Пространственное движение материальной точки

ПРОСТРАНСТВЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.54]

Движение материальной точки в классической механике описывается ее пространственными координатами как функциями времени. Координаты и время задаются своими числовыми значениями, а их изменение-законами Ньютона. [c.404]

Материальная точка в отношении всего того, что относится к чисто кинематическим свойствам (положение, траектория, скорость, ускорение и т. д.) по самому своему определению может быть рассматриваема просто как геометрическая точка но с точки зрения действия силы она ведет себя, как всякое тело природы. Схематическая простота кинематических свойств движения материальной точки даст нам возможность связать с ними основные законы механики динамика точки составит базу всей механики мы увидим в дальнейшем, что законы движения всякого другого тела, размерами которого нельзя пренебречь (по сравнению с той пространственной областью, в которой происходит движение), могут быть установлены, если будем рассматривать такого рода тело, как агрегат материальных точек. [c.300]

На кафедре теоретической механики Ленинградского механического института разработан безмашинный программированный контроль знаний студентов по девяти темам курса теоретической механики. Контроль проводился в течение четырех лет по двум темам статики (условия равновесия плоской и пространственной систем сил) и четырем темам кинематики (кинематика точки, вращательное и плоскопараллельное движения твердого тела, относительное движение точки). По трем темам динамики (колебательное движение материальной точки, теоремы об изменении кинетического момента и кинетической энергии системы материальных точек) программированный контроль внедрен в учебный процесс в качестве допуска к повторному написанию студентом контрольной работы по соответствующей теме динамики. Таким образом, программированный контроль по статике и кинематике охватывает всех студентов, по динамике — тех, кто получил неудовлетворительную оценку за контрольную работу. По указанным девяти темам разработаны карточки программированного контроля, содержащие чертеж и условия задачи. При этом мы отказались от распространенного выборочного метода, состоящего в том, что студенту предлагается выбрать правиль- [c.13]

Векторную функцию (2.1) называют законом движения материальной точки М. При кинематическом изучении движения предполагается, что этот закон может быть установлен экспериментально. Функцию (2.1) будем считать непрерывной и дифференцируемой, что является следствием постулируемой в классической механике непрерывности как пространственных координат, так и времени 1. [c.13]

Система отсчета. Пространство и время в классической механике. Под движением материальной точки в пространстве понимают изменение ее положения относительно некоторых тел с течением времени. В связи с этим можно говорить только о движении в некоторой системе отсчета. Система отсчета — это совокупность тела или неподвижных относительно друг друга тел отсчета и набора измерительных инструментов, позволяющих определять расстояния по прямой линии, углы, моменты и промежутки времени. Кратко об этом наборе говорят как о пространственных масштабах и часах. [c.31]

Для изучения движения материальной точки необходимо определять моменты времени, в которые материальная точка имеет те или иные пространственные координаты. Но для этого нужно располагать часами в каждой точке пространства (например, множеством часов на определенных расстояниях друг от друга при движении поезда, т. е. на каждой железнодорожной станции). По часам фиксируется момент времени I, в который материальная точка имеет координаты X, у, г. Попадание материальной точки в точку пространства с координатами X, у, 2 в момент времени I называется элементарным механическим событием. [c.32]

Рассмотрим задачу о движении материальной точки М под действием центральной силы, притягивающей точку к неподвижному силовому центру, предполагая, что величина силы пропорциональна расстоянию от силового центра до точки,— задачу о пространственном осцилляторе. Уравнение движения будет-иметь вид [c.87]

Установить число степеней свободы s материальной точки в каждом из следующих случаев ее движения а) свободное б) по заданной пространственной кривой в) по заданной поверхности. [c.156]

Если нас интересует движение системы как целого, то, отвлекаясь от внутренних процессов в системе и пренебрегая ее пространственной протяженностью, систему можно считать одной материальной точкой — частицей. Поскольку это так, систему релятивистских частиц как целое можно характеризовать полной энергией Е, импульсом р, массой покоя Mq и утверждать, что полученные ранее выражения справедливы и для системы частиц как целого. [c.224]

Средняя кинетическая энергия материальной точки, совершающей пространственно ограниченное движение под действием сил притяжения, подчиняющихся закону обратных квадратов, равна половине ее средней потенциальной энергии с обратным знаком. [c.300]

На самом деле этот опыт показывает только, что вращающееся ведро является неподходящей системой отсчета для того, чтобы понять движение воды . Является ли Земля такой системой отсчета Она также вращается и вдобавок движется еще и вокруг Солнца. Какие вообще требования надо предъявлять к идеальной системе отсчета механики Под системой отсчета мы понимаем пространственно-временную систему, с помощью которой можно определять положение материальных точек и течение времени, как, например, прямоугольную систему координат ж, 2 и шкалу времени t. [c.20]

Классическая механика занимается в первую очередь описанием движений объектов, известных под названием материальных точек. Полное описание материальной точки в любой момент времени получается с помощью определения трех пространственных координат и указания скалярной постоянной, называемой массой точки. Понятие материальной точки нельзя строго отождествить с любой реальной частицей материи, однако движения тел макроскопических размеров можно весьма точно описать, рассматривая эти тела как совокупности материальных точек, понимаемых в указанном выше смысле. [c.9]

Пространство конфигураций было введено как описательная схема для изображения движения системы при использовании метода Лагранжа. Это понятие уже не будет достаточным, если в качестве независимых величин рассматривать компоненты обобщенных импульсов и пространственные координаты. Вместо этого можно считать, что история движения системы представляется траекторией в фазовом пространстве 6Л/ измерений каждая пространственная координата и каждая компонента импульса одной материальной точки дает по одному измерению в фазовом пространстве. Как было отмечено в связи с пространством конфигураций, геометрический язык является только иллюстративным любые затруднения в его понимании можно сразу устранить, заменив слово измерение словом переменное . [c.59]

В данном простом случае можно было бы попытаться дополнить содержание принципа сохранения энергии определенными простыми предположениями, например, что у свободно движущейся точки остается постоянной не только вся кинетическая энергия, но и частичное количество кинетической энергии, которое падает на определенное пространственное направление. Между тем такое дополнение было бы чуждо принципу сохранения энергии, и его трудно было бы применить к более общим случаям. Так, например, для сферического маятника (тяжелая материальная точка на твердой поверхности шара) из принципа сохранения энергии можно вывести только то заключение, что кинетическая энергия маятника при движении вверх определенным образом уменьшается, а при движении вниз увеличивается. Но траекторию пути эти условия еще однозначно не определяют, тогда как принцип наименьшего действия полностью отвечает на любой вопрос, относящийся к движению. [c.581]

Как выяснилось из содержания примера п. 14, для облегчения учета общего динамического эффекта, производимого отдельными звеньями машины, бесчисленное множество сил инерции, связанных с различными материальными точками каждого из звеньев, удобно объединять в равнодействующие или эквивалентные системы сил и пар, сводящиеся в отдельно.м звене к одной или нескольким силам или силам и паре. Как было отмечено в разделе о структуре механизмов (см. т. 1), звенья машин в общем случае совершают пространственные движения. Механизмы машин с пространственным движением звеньев относят к группе пространственных механизмов. Но наиболее распространенным движением звеньев как в плоских, так и в пространственных механизмах является плоское движение, которое может быть поступательным, вращательным и сложно- [c.76]

Тем самым при численном моделировании процессов деформирования реальной среды может быть допущена двойная погрешность первая и весьма трудно устанавливаемая погрешность допускается при моделировании реальной среды (физически всегда дискретной, хотя и достаточно мелких масштабов) в виде континуальной модели вторая — на этапе численной дискретизации построенной континуальной модели (не говоря о других погрешностях при численной реализации, вопросах сходимости и т. д.). В связи с этим перспективным и методически оправданным является использование дискретных подходов на более ранних этапах моделирования задач механики сплошных сред, особенно задач с высокими градиентами скоростей, разрывами и поверхностями раздела, ударными волнами, разрушением, неоднородностью, сложной пространственной или физической структурой. Эту тенденцию не следует понимать буквально как полный отказ от континуальных представлений, но в то же время целесообразны дальнейшая разработка и создание механики дискретных систем или дискретных сред, являющейся промежуточным звеном между механикой материальных точек со связями [135] и континуальной механикой сплошных сред. Главное при этом — задание характерных масштабов усреднения определяющих параметров процесса по пространству и времени, например характерного размера выделенных дискретных элементов или объемов среды, для которых массу можно полагать сосредоточенной в точке, т. е. использовать для этих элементов средние значения сил инерции, количества движения или среднее значение внутренней энергии. [c.84]

Как известно из классической механики, систему из N частиц в случае пренебрежения их пространственной структурой (т. е. когда частицы рассматриваются как материальные точки) можно описать при помощи ЗМ дифференциальных уравнений, которым соответствуют 6Л интегралов движения, т. е. величин, сохраняющихся при изменениях, происходящих в системе. Полное число интегралов движения, естественно, задается тем, что в каждый момент времени система определяется ЗМ координатами и ЗА импульсами частиц (см., например, [1]). Среди 6А интегралов движения ) не все играют одинаковую роль. Чтобы выяснить эту роль, рассмотрим изолированную систему, т. е. систему, которая не подвержена действию внешних сил ). Для такой системы имеется десять интегралов движения, которые соответствуют физическим величинам, всегда сохраняющимся при любом произвольном взаимодействии между частицами системы во время движения. Эти величины, по крайней мере, в принципе можно измерить на опыте в рамках классической механики. 10 интегралов движения можно представить, в соответствии с их физическим смыслом, следующим образом 10 = 4-1-3-2. Цифра 4 соответствует закону сохранения [c.9]

Пространственное движение свободной материальной точки. [c.44]

В основу третьей своей картины Герц положил категории пространства, времени и массы с широким использованием геометрии систем материальных точек. При построении третьей картины движения Герц дополнительно в качестве гипотезы полагает, что одновременно действует нечто скрытое (не имеющее особой категории), являющееся опять-таки движением и массой..., отличающееся от видимого не по существу, а в отношении наших средств восприятия. Отношения, имеющиеся между пространством и временем, составляют кинематику, а между массой и временем не существует никакой связи. Между массой и пространством имеются важные эмпирические соотношения (пространственные связи, касающиеся только относительного положения масс между собой в виде однородных линейных уравнений между первыми дифференциалами положений) [27. [c.85]

Движение воздуха может быть представлено как движение системы множества материальных частиц, каждая из которых характеризуется своей траекторией, скоростью, ускорением. Вместе с тем воздух рассматривают как непрерывную среду, сплошь занимающую данное пространство. Движение такой среды в трубопроводах пневмотранспорта обычно бывает установившимся. Это значит, что все характеристики движения в одной и той же точке потока не изменяются с течением времени, а зависят только от пространственных координат данной точки. [c.26]

Материальной точкой принято называть тело бесконечно малых размеров по сравнению с пространственными соотношениями (например, размерами области движения), играющими существенную роль в данном движении. Можно ли какое-нибудь конкретное тело рассматривать в качестве материальной точки,— это полностью зависит от характера движения данного тела, т. е. от того, как и в какой пространственной области происходит движение. Например, рассматривая движение Земли относительно Солнца, и Солнце и Землю (если отвлечься от вращения Земли и Солнца вокруг собственных осей как от несущественной детали) можно считать мате- [c.6]

Кинематика является одним из разделов классической механики, в котором движение макроскопических тел рассматривается независимо от причин, вызывающих это движение. Основной задачей кинематики является разработка методов пространственно-временного описания движения тел, расчета их траекторий, скоростей и ускорений, т. е. методов исследования чисто геометрических свойств движения тел. При кинематическом изучении механического движения из всех материальных свойств реальных тел учитываются только их геометрическая форма и непроницаемость, в силу которой в одном и том же месте пространства в один и тот же момент времени не могут находиться два или большее число тел. Это свойство присуще материальным телам любой формы и любых размеров, в том числе и малым элементам тела — материальным точкам. [c.13]

В случае пространственной задачи, т. е. когда материальная точка в возмущенном движении может выходить из плоскости экваториального сечения эллипсоида, неустойчивость на кривой (Ol = 2(02 и на части резонансной кривой (о = 3(02, конечно, остается. Если же параметры еа, e таковы, что резонансные соотношения (Oi = 2(02 и (о = 3(02 не выполнены, то, как показано в работе [25], точки либрации, лежащие на продолжении малой полуоси экваториального сечения эллипсоида, будут устойчивы для большинства (в смысле меры Лебега) начальных условий. [c.303]

Пространственная производная. Фиксируем в пространстве точку с координатами х, х . В процессе движения среды через нее проходят различные частицы (материальные точки) средн. Пусть В есть некоторый тензор, значения которого измеряются в этой точке в различные моменты времени I (для той частицы, которая в зтот момент находится в рассматриваемой точке пространства). Таким образом, В есть некоторая функция времени. Ее производная называется пространственной (локальной, местной) производной тен- [c.60]

Если в механике материальной точки масса и сила определялись самой материальной точкой, то в механике сплошных сред плотность и давление должны представляться как некоторые функции пространственных координат и времени. Такие функции, определенные в некоторой области пространства, в физике называют полем, и о распределении плотности в среде говорят как о поле плотностей, о распределении давлений - как о поле давлений. Понятно, что движение сплошной среды должно быть описано полем скоростей. В отличие от поля плотностей, описывающего распределение скалярной величины - массы поле скоростей векторное. Для его [c.131]

Вторая задача динамики для поступательного движения твердого тела оказывается совпадающей со второй задачей динамики материальной точки. Но в общем случае, кроме движения центра масс, будет иметь место вращение твердого тела. Поскольку движение твердого тела всегда можно разложить на поступательное и вращательное ( 2), то вращение следует рассматривать в системе, центр которой помещен в центре масс, а оси остаются параллельными самим себе, т. е. система движется поступательно. В общем случае пространственная система сил, приложенных к твердому телу, приводится не к одной равнодействующей, а к равнодействующей силе, [c.153]

Заметим, что в определении 1.1 силовое поле I приложено к материальным точкам, имеющим радиус-вектор г(р, /) и принадлежащим изменяемому в процессе движения множеству а операция интегрирования (суммирования) осуществляется по неподвижному множеству П. В различных моделях механических систем поле Г (р, О может определяться как объект, зависящий от вектора г (р. Г) и его производных по времени и по пространственным переменным. [c.115]

Для возможности проведения анализа обычно рассматривают некоторую упрощенную модель изучаемого объекта. При изучении динамики полета снаряда такой простейшей моделью будет материальная точка, движущаяся в одном измерении под действием сил тяги, тяжести и, возможно, аэродинамического сопротивления. Как показано в гл. 1, такая модель вполне удовлетворительна во многих отношениях и позволяет изучить роль таких факторов, как отношение масс, скорость истечения, время выгорания топлива, программа изменения тяги, количество ступеней составной ракеты и т. д. Разумеется, эта модель по самой своей природе не подходит для изучения пространственных траекторий полета снаряда (за исключением вертикального полета зондирующих ракет). Поэтому ее необходимо обобщить так, чтобы возможно было рассматривать движение снаряда хотя бы в двух измерениях, ибо такие основные задачи, как вывод спутника на орбиту или переброска заданного груза на большое расстояние вдоль поверхности Земли, требуют изучения движения снаряда как в вертикальном, так и в горизонтальном направлениях. Настоящая глава в основном посвящена изучению движения снаряда, рассматриваемого как материальная точка, в двух или трех измерениях. [c.37]

Все.три теории основаны на законах сохранения массы, количества движения (импульса), момента количества движения и энергии. Предполагается наличие трех видов механического взаимодействия 1) контактных сил, действующих между частями тела, 2) контактных сил, возникающих на поверхности тела, и 3) массовых сил, действующих на тело на расстоянии со стороны внешней среды. Для описания тепловых эффектов используются понятия температуры Т (г, т), которая в каждой точке г пространства и в любое время г имеет положительное значение, и удельной энтропии s (z, т). Здесь уместно остановиться на понятии тела и описании его движения. Тело определяется как некоторая контрольная или отсчетная конфигурация, в которой находятся частицы тела г. Движение тела известно в том случае, если мы знаем положение / (Z, т), занятое частицей Z в любое время т. Предполагается, что функция, дифференцируемая такое количество раз, какое нам необходимо. Надо отметить, что две различные частицы Z и К не могут занимать одно и то же положение /(Z, т), если 1фУ. Можно вместо материальных координат (Z, т) в качестве независимых переменных взять обычные координаты (г, т). Тогда уравнение z = /(Z, т) будет обратным, чтобы выразить Z через гиги использовать его для описания скалярного, векторного и тензорного полей как функцию пространственных координат (г, т). Для того чтобы отличать градиенты, взятые по переменной г и Z, введем обозначения [c.72]

Для закона движения (1.7) предполагаются выполненными условия взаимной однозначности соответствия между материальными и пространственными точками без выворачивания их окрестностей [c.23]

Для воспроизведения контурно-сложных поверхностей в отдельных сечениях пространственно-сложной поверхности обычно применяется инс -.румент, при работе которого образующая линия получается как след движения материальной точки. Принцип воспроизведения пространственнф-сложной поверхности при профилировании по копиру может быть рассмотрен на основе схемы, представленной на рис. 1.15. [c.29]

С этими вспомогательными средствами уже легко установить обобщённые волновые уравнения для частиц со спином. При этом мы сперва займёмся элементарными частицами (электроны, протоны) ). Мы будем понимать под спином частицы её момент количества движения, не сводимый к поступательному движению материальной точки. Модуль спина (в отличие от его отдельных компонент) мы будем считать постоянным числом. Такая точка зрения, повидимому, необходима, так как при современном состоянии квантовой теории мы вынуждены трактовать подобным образом не только спин элементарных частиц, но и спин атомных ядер (если он отличен от нуля). Повидимому, невозможно описывать состояние ядра с помощью собственной функции, содержащей пространственные координаты находящихся внутри ядра электронов. Можно, однако, описывать реакцию ядра как целого по отношению к внешним силам с помощью волновой функции, которая содержит в качестве независимой переменной, кроме координаты ядра, ещё его спино- [c.180]

В тридцать втором издании сделана попытка, не выходя за рамки теоретической механики, отразить в какой-то степени новые проблемы техники и более полно охватить те вопросы классической механики, которые не нашли до сих пор достаточного освещения. В связи с этим в Сборник введены новые разделы, содержащие задачи по пространственной ориентации, динамике космического полета, нелинейным колебаниям, геометрии масс, аналитической механике. Одновременно существенно дополнены новыми задачами разделы кинематики точки, кинематики относительного дзихсения и плоского движения твердого тела, динамики материальной точки и системы, динамики точки и системы переменной массы, устойчивости движения. Небольшое количество новых задач введено также почти во все другие разделы Сборника некоторые задачи исключены из него. Сделаны также небольшие перестановки в размещении материала. В конце Сборника в качестве добавления приведена Международная система единиц (СИ). [c.8]

Пример 2.5. Точки либрации в пространственной ограниченной круговой задаче трех тел. Рассмотрим три материальные точки 5, . 1 и Р с массами Шх, т , т , движущиеся под действием взаимного гравитационного притяжения, определяемого законом Ньютона. Предпола1ается, что Щз мала по сравнению с конечными массами т, и гп2 (Щ] >/ 2 Шз), т.е. рассматривается ограниченная задача трех тел. )Хяя случая простр)ан-ственной круговой задачи трех тел, когда тела. У и. / движутся по круговым орбитам вокруг их центра масс, а тело Р в своем движении выходит из плоскости орбит тел Б я J, функция Г амильтона задачи имеет вид [18] [c.97]

Использование для этого объекта квантовой механики термина материальная точка обусловлено в первую очередь тем, что он проявляет себя в наблюдении как единый объект пространственно-временной локализации, которая характеризуется четырьмя координатами (x,y,z,t), как и у материальной точки классической механики. Другое важное обстоятельство, обусловившее название маге-риальная точка для этого объекта, связано с его ролью в теории он в квантовой теории выступает элементарным объектом аналогично материальной точке, которая является элементарным объектом в классической теории. Так же как и в классической механике, более сложные системы, например атомы, изучаются на основе законов, управляющих движением составляющих их материальных точек с учетом взаимодействия между ними. Такой подход 1ЮЗВОЛИЛ успешно описать громадное разнообразие квантовых систем, начиная от глюонов, адронов и кончая материальными системами вселенских масштабов, и подтвердил спра- [c.404]

При движении звеньев и учете сил трения 21 отклоняется на угол р — угол трения в сторону, противополож- ную направлению движения звена 1 Отяосителвно звена 2 (на сх, д, е я ж обозначены Ojp и — соответственно скорости звена ] относительно стойки и звена 2, tOjj — угловая скорость звена 1 относительно звена 2). При этом во вращательной паре Р. касается круга трения 3 (сх. ж). Р. в пространственных м. направлена по нормали к контактирующим поверхностям и отклоняется на угол трения при движении звеньев. РЕАКЦИЯ СВЯЗИ — действие на материальную точку (тело) со стороны связи, препятствующее изменению характера связи. Если точка находится в равновесии и на нее действует сила F, то реакция связи R будет,равйа и противоположно направлена Qifeie F. [c.293]

Движение системы трех материальных точек, при котором образованный этими точками треугольник остается все время равнобедренным, впервые было исследовано Д. Н. Горячевым . Существование аналогичных пространственных движений с осью и плоскостью симметрии, а также плоских движений с осью симметрии в плоскости движения в классической задаче трех тел было установлено Э. Франсеном [c.110]

Впрочем, не так уж далека во времени первым актом ее вщволнения была появившаяся в 1905 г. специальная теория относительности. Мы приведем очень краткую и выпуклую характеристику этой теории. В Основах теоретической механики А. Эйнштейн говорит Так называемая специальная теория относительности основывается на том факте, что уравнения Максвелла (а следовательно, и закон распространения света в пустоте) инвариантны по отношению к преобразованиям Лоренца. К этому формальному свойству уравнений Максвелла добавляется достоверное знание нами того эмпирического факта, что законы физики одинаковы во всех инерциаль- 301 ных системах. Отсюда вытекает что переход от одной инерциальной системы к другой должен управляться преобразованиями Лоренца, применяемыми к пространственно-временным координатам. Следовательно, содержание специальной теории относительности может быть резюмировано в одном предложении все законы природы должны быть так определены, чтобы они были ковариантными относительно преобразований Лоренца. Отсюда вытекает, что одновременность двух пространственно-удаленных событий не является инвариантным понятием, а размеры твердых тел и ход часов зависят от состояния их движения. Другим следствием является видоизменение закона Ньютона в случае, когда скорость заданного тела не мала но сравнению со скоростью света. Между прочим, отсюда вытекал принцип эквивалентности массы и энергии, а законы сохранения массы и энергии объединились в один закон. Но раз было доказано, что одновременность относительна и зависит от системы отсчета, исчезла всякая возможность сохранить в основах физики дальнодействие, ибо это понятие предполагало абсолютный характер одновременности (должна существовать возможность констатации положения двух взаимодействующих материальных точек в один и тот же момент ) . [c.391]

Производные по времени. Введение двух способов описания движения жидкости и скорости частиц требует четкого разграничения понятий производных по времени от скалярной или векторной функций в фиксированной точке мостранства или для фиксированной частицы жидкости. Следуя Д.Стоксу (228], связанную с частицей материальную производную обозначают символом D/ut, в то время как для пространственной производной в точке оста я обозначение Ь/Ы. Обозначение d/di или - сохраняется для функций зависящих только от времени. [c.18]

При таком подходе макроскопич. поля и движение отд. частиц среды выпадают из рассмотрения. Так, в отсутствие дисперсии, согласно Ома закону j = a Ei, плотность тока в проводнике при учёте только свободных зарядов полностью определяется тензором его проводимости и средним электрич. полем Е,. В соответствии с этим иногда делают дополнит, приближения. Скажем, в электростатике поле внутри проводника считается равным нулю, а свободные заряды—сосредоточенными только на его поверхности, хотя в действительности они отличны от нуля, по крайней мере в тонком поверхностном слое. Аналогично в магнитостатике сверхпроводников 1 -го рода вследствие Мейснера эффекта предполагается невозможным существование объёмных внутренних плотностей тока и маги, поля, хотя они заведомо имеются в поверхностном слое конечной толщины (см. также Скии-эффект, Леонтовича граничное условие). Подобные дополнит, приближения не обязательны, поскольку ур-ния (23) позволяют учесть сколь угодно резкие изменения полей в пространстве и во Времени, если в них не проведено усреднение по физически бесконечно малым объёму и интервалу времени. Последняя операция, часто используемая со времён Лоренца (1902), ведёт к более грубому пренебрежению флуктуаци-я fи, чем статистич. усреднение, и может ограничивать возможности анализа пространственной и частотной дисперсии сред, напр, динамики поверхностных поляритонов. Что касается возможного отличия действующего на заряды поля от среднего Е (т. н. поправки Лоренца, равной, напр.. Eg - Е=4пР 1Ъ в кубич. кристалле или в газе нейтральных молекул), то в обоих способах усреднения оно предполагается принятым во внимание при микроскопич. выводе материальных соотношений благодаря учёту корреляций взаимного расположения частиц и их взаимной непроницаемости. [c.529]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...