Сила центральная

Пример 3. Рассмотрим поле произвольной центральной силы (МЫ будем называть силу центральной, если она всегда направлена вдоль прямой, проходящей через центр — неподвижную точку О, а величина ее зависит лишь от расстояния до центра). Приняв точку О за начало координат, можно записать общую формулу для любой центральной силы [c.60]

Таким образом, изменение скорости за время временного центрального взаимодействия совершенно не зависит от вида потенциальной энергии П г), т. е. от конкретного вида центральной силы F г), и целиком определяется тем фактом, что сила центральная, а взаимодействие временное, и поэтому движение начинается н заканчивается на одной и той же поверхности нулевого уровня П(г )==0. [c.101]

Возьмем за плоскость движения плоскость Оху, и пусть О будет центр сил (рис. 328). Так как сила — центральная, то будет иметь место закон площадей, т. е. момент количества движения или момент скорости относительно центра О есть величина постоянная следовательно, [c.350]

Если силы центральные и О — точка их схода, то уравнения движения (103.32) приобретают вид [c.147]

Движение точки под действием центральной силы. Центральной силой Р называют такую силу, линия действия которой при движении точки ее приложения проходит через одну и ту же точку О, называемую центром центральной силы [c.306]

Второй закон Кеплера удовлетворяется тогда и только тогда, когда сила — центральная. Из первого закона Кеплера определим силу по второй формуле Бине (24. 8). [c.428]

Для бруса, подвергающегося одновременному действию поперечной и осевой нагрузок (а также для бруса с начальной кривизной) говорить о потере устойчивости прямолинейной формы равновесия (в плоскости действия поперечных нагрузок) лишено смысла. Поэтому эйлерова сила должна рассматриваться лишь как некоторое обозначение, введенное по аналогии с формулой Эйлера для критической силы центрально сжимаемого прямолинейного стержня. Формальное различие в вычислении эйлеровой силы и критической силы (по формуле Эйлера) следует из приведенных в тексте указаний о моменте инерции и гибкости. [c.262]

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Силы могут зависеть от спинов по-разному. Во-первых, возможны силы, зависящие только от ориентации спинов относительно друг друга. С такими силами мы уже сталкивались при изучении низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон. Эти силы — центральные, т. е. направлены вдоль прямой, соединяющей Центры частиц. За счет таких сил поляризация возникнуть не может. Другими свойствами обладают тензорные силы, зависящие от ориентации спинов относительно прямой, соединяющей частицы (рис. 5.8). Эти силы уже нецентральны и поэтому могут создавать поляризацию. Кроме тензорных нецентральным характером обладают еще спин-орбитальные силы, интенсивность и направление которых зависят от ориентации спинов относительно орбитального момента относительного движения частиц. Со спин-орбитальными силами мы уже встречались в гл. П1, 4 при анализе оболочечной модели ядра. [c.187]

Общие сведения. Цель работы — исследовать опытным путем изгибно-крутильную форму потери устойчивости. Определим критическую силу центрально сжатого равнобокого уголка с шарнирно опертыми концами, имеющими свободу депланации, но лишенными свободы поворота относительно оси уголка. [c.125]

По Ньютону, действие силы может быть непосредственным, контактным и — на расстоянии от какого-то силового центра. Силу, действующую на расстоянии, он называет центральной или центростремительной силой , с которой тела к некоторой точке как к центру отовсюду притягиваются, гонятся или как бы то ни было стремятся к этой категории он относит, например, силу тяжести, магнитную силу. Центральные силы имеют три величины . Абсолютная величина определяется действующей причиной , исходящей от силового центра (гравитационной массой, магнитной массой и т. д.) движущая величина выражает изменение количества движения, вызванное данной силой в единицу времени ускорительная величина пропорциональна ускорению, полученному телом под действием силы, при этом сила F, Лм [c.87]

Прежде всего, эта сила — центральная. В самом деле, примем неподвижную точку за начало тогда по закону площадей имеем уравнение [c.333]

То обстоятельство, что имеет место закон площадей для проекции движения на плоскость, проведенную через звезду Е перпендикулярно к радиусу ТЕ, соединяющему Землю со звездой, показывает (п. 208), что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает прямую ТЕ. Так как это справедливо для всех двойных звезд и так как положение, занимаемое в пространстве Землей, никак не связано е двойными звездами, то естественно допустить, что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает главную звезду Е. Так как сила центральная, то траектория будет плоско и так как ее проекция — эллипс, то она сама является эллипсом. В таком случае можно попытаться дать себе отчет и а природе силы, вызывающей это движение. Так как на каждую звезду-спутник действует сила, направленная к главной звезде и заставляющая звезду-спутник описывать эллипс, то закон этой силы, очевидно, таков, что движение спутника по коническому сечению, не зависит от того, каковы были начальные условия дви> е-ния спутника. Для нахождения этой силы необходимо решить следующую задачу. [c.343]

Так как сила центральная, то траектория будет плоской, и плоскость ее будет содержать центр F. Рассмотрим систему полярных координат в этой плоскости с полюсом в центре F. Пусть г — радиус-вектор FP и 6 —угол, образуемый им с полярной осью Fx. Требуется определить гиб как функции от t, для чего необходимы два уравнения. Эти уравнения даются интегралом площадей и интегралом живой силы. [c.170]

Консервативные системы. — Консервативными системами называют системы, к которым применима теорема энергии, т. е. энергия которых остается постоянной при отсутствии внешних сил. Мы показали выше, что материальные системы консервативны, если предположить, что внутренние силы центральные и представляют собой функции от расстояний. Однако это условие не является необходимым для того, чтобы система была консервативной. Достаточно, чтобы внутренние силы были консервативны, т. е. чтобы они имели силовую функцию —П, или, что представляет собой одно и то же, чтобы сумма их элементарных работ выражалась полным дифференциалом — 11. Действительно, доказательство теоремы энергии основывается только на одном этом свойстве. [c.26]

Обозначая через т массу планеты и применяя динамическое определение силы, которое дается основным уравнением динамики F=ma, мы можем здесь сказать, что планета движется так, как если бы она притягивалась Солнцем с силой (центральной), направленной от планеты к Солнцу, величина которой есть [c.172]

Мы знаем, в качестве первого приближения, из законов Кеплера, что различные планеты движутся так, как если бы каждая из них притягивалась силой (центральной), по величине соответственно равной [c.189]

Это приводит к более общему выводу физические свойства пространства вокруг Солнца таковы, что какая-нибудь масса т, помещенная на некотором расстоянии г от Солнца, испытывает с его стороны действие притягивающей силы (центральной), по величине равной [c.190]

Вместо допущения Клаузиуса о непосредственном изменении, законов природы мы предположим, что изменение Я и а вызвано обычными механическими средствами. Прежде всего, если речь идет о центральном движении планеты вокруг Солнца, то мы можем себе представить, что извне на Солнце все время падают массы (метеориты), так что его масса, а следовательно, и сила притяжения Солнцем планеты возрастают со временем. Если бы мы хотели построить замкнутый процесс, аналогичный круговому процессу Карно, то сначала, например, должны были бы падать массы на Солнце. При этом получалась бы внешняя работа. Затем должна была бы быть уменьшена живая сила центрального движения, которой соответствует тепловая энергия нагретого тела. После этого следовало бы упомянутые массы удалить с Солнца на бесконечно большое расстояние. При этом пришлось бы затратить меньшее количество работы, чем было выиграно прежде, при падении масс на Солнце, так как теперь планета более удалена и дает меньшую силу притяжения. Наконец, нужно было бы привести энергию обращения планеты опять к прежнему уровню путем соответствующего подвода энергии извне. Мы предполагаем, что конфигурация, положение и скорости системы в конце снова оказываются теми же, что и в начале процесса. Так как траектория была бы всегда замкнутой, то уже имелась бы полная аналогия со вторым законом термодинамики. Если обозначить через Т среднюю живую силу планеты в ее движении вокруг Солнца и через 6Q — ту энергию, которая в течение бесконечно малой части процесса должна быть подведена к планете путем повышения живой силы ее обращения вокруг Солнца, то [c.472]

S = 0. Составляющая перемещения v и компонент напряжения Xr = t r в силу центральной симметрии напряженно-деформированного состояния равны нулю. [c.674]

Дифференциальное уравнение изгиба балки и его общий интеграл. Рассмотрим закрепленный в пространстве прямолинейный стержень, подвергнутый воздействию произвольной распределенной поперечной нагрузки I/(г), действующей в плоскости Ог/г, и, кроме того, воздействию продольных растягивающих сил, центрально приложенных к концам стержня (рис. 13.34). Дифференциальное уравнение изгиба балки имеет вид, [c.317]

Силы, действующие во многих физических системах, имеют одну характерную особенность — это центральные силы. Центральными силами называются такие силы, которые действуют вдоль линии, соединяющей тело, на которое действует сила, с телом, которое порождает действующую силу. Если ограничиться случаем одной частицы во внешнем поле сил, то центральным нолем сил будет такое поле, в котором сила, действующая на частицу, всегда направлена по линии, соединяющей рассматриваемую частицу и некоторую фиксированную точку, называемую центром силового поля. Если выбрать начало координат в центре поля сил, то сила F, действующая на частицу, будет иметь вид [c.14]

Решение задачи о движении частицы в центральном поле. В силу центральной симметрии момент ц частицы относительно центра сохраняется [3] [c.27]

Предварительное испытание поступающих па завод материалов производится силами центральной лаборатории завода, а испытание окрасочных смесей — экспресс-лабораторией. [c.271]

Если Мо (Р) = о — сила центральная, то имеет место теорема площадей, при действии центральной силы точка описывает плоскую кривую с постоянной секторной скоростью. [c.397]

Нахождение плотностей /о(Л) и /с(Л) при произвольных отношениях сигнал/шум представляет большие трудности. В ряде случаев можно использовать различные приближения. В случае обнаружения слабого сигнала, как уже указывалось, количество отсчетов в выборке должно быть достаточно большим. Поэтому законы распределения отношения правдоподобия /о(Л) и/с(Л) в силу центральной предельной теоремы теории вероятностей близки к нормальному. Запишем плотность вероятности Л при отсутствии сигнала в виде [c.68]

Покажем, как может быть решена задача динамики, состоящая в том, чтобы, зная закон данного движения (законы Кеплера), определить действующую силу. Из первого закона Кеплера непосредственно вытекает, что действующая на планеты сила есть сила центральная, направление которой проходит через центр Солнца (см. 33, п. 2). Из второго закона легко найти, что сила, действующая на планеты, будет силой, притягивающей их к Солнцу обратно пропорционально квадрату расстояния. Для этого воспользуемся формулой Бинэ. [c.387]

Так как сила центральная притягивающая, то, учитывая формулу Бинэ, получим [c.153]

Рис. 8.9. Как вращается тело Относительно начала инерциальной системы отсчета Npe3. внеш- внутренние силы центральные и удовлетворяют третьему

Центральная ось системы сил (центральная ось) — прямая, являющаяся reoMei рическнм местом точек, при приведении к которым данная система сил образует динамический винт. [c.81]

Стандартный метропольный статистический ареал охватывает территории, которые центральный город обслуживает в коммерческом, культурном и других отношениях и с которых он ежедневно привлекает людей на работу. Границы СМСА в значительной степени соответствуют границам рынка рабочей силы центрального города. Часто СМСА — это округ, в котором расположен центральный город, и один или несколько округов, которые с этим городом экономически непосредственно связаны. (П р и м е ч, а е р е B-i [c.130]

Сила, обладающая этим свойством, называется центральной силой, точка, относительно которой момент равен нулю, — центром силы, а движение, совершаемое под действием такой силы, — центральным движением. В рассматриваемом случае, как видно из уравн (18.8), кинетический момент относительно начала координат остаётся постоянным [c.160]

Члены, подчеркнутые один раз, уничтол<аются в силу (45), подчеркнутые дважды — в силу центральной леммы. [c.96]

Поскольку в рассматриваемом случае сила центральная, обращае- ся в нуль и (1.225) сразу же приводит 1 (1.214). Вместе с тем из (1.212) вытекает, что левая часть (1.224) равна — dUIdr), так что (1.226) можно переписать в виде [c.23]

С введением трансформаторов в системе энергоснабжения образовалась так называемая система трехфазно-постоянного тока , или, иначе система постоянного тока с трехфазной передачей силы . Центральная электрическая станция вырабатывала трехфазный ток. Он трансформировался на высокое напряжение (от 5 до 15 тыс. В, а в 20-х годах — до 120.тыс. В), которое подавалось к соответствующим участкам линии. На каждом из них имелась своя понижающая подстанция, от которой переменный ток направлялся к электромотору переменного тока, насаженному на один вал с генератором постоянного тока. От него питался электроэнергией рабочий провод. В 1898 г. значительная по протяженности железная дорога с самостоятельным полотном и с трехфазной системой тока была сооружена в Швейцарии и соединяла Фрейбург—Муртен—Инс. Вслед за ней последовала электрификация и ряда других участков железнодорожных магистралей и метрополитенов. [c.231]

ПО ОПРЕДЕЛЕНИЮ КРИТИЧЕСКОЙ СИЛЫ ЦЕНТРАЛЬНО СЖАТОГО ПРШОГО СТЕРЖНЯ [c.277]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.344 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.222 ]

Основные законы механики (1985) -- [ c.90 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.25 , c.52 , c.156 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.272 , c.280 , c.327 , c.471 , c.484 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.14 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.285 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.72 , c.73 , c.102 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.303 , c.333 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.46 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.235 , c.246 , c.251 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...