Добавочная сила

Газотурбовоз приводится в движение турбиной, ось которой параллельна оси колес и вращается в ту же сторону, что и колеса, делая 1500 об/мин. Момент инерции вращающихся частей турбины относительно оси вращения 7 = 200 кг-м . Как ве- лика добавочная сила давления на рельсы, если газотурбовоз идет по закруглению радиуса 250 м со скоростью 15 м/с Ширина колеи 1,5 м. [c.311]

Вычисляем добавочные силы [c.301]

Указанные отклонения особенно существенны в быстроходных механизмах, где они — причина добавочных сил инерции, дина- [c.332]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Действие поля сводится к добавочной силе, действующей вдоль радиуса, т. е. к изменению центростремительной силы и, следовательно, частоты обращения [c.624]

Целостность, связность твердого тела в недеформируемом состоянии объясняется наличием сил сцепления между его отдельными частицами. При действии на тело внешних сил оно деформируется, р.асстояния между молекулами тела изменяются и изменяется межмолекулярное взаимодействие. В дальнейшем под внутренними силами будем понимать приращение внутренних сил взаимодействия между частицами нагруженного тела, т. е. добавочные силы, которые появляются внутри тела при его нагружении. При возрастании внешних сил увеличиваются и внутренние, но лишь до определенного предела, выше которого наступает разрушение тела. [c.180]

Физические явления, связанные с проявлением сил вязкости, весьма сложны по своему существу. Ограничиваясь выявлением суммарного эффекта сил вязкости, необходимо для учета всех сил, влияющих на формирование движения вязкой жидкости, вводить в рассмотрение некоторую добавочную силу, помимо тех сил, которые уже нами были учтены для невязкой жидкости. [c.58]

Умножаем на всех участках заданные нагрузки, а также Q и М в сечениях разрезов на соответствующие коэффициенты приведения р . Все три части с приложенными к ним приведенными нагрузками показаны на рис. 294, в. Теперь составим их в один брус постоянной жесткости EJo = EJ2, приложив в сечениях сопряжений добавочные силы AQi, AQj и добавочные моменты ДА< и ДМг. [c.319]

В быстроходных механизмах отклонения в закономерностях движения звеньев являются причиной добавочных сил реакции в кинематических парах, оказывают влияние на их эксплуатационные показатели. Для механизмов, используемых при автоматизации производственных процессов, а также механизмов измерительных приборов, счетно-решающих машин и других точность является основным показателем их качества. [c.105]

Добавочная сила D, находится по формуле [c.302]

Назначение и принцип действия. Ротор расположен и вращается в опорных подшипниках, которые воспринимают его вес и добавочные силы, возникающие при частичном впуске пара, а также при качке. Опорные подшипники обеспечивают центровку ротора относительно корпуса турбины, т. е. равномерность радиальных зазоров по окружности в уплотнениях, а также между другими деталями ротора и корпуса. [c.35]

Метод касательных сил дает приближенное решение задачи определения момента инерции маховика, так как при расчетах не учитываются добавочные силы инерции, возникающие вследствие неравномерности вращения ведущего звена. Этот метод находит широкое применение при расчете маховиков для тихоходных машин. [c.179]

Исследуем члены, входящие в уравнение (4.107). Последний из них представляет собой вектор, перпендикулярный к ю н направленный от оси вращения. Величина его, как легко видеть, равна mwV sin 0 и, следовательно, он представляет собой обычную центробежную силу. Если рассматриваемая точка находится в покое относительно подвижной системы, то центробежная сила является единственной добавочной силой, входящей в выражение эффективной силы. Однако если эта точка движется, то появляется третий, в нашем уравнении средний, член, известный как сила Кориолиса. Порядок величины каждой из этих сил легко оценить, если рассмотреть точку, находящуюся на поверхности Земли. Если смотреть с Северного полюса, то вращение Земли будет казаться происходящим против хода часовой стрелки, и угловая скорость этого вращения будет равна [c.155]

Какие добавочные силы, помимо центробежной силы, нужно приложить к материальной точке, чтобы уравнения движения ее во вращающейся плоскости приняли ту же форму, что и в инерциальной системе неподвижной плоскости Целесообразно ввести комплексные переменные х - - iy в неподвижной плоскости и + гг/ во вращающейся плоскости. [c.327]

В дополнение к предыдущему упражнению определить величину н направление наименьшей добавочной силы, которая может сдвинуть тело. [Сила лежит в вертикальной плоскости, содержащей линию наибольшего наклона к горизонту, и направлена перпендикулярно к той образующей конуса трения, которая составляет наименьший угол с вертикалью величина силы равна р sin (tp — а).] [c.22]

В случае цилиндра, подвергающегося действию горизонтальной силы Z, мы сейчас же увидим, что согласие между теорией и физической действительностью восстанавливается, если допустим, что помимо реакций (заключенных в соответствующих конусах трения и т. д.) точек прямой д возникает пара сопротивления с осью д момент этой пары может достигнуть определенной величины Го. но не может ее превзойти. Пока равновесие продолжает существовать но как только момент силы х относительно образующей д цилиндра превзойдет значение Г,,, цилиндр начнет катиться по полу. То же самое будет происходить и при действии какой угодно другой силы, смотря по тому, будет или не будет превосходить величину Го момент этой силы относительно прямой д. Так, например, если добавочная сила представляет собой вес, равный весу цилиндра и имеющий относительно д плечо Ь (расстояние от д линии действия веса), то условие равновесия принимает вид [c.131]

Если, как и в предыдущем пункте, мы предположим, что добавочная сила представляет собой вес, равный весу цилиндра и имеющий относительно прямой д плечо Ъ, то условие равновесия выразится соотношениями [c.132]

Постоянная добавочная сила. Рассмотрим прежде всего простейший случай постоянной добавочной силы (которая является пределом периодически изменяющейся силы, когда стремится к нулю период, в конце которого восстанавливаются те же условия). Частный интеграл J уравнения E s) = Q при постоянном Q определяется, естественно, значением, тоже постоянным, =Q/k, соответствующим состоянию вынужденного равновесия, положение вынужденного равновесия несколько смещено от поло-> ения естественного равновесия (s = 0). [c.67]

Для их истолкования рассмотрим движение, возмущаемое добавочной силой Ф. По теореме живых сил имеем [c.210]

Обращаясь теперь к этому изображению системы как точки на плоскости, представим себе силу величины F, приложенную к точке в н правлении единичного вектора и с направляющими косину-, сами а, б, и пусть — единичный вектор, нормальный к вектору и и ориентированный относительно него так же, как ось у ориентирована относительно оси х. Под действием этой добавочной силы точка, предполагаемая вначале в естественном положении (т. е. в начале координат), сместится и примет новое положение равновесия, определяемое равенствами [c.362]

Уравнение (4) называется уравнением Мещерского. Из него видно, что эффект отделения частиц эквивалентен действию на точку Р добавочной силы Fi = Uir (называемой реактивной силой). Аналогично [c.258]

Задача 816. Для аварийной остановки атомного реактора стержень длиной I падает в канал под действием собственного веса Р и добавочной силы Q, действующей на начальном участке падения 1 . Падению стержня препятствует сила трения F, принимаемая постоянной. Найти время полного погружения стержня в канал, длина которого равна длине стержня, если первоначально нижннй конец стержня находился у верхнего среза канала и стержень освобождается без начальной скорости. Найти также модуль скорости стержня в момент достижения им дна. Принять массу стержня т 25 кг Q = 245 н f = 49 н / = 250 jn /j = 30 см. [c.305]

В этом случае движение в радиальном направлении происходит так, как если бы на точку, кроме силы действовала добавочная сила тСЧр . Эта добавочная сила — всегда сила отталкивания. [c.394]

Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Излучение монохроматического света следует при этом рассматривать как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т. е. под действием квазиупругой силы, а изменение излучения под влиянием магнитного поля — как следствие изменения движения электрона добавочной силой, с которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд. Эта добавочная еила (лорентцова сила) выражается в виде [c.623]

В отсутствие магнитного поля на электрон действует направленная по радиусу сила Fo=mao r, где m — масса электрона. Внесем электронную орбиту в магнитное поле так, чтобы вектор В был перпендикулярен плоскости орбиты. При этом на электрон начинает действовать добавочная сила Лоренца F jy=evoB, также направленная по радиусу. (Здесь uq —линейная скорость движения электрона В — индукция поля.) Результирующая центростремительная сила Р=тац г представляет собой сумму Fo+ л, или m(iii r=mwo r- -evQB. Перепишем это соотношение в виде [c.323]

При включении магнитного поля на электрон начинает действовать добавочная сила Лоренца, равная егсоЯ/с, так как v = no и sin (v, Н) = 1, поскольку поле перпендикулярно к плоскости орбиты (со — угловая скорость электрона при наличии поля Я). Сила Лоренца действует вдоль радиуса круговой орбиты, т. е. изменяет центростремительную силу, а следовательно, и частоту обращения электрона. Уравнения левого и правого вращательного движения электрона запишутся соответственно В виде [c.106]

Мали к геометрической полусумме скоростей, и некоторой добавочной силы Fa = huit, направленной всегда по оси решетки. [c.15]

Рассмотрим вначале случай обтекания потоком жидкости пластинки, установленной перпендикулярно скорости потока (рис. XIV.1). Струйки жидкости, встречаясь с пластинкой, оказывают дополнительное давление, обусловливаемое изменением направления течения, па поверхность пластинки, обращенную навстречу потоку. Со стороны пласт шки на жидкость действует сила сопротивления, равная по вел 1чине добавочной силе давления на пластинку. [c.227]

Этот результат можно истолковать очень наглядно, если сравнить его с условием абсолютного равновесия, заключающимся в том, что результирующая всех сил, приложенных к точке, должна быть равна нулю. Это значит, что равенство (1) можно рассматривать как условие абсолютного равновесия материальной точки, на которую, кроме силы F (действительно приложенной), действует еще добавочная сила х = — Эта фиктивная сила, которая, н условиях относительного равновесия, представляет влияние дви-. лсения осей и приводится к нулю не только тогда, когда эти оси неподвижны, но также и всякий раз, как щ = О, называется силой инерции, переносного движения. [c.287]

ТноРЕма ВЗАИМНОСТИ. Интересное следствие из этих рассуждений мы будем иметь, предполагая, что добавочные силы сводятся к одной единственной составляющей Q по одной из q, например по qi- Равенства (6 ) тогда принимают вид [c.361]

Вынужденные колебания. Как и в случае системы с одной степенью свободы (гл. I, п. 59), обычно называют вынужденными колебаниями какой-нибудь голономной системы в окрестности конфигурации устойчивого равновесия колебания, определяющиеся совместным деНствие.м консервативных сил, к которым относится состояние равновесия, и добавочных сил, например периодических. [c.372]

При таком предположении решения предыдун1их линейных уравнений, вообще говоря, будут комплексными числами, которые, если отделить в соответствующих экспоненциальных выражениях действительную часть от мнимой, иредставят, как это уже было показано, колебания, имеющие тот же период, что и период добавочной силы кроме того, для всякого отдельного Х/, можно определить запаздывание фазы Од. [c.418]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...