль стержня, уравновешивается опорой А. По современным представлениям — реакцией связи. Ученик Я. Бернулли — Якоб Германн дал иную интерпретацию идеи использования сил инерции. В наиболее известном сочинении Форономия или две книги о силах и движениях твердых и жидких тел [200], решая задачу о нахождении центра колебаний физического маятника, он разлагает силу тяжести каждой материальной точки на две составляющие одна направлена по линии подвеса, другая — перпендикулярно [c.137]

Динамика несвободной материальной точки сводится к динамике свободной точки на основе аксиомы о связях не изменяя движения материальной точки (тела), связь можно отбросить, заменив ее действие соответствующей силой - реакцией связи после замены тело (материальная точка) рассматривается уже как свободное, на которое действует и реашщя связи. Реакщ1и связей называются пассивными силами, прочие (заданные) -активными. [c.78]

Связями, наложенными на стержень АВ, являются шарнир Л и опора С. Так как стержень АВ свободно опирается на опору С, то реакция Рсэтои опоры направлена перпендикулярно к стержню. Неизвестную по направлению и по модулю реакцию Рд шарнира А представляем двумя составляющими Хд и Уд, направленными в положительные стороны двух координатных осей Ах и Ау. При этом ось Ах направим вдоль стержня АВ, а ось Ау — перпендикулярно к нему. Отбросим связи и заменим их действие на стержень АВ реакциями Нс, Хд и Уд (рис. 73, 6). Рассмотрим теперь равновесие стержня АВ как свободного твердого тела, на которое действуют активные силы Q [c.104]

Силы поверхностные. Эти силы приложены к поверхности, ограни-чиваюгпей рассматриваемый объем жидкости, выделенный, например, внутри покоящейся или движущейся жидкости (см. объем AB D жидкости на рис. 1-9). При равномерном распределении этих сил по данной поверхности величина их пропорциональна площади этой поверхности. К числу таких сил относятся, например, атмосферное давление, действующее на так называемую свободную поверхность жидкости, а также силы трения, о которых говорили в 1-3 (действующие по поверхности, намеченной внутри жидкости). Изучая механическое действие жидкости на поверхность какого-либо твердого тела, можно говорить о реакции этой поверхности, т. е. реактивной силе, приложенной к жидкости со стороны твердого тела. Такая сила также должна рассматриваться как внешняя поверхностная сила (по отношению к объему жидкости, ограниченному поверхностью упомянутого твердого тела). В общем случае плотность распределения поверхностной силы (т. е. напряжение) в различных точках рассматриваемой поверхности может быть различной. В частном случае, когда поверхностная сила Р распределяется равномерно по рассматриваемой поверхности площадью S, величина этой силы [c.22]

На ракету действуют поверхностные и объемные нагрузки. К п о-верхностным нагрузкам относятся аэродинамическое давление, давление газов в камере сгорания и сопле двигателя, реакции различных опорных устройств и т. д. Объе м и ы е н а г р у з-к и являются следствием действия поля тяготения и инерции. В каждый момент времени система всех сил, приложенных к ракете, находится в равновесии. Это означает, что вектор равнодействующей объемных сил равен по значению и противоположен по знаку вектору paBjioдействующей всех поверхностных сил. Это следствие принципа Даламбера позволяет просто решать задачи, связанные с особенностями нагружения конструкций ракет. Силу тяги можно рассматривать как поверхностную силу, направленную по оси двигателя. При полете вне атмосферы эта сила является единственной поверхностной силой, приложенной к ракете. Следовательно, в этом случае равнодействующая объемных сил должна быть равна по значению и противоположна по знаку силе тяги. Из этого следует, что ракету в полете можно рассматривать как тело, находящееся в некотором поле тяготения, направление и интенсивность которого определяются силой тяги двигателей. Перегрузка этого поля = F/(mg), где F — сила тяги т — масса ракеты — ускорение свободного падения. То же будет и при полете в атмосфере при отсутствии поперечных сил. Только в этом случае [c.276]

СВЯЗИ — шарнирно-стержневые опоры M1V и KL. Стержни MNyi KL могут свободно поворачиваться вокруг своих неподвижных концов NuL,ho они препятствуют перемещениям точек М и К стержня АВ в направлениях линий MN и KL (в обе стороны, как к неподвижным точкам, так и от них). Реакции опор JHN и KL при любом силовом воздействии на стержень АВ направлены вдоль линий MN и KL. Если к стержню АВ в некоторой его точке приложена сила тяжести груза Q, а в точках М н К — реакции стержневых опор, и если система находится в равновесии, то справедлива теорема о трех непараллельных силах. Воспользуемся этим необходимым условием равновесия стержня АВ для определения положения точки подвеса ) груза Q. Линии действия реакций стержней MNa KL пересекаются в ю асе С (рис. б). Так как линии действия трех непараллельных сил, удерживающих тело в равновесии, пересекаются в одной точке, то ясно, что ли1шя действия активной силы Q должна проходить через точку С. Направлемие линии действия Q нам известно - это сила тяжести, которая вертикальна. Проведем из точки С вертикальную штриховую линию (см. рис. б). Отметим точку D пересечения вертикальной линии со стержнем АВ. Это и есть искомая точка, — подвесив груз к стержню в точке D, получим систему, находящуюся в равновесии. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...