Система идеальная

Любая физическая величина, влияющая на состояние системы — объем, давление, температура, внутренняя энергия, энтальпия или энтропия, — носит название термодинамического параметра или просто параметра. Для наиболее простой системы — идеального газа — можно ограничиться двумя параметрами Т [c.251]

ВОЗМОЖНЫЕ (ВИРТУАЛЬНЫЕ) ПЕРЕМЕЩЕНИЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ. ИДЕАЛЬНЫЕ СВЯЗИ [c.300]

Вторая сумма равна нулю, так как по условию связи системы идеальны. [c.304]

Этот результат не является выражением особенностей рассмотренной системы (идеального газа), он следует из законов термодинамики. Для расчета всех овойств системы, как было показано, достаточно знать одно (фундаментальное) соотношение между ними, поэтому уравнения состояния не могут быть независимыми. Связь между ними выводится наиболее естественно- при помощи уравнений Гиббса—Гельмгольца, так называют соотношения между двумя любыми термодинамическими потенциалами, которые различаются друг от друга только одной независимой переменной, т. е. получаются один из другого при однократном преобразовании Лежандра [c.93]

Если связи системы идеальные, то сумма работ реакций связей на всяком виртуальном перемещении тождественно равна нулю и в написанном равенстве средняя сумма отпадает [c.255]

Исследованием колебаний занимается специальная наука Теория колебаний . В дальнейшем будем рассматривать лишь простейшие вопросы малые колебания механических систем с одной степенью свободы. Как было уже сказано, рассматриваемые нами системы являются системами идеальными с голономными и стационарными связями. [c.264]

Если наклонную плоскость заменить силами реакций связей, то оставшиеся связи окажутся идеальными, но появится дополнительная степень свободы у груза О. Можно сделать связи системы идеальными, считая наклонную плоскость идеально гладкой, а шероховатость ее поверхности и поверхности груза О компенсировать силой трения. В этом случае дополнительной степени свободы не появится. Связи у системы окажутся идеальными н для ее движения можно составить уравнения Лагранжа [c.369]

Динамика материальной точки ( точки с переменной массой, (не-) свободной материальной точки, относительного движения материальной точки, системы материальных точек, абсолютно твёрдого тела, поступательного и вращательного движений твёрдого тела, плоского движения твёрдого тела, сферического и свободного движений твёрдого тепа, несвободной системы, неголономной системы, идеальной жидкости..,). [c.21]

Принцип возможных перемещений. При решении задач статики и динамики стержней очень эффективными являются методы, использующие принцип возможных перемещений как для решения линейных, так и для решения (что особенно важно) нелинейных задач. Напомним формулировку принципа возможных перемещений, которая дается в курсе теоретической механики необходимое и достаточное условие равновесия системы, подчиненной стационарным идеальным связям, заключается в равенстве нулю работы сил, приложенных к системе, на всех возможных перемещениях системы. (Идеальными называются такие связи, сумма работ реакций которых на любом возможном перемещении системы равна нулю.) [c.166]

Найти отношение предельной нагрузки, соответствующей предельному состоянию системы (рис. а, д, е ж,), к тому значению нагрузки, при котором в наиболее напряженной точке впервые появляется напряжение, равное пределу текучести (рис. з). Материал системы идеально упругопластический. [c.185]

Для простой термодинамической системы идеального газа в силу соотношений (2.2.10), (2.2.11) имеем [c.36]

Этот момент равен нулю для свободной системы, а также в тех случаях, когда реакции всё время проходят через неподвижный центр О (начало координат) или когда они приводятся к силам такого вида. Указанные случаи, конечно, НС единственные. Достаточным признаком того, что главный момент реакций относительно данного центра обращается в нуль, служит то обстоятельство, что связи системы идеальны и допускают в числе виртуальных перемещений вращения вокруг произвольной оси, проходящей через этот центр. В самом деле, раз связи идеальные, то сумма элементарных работ реакций на любом виртуальном перемещении равна нулю [c.307]

Рис. 45. Парциальное давление Рис. 46. Равновесные кривые азота в смеси Nj — О2 системы идеальный раствор—

Проиллюстрируем возможности практического использования полученных соотношений, определив основные зависимости для системы идеальный пар — идеальный раствор. Из уравнения (207) следует, что общее давление пара р — линейная функция состава жидкой фазы х . Поэтому кривая кипения идеального бинарного раствора в координатах Рх — прямая линия. Определим вид кривой росы, для этого найдем зависимость р = f (у). Общее давление равно сумме парциальных [c.171]

Углы апертурные 322 Оптические системы идеальные — Главные плоскости и фокусы 320 — Сила разрешающая 323 [c.722]

Считают, что система идеальна, когда химические потенциалы ее составляющих представлены в виде (12.1). Систему сравнения (или обычно стандартную систему) обычно выбирают таким образом, чтобы коэффициенты активности реальных систем были по возможности близки к единице. Например, в случае смеси реальных газов в качестве системы сравнения выбирают смесь идеальных газов при тех же самых значениях давления р, температуры Т и состава п, . . Пс- Коэффициенты активности /j зависят от р и Г и являются однородными функциями нулевого порядка относительно п, . . Пс. Следовательно, они удовлетворяют формулам Гиббса—Дюгема [см. (5.53), (5.56)] [c.92]

Рассмотренные выше варианты модели (2.30) описывали гомогенные системы идеального перемешивания, а коэффициенты в уравнениях представляли собой константы скорости химических реакций. Однако те же схемь могут быть моделями и гетерогенных систем идеального перемешивания. Например, модель (2.62) может описывать систему из трех последовательных резервуаров, соединенных двумя полупроницаемыми перегородками одна перегородка пропускает только х, другая только у. Тогда / , обозначает [c.57]

В этой главе рассматриваются только системы идеального перемешивания. Волновые Процессы, наблюдающиеся при протекании этих реакций в распределенных системах, описаны в главе 7. [c.87]

Рассматриваем ту же схему регулирования, что и в предыдущих главах (фиг. 1). Учитываем влияние слабины в шарнирах муфты регулятора, причем, как и ранее, считаем, что в остальном система идеальная, т. е. удовлетворяющая обычным допущениям. [c.40]

Свободная энергия системы идеальных газов до смешения [c.146]

В 1—11 мы рассмотрим общие законы термодинамики, вводя и иллюстрируя их, главным образом, на примере простейшей термодинамической системы — идеального газа, хотя многие из соотношений, полученных в этих параграфах, применимы и для других термодинамических систем. [c.12]

Теоретической основой построения термодинамической температурной шкалы является обратимый цикл Карно в тепловой системе. Идеальная тепловая машина, работающая по циклу Карно, неосуществима, а измерения термодинамической температуры с помощью газового термометра требуют сложного оборудования и трудны экспериментально, поэтому VII Генеральной конференцией по мерам и весам (1927 г.) принята для практических измерений Международная практическая температурная шкала. IX Генеральная конференция утвердила уточненное Положение о Международной практической температурной шкале 1948 г. , а XI Генеральная конференция приняла новое Положение о Международной практической температурной шкале 1948 г. Редакция 1960 г. [2]. В этом Положении говорится [c.69]

Можно показать, что спектральные распределения энергии pv, а следовательно, и /у являются универсальными функциями, которые не зависят ни от материала стенок, ни от формы полости, а определяются лишь частотой v и температурой полости Т. Это свойство величины pv можно доказать с помощью простого термодинамического рассуждения. Предположим, что имеются две полости произвольной формы, стенки которых поддерживаются при одной и той же температуре Т. Чтобы быть уверенными в том, что температура сохраняется постоянной, можно представить себе, что стенки обеих полостей находятся в тепловом контакте с двумя термостатами при температуре Т. Предположим, что для данной частоты v спектральная плотность энергии р в первой полости больше, чем соответствующая величина р" во второй полости. Соединим теперь оптически обе полости, сделав в каждой из них отверстие и спроецировав при помощи подходящей оптической системы одно отверстие на другое. Кроме того, установим в оптической системе идеальный фильтр, который пропускает излучение лишь в небольшом частотном интервале вблизи частоты v. Если р > р", то / > /" и возникает поток электромагнитной энергии из первой полости во вторую. Однако этот поток энергии противоречит второму закону термодинамики, поскольку обе полости находятся при [c.26]

Термодинамика сама по себе не позволяет установить явный вид этих соотношений. Они находятся опытным путем либо выводятся методами статистической физики. Так, для наиболее изученной системы — идеального газа — и экспериментально, и теоретически обнаружено, что [c.89]

Возьмем в качестве примера термодинамической системы идеальный газ. Согласно (ЗЛ2) и (4,8) [c.101]

Метод несовершенств основан на факте, что каждая система имеет некоторые несовершенства, например неоднородность, начальную кривизну и др. Следовательно, задача совсем иная, чем в бифуркационном методе, где принимается, что система идеальна. При нагружении такой системы прогибы с самого начала отличаются от нуля и возрастают вместе с нагрузкой. Если они увеличат- [c.57]

Для изучения состояния идеального газа условно допускается существование системы, идеально теплоизолированной от внешней среды. Такая система абсолютно не обменивается теплом с внешней средой. Практически подобная система существовать не может, поскольку нет абсолютных теплоизоляторов. [c.15]

Пусть система (идеальный газ) помещена в цилиндр, стенки и поршень которого абсолютно теплоизолированы. Дно цилиндра в зависимости от процесса либо термически изолируется от внешней среды, либо попеременно сообщается с источником тепла, имеющим температуру Т1, то с холодильником, имеющим температуру Тг, причем [c.43]

Для изучения состояния идеального газа условно допускается существование системы, идеально теплоизолированной от внешней среды. Такая система абсолютно не обменивается теплотой с внешней средой. Практически подобная система существовать не может, поскольку нет абсолютных теплоизоляторов. Любая система всегда взаимодействует с внешней средой, при этом ее состояние изменяется. [c.68]

Пфаффова форма от двух независимых переменных всегда имеет интегрирующий множитель. Отсюда следует, что для простой термодинамической системы — идеального газа, состояние которого описывается с помощью обобщенной координаты V и температуры Т, всегда возможна запись (2.4.6). [c.41]

Если все связи системы идеальны и притом допускают произвольные поступательные виртуальные перемещения (например, когда связи только внутренние) или если система свободная, т. е. никаким связям вообще не подчинена, производная от количества движения равна главному вектору йдиих активных внешних сил [c.304]

Если все связи системы идеальны и допускают произвольные вращательные перемещения вокруг осей, проходящих через центр О чоментов (например, когда связи только внутренние), или если система свободная, производная от кинетического момента равна главному моменту одних активных внешних сил [c.308]

Выражения (9.44) для амплитуды о п начальной фазы о совпадают с известными зависимостями для амплитуды и фазы нормальной координаты Уг при вынужденных колебаниях системы под действием возмущающего момента sin (vQoi + l v) с заданной частотой vQo [28]. Последнее предполагает наличие в системе идеального источника энергии с бесконечно большим запасом свободной мощности по сравнению с мощностью осцилля-циониых сопротивлений. Такой результат вполне закономерен, поскольку выражения (9.44) отвечают условию (9.37), т. е. применимы только при анализе колебаний сравнительно невысокого уровня. Максимальный уровень колебаний в системе с малой диссипацией имеет место при Qo гг/v. При этом параметры я и характеризуются следующими значениями йр и [c.154]

Основная часть книги посвящена так называемым системам идеального перомеигивания, однородным по пространству, где процессы происходят только во времени. В этом случае исследование концентрационных колебаний является областью применения хорошо разработанных методов теории колебаний, многократно использованных ранее в физике и механике. [c.4]

В данной главе изложены основные математические методы исследования сложной системы реакций. Обсуждаются ограничения, накладр 1ваемые законом действующих масс и законами сохранения на вид системы обыкновецггых дифференциальных уравнений, описывающих химические реакции в гомогенной системе идеального перемешивания. Изложены основы метода квазистационарных концентраций, базирующегося на введении безразмерных переменных и коэффициентов, правильном выборе масштаба и использовании теоремы Тихонова. Приведена конспективная сводка основных приемов качественного исследования систем обыкновенных дис )ферен-циальных уравнений, которые обычно отсутствуют в курсах химической кинетики, но имеются в книгах, посвященных динамике химических реакторов (Арис, 1967 Денбиг, 1968). Приемы качественного исследования уравнений химической кинетики достаточно полно изложены в монографии Вольтера и Сальникова (1972). [c.23]

Уравнения (1.6) описывают закрытую систему. В случае открытой системы идеального перемешивания, обменивающейся с внешней средой при помоищ протока или диффузии через стенку, используют уравнения вида [c.25]

При симметричном загружении системы сечение ригеля, совпадающее с осью симметрии, не поворачивается, но может, при отсутствии стойки в этом месте, перемещаться по вер- тикали вниз или вверх. Это обстоятельство дает возможность предположить наличие на оси симметрии системы идеально жестких и гладких параллелей, между которыми перемещается ползун, при крепленный к середине риге ля. Ползуном система расчле няется на две самсстоятель ные, тождественные дру другу системы (фиг. 37, г) [c.121]

Во-вторых, результаты, полученные методом задачи Римана — Гильберта, охватывающим структуры из бесконечно тонких плоских экранов или экранов с осевой (центральной) симметрией, стимулировали поиск подходов, позволявших бы также эффективно анализировать электродинамические свойства решеток других типов. Эта проблема частично решена с появлением метода, в основе которого лежит аналитическое преобразование матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58, 92, 93]. Методологическая основа у этих подходов общая — обращение части оператора некорректного исходного операторного уравнения. Отличает их техника выполнения процедуры полуобращения (решение задачи сопряжения теории аналитических функций и вычисление главных частей в разложении Миттаг — Леффлера мероморных функций), а также то, что в первом подходе выделяется и обращается статическая часть задачи (и = 0), а во втором — часть задачи, отвечающая определенной геометрии периодического рассеивателя. По существу при этом использовалась возможность явного аналитического решения задач статики и дифракции плоских волн на системе идеально проводящих полуплоскостей [38, 40]. Недавно полученные в [94—96] результаты, видимо, также могут послужить основой для создания новых вариантов метода полуобращения. Эффективность последнего подтверждается практическим решением проблемы дифракции волн в резонансной области частот на периодических решетках основных типов 124, 25, 58] идеально-проводящих эшелеттах, решетках жалюзи и ножевых, плоских ленточных и решетках из незамкнутых тонких экранов, решетках из брусьев металлических и диэлектрических с прямоуголь- [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...