Импульс обобщенный

Импульсы обобщенные 260 Инвариант интегральный 293 [c.365]

Импульсы обобщенные, 632 Инвариант [c.707]

Можно доказать, что из последних соотношений определяют д г(А= I, S) как функции обобщенных импульсов, обобщенных координат и времени или [c.89]

Поэтому можно исключить из всех величин, характеризующих динамические свойства системы, обобщенные скорости, выразив последние через обобщенные импульсы, обобщенные координаты и время. Динамическое состояние системы в произвольный момент времени определяется значениями обобщенных координат и обобщенных импульсов. [c.144]

Правая часть этого равенства представляет собой элементарный импульс обобщенной силы Qf(Ii)- [c.47]

Импульсы обобщенные 83 Интеграл уравнений движения 97 [c.298]

Импульс обобщенный 101 Инварианты интегральные 274, 410—415, 437—439 [c.633]

Импульс обобщенный ударный 188 [c.447]

Пропорциональность сопротивления и среднего квадрата импульса. Обобщенное броуновское движение. Формула эта замечательна с различных точек зрения. Во-первых, она вполне согласуется с увеличением величины импульса при возрастании температуры, которое следует предвидеть абсолютная температура Т действительно входит множителем во второй член. Что касается множителя г, то его также легко предвидеть, ибо, если импульс равен Х в продолжение промежутка т и Х2 — за время Т2, то средний квадрат импульса за время промежутка т, равного т -Ь Т2, равен [c.69]

Изохронизм 382 Импульс обобщенный 539 [c.808]

Важное значение в аналитической механике голономных систем имеют величины, называемые обобщенными импульсами. Обобщенный импульс, отнесенный к координате д,, обозначается через р,. По определению он равен производной кинетической энергии по [c.141]

Импульс обобщенный 141 Интеграл энергии 286 [c.821]

N — оператор числа частиц п, I л) — собственное значение, собственное состояние оператора N р, р, р — импульс, обобщенный импульс Р, Р — поляризация (а), 3 (Р) — коэффициент в -представлении д, q, — координата, обобщенная координата г. — радиус-вектор 5. — вектор Пойнтинга / — временная координата Т — длительность время релаксации 0 — температура Ш — потенциальная энергия и — унитарное преобразование V — объем лг, X— пространственная координата [c.16]

Импульс обобщенный 248 Закон сохранения [c.545]

Импульсы обобщенные ill Интеграл общий 51 [c.358]

Введем плотность обобщенных импульсов (обобщенные импульсы) для элементов сплошной среды посредством определения [c.91]

Импульсы обобщенные 3.4, 21.6 Инверсии кривая 1.15 Инверсия заселенности 15.1—15.8 [c.633]

В соответствии с нашей общей теорией получаем для импульса (обобщенный импульс может совпадать с обычным механическим) следующее выражение [c.48]

Импульсов пространство 38 Импульсы обобщенные 33 Интеграл уравнения в частных производных общий 73 ----особый 74 [c.153]

При использовании для описания системы произвольных обобщенных координат удобно ввести по аналогии названия обобщенные импульсы обобщенные силы [c.34]

Изоклина 473 Импульс обобщенный 52 Интеграл Крылова 289 [c.584]

Получим уравнения Гамильтона. Для этого введем в качестве дополнительных к q независимых переменных систему обобщенных импульсов [c.416]

Определяем обобщенный импульс р. Получаем [c.418]

Для приведения системы (126.3) к каноническому виду вместо переменных Qj и qj (обобщенных координат и обобщенных скоростей) введем новые переменные — обобщенные координаты и обобщенные импульсы р/, где [c.366]

Уравнения Лагранжа (126.3) при помощи обобщенных импульсов можно представить в следующем виде [c.366]

Вычислим частную производную от функции Гамильтона по обобщенному импульсу р,- [c.368]

Найдем обобщенные импульсы [c.372]

Вычислим обобщенные импульсы [c.374]

В том случае, если все обобщенные координаты механической системы являются циклическими, то функция Гамильтона зависит лишь от обобщенных импульсов и времени, т. е. [c.376]

Находим обобщенные импульсы н [c.377]

Импу. 1ьсов теорема — см. Теорема импульсов Импульсы обобщенные 87 Инварианты приведения М8 Инерции закон —см. Ньютона закон пе 1вып [c.342]

Импульс обобщенный 223 Импульсы, сопряженные с координатами Лагранжа 216 Имшенецкого подстановка 219, 280 Инвариант Пуанкаре 235 Интеграл живой силы 97 [c.364]

В 1956 г. появляется статья Браута и Пригожина, открывшая новое направление, относящееся к брюссельской щколе [50]. Основная идея этой работы заключалась в введении Фурье-раз-ложения функции распределения и последовательном применении переменных угол — действие (в классической механике). Это позволило получить основное кинетическое уравнение для Л -частичной функции распределения по импульсам. Обобщение этой теории проведено с помощью теории возмущений и диаграммой техники [51], которое затем было перенесено и на неоднородные системы [52 53]. В настоящее время это направление интенсивно развивается. [c.215]

Эти п скалярных количеств которые надо считать заданными вместе с активными импульсами и со связями, соответствуют составляющим обыкновенных обобщенных сил по отдельным лагранжевым координатам qj и потому могут быть названы лагранжевыми состав еляющими импульсов обобщенными импульсами). [c.508]

Импульсы, излучаемые многими лазерами, можно приближенно считать гауссовскими, тем не менее часто бывает необходимо рассмотреть другие формы импульсов. Обобщенный интерес представляют импульсы, имеюидие форму гиперболического секанса, которые естественно возникают в связи с оптическими солитонами (см. гл. 5). Амплитуда поля таких импульсов на входе в световод имеет форму [c.63]

Решен не. Глаииыс обобщенные импульсы механической системы относительно неподвижных координатных осей pj, /, определяются как алгебраические суммы соответствующих обобщенных импульсов, т. е. [c.380]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.366 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.454 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.432 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.260 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.401 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.223 ]

Классическая механика (1975) -- [ c.61 ]

Механика (2001) -- [ c.256 ]

Вариационные принципы механики (1965) -- [ c.146 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 2 (1951) -- [ c.508 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.283 ]

Аналитическая динамика (1971) -- [ c.101 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.340 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.539 ]

Аналитическая механика (1961) -- [ c.141 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.248 ]

Математические методы классической механики (0) -- [ c.57 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.52 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.556 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...