Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Система свободная

Второй закон термодинамики может быть сформулирован следующим образом Изолированная система, свободная от одухотворенного выбора, самопроизвольно стремится к такому состоянию, которое осуществляется наибольшим числом способов .  [c.189]

Вследствие идентификации энтропии с числом способов осуществления состояния системы второй закон может быть выражен через энтропию следующим образом Изолированная система, свободная от одухотворенного выбора, самопроизвольно стремит-  [c.189]


Предсказание условий, определяющих фазовое и химическое равновесие систем, одно из наиболее важных применений принципов термодинамики. По второму закону термодинамики изолированная система, свободная от одухотворенного выбора, будет самопроизвольно стремиться принять то состояние, которое может осуществляться наибольшим числом способов. Это положение можно использовать, чтобы установить критерий равновесия, потому что то состояние изолированной системы, которое характеризуется наибольшим числом способов осуществления, и может быть названо равновесным состоянием .  [c.232]

Систему материальных точек, движение которых не ограничено никакими связями, а определяется лишь действующими на эти точки силами, называют системой свободных точек. Примером системы свободных точек может служить солнечная система, планеты которой рассматривают в астрономии как материальные точки. Планеты свободно перемещаются по орбитам, зависящим от действующих на них сил.  [c.88]

Составить дифференциальное уравнение, описывающее движение системы (свободные колебания системы).  [c.352]

Принцип освобождаемости от связей. В задачах динамики несвободной системы материальных точек пользуются принципом освобождаемости от связей, который уже применялся в задачах статики. Отбрасывая мысленно связи, наложенные на систему, включают силы реакций связей в число задаваемых сил. При этом несвободная система материальных точек рассматривается как система свободная, движущаяся под действием задаваемых сил и сил реакций связей.  [c.338]

Если точки системы свободны, т. е. если движения точек системы не ограничены связями, то силы системы обычно подразделяют на внешние и внутренние. В тех же случаях, когда точки системы не-  [c.255]

Астигматизм оптической системы может быть исправлен путем подходящего подбора радиусов кривизны преломляющих поверхностей и их фокусных расстояний. Оптическая система, свободная от астигматизма , называется анастигматом.  [c.190]

Вновь обращаем внимание читателя на то, что применение аксиомы об освобождении от связей вносит принципиальные изменения в постановку механической проблемы, преобразовывая вопрос о движении несвободной системы в задачу исследования движения системы свободной.  [c.24]

Пример. Опыты в свободно падающем лифте. Пусть ускорение движения неинерциальной системы (свободно падающего лифта) равно  [c.97]


В задачах динамики несвободной механической системы пользуются аксиомой связей, которая имела применение в статике и в динамике несвободной материальной точки. Отбрасывая мысленно связи, наложенные на механическую систему, заменяют их действие на систему силами реакций связей. При этом несвободная механическая система рассматривается как система свободная, которая движется под действием активных сил и сил реакций связей.  [c.547]

Солнечная система — свободная механическая система, так как движение всех планет определяется только Силами всемирного тяготения.  [c.745]

При этом предполагается, что эта система свободно опирается на окружность и может отходить от нее внутрь. Ясно, что при некоторых начальных условиях и силах рассматриваемая система пробежит вдоль всей окружности, не отрываясь от нее. При других же условиях она упадет, отделившись от связи, причем расстояния точек Л и В от центра О станут меньше г. Объединяя оба эти случая и задавая положение системы координатами Хх, Ух, Хз и у2, получаем  [c.747]

Приведение нескольких одновременных мгновенных поступательных движений и вращений. Пусть твердое тело одновременно участвует в поступательных движениях со скоростями V,, V2,. .. и вращениях с угловыми скоростями ш,, Шг, ., приложенными соответственно в точках At, А ... Эта система свободных п скользящих векторов скоростей твердого тела мо-  [c.39]

Определяем прогиб балки при статическом приложении веса груза. Прикладываем вертикальную единичную силу в сечении А в дополнительной системе, свободной от внешних нагрузок.  [c.191]

При решении второго вопроса задачи предполагается, что в случае наклона системы свободная поверхность топлива в баке не коснется дна и крышки бака (рисунок к решению задачи 1-11).  [c.20]

В нижнем положении золотника полости 5 я 6 соединены, поэтому рабочая жидкость из системы свободно проходит через редукционный клапан, и давление в полости 6 такое же, как и в полости подвода.  [c.131]

Амплитуда колебаний. При наличии трения в системе свободные колебания будут быстро затухать, однако колебание системы будет продолжаться за счет оставшихся вынужденных колебаний  [c.103]

Во-вторых (если плотность неизменна), сила тяжести может влиять на картину течения жидкости при наличии в системе свободных поверхностей, т. е. по существу в двухфазных системах.  [c.47]

Это — отнесенные к ортогональным осям уравнения движения системы свободных материальных точек с массами т .......от , если на точку /я.  [c.395]

При небольших смещениях атомов из положения равновесия в узлах кристаллической решетки можно в первом приближении потенциальной энергии пренебречь ангармонизмом (энергия, связанная с ангармонизмом, мала). Покажем, что при этом условии в случае всестороннего сжатия и расширения (ниже макроскопического предела текучести) химический потенциал атомов металла, возбужденных деформацией, будет одинаково возрастать независимо от знака деформации (т. е. знака, приложенного извне гидростатического давления) в отличие от кинетической модели системы свободных молекул (идеального газа), где знак прира-щ,ения давления определяет направление изменения химического потенциала. Напротив, термоупругие эффекты в твердых телах связаны с ангармоническими членами в выражении потенциальной энергии взаимодействия атомов, но здесь они не рассматриваются. В литературе этому вопросу не уделено должного внимания, так как все опыты по изучению поведения твердых тел под высоким давлением относятся к деформации тела сжатием.  [c.15]

Представляя процесс образования дефектов в кристалле при пластической деформации как образование фазы а в матрице р, получаем, что в закрытой системе свободная энергия AF = = —АР(Р) AW2. Тогда из. формулы (102) следует, что AG л —AV АЯ<Р>, где AV — увеличение объема системы и АР(3> — давление, развиваемое в матрице вследствие образования дефектов (V< ) < У(Р)). Переходя в последнем выражении к величинам, относящимся к единичному дефекту, получаем активационный объем V == —[d(Ag-)/(5 (АР(Р>)].  [c.54]


Движение центра тяжести системы свободных тел, расположенных одно по отношению к другому совершенно произвольным образом, всегда таково, как если бы все тела были сосредоточены в одной точке и если бы в то же время каждое из них находилось под действием тех же ускоряющих сил, под влиянием которых оно находится в своем действительном состоянии.  [c.336]

Если система свободна, т. е. если в системе не имеется никакой точки, которая должна оставаться неподвижной, то можно начало координат х, у, z, которое согласно допущению должно быть неподвижным, избрать в каком угодно месте следовательно, те  [c.346]

Таким образом в том случае, когда система свободна, уравнения, относящиеся к какой-либо неподвижной точке, сохраняет силу и по отношению к центру тяжести этой системы.  [c.350]

Второй закон термодинамики автор также сформулировал не на термодинамической, а на статистической основе — изолированная система, свободная от одухотворенного выбора, сама произвольно стремится перейти в состояние, которое может осуществиться наибольшим числом способов . Поэтому неудивительно, что прежде чем подойти к описанию содержания второго закона термодинамики и его следствиям, автор сравнительно подробно остановился на статистическом подходе к рассмотрению термодинамических процессов и термодинамических функций, и такие понятия, как энтропия, термодинамические функции и — TS и и — TS + pv, появились в книге раньше, чем было рассмотрено содержание второго закона термодинамики. Излагая содержание последнего, автор высказывает мысли, по существу примыкающие к признанию тепловой смерти мира так, он утверждает, что второй закон термодинамики эквивален-  [c.23]

Рассмотрим локально инерциальпую систему отсчета, сопутствующую движущейся системе (свободно падающей кабине лифта) в упомянутой малой области пространственно-временного континуума. Будучи инерциальной, эта система характеризуется следующим выражением для квадрата пространственно-временного интервала [см. (17)]  [c.475]

Точное решение задачи о свободных колебаниях в нелинейных диссипативных системах в подавляющем большинстве случаев наталкивается на весьма большие и очень часто неразрешимые трудности. Поэтому (как и в случае консервативных систем) приходится искать методы приближенного расчета, которые с заданной степенью точности позволили бы найти количественные соотношения, определяющие движения в исследуемой системе при заданных начальных условиях. Из ряда возможных приближенных методов рассмотрим в первую очередь метод поэтапного рассмотрения. Мы уже указывали, что этот метод заключается в том, что в соответствии со свойствами системы все движение в ней заранее разбивается на ряд этапов, каждый из которых соответствует такой области изменения переменных, где исследуемая система с достаточной точностью описывается или линейным дифференциальным уравнением, или нелинейным, но заведомо интегрируемым уравнением. Записав решения для всех выбранных этапов, мы для заданных начальных условий находим уравнение движения для первого этапа, начинающегося с заданных начальных значений. Значения переменных 1, х, у = х) конца первого этапа считаем начальными условиями для следующего этапа. Повторяя эту операцию продолжения решения от этапа к этапу со сшиванием поэтапных решений на основе условия непрерывности переменных х и у = х, мы можем получить значения исследуемых величин в любой момент времени. Если разбиение всего движения системы на этапы основано на замене общей нелинейной характеристики ломаной линией с большим или меньшим числом прямолинейных участков, то подобный путь обычно называется кусочно-линейным методом. В этом случае на каждом этапе система описывается линейным дифференциальным уравнением. Условие сшивания решений на смежных этапах — непрерывность х я у = х — необходимо и достаточно для системы с одной степенью свободы при наличии в ней двух резервуаров энергии и двух форм запасенной энергии (потенциальной и кинетической, электрической и магнитной). Существование двух видов резервуаров энергии является также необходимым условием для возможности осуществления в системе свободных колебательных движений, хотя для диссипативных систем оно недостаточно. При большом затухании система и с двумя резервуарами энергии может оказаться неколебательной — апериодической.  [c.60]

В нижнем положении плунж,ера полости awe соединены, поэтому жидкость из системы свободно проходит через редукционный клапан, и давление в полости в равно давлению, развиваемому насосом.  [c.363]

Отсутствие в этой системе свободных членов указывает на равенство нулю симметричных неизвестных Ху и X2- Поэтому при расчете заданной рамы на кососимметричщло нагрузку достаточно составить и решить лишь уравнение (12.7) с одним неизвестным.  [c.467]


Смотреть страницы где упоминается термин Система свободная : [c.310]    [c.311]    [c.60]    [c.188]    [c.54]    [c.72]    [c.73]    [c.21]    [c.27]    [c.9]    [c.11]    [c.13]    [c.15]    [c.17]    [c.19]    [c.23]    [c.25]    [c.27]    [c.102]   
Теоретическая механика (1976) -- [ c.14 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.13 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.24 ]

Лекции по аналитической механике (1966) -- [ c.11 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.31 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.401 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.406 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.113 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.11 ]



ПОИСК



224 — Учет при колебаниях свободные колебания механических систем 280, 281 Характеристики

346, 347 отверстий и валов в системе отверстия и вала 340-343 пригоняемые 339 свободные 345 типовые

421 — Частота системы свободные

Амплитуды автоколебаний стержневых систем *— Амплитуды Свободные колебания

Амплитуды автоколебаний стержневых систем — Амплитуды Свободные колебания механических систем с одной

Вектор системы свободных векторо

Взаимодействие систем с ограничением на доходы и свободных рыночных систем

Влияние гироскопических сил на свободные колебания системы с двумя степенями свободы

Влияние сил неупругого сопротивления на свободные колебания линейной системы с одной степенью свободы

Влияние сил сопротивления, пропорциональных скорости, на свободные колебания системы с двумя степенями свободы. Критерий Вопросы для самоконтроля

Влияние сил сопротивления, пропорциональных скорости, на свободные колебания системы с одной степенью свободы

Влияние трения на свободные колебания системы с п степенями свободы

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

Гармонических осцилляторов система свободная энергия Гельмгольца

ДИНАМИКА (продолжение) Отдел седьмой. О движении системы свободных тел, рассматриваемых как точки и находящихся под действием сил притяжения

Двадцатая лекция. Доказательство того, что интегральные уравнения, выведенные из полного решения Гамильтонова уравнения в частных производных, действительно удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений, уравнение Гамильтона для случаи свободного движения

Движение плоское системы двух свободных

Движение свободной неизменяемой системы

Динамика системы с одной степенью свободы. Свободные колебания

Динамика системы свободных точек. Задача многих тел

Динамика точки. Теоремы о движении механических систем Две задачи динамики свободной точки

Дифференциальное уравнение малых свободных колебаний системы с одной степенью свободы

Дифференциальные уравнения свободных колебаний консервативной системы и их общее решение

Задание Д.23. Исследование свободных колебаний механической системы с одной степенью свободы

Задание Д.24. Исследование свободных колебаний механической системы с двумя степенями свободы

Задание Д.27. Интегрирование дифференциального уравнения свободных колебаний механической системы с помощью ЭВМ

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Заряженных частиц система свободная энергия Гельмгольца

Изменение свободной энергии при необратимых процессах . 33. Условия равновесия системы

Импульс суммарный системы свободных материальных точек

Инварианты системы свободных векторов

Исследование свободных колебаний в нелинейных диссипативных системах с одной степенью свободы методом поэтапного рассмотрения

Исследование частот свободных колебаний систем на основе однородной задачи

Качественное рассмотрение свободных колебаний в диссипативных системах при различных законах трения

Кинетическая и потенциальная энергия малых свободных колебаний консервативной системы

Кинетический момент системы свободных материальных точек

Классификация линейных сил. 2. Свободные колебания консервативных систем. 3. Вынужденные колебания. 4. Особые направления в пространстве конфигураций линейных консервативных систем Спектральные свойства линейных систем

Классификация свободных механических систем

Колебания свободные крутильные (коленчатых валов) заменяющих систем, формы

Колебания системы ротор — корпус подвеска свободные

Координаты системы векторов свободных

Коэффициенты влияния и их применение к составлению дифференциальных уравнений свободных колебаний упругой системы с двумя степенями свободы

МАЛЫЕ КОЛЕБАНИЯ МЕХАНИЧЕСКИХ СИСТЕМ Свободные колебания одномерной механической системы

Малые свободные колебания механической системы с одной степенью свободы около положения устойчивого равновесия

Малые свободные колебания системы около устойчивого равновесного состояния

Малые свободные колебания системы с двумя степенями свободы

Малые свободные колебания системы с одной степенью свободы

Метод расчета частот и форм свободных изгибных колебаний системы ротор—корпус—подвеска

Методы приближенного определения основной частоты свободных колебаний системы

Механика систем свободных и несвободны

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные обобщенных координат и скоростей 530, 531 — Схемы, особенности и перемещения

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные свободы — Момевты вторые

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные свободы — Моменты вторые

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные степеней свободы — Колебания случайные ¦— Исследования с помощью корреляционных методов

Механические системы динамические с гасителем колебаний Колебания свободные — Частоты собственные степенями свободы 225 —Схемы расчетные

Обратимые изотермические процессы. Свободная энергия системы

Общее решение дифференциальных уравнений свободных колебаний системы в главных координатах

Общее решение дифференциальных уравнений свободных колебаний системы с двумя степенями свободы

Определение свободного движения многомассовых систем по начальным условиям

Определение частот свободных колебаний систем со ступенчатым изменением жесткости

Отдел II ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ. УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ ЗАКОНЫ ДИНАМИКИ XXVII. Свободные и несвободные материальные системы. Связи

Отклонения отверстий и валов свободных и переходных посадок в системе вала

Отклонения отверстий и валов свободных и переходных посадок в системе отверстия

Периоды свободных колебаний системы со многими степенями свободы. Свойство стационарности

Посадки свободные в системе вала - Пола

Посадки свободные в системе вала - Пола допусков

Потенциальная энергия и классификация свободных механических систем

Преобразование произвольной системы сил. Условия равновесия свободного и несвободного твердого тела

Приближенные методы исследования свободных колебаний нелинейных автоматических систем

Примеры на движение свободной системы

Простая колебательная система (осциллятор) Свободные колебания

Простейшие примеры. Свободные колебания линейной системы с одной степенью свободы

Пятнадцатая лекция. Множитель системы дифференциальных уравнений с производными высшего порядка. Применение к свободной системе материальных точек

Равновесие системы свободных материальных точек относительно вращающейся системы отсчета

Резонансные свободные системы с одной степенью свободы при наличии сил сопротивления

Рекомендуемый метод исследования свободных колебаний нелинейных автоматических систем

СИСТЕМЫ С НЕСКОЛЬКИМИ СТЕПЕНЯМИ СВОБОДЫ Свободные колебания систем с несколькими степенями свободы

Свободная и несвободная материальные системы. Связи конечные и дифференциальные

Свободная энергия равновесных систем

Свободная энергия системы

Свободная энергия системы идеальных газов до смешения

Свободно вращающиеся системы

Свободные волны в прямолинейном канале скорость распространения волны эффект начальных условий физический смысл различных приближений энергия системы волн

Свободные гармонические колебания упругой системы с одной степенью свободы

Свободные гармонические колебания. (Пружинный маятник. Физический и математический маятники. Крутильные колебания. Нелинейные колебания. Колебания связанных систем

Свободные затухающие колебания одномерной системы

Свободные затухающие колебания систем с неликейным трением при линейной упругой характеристике (Г.Я.Пановко)

Свободные затухающие колебания системы при силе сопротивления, пропорциональной первой степени скорости. Диссипативная функция Релея

Свободные и вынужденные колебания системы

Свободные и вынужденные колебания стержней и стержневых систем (. Г. Пановко)

Свободные и вынужденные колебания упругих систем

Свободные и несвободные материальные системы Связи и их классификация

Свободные и несвободные системы. Связи

Свободные и сопрягаемые поверхности. Их формы и размеры. Системы отверстия и вала

Свободные колебания в диссипативных системах с вязким трением

Свободные колебания в линейных системах с учетом внутреннего трения

Свободные колебания диссипативных систем

Свободные колебания консервативных систем

Свободные колебания консервативных систем (В. В. Болотин, Г. В. Мишенное, Ю. А. Окопный)

Свободные колебания механических систем динамических с гасителем

Свободные колебания многомассовых систем. Определение собственных частот крутильных колебаний по методу остатков

Свободные колебания многомерных механических систем

Свободные колебания неконсервативных систем

Свободные колебания поворотно-симметричной системы

Свободные колебания простых систем

Свободные колебания распределенных неконсервативных систем

Свободные колебания сУпержневых систем

Свободные колебания систем с конечным числом степеней свободы (общий случай)

Свободные колебания систем с нелинейной восстанавливающей силой

Свободные колебания систем с нелинейной восстанавливающей силой Пановко)

Свободные колебания систем с несколькими степенями свободы

Свободные колебания систем с распределёнными параметрами

Свободные колебания системы с внутренним трением

Свободные колебания системы с двумя или несколькими степенями свободы

Свободные колебания системы с двумя степенями свободы

Свободные колебания системы с конечным числом степеней свободы

Свободные колебания системы с одной степенью свободы

Свободные колебания системы с одной степенью свободы без трения

Свободные колебания системы с одной степенью свободы при наличии трения

Свободные колебания системы с одной степенью снободы

Свободные колебания системы с п степенями свободы с учетом сил сопротивления

Свободные колебания системы с произвольным конечным числом степеней свободы

Свободные колебания упругих систем, приведенных к системам с одной степенью свободы

Свободные колебания — Стержневые системы

Свободные колебания — Стержневые системы методами

Свободные малые колебания консервативной системы с п степенями свободы

Свободные незатухающие колебания в системах с двумя степенями свободы

Свободные незатухающие колебания системы с одной степенью свободы

Свободные системы и скорость захлебывания

Свободные системы и транспорт частиц

Свободные случайные колебания линейных систем

Свойства равновесия свободной системы по отношению к поступательному движению

Система Определение форм свободных колебаний

Система векторов нулевая свободная

Система векторов свободных

Система векторов, эквивалентная данной свободная

Система двигательная свободно падающая

Система единиц свободных материальных точек

Система координат гелиоцентрическая свободная

Система координат криволинейна свободная

Система линеаризованная свободная

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Система с внутренним трением — Свободные

Система с конечным числом степеней свободы 15, 17, 31, 35, 78, 126 — Вынужденные колебания 105—109 — Свободные колебания

Система с одним свободным перемещением

Система свободных векторов. Главный вектор. Координаты системы

Система свободных материальных точек замкнутая (изолированная)

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Система статически определимая - Деформация элементов 78 - Матрица жесткости 105 Метод свободных затухающих колебаний

Системы с одной степенью свободы Свободные гармонические колебания

Системы свободных материальных точек

Теорема Гамильтона—Якоби кинетического момента системы свободных материальных точе

Теорема Гамильтона—Якоби кинетической энергии системы свободных материальных точе

Теорема Пуанкаре. Случай свободных колебаний автономных квазилинейных систем

Теорема — взаимности, 184 — единственности решения уравнений равновесия энергии деформации, 183 — о минимуме энергии, 182 —о свободных колебаниях упругих систем, 190 — о трех

Траектории фазовые автоколебани свободных колебаний механических систем линейных

Траектории фазовые автоколебани свободных колебаний механических систем нелинейных диссипативных

Траектории фазовые свободных колебаний механических систем линейных

Траектории фазовые свободных колебаний механических систем нелинейных диссипативных

Трение сухое (кулоново) — Влияние на автоколебания 268 Влияние на колебания свободные механических систем нелинейных

Уравнения Гамильтона системы свободных материальных точек

Уравнения движения свободной материальной системы

Уравнения движения системы свободных материальных точек Интегралы

Уравнения малых свободных колебаний линейной системы

Уравнения равновесия для произвольной свободной шарнирно-стержневой системы

Ускорения точек свободной системы

Функция Лагранжа свободной точки в неинерциальной системе

Электрическая система 149 колебания колебаний 452 свободные и вынужденные

Энергия импульс и момент импульса свободной изолированной частицы и системы частиц — 4 1 Обсуждение метода получения динамических соотношений в СТО



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте